Энергия излучаемая

В случае теплообмена между произвольными телами каждое из них излучает на другое лишь часть энергии, излучаемой им по всем направлениям остальная энергия рассеивается в пространстве или попадает на другие тела. В этом случае в расчетную формулу (11.16) вводится поправочный коэффициент, назы- [c.93]

Если распределение температуры в модели известно, можно рассчитать поток энергии, излучаемый любой из образующих систему плоскостей по формуле [c.167]

Суи ествует высокотемпературная плазма. В недрах Солнца сжатая плазма имеет температуру свыше 10 ООО ООО К. Прн этой температуре атомные ядра сталкиваются с такой силон, что соединяются между собой. Происходят термоядерные реакции, приводящие к превращению водорода в гелий и выделению громадного количества энергии. Именно эта энергия, излучаемая Солнцем, н была до сего времени источником жизни. [c.290]

Закон Ламберта устанавливает, что количество лучистой энер- ГИИ, излучаемое элементом поверхности dFi в направлении элемента i (IF2, пропорционально произведению количества энергии, излучаемой по нормали dQ , на величину пространственного угла da и соз ф, составленного направлением излучения с нормалью (рис. 29-3) [c.467]

При анализе теплообмена почти отсутствуют данные о поляризации энергии, излучаемой или отражаемой граничной поверхностью, причем считается, что поляризация оказывает незначительное влияние на теплообмен [462]. Однако поляризация играет важную роль при использовании метода рассеяния света для опознавания частиц и их измерения. [c.253]

В реальных условиях нагретое тело окружено другими телами (помещение цеха, сварочные приспособления, изделия и др.). Между этими телами происходит взаимный лучистый теплообмен. Каждое тело излучает энергию и воспринимает часть энергии, излучаемой другими телами [c.146]

Всякое тело может излучать только в том диапазоне спектра, в котором оно поглощает. Количество энергии, излучаемое телом при температуре Т, равно количеству энергии, которое оно поглотило бы при облучении его абсолютно черным телом при той же температуре. Это 20 [c.20]

Выражение (2-85) определяет энергию, излучаемую одним диполем на частоте то. С корпускулярной точки зрения излучение, заполняющее полость, можно представить в виде фотонного газа. Если энергию одного фотона умножить на число фотонов, находящихся в данном квантовом состоянии, то это будет не что иное, как энергия излучения, приходящаяся на данную частоту [c.63]

Еще раз отметим, что излучение исходит из центра диполя, т. е. вектор S направлен по единичному вектору Rq. Формула (2.35) определяет мгновенное значение потока электромагнитной энергии, излучаемой по направлению 0. Диаграмма зависимости S от по- [c.31]

На практике представляет интерес определить не только мгновенное значенпе потока излучения, но также величину потока энергии, излучаемого осциллятором за единицу времени по всевозможным направлениям. С этой целью мы должны проинтегрировать выражение (2.35) по замкнутой поверхности, окружающей осциллятор [c.32]

Энергия, излучаемая за период, равна [c.33]

Пример. Из астрономических наблюдений установлено, что количество энергии, которое приносит на Землю солнечное излучение за 1 с на площадку 1 м, перпендикулярную солнечным лучам, составляет около 1,4-10 Дж/(с-м2). Это дает возможность вычислить суммарную энергию, излучаемую Солнцем за 1 с [c.220]

Если точечный источник электромагнитного излучения находится в центре сферы радиусом R, то площадь поверхности (площадь сферы) пропорциональна квадрату радиуса сферы. Вся энергия, излучаемая точечным источником, равномерно распределяется по поверхности сферы [c.261]

Очевидно, что в условиях равновесия надо приравнять выражение (8.11) испускательной способности черного тела г , характеризующей поток энергии, излучаемый площадкой SS = 1, в единичном интервале частот вблизи v [c.408]

Излучение массы радиопередатчиком. Какова масса, эквивалентная энергии, излучаемой антенной за 24 ч при мощности радиоизлучения в 1000 Вт [c.396]

Вычислим энергию, излучаемую системой в единицу времени —> [c.253]

Солнце излучает в окружающее пространство колоссальное количество энергии. Энергия, излучаемая Солнцем за 1 сек., или светимость Солнца, составляет Z-q = 3,86-10 эрг/сек. Из этого количества энергии только 4,3-10 ° часть приходится на долю Земли, но и эта доля является весьма большой. Имеются основания полагать, что с таким режимом Солнце излучает последние 5—8 млрд. лет, поэтому энергия, излученная им за это время, колоссальна. Однако Солнце — обычная рядовая звезда и далеко не самый мощный источник энергии. Имеются звезды, которые излучают в тысячи раз больше энергии, чем Солнце. Энерговыделение Солнца, рассчитанное на 1 г в секунду, составляет 1,94 эрг г-сек, в то время как энерговыделение красных гигантов в тысячи раз больше (см. табл. 18). [c.334]

Определить количество энергии, излучаемой нз открытого конца цилиндрической трубки. [c.416]

Кроме спонтанного испускания и поглощения, Эйнштейн ввел представление еще об одном радиационном процессе, — индуцированном (или вынужденном, или стимулированном) испускании. Индуцированное испускание, в отличие от спонтанного, состоит в испускании фотона под действием внешнего электромагнитного поля атом, находящийся в энергетически более высоком состоянии ( т). переходит в состояние с меньшей энергией ( ), и излучается фотон с частотой Ытп = Вт — Еп)/Н. Энергия, излучаемая в результате вынужденных переходов, и их число в единице объема за единицу времени записываются аналогично (211.5) и (211.6) [c.734]

Инверсная заселенность создается между уровнями Е и Е2 методом оптической накачки. Важно, чтобы основная масса энергии, излучаемой источником накачки, попадала в полосы поглощения активного вещества и эффективно использовалась для создания инверсной заселенности в системе рабочих уровней. Как уже упоминалось, для накачки активного вещества применяют импульсные газоразрядные ксеноновые лампы, коэффициент полезного действия которой около 50 % [c.286]

Количество световой энергии, излучаемой фосфором при нагревании, называется термической световой суммой, которая характеризует аккумуляционную способность его уровней захвата. [c.218]

Так как количество энергии, излучаемой в диапазоне длин волн от Л до X + Л, равняется Е (Я, Т) йХ, а количество поглощаемой энергии в том же диапазоне волн равно А (X, Т) Е% йХ, где Ех — плотность потока энергии данной частоты, то при тепловом равновесии [c.162]

Подсчитаем поток теплоты (З на катоде. Этот поток состоит из кинетической энергии, уносимой в единицу времени электронами эмиссии, энергии, излучаемой за то же время катодом в пространство, потерь теплоты из-за теплопроводности и теплоты Пельтье. Переход электронов из катода в анод сопряжен с затратой работы Сф р кроме того, вылетевшие из катода электроны обладают энергией теплового движения, равной в среднем 2кТ. Поэтому составляющая часть (3 , связанная с эмиссией электронов, [c.609]

Ввиду того что энергия, излучаемая реальными телами, меньше энергии излучения абсолютно черного тела, при измерении действительной температуры тела Тд пирометры, основанные на яркостном методе, покажут более низкую яркостную температуру (рис. 9.8). Под яркостной температурой Тд понимается такая условная температура, при которой абсолютно черное тело имеет такую же спектральную интенсивность излучения Д или яркость Вх , что и реальное тело при его действительной температуре Тд, т. е. [c.184]

Суммарная энергия, излучаемая с поверхности тела во всем интервале длин волп спектра в единицу времени, называется интегральным или полным потоком излучения, Вт [c.216]

В основе большей части расчетных соотношений лучистого теплообмена, используемых в технике, лежит закон Стефана — Больцмана, установленный экспериментально в 1879 г. Стефаном и теоретически в 1884 г. — Больцманом. По закону Стефана — Больцмана полное (суммарное) количество энергии, излучаемое единицей поверхности абсолютно черного тела в единицу времени, пропорционально абсолютной температуре Т в четвертой степени [c.195]

Поток лучистой энергии — это количество энергии, излучаемой телом в единицу времени. [c.313]

В соответствии с выражениями (21.7), законом Ламберта (21.22) и (21.24) количество энергии, излучаемой элементом [c.319]

Общая энергия, излучаемая телом, состоит из двух составляющих собственного излучения Е и отраженной лучистой энергии Ер. Сумма потоков собственного и отраженного телом излучения называется его эффективным излучением. [c.56]

О, - весь поток энергии, излучаемый первым телом. [c.63]

При установившемся состоянии количество лучистой энергии, поглощенной спутнпком, и количество энергии, излучаемой спутником D пространство, равны, т. е. [c.190]

Энергия фотона при Ч астоте у равна hv, при частоте Уо—hvo Обозначим величину этой энергии через о-С другой стороны, мы установили, что энергия, излучаемая одним диполем, по выражению (2-85) на частоте Уо равна 1. Нетрудно видеть, что отношение 1/уо будет отличным от отношения о/уо- Отношение Ео1ха = к, т. е. постоянной Планка, а Ефуо равно g причем gпостулатов Планка при выводе им законов черного излучения. [c.63]

Считая распределение энергии, излучаемой солнцем, близким распределению энергии черного тела при температуре 6000 К, можно теоретически определить при разных температурах оптимальные пороговые длины волн Хопт для идеальной селективной поглощающей поверхности, имеющей а(Х)=е(Х) 1 в области длины волн КЯпор и а(7,)=е(А,) 0 при А,пор- [c.218]

Энергия излучаемых электромагнитных волн при одинаковой амплитуде колебаний силы тока в антенне пропорциональна четвер- [c.252]

Первые два члена равенства (5.8) характеризуют энергию, излучаемую каждым источником, а последний (инте1)ференцион-ный) член описывает пространственное перераспределение суммарной энергии в результате интерференции, Величину [c.180]

Испускатсльнои способностью г, называют спектральную плотность йФ//й/. потока лучистой энергии излучаемого единичной плош,адкой 6S во всех направлениях в интервале длин волн от /. до /. + d/. [c.401]

При стационарном сверхзвуковом обтекании тела такой формы скорость газа даже вблизи тела будет везде лишь незначительно отличаться по величине и направлению от скорости натекающего потока, а образующиеся ударные волны будут обладать малой интенсивностью (интенсивность головной волны убывает вместе с уменьшением раствора обтекаемого угла). Вдали от тела движение газа будет представлять собой расходящиеся звуковые волны. Основную часть сопротивления газа можно представлять себе как обусловленную переходом кинетической энергии движущегося тела в энергию излучаемых им звуковых волн. Это сопротивление, специфическое для сверхзвукового движения, называют волновым )-, оно может быть вычислено в общем виде при любой форме сечения тела (Th. Кагтап, N. В. Moore, 1932). [c.643]

Для характеристики теплового излучения мы воспользуемся величиной потока энергии Ф, т. е. количества энергии, излучаемого в единицу времени (мощность излучения). Поток, испускаемый единицей поверхности излучающего тела по всем направлениям, будем называть испускательной способностью и обозначим через Е. Определенная таким образом испускатель-ная способность соответствует светимости (см. Введение, фотометрические понятия) и иногда называется энергетической светимостью. Наряду с ней можно рассматривать и энергетическую яркость В, определяемую аналогично яркости при фотометрических измерениях. Для черного тела яркость не зависит от направления, так что Е = кВ (см. 7). [c.687]

Примерный ВИД спектрального распределения теплового излучения х, т при некоторой температуре Т изображен на рис. 24.1 (кривая 1). Заштрихованная полоска представляет собой энергию д.Ет, излучаемую в интервале ДЛИ1Г волн йХ. Полная испускательная способность Ет определяется площадью под кривой 1. С ростом температуры увеличивается энергия, излучаемая телом, поэтому при Т >Т спектральное распределение теплового излучения поднимается (кривая 2). При этом возрастает и площадь под кривой х, т, т. е. полная (интегральная) испускательная способность тела увеличивается. [c.133]

Информация, содержащаяся в поглощаемом или испускаемом спектре, чрезвычайно велика. Например, присутствие в спектре плазмы какой-либо спектральной линии свидетельствует о наличии соответствующего элемента на определенной ступени ионизации. Контур спектральной линии во многих случаях позволяет найти кинетическую температуру излучающих частиц (по доплеровскому ущирению) или концентрацию заряженных частиц (по щтарковскому ущирению). По энергии, излучаемой в пределах линии, можно найти температуру возбуждения и концентрацию частиц данного сорта. [c.232]

Закон Кирхгофа. Пусть в замкнутой полости (рис. 35) находятся два тела одно черное — А, а второе нечерное — В. При равновесии температуры тел и излучения одинаковы, а количество энергии, излучаемое за любое время единицей площади поверхности каждого тела, равно количеству энергии, поглощаемому им за то же время. [c.210]

Энергия, излучаемая Солнцем, огромна. Достаточно сказать, что если бы удалось использовать 0,1% всей поверхности Земли для размещения устройств, в которых солнечная энергия превращается в электрическую (такие устройстьва называются солнечными батареями) с к. п. д. не более 5%, то можно было бы получать ежегодно около 6-10 кет энергии, т. е. примерно в 40 раз больше современного годового потребления энергии во всем мире. Однако метод превращения солнечной энергии в электрическую пока еще слишком дорог и громоздок, а главное — требует размещения солнечных батарей на значительной части поверхности Земли. [c.514]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...