Смещение колебательное

Смешение потоков газов 60 Смещение колебательное 348 Собирательные схемы для выполнения логических операций 592, 593 Сода кальцинированная и каустическая 370 [c.729]

Рассмотрим принципиальные условия стабилизации мощности, выделяющейся в зоне сварки. Эта мощность равна произведению колебательной силы сварочного наконечника на скорость его смещения. Колебательная сила, как уже нами сказано, является следствием сопротивления нагрузки, изменяющейся в процессе сварки от нуля до некоторой величины. [c.12]

Основными параметрами, характеризующими вибрацию, являются частота колебаний, амплитуда смещения, колебательная скорость, колебательное ускорение. [c.75]

ПУЧНОСТЬ — точка (линия, поверхность), в к-рой амплитуда той или иной величины, характеризующей данную стоячую волну (смещение, колебательная скорость, звуковое давление и т. п.), принимает максимальное значение. [c.272]

Записать решение волнового уравнения для плоской монохроматической волны. Найти соотношение между амплитудами давления и смещения, колебательной скорости и ускорения частиц. [c.12]

Малый по размерам источник звука излучает в воздухе при атмосферном давлении и температуре О °С волну частотой / = 500 Гц. Мощность источника = 5 Вт. Какова амплитуда смещения, колебательной скорости и ускорения частиц в звуковой волне на расстоянии г = 10 м от источника Поглощением звука пренебречь. Вычислить эти величины также в воде. Параметры сред даны в задаче 1.1.18. [c.20]

К аналогичным выводам можно прийти, если раскладывать в ряд Тейлора потенциал V Ri—Rj) по бесконечно малым смещениям атомов от положения равновесия между ионами Rm—Rjo для гамильтониана Н он-Так как нас интересуют только колебательный аспект рещения системы (2-30), то согласно [30] получим следующий закон смещения для любого х во времени [c.49]

Г руз массой m = 3 кг подвешен к пружине с коэффициентом жесткости с = 300 Н/м и находится в свободном прямолинейном вертикальном колебательном движении. Определить амплитуду колебаний груза в см, если в момент времени о = О его скорость Vo = = 2 м/с, а смещение от положения статического равновесия Xq = = 0,3 м. (36,1) [c.207]

Линейные системы обладают еще одной важной чертой. Если параметры, определяющие свойства системы (масса тела, коэффициент упругости пружины, коэффициент трения), не зависят от смещения и скорости тела, то, значит, свойства системы не изменяются от того, что в системе происходят какие-либо движения, например собственные колебания. Поэтому внешнее воздействие будет вызывать в линейной системе такой же эффект, как и в случае, когда собственные колебания отсутствуют (на этом основании мы и имели право рассматривать выше процесс установления как наложение собственных и вынужденных колебаний, поскольку речь шла о линейной системе). Точно так же в случае, когда линейная система подвергается одновременно двум воздействиям, каждое из них вызывает такой же эффект, как и в случае, когда другое воздействие отсутствует. Поэтому результирующий эффект двух (или нескольких) воздействий будет представлять собой сумму эффектов, вызываемых каждым воздействием в отдельности. Это уже знакомый нам принцип суперпозиции, который был применен в 108 к статическим состояниям линейной упругой системы. Здесь мы его применяем к динамическим состояниям линейной колебательной системы. Как ясно из сказанного, принцип суперпозиции справедлив только в линейных системах и не соблюдается в нелинейных системах. [c.615]

Таким образом, мы обнаружили множество колебаний одинакового типа и периода. Между тем у нас остались незаполненными только две колебательные степени свободы. Как согласовать между собой эти как будто противоречащие друг другу результаты Дело в том, что колебательной степенью свободы мы называем такую степень свободы, с которой связано одно независимое колебание определенной формы и частоты. Это значит, что характер колебания, связанного с данной колебательной степенью свободы, никак не зависит от того, происходит ли другое такое же колебание, связанное с другой степенью свободы. Рассмотренные нами колебания, вызывающие нарушение линейности молекулы, будут независимы в указанном выше смысле, только если два таких колебания происходят в двух взаимно перпендикулярных плоскостях (так как только при этом условии смещения двух атомов от оси молекулы будут происходить независимо). Таким образом, мы обнаружили два независимых колебания, вызывающие нарушение линейности молекул, которые как раз занимают два места, оставшиеся незаполненными из общего числа колебательных степеней свободы. [c.650]

Совершенно так же, как и образование стоячих волн в стержне, происходит образование поперечных стоячих волн в струне. Если одному из концов натянутой струны сообщать колебательное движение в поперечном направлении, например, прикрепив его к ножке камертона (рис. 442), то по струне будет распространяться поперечная бегущая волна. От другого закрепленного конца струны она будет отражаться так же, как отражается продольная волна от конца стержня фаза волны смещения при отражении будет изменяться на п. Поэтому картина распределения узлов и пучностей по струне будет совершенно такая же, как и рассмотренная картина для стержня с закрепленными концами. Все сказанное выше справедливо и для струны, за исключением представлений о течении и распределении энергии эту картину, как указывалось, со стержня на струну распространять нельзя. [c.686]

Это приводит к тому, что равнодействующие силы притяжения со стороны Луны и Солнца не проходят через центр масс Земли и, следовательно, создают относительно него моменты сил, стремящиеся повернуть ось вращения Земли. Отметим, что хотя масса Луны много меньше массы Солнца, но она расположена значительно ближе к Земле и поэтому ее влияние на вращение Земли в 2,2 раза больше. Вследствие прецессионного движения оси вращения Земли полюсы описывают полный круг примерно за 26 000 лет, т. е. за год они перемещаются почти на 50". Так как взаимные расстояния Земли, Луны н Солнца непрерывно изменяются, а также меняет свое положение плоскость лунной орбиты по отношению к плоскости движения Земли, существуют также небольшие колебательные движения земной оси — нутации. Они приводят к дополнительным смещениям полюсов, достигающим 9". [c.77]

Нужно иметь в виду, что принято говорить как о колебательном движении той или иной физической системы (например, маятника), так и о колебаниях значений физических величин, характеризующих колебательное движение системы,—смещения, скорости и т. д. [c.164]

Выясним общие условия, при которых возникает колебательное движение какого-либо тела или его частей. При различных колебательных движениях во многих случаях существует положение устойчивого равновесия, в котором тело, например маятник, может находиться неопределенно долгое время (до тех пор, пока какая-либо внешняя сила не выведет его из этого положения). При небольших смещениях тела от положения устойчивого равновесия (см. 15) возникает сила, стремящаяся возвратить его в это положение, — возвращающая сила. [c.164]

Колебательные движения системы имеют особенно простой характер в случае малых колебаний, когда мало смещение системы из положения равновесия. [c.165]

Явление резонанса характеризуют добротностью колебательной системы — отношением максимальной амплитуды Омакс при резонансе к статическому смещению по, которое вызывается вынуждающей силой, когда частота ее изменения равна нулю [c.189]

На свободной поверхности твердого тела могут распространяться недиспергирующие релеевские поверхностные акустические волны (ПАВ), скорость которых для изотропного тела u = avs, где а= (0,87н-1,12ц)/(1- -ц)< 1. Колебательные смещения из положения равновесия в этих ПАВ поляризованы в плоскости, нормальной к поверхности, содержащей волновой вектор. Деформации носят смешанный характер (объемные и сдвиговые). Глубина проникновения релеевских ПАВ порядка X. [c.133]

Будем считать, что начальное состояние молекулы-основное состояние, когда она находится на колебательном уровне и = О нижней потенциальной кривой. Ситуации а-Ь характеризуются различным увеличением равновесного расстояния между ядрами в возбужденном состоянии, приводящем к различному смещению потенциальных кривых возбужденного состояния вправо. Рассмотрим переходы ИЗ основного состояния в возбужденное в результате поглощения фотона. [c.326]

На рис. 98,6 расстояние между ядрами в основном и возбужденном состояниях увеличилось настолько, что верхнее состояние с и = О уже не попадает на одну вертикаль с нижним состоянием с и = 0. Поэтому переход с = Q основного состояния на колебательный уровень и = О возбужденного электронного состояния невозможен. На рис. 98,6 показано такое смещение, при котором максимум [c.327]

Если время действия т импульса силы /(/) мало по сравнению с периодом Т колебательной системы (рис. 3.15), т. е. или 2я/о) -т, и если принять, что т много меньше собственного времени установления колебаний в системе /(,= 1/6, т. е. т /,,, то с достаточной точностью можно считать, что в момент / = т смещение х массы т равно нулю (х О), а О и определяется выражением (3.2.15). [c.97]

Многоатомная молекула представляет собой систему взаимодействующих атомов. Если общее число атомов, входящих в молекулу, равно , то молекула имеет Зп степеней свободы. Однако не все эти степени свободы являются колебательными. При произвольном расположении атомов молекула имеет три поступательных степени свободы, соответствующих ее смещению как целого, и три вращательных степени свободы, соответствующих вращению молекулы вокруг трех ортогональных осей. Таким образом, полное число колебательных степеней свободы п-атомной молекулы равно 3 — 6. [c.290]

При исследовании колебательных процессов в распределенных системах конечной длины обычно используется метод Бернулли, т. е. решение разлагается по собственным функциям краевой задачи. Вид собственных функций существенно зависит от граничных условий, связывающих ток и напряжение пли силу и смещение на границах системы. [c.328]

Рис. 27,3. Ультразвуковая сварка с нор-мальньш вцдом колебаний а — схема сварочного узла б — эгаора амплитуды смещения колебательной системы в — расположение вектора статического давления Per и динамического усилия F, ] — корпус преобразователя 2 — пакет преобразователя с обмоткой 3 — трансформатор упругих колебаний 4 — волновод i — свариваемые детали 6 — опора А — амплитуда смещения волновода

Колебательное возмущение состоит в смещении колебательного уровня из его нормального положения, сопровождаемого изменением эффективного значения постоянной В по сравнению с ее нормальным значением, или только в изменении эффективного значения постоянной В. Смещение колебательного уровня, даже при отсутствии вращения, как мы видели раньше, всегда обусловлено резонансом Ферми, т. е. взаимодействием с другим колебательным уровнем, лежащим близко к рассматриваемому уровню и принадлежащим к тому же типу симметрии. При вращении молекулы взаимодействие, обусловленное резонансом Ферми, вообще говоря, будет приводить к изменению эффективных значений постоянных двух взаимодействующих уровней. Согласно Аделю и Деннисону [38] для действительных значений В двух резонирующих уровней л и г мы имеем [c.407]

Решение. С учетом сферической расходимости для интенсивиости имеем J = Ы/ 4пг ) = с дРдС/2 = следовательно, для смещения колебательной скорости ускорения частиц получаем [c.20]

При этом собственные частоты со и (О2. а также отношения амплитуд и Иоо зависят от параметров колебательной системы. Что касается значений амплитуд Хц и Х21, а также углов сдвига фаз и 0,3, то они должны быть определены из четырех начальных условий, вы-ражаюш,их значения смещений н скоростей обеих масс в начальный момент времени. [c.556]

Адекватная математическая теория сверхпроводимости, основанная на электронно-фононном взаимодействии, еще не дана, поэтому основное внимание мы уделим формулировке задачи. Как Фрелих, так и автор исходили из теории Блоха, которая предполагает, что каждый электрон движется независимо в периодическом потенциальном ноле. Колебательные координаты и взаимодействие между электронами и колебаниями были введены точно так же, как это сделано в теории проводимости. Сила взаимодействия была оценена эмпирически по сопротивлению при высоких температурах. Существует два возражения против такой формулировки, заключающиеся в том, что кулоновское взаимодействие следовало бы ввести с самого начала и что смещения электронов, вызванные электронно-фононными взаимодействиями, оказывают сильное влияние на колебательные частоты, а также на эффективный матричный элемент взаимодействия. Существенная часть задачи состоит в том, что необходимо показать, как все это можпО было бы определить, исходя из основных принципов. Отправляясь от формулировки, включающей кулоновское взаимодействие между электронами, мы покажем, что обычная теория Блоха могла бы быть достаточно хорошей отправной точкой для развития теории сверхпроводггмости. Мы покажем также, почему электронио-фононное взаимодействие имеет большее влияние на волновые функции, чем кулоновское взаимодействие, хотя энергия первого и много меньше энергии второго. В п. 37—41 мы будем следовать изложению Пайнса п автора [19], [c.755]

При возникновении внешней силы в колебательной системе, как мы знаем ( 37), всегда возбуждаются собственные колебания. С другой стороны, при действии внешней силы в системе должны суш,ест-вовать вынужденные колебания. Будем рассматривать картину установления как наложение двух процессов собственных колебаний, вызванных включением внешней силы, и вынужденных колебаний, создаваемых постоянно действуюш,ей внешней силой. При резонансе частоты этих двух колебаний совпадают, и следовательно, смещение колеблюш,ейся системы есть [c.612]

Но, как видно из (17.22), коэффициент пропорциональности между амплитудой смещения X какой-либо гармоники вынужденного колебания и амплитудой Fg той же гармоники внешней силы при Ь бол1,шом, а т и k малых существенно зависит от частоты ш рассматриваемой гармоники вместе с тем, как видно из (17.23), от w существенно зависит и угол сдвига фаз ф. Следовательно, искажения формы негармонической внешней силы принципиально неизбежны н в линейной колебательной системе с большим затуханием, и в апериодической системе. Таким образом, всякая линейная система в той или иной степени искажает форму негармонической внешней силы, воспроизводя эту форму в вынужденных колебаниях. [c.621]

Мгновенное колебательное смещение частицы г — вектор, конец которого совпадает с положением частицы в упругой среде в данный момент, а начало— с положением частипы в момент равновесия. [c.157]

Колебательное смещение частицы (колеба1ельное смещение) ст — среднее квадратическое значение мгновенного колебательного смещения в данном интервале времени [c.157]

Пиковое колебательное смещение частицы (пиковое колебательное смещение) Гп, ,, — наибольиюе значение мгновенного колебательного смещения в данном интервале времени. [c.158]

Если в дальнейшем прекратилось действие силы, вызвавшей смещение тела из положения устойчивого равновесия, то тело под действием возврашающей силы начнет двигаться назад к этому положению. Инертность не позволяет ему сразу же остановиться в положении устойчивого равновесия и тело будет совершать около него колебательное движение. [c.165]

Определим теперь характер зависимости смещения х от времени, т. е. функцию х = х 1). Сначала сделаем это для наиболее простого случая, когда трение в системе столь мало, что диссипацией механической энергии при ее колебательных движениях можно пренебречь, т. е. когда имеют место незатухающие колебания. Кроме того, будем считать, что вся масса колебательной системы сосредоточена в колеблющемся теле, например в шарике, подвешенном на нити или пружине (т. е. масса шарика много больше массы нити или прулсины). [c.166]

Когда сдвиг фаз между вынуждающей силой и смещением системы отличен от я/2, то в некоторые части периода вынужденных колебаний вынуждаюи ая сила имеет направление, противоположное смещению, т. е. ее работа отрицательна. Конечно, энергия, передаваемая колебательной системе, в этом случае меньше, чем при резонансе. [c.190]

В произвольном направлении в кристаллах в общем случае могут распространяться три объемные волны ква-зипродольная (QL) и две квазипоперечные — быстрая (FS) и медленная (SS) со скоростью poa = M, где М — действующий адиабатический модуль упругости, зависящий от направления распространения и поляризации волны. В таблицах нижний индекс — направление распространения, верхний — поляризация (направление колебательного смещения). В кубических кристаллах действующий модуль для разных типов волн [c.133]

Следует отметить, что строгой периодичности реальных процессов в природе нет и строгая периодичность — это тоже идеализация. В реальных колебательных системах всегда существуют возмущающие силы, случайные смещения (например, флуктуа-ционные) и нестабильность параметров, исключающие возможность идеальной периодичности. Поэтому более последовательным было бы изучение колебательных процессов, в которых условие периодичности выполняется приближенно, т. е. положить в основу рассмотрения почти периодические колебания, для которых i F(i) — F (i-I-Т(в)) j < в, где е—любая наперед заданная малая величина и Т (в) — почти период. Примером такого процесса может служить процесс затухающих колебаний [c.12]

В качестве примера нелинейной консервативной колебательной системы с одной степенью свободы рассмотрим электрический колебательный контур без затухания с конденсатором, в котором нет линейной зависимости напряжения от заряда. Подобными нелинейными свойствами обладают конденсаторы, в которых в качестве диэлектрика используются материалы, имеющие сег-нетоэлектрические свойства, и емкости, возникающие в р п-переходах (например, в полупроводниковых диодах) при обратном напряжении смещения. [c.29]

Поскольку в колебательной системе имеются параметрически оо.збужденные колебания с амплитудой А, то существует допол-низельное смещение (напряжение), которое смещает рабочую точку влево от нуля, изменяя тем самым нелинейную дифференциальную емкость диода. При этом, естественно, изменяется и расстройка системы. [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...