Поток кинетической энергии

Течение в закрученных потоках существенно необратимо, причем необратимость увеличивается с ростом интенсивности закрутки. Часть запаса полной энтальпии, имеющейся у газа на входе в закручивающее устройство, расходуется на преодоление трения, другая — на генерацию турбулентных пульсаций и перестройку течения в процессе продвижения по каналу и за его пределами для случая свободно затопленной струи. В [62] вводится параметр v, который предложено называть коэффициентом потока кинетической энергии кольцевого закрученного потока. Такие течения наиболее часто формируются во фронтовых устрой- [c.24]

Очевидно, сложное поведение зависимостей ti, = /(л ) и ti, = = /(/, ) на докритических режимах связано с ростом скорости истечения на входе в сопло, а следовательно, с увеличением уровня относительных сдвиговых скоростей в камере энергоразделения и плотности потока кинетической энергии масс газа. Действительно, с ростом степени расширения в вихревой трубе О < < л < л р происходит рост скорости истечения, а следовательно, и рост снижения термодинамической температуры. Несмотря на рост абсолютных эффектов охлаждения при изоэнтропном расширении в соответствии с зависимостью (2.18) температурная эффективность возрастает в результате более интенсивного роста эффектов охлаждения, обусловленного ростом падения термодинамической темпе >атуры потока на выходе из сопла закручивающего устройства [c.53]

Рис. 4.3. Гипотеза радиальных потоков энергии т — касательные напряжения трения — поток тепла dE — поток кинетической энергии

Если приосевые элементы потока газа в трубе отдадут всю свою кинетическую энергию, не воспринимая тепло, то холодный поток будет иметь температуру, рассчитанную по приведенному выражению. Взяв отношение потока кинетической энергии [c.159]

Рис. 4.11. Связь запаса потока кинетической энергии АЕ с работой привода L при 7,= 0,5 (а) и 0.7 (б)

Сначала рассмотрим механизм распространения теплоты атомными колебаниями в диэлектриках, в которых свободных электронов практически нет. Так как атомы в твердом теле связаны между собой, то при нагревании какого-либо участка тела амплитуда колебаний атомов этого участка увеличивается и атомы при своем движении толкают соседние атомы, которые, в свою очередь, передают это движение своим соседям и т. д. Кинетическая энергия колебаний атомов переносится, таким образом, от нагретого участка к более холодному. Макроскопически поток кинетической энергии атомов выглядит как тепловой поток. Этот процесс одинаков с процессом распространения упругих звуковых волн в твердом теле. [c.187]

Интеграл I pWx аг представляет собой поток кинетической энергии жидкости он [c.645]

Межпланетная среда. Параметры солнечного ветра (рис. 45.15) вблизи орбиты Земли [3, 18] скорость 400—700 км/с температура 5-10 —5-10= К магнитная индукция 10- —10 Тл (рис. 45.16) плотность 1 —10 см поток массы 10"—10 г/с поток кинетической энергии 10 Вт. [c.1205]

Осредненная скорость неоднородного турбулентного потока Кинетическая энергия неоднородного турбулентного потока То же, для расходной составляющей скорости [c.105]

Подставив это выражение G в формулу (2-1), получим удельный поток кинетической энергии золы [c.32]

Нетрудно установить физический смысл последних соотношений. Величины р01, рО(Ок, pv /2, ри Ок/2 представляют собой соответственно средний импульс, среднюю проекцию потока импульса, среднюю кинетическую энергию, среднее значение проекции потока кинетической энергии (все величины отнесены к единице объема газа). Уравнение (91.8) представляет собой уравнение непрерывности для Плотности и выражает закон сохранения массы. Интегрируя (91.8) по Некоторому объему V и пользуясь теоремой Гаусса, находим [c.507]

Уравнение (4-21) описывает одномерное установившееся течение жидкой среды. Мы используем средние по каждому сечению потока величины р, у, h, и и V. Это будет хорошим приближением для первых четырех из указанных величин до тех пор, пока течение является параллельно-струйным в рассматриваемых сечениях Однако скорость, как известно, изменяется от нуля на стенках канала (трубы) до максимального значения в центре поперечного сечения. Поэтому истинная осред-ненная величина потока кинетической энергии будет равна [c.84]

Коэффициент Оа, корректирующий величину потока кинетической энергии при вычислении последнего по средней скорости, может оказаться важным в тех случаях, когда разность потоков кинетической энергии велика по сравнению с другими членами уравнения. Этот эффект становится более значительным, если форма профиля скорости, а тем самым и величина аэ заметно изменяются от сечения к сечению. [c.85]

Здесь можно брать аэ=1, если только характер задачи не покажет, что связанная с этим ошибка в вычислении полного потока кинетической энергии вызовет заметные погрешности в искомых величинах. [c.86]

Частицы жидкости описывают окружности с постоянной скоростью, и давление в- окрестности частицы одинаково при любом ее положении на орбите. Рассмотрим теперь какую-либо частицу, орбита которой пересекает неподвижную вертикальную плоскость в точках А и В, как изображено на рис. 283. Поток кинетической энергии (или работа сил давления в единицу времени) через эту плоскость за один период равен нулю, так как то количество жидкости, которое перешло слева направо в точке А, вернулось обратно справа налево в точке В. С другой стороны, поток потенциальной энергии не равен нулю, так как потенциальная энергия, отнесенная к единице массы в точке А, превышает потенциальную энергию в точке В на величину g-AB. Ясно, что потенциальная энергия движется вместе с волной, т. е. со скоростью с. Но потенциальная энергия равна половине полной энергии. Следовательно, полная энергия переносится со скоростью Vi , т. е. с групповой скоростью. [c.403]

Теплообмен между частицами определяется плотностью потока тепла q, т. е. плотностью среднего потока кинетической энергии молекул относительно системы центра масс частицы (положительным направлением этого потока считается направление внешней нормали п). Согласно определению вектора q количество теплоты, получаемое частицей от соседних частиц за единицу времени, равно [c.478]

На уровне срезов насадков 7 живое сечение потока во внутреннем пространстве между короткими и длинными плитами увеличивается в 3 раза. Это приводит к потере Потоком кинетической энергии и к снижению скорости до 0,18 м/с, что меньше скорости заиливания. При этом Происходит интенсивное разделение суспензии раствора на составляющие фазы. Расширение камеры в плане под углом 35—40° способствует более быстрой потере скорости потока и, следовательно, более глубокому разделению суспензии раствора. [c.74]

Термическая форма уравнения энергии не дает связи между изменением скорости потока (кинетической энергии) и изменением давления. Такую связь можно получить, преобразовав уравнение энергии и придав ему механическую форму. Трение, не изменяя общей энергии потока, может сильно влиять на изменение основного механического параметра — давления. Поэтому при выводе уравнения энергии в механической форме трение необходимо учитывать. [c.136]

Отношение акустической мощности к плотности потока кинетической энергии (механическая мощность). [c.264]

Для газообразных тел плотность потока тепла часто определяется как молекулярный поток кинетической энергии движения молекул [c.9]

Поток кинетической энергии через сечение канала [c.183]

В задаче о полном внутреннем отражении при нормальном падении волны на среду, занимающую полупространство 2 0, поле при г->оо должно исчезать, а поток энергии равняться нулю. Поэтому средний по высокой частоте полный поток энергии в такой задаче равен нулю. Если при этом величина является комплексной, то 5 ° О и поток неэлектромагнитного происхождения, связанный с учетом пространственной дисперсии, должен в точности компенсировать поток Ддя плазмы, как мы видели в п. 3.1, неэлектромагнитный поток энергии представляет собой просто поток кинетической энергии частиц. Для прозрачной среды (правильнее сказать, для распространяющихся в данной среде нормальных волн) дополнительный поток энергии определяется выражениями (3.15), (3.31) для 5 однако при комплексном к картина усложняется, и именно потому мы здесь не пользуемся обозначением 5 Вопрос о полном внутреннем отражении при учете пространственной дисперсии будет еще обсужден в пп. 10.5 и 10.6. [c.126]

Рис. 1.6 Коэффициент потока кинетической энергии V в кольцевом закрученном течении для вихря ы = onst [62]

Модель радиальных потоков [ 10, 30-321 состоит в том, что за основу в вихревом течении принимается разделение двух потоков энергии потока кинетической энергии, направленного от центра к периферии, и потока тепла, направленного в противоположную сторону. Исходный газ в завихрителе термотрансформатора (см. рис. 6.1) создает интенсивный круговой поток, вращающийся по закону свободного вихря. По мере продвижения вдоль вихревого течения этот поток за счет сил внутреннего трения перестраивается в вынужденный вихрь, в результате чего происходит уменьшение круговых скоростей внутренних слоев и увеличение угловых скоростей внешних слоев. Это создает возможность перехода кинетической энергии от центра к периферии. В то же время за счет более высоких значений статической температуры у периферии вихря, по сравнению с центральными слоями, существует поток тепла, имеющий направление, противоположное кинетической энергии. Тепловой по гок по своей величине не в соетоянии компенсировать приосевым слоям потери кинетической энергии. Это и является основной причиной, объясняющей охлаждение центральных и нагрев периферийных слоев вихревого течения. Из модели Хилша-Фултона следует, что максимальный холодильный эффект будет иметь место возле дросселя термотрансформатора (см. рис. 6.1). Однако экспериментальные данные 6, Н, 9, 32, 37] указывают на максимум эффекта охлаждения ГЕОтока на выходе из диафрагмы. [c.158]

Турбулентные течения значительно сложнее ламинарных. Для изучения турбулентности нужны методы, существенно отличающиеся от тех, которые применяются для изучения ламинарого движения. Беспорядочный характер движения отдельных частиц (жидких комков) жидкости в турбулентном потоке требует применения методов статистической механики. Между статистической механикой молекулярного движения и статистической гидроаэромеханикой вязкой жидкости, несмотря на то что они кажутся на первый взгляд аналогичными, существует принципиальное отличие. Оно выражается прежде всего в том, что суммарная кинетическая энергия молекул не меняется со временем (по кинетической теории газов), тогда как в турбулентном потоке кинетическая энергия жидкости всегда в той или иной мере рассеивается, переходя вследствие вязкости в тепло. [c.147]

Непрерывное адиабатное расширение рабочего тела сначала в гщлиндре поршневого двигателя, а затем в газовой турбине получить практически невозможно. Выпуск рабочего тела из цилиндра производится периодически, а процесс течения газа в турбине непрерывный. При периодическом истечении газов из цилиндра в турбину через выпускной трубопровод происходит расширение и торможение газового потока, кинетическая энергия потока переходит в тепловую, давление перед тур- [c.236]

Поток кинетической энергии вращения через поперечное сечение при кваэитвер-дом вращении [c.50]

Невозможность доказателылва аналогичного утверждения для потока кинетической энергии через поперечное сечение трубы подчеркивает существенное различие между величинами и на что было указано в 3.1. [c.51]

Нисленно эта величина равна тотере кинетической энергии видимого движения на преодоление сил молекулярного трения и может быть названа молекулярным потоком (ед. энергии/л ч), или диффуаионньим потоком кинетической энергии видимого движения Правая Рис. 2-2. Диффузионный перенос энтальпии А (а) [c.43]

Диффузионный поток кинетической энергии видимого движения ркидкости аналогичен кондуктивному потоку тепла (теплопроводности) в движущейся Ж1идкости. В потоке жидкости, обтекающей плоскую поверхность твердого тела, молярный поток энталыпии равен, [c.43]

В действительном потоке кинетическая энергия вторичного течения составляет весьма малую долю вторичных потерь, обусловленных в основном трением на стенках и отрывом пограничного слоя на спинке лопатки. Успех теории индуктивного сопротивления крыла конечного размаха в отличие от решетки объясняется тем, что у крыла отсутствуют ограничивающие стенки. Кроме того, в последнем случае есть бол1)Ше оснований для проведения линеаризации, так как основной поток не испытывает поворота, и дополнительные скорости вторичного потока относительно меньше, чем в межлопаточных каналах решетки. [c.440]

Такая форма записи уравнения баланса кинетической энергии основана на физической гипотезе о том, что помимо конвективного потока ри и границе объема существует вязкий поток кинетической энергии с проекциями (РЙ/а — П/а) , а источниками кинетической энергии помимо работы внешних сил раРаи являются работы сил [c.565]

Полный поток кинетической энергии из. геняется обратно пропорционально расстоянию от отверстия. [c.356]

В уравнении (265) или (266) в скрытом виде имеются потери на удар при смешении обоих потоков (кинетическая энергия, потерянная при ударе, переходит в тепло), т. е. сумма кинетической энергии эжектирующегося и эжектируемого потоков больше кинетической энергии смеси. Потеря кинетической энергии на 1 /сгэжекти-рующего тела будет [c.295]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...