Гелий твердый

См. также Простая Гексагональная решетка Бравэ Гелий твердый давление кристаллизации (при Г = ф П 28 (с) и гармоническое приближение П 53 [c.404]

См. также Простая гексагональная решетка Бравэ Гелий твердый давление кристаллизации (при Т = 0) II 28 (с) [c.394]

См. также Гелий твердый Молекулярные кристаллы [c.397]

ЧТО вращение жидкого гелия происходит так же, как и твердого тела, то мы получим разумное значение для энергии вра-и ения, однако мы не можем считать гелий твердым. Энергия, необходимая для образования жесткой связи между атомами, существующей в твердом теле, очень велика и ее следует учитывать, если мы хотим вычислить энергию однородного вращения, при котором во всех частях системы ухУ = 0. Справедливость этого замечания можно проверить на простом при.мере системы из двух атомов в поле гармонического потенциала. Энергия возбуждения одного атома равна [c.385]

Рис. 4.21. Герметичная ячейка тройной точки аргона, применяющаяся для градуировки стержневых термометров. / — термометр 2 — ячейка из нержавеющей стали 3— трубка для термометра 4 — пенопласт 5 — твердый аргон 6 — жидкий азот 7 — вход газообразного гелия 8 — манометр 9 — вентиль 10 — заливочная трубка II — сосуд Дьюара [14].

Высыхание О. представляет сложный физико-химич. процесс, который до настоящего времени еще мало изучен. По мнению одних высыхание начинается с физического процесса, состоящего в том, что частицы сикатива или частицы оксидированного и поли-меризованного масла, находясь на поверхности жидкого слоя, абсорбируют кислород из воздуха, при помощи которого и происходит окисление масла, которое образует в результате этого процесса твердую пленку. По мнению других за начало высыхания надлежит считать химический процесс, т. е. реакцию окисления посредством кислорода воздуха, причем продукты окисления образуют в масле дисперсную фазу, которая по мере обогащения приводит наконец к образованию геля—твердой пленки. Во всяком сгучае несомненно, что при высыхании О. или масла происходит процесс оки- [c.11]

См. также Гелий твердый Молекулярные кристаллы Интеграл Чамберса 1248 (с) [c.412]

Боттерилл и Десаи [83], с одной стороны, изучали влияние давления на теплообмен псевдоожиженного слоя с поверхностью, а с другой — использовали его как фактор, изменяющий вязкость газа с целью выявления ее роли в механизме теплопереноса. Было найдено, что данные ряды экспериментов в атмосферах гелия, неона, воздуха и углекислого газа могут быть представлены в виде зависимости величины, обратной максимальному коэффициенту теплообмена, 1/ 1пах от комплекса (l/fe)X X (ц/р)[87]. Однако двукратного увеличения максимального коэффициента теплообмена, ожидаемого, в соответствии с приведенным соотношением, при изменении давления от атмосферного до 0,8 МПа в опытах [83] с плотным движущимся слоем не произошло При увеличении рабочего давления до 1 МПа во всех исследованных системах газ — твердые частицы коэффициенты возросли всего на 15%. Это позволило сделать вывод о том, что кинематическая вязкость не является главным фактором, который определяет интенсивность переноса тепла, и оказанное ею коррелирующее воздействие было случайно. В опытах с псевдоожиженным слоем наблюдалось существенное влияние изменения давления в аппарате на величину коэффициентов теплообмена с поверхностью при использовании в качестве сжижаемого материала крупных частиц узкого фракционного состава. Например, для псевдоожиженного воздухом слоя медной [c.69]

Экспериментальные установки будем классифицировать следующим образом а) разомкнутые, без циркуляции компонентов [Л. 358а] б) полуразомкнутые, с возвратом либо твердых частиц, либо газа при накапливании улавливаемых частиц [Л. 18, 229, 309, 380, 36] и в) замкнутые, с возвратом всего дисперсного потока либо )аздельно обоих компонентов в теплообменный участок (Л. 309, 380]. 1ри этом первый тип установок наиболее конструктивно прост, но требует больших запасов сыпучей насадки и не пригоден при использовании газов, выброс которых недопустим (например, гелия, фреона и т. п.). Третий тип установок позволяет достаточно просто достигать высоких концентраций в контуре и не требует наличия осади-телей или циклонов. Однако здесь необходим пропуск дисперсного потока через нагнетатель, что ограничивает возможности его выбора и создает значительные трудности в измерении расходов газа и частиц. [c.216]

При наличии наполнителя имеет место твердение 51(ОН)4 только с поверхности замешанной массы, а внутренняя часть последней вследствие трудности проникновения СО2 остается мягкой. Для того чтобы ускорить переход геля кремневой кислоты в твердое состояние, в массу вводят кремнефтористый натрий Па251Рб, который сокращает длительность процесса схватывания цемента до нескольких часов кроме того, он способствует выделению 51 (ОН)4 во всей массе согласно реакции [c.457]

Теоретическая механика делится на три части статику, кинематику и динамику. Статика — раздел теоретической механики, в котором рассматривают свойслва сил, приложенных к точкам твердого гела, и условия их равновесия. В кинематике изучают чисто геометрические формы механических движений материальных объектов без учега условий и причин, вызывающих и изменяющих эти движения. В динамике изучаются механические движения материальных объектов в зависимости от сил, г. е. от действия на рассматриваемые объекты других материальных объекюв. [c.7]

I. Аксиома о равновесии системы двух сил. Для равновесия системы двух сил, приложенных к точкам твердого тела, необходимо и достаточно, чтобы эти силы были равны по модулю и действовали вдоль одной прямой, проходящей через точки их приложения, в противоположных направлениях (рис. 1). Этой аксиомой устанавливается простейидая система сил, эквивалентная нулю. Если силы F, и Fj находятся в равновесии, го, естественно, они образуют сисгему сил, эквивалентную нулю. Действие такой системы сил на покоящееся твердое гeJЮ не изменяет состояния покоя этого гела. Аксиома пpaвeдJшвa и для сил, приложенных к одной точке тела или одной материальной точке. [c.10]

VI. Аксиома затвердевания. Если деформируемое тело находится в равновесии, то равновесие его вез изменения системы приложенных сил не нарушится от наложения на точки тела дополнителышх связей, включая превращение деформируемого тела в абсолютно твердое. С помощью этой аксиомы устанавливается, в частности, связь между условиями равновесия сил, приложенных к твердому и деформируемому гелам. Из аксиомы следует, что условия равновесия сил, приложенных к твердому гелу, необходимы и для равновесия деформируемого тела. Но условия равновесия сил, пршюженных к твердому телу, не являются достаючными для равновесия деформируемого тела. [c.15]

Если при равновесии системы сил, приложенных к твердому гелу, rjTaBHF,ift вектор R равен нулю, то его проекция па каждую координатную ось также равна нулю. Это справедливо и для главного момента Lq. Таким образом, из векторных условий равновесия пространственной системы сил следует шесть условий [c.45]

При плоском движении твердого гела кинетическую )нер[ию можно вычислить но теореме Кёнига. Так как в этом случае oi носи rejn,noe движение олносительно центра масс (ючнее, относительно системы координат, движущейся [c.176]

Пара вращений аналогична паре сил, действующей на твердое тело. YrjmBbie скорости вращения гела, аналогично силам, являются векторами скользящими. Векторный момент пары сил является вектором свободным. Аналогичным свой-сгвом обладает и векторный момент пары вращений. [c.298]

I. СЛОЖЕНИЕ ПОСТУПАТЕЛЬНЫХ ДВИЖЕНИЙ ТВЕРДОГО ГЕЛА [c.306]

Очевидно, что при плоском движении твердого гела конические аксоиды являются цилиндрическими поверхностями, кого-рые в пересечении с плоскостью движе[1ия плоской фигуры образуют центроиды для этой фигуры. [c.330]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...