Деформация импульса

Однако среда (за исключением вакуума) обычно характеризуется дисперсией, т. е. монохроматические волны распространяются с различными фазовыми скоростями, зависящими от их длины, и импульс начинает деформироваться. В таком случае вопрос о скорости импульса становится более сложным. Если дисперсия не очень велика, то деформация импульса происходит медленно и мы можем следить за перемещением определенной амплитуды поля в волновом импульсе, например, максимальной амплитуды поля. Однако скорость перемещения импульса, названная Рэлеем групповой скоростью, будет отличаться от фазовой скорости любой из составляющих его монохроматических волн- и должна быть предметом специального расчета. [c.428]

Под воздействием вибрации в телах распространяются волны деформации. Монослой, входящий в контакте источником вибрации, получает от него силовые импульсы. От нижнего монослоя импульсы передаются лежащим выше монослоям. Вследствие инерционности, наличия сил трения и необратимых деформаций импульсы по мере передачи их от монослоя к монослою постепенно ослабевают, причем степень их ослабления определяется свойствами среды, а также характером и величиной силовых импульсов. Энергия колебательного движения источника вибрации в процессе прохождения волны затрачивается на ускорение обрабатываемой среды и восполнение потерь при необратимых деформациях. [c.79]

В настоящем параграфе мы ограничились рассмотрением деформации импульса с действительной амплитудой, выводы же анализа в большинстве случаев остаются справедливыми и для комплексной амплитуды, т. е. при замене, например, в (38) [c.44]

Дебая разложение 353 Деформации теизор 148 Деформация импульса 115, 119, 372 Диполь 328, 340 [c.410]

Вопрос об обратном сигнале не рассматривался. Деформация импульса в радиодиапазоне в последнее время рассмотрена в работе [87] см. также [022, стр. 116]. [c.145]

Для более сложных материалов, которые обладают некоторой степенью упругости, внутренняя энергия может обратимо запасаться вследствие деформации, и энергетическое уравнение состояния необходимо содержит кинематические независимые переменные. Очень немного известно о форме энергетического уравнения состояния для реальных упругих жидкостей, т. е. о приемлемых определяющих предположениях относительно внутренней энергии. Это положение ставит ряд проблем, которые будут подробно обсуждены в последних главах. Вообще говоря, можно установить, что механика неньютоновских жидкостей занимается преимущественно рассмотрением импульса, и в настоящее время принцип сохранения энергии может дать лишь незначительную информацию. [c.15]

В вышеприведенном примере для обоих движений предполагалась одна и та же отсчетная конфигурация. Если бы мы в качестве отсчетной приняли текущую конфигурацию (как это обычно делают для жидкостей), те же самые два движения имели бы предыстории деформаций, значения которых различались бы во все моменты времени, за исключением момента наблюдения, где благодаря выбору отсчетной конфигурации градиент деформации был бы равен единице для обоих движений. Следовательно, при таком выборе отсчетной конфигурации физический смысл различия двух движений в момент наблюдения оказался бы скрытым математическим символизмом. При выборе текущей конфигурации жидкого элемента в качестве отсчетной вычисление производных по деформационным импульсам в момент наблюдения потребовало бы сложных операций. [c.158]

Мы выяснили, что уравнения типа (6-4.47), не допускающие существования импульсов деформаций, не охватываются общей теорией простых жидкостей с затухающей памятью, и ввиду сказанного выше они не могут следовать из любой общей теории. Разумеется, когда они уже записаны, эти уравнения вполне законны и определяют свою собственную топологию. Вопрос состоит в том, существуют ли какие-либо реальные неньютоновские жидкости, которые описываются уравнениями такого типа. [c.244]

Определим, пользуясь теоремой импульсов, скорости этих тел после удара. От момента t соприкосновения тел происходит смятие тел до тех пор, пока их скорости не сравняются между собой. Общую скорость тел в момент наибольшей деформации ti = t + Xi [c.263]

Из формул (100.3) и (100.12) следует, что при абсолютно упругом ударе ударный импульс вдвое больше, чем при неупругом. Это объясняется тем, что при абсолютно упругом ударе к импульсу фазы деформации добавляется импульс фазы восстановления такого же модуля. [c.267]

Определить наибольшую деформацию упругой опоры А, считая, что молот, отскочив от балки, не надает снова, а удерживается обратным давлением пара определить также ударный импульс, воспринимаемый опорой В. [c.226]

В течение первого этапа совершается деформация соударяющихся тел. В течение второго этапа — частичное восстановление недеформи-рованного состояния. В момент окончания первого этапа и начала второго центры тяжести тел обладают одинаковыми скоростями, которые они имели бы в конце соответствующего неупругого удара. В конце второго этапа центры тяжести тел имеют уже различные скорости 1 и и . Коэффициентом восстановления недеформированного состояния к называется отношение импульса мгновенной силы второго этапа к импульсу мгновенной силы первого этапа [c.548]

Чтобы определить эти скорости и мгновенный импульс, разделим весь процесс удара на две стадии 1) от начала соприкосновения тел до мгновения, при котором их скорости сравнялись, и 2) от этого мгновения до конца контакта. Удар, при котором полученные за время удара деформации соударяющихся тел частично сохраняются к концу удара, называют не вполне упругим. [c.307]

Ударный импульс силы Р за фазу деформации [c.480]

После деформации тела восстанавливают свою форму целиком или частично, если они в какой-то степени упруги. Эту часть явления удара назовем фазой восстановления. Продолжительность этой фазы обозначим Та. Фаза восстановления заканчивается в момент отделения тел друг от друга. Импульс ударной силы, действующей на тело А, за эту фазу восстановления [c.480]

Упругость соударяющихся тел при ударе оценивают отношением ударного импульса за фазу восстановления к ударному импульсу за фазу деформации, т. е. отношением 5а/5]. [c.480]

Момент начала фазы вос-становления совпадает с концом фазы деформации, поэтому в начале фазы восстановления скорость материальной точки равна й,, скорость в конце фазы й. Скорость й является и скоростью точки в конце всего удара. Материальная точка удаляется с поверхности благодаря ударному импульсу реакции поверхности за вторую фазу удара. Этот импульс обозначим а- Он направлен также, как и импульс т. е. 5а 1. Таким образом, за фазу восстановления с материальной точки снимается связь ударом, импульс которого перпендикулярен к скорости точки. [c.488]

Тензор т]гй называется тензором несовместности деформаций. Этот тензор является мерой невыполнения условий сплошности среды. Но этот же тензор можно рассматривать как меру дополнительного инородного вещества, необходимого для восстановления сплошности. Иначе говоря, тензор т],71 является тензором материи — энергии, или материи — импульсов для дополнительного вещества. [c.535]

Решения уравнений баланса плотности среды, плотности импульса, плотности внутренней энергии и локальной плотности энтропии показывают, что в движущемся потоке найдутся составляющие вращения. которые будут определять дополнительные ротационные составляющие процессов деформации и структурообразования в технологической среде [1]. [c.165]

Ударные импульсы, появляющиеся при соударении тел и приложенные к этим телам, зависят не только от масс соударяющихся тел и их скоростей до удара, но и от упругих свойств этих тел, так что выяснить все явление удара можно лишь применяя теорию упругости. Однако задача теории удара в теоретической механике облегчается тем, что здесь не исследуется характер деформаций, которые имеют место при ударе тел, а требуется лишь определить изменение скоростей точек системы, вызванное уже совершившимся ударом. [c.805]

Если сила, вызвавшая движение частиц стержня у левого конца, действует очень кратковременно, то область, в которой за время действия силы возникли деформации и скорости, будет очень узкой при условиях, которые выяснятся из дальнейшего рассмотрения (и которые часто выполняются), распространение деформаций вдоль стержня не сопровождается расширением той области, в которой вначале были локализованы деформации и скорости. Вследствие того, что эта область очень узка, деформации и скорости в каждом сечении стержня будут появляться на очень короткий промежуток времени — по стержню с конечной скоростью будет распространяться короткий импульс деформаций сжатия и скоростей. [c.484]

Скорость распространения импульса деформаций и скоростей можно определить при помощи следующих соображений. Количество [c.484]

Плотность уплотнения в импульсе Ар = ер, где е — деформация (сжатие) в импульсе. Следовательно, [c.485]

Термин импульс для обозначения количества движения мы здесь не применяем, поскольку этот термин уже применяется в другом смысле (импульс деформаций и скоростей). Поэтому во всем этом параграфе мы будем применять термин количество движения . [c.485]

Таким образом, скорость распространения импульса не зависит от величин деформаций и скоростей, только если и те и другие достаточно малы ). [c.488]

Ограничения, накладываемые на величины деформаций и скоростей, обусловлены различными свойствами среды и в этом смысле независимы. Одиако величины деформаций и скоростей в импульсе связаны между собой через параметры, характеризующие упругость и плотность среды. Поэтому одно из двух ограничений, которое оказывается более жестким, одновременно обеспечивает выполнение и другого ограничения. [c.488]

Совершенно так же, как импульс сжатия, распространяется в стержне импульс растяжения. Для того чтобы такой импульс возник, на крайнее сечение стержня должна действовать кратковременная сила, направленная не к стержню, а от стержня, например, на левый конец стержня должна действовать сила, направленная влево. Под действием этой силы частицы стержня, расположенные у левого его конца, начнут двигаться влево, и в крайнем левом слое стержня возникнет деформация растяжения. Обусловленные ею упругие силы остановят частицы, расположенные у левого конца стержня и движущиеся влево, и заставят двигаться влево частицы, расположенные в следующем слое стержня возникнет деформация растяжения во втором слое стержня. [c.489]

Аналогичная ситуация иногда возникает в случае аномальной дисперсии, когда с1и/с1/. > О. При этом групповая скорость бо.ль-ше фазовой, и при сильном поглощении энергии, которое всегда сопутствует аномальной дисперсии (см. гл. 4), может оказаться, что и )ы/дк больше с. Очевидно, что такое описание находится в противоречии с физической peajibHO TbK). Причиной этого снова является заметная деформация импульса (преимущественно [c.53]

Как правило, электроимпульс-ное дробление и измельчение осуществляется в технической воде, удельное сопротивление которой колеблется в широких пределах. Изменение проводимости среды, в которой происходит разрушение, как и геометрии электродов и меж-электродного расстояния, приводит к изменению степени деформации импульса напряжения по амплитуде и по крутизне. Поэтому для обеспечения постоянства внедрения канала разряда в твердое тело при изменении условий пробоя соответствующие оптимальным значениям параметры импульса напряжения должны быть обеспечены известными /11/ федствами коррекции фронта импульса - регулированием параметров разрядного контура, изменением уровня напряжения заряда генератора импульсов, оптимизацией геометрии электродов, в том числе регулированием степени их изолирования от воды. [c.76]

На рисунке 2.27 приведена зависимость удельной производительности от энергии импульса, которая изменялась как разрядной емкостью, так и амплитудой напряжения. Восходящие вегви зависимости а = f(Wo) практически совпадают при изменении энергии единичного импульса. Стабильные участки этих зависимостей отличаются незначительно, что связано с уменьшением деформации импульса при изменении энергии величиной разрядной емкости /11/. Таким образом, изменение энфгии единичного импульса величиной разрядной емкости или амплитудой напряжения практически одинаково влияет на энергетические показатели [c.111]

Конструкция электродов решающим образом определяет условия формирования импульсного напряжения на разрядном промежутке, являющегося для генератора импульсов при ведении дезинтеграции в воде низкоомной нагрузкой. Уменьшение предпробивных потерь и деформации импульса и соответственно улучшение энергетических характеристик разрушения требует максимальной изоляции поверхности высоковольтных электродов. Однако надежность электродов, изолированных по всей длине, при многоимпульсном воздействии недостаточна, т.к. накопление объемного заряда в изоляции и ударные нагрузки приводят к его пробою и разрушению. Поэтому при разработке высоковольтного электрода решают вопросы оптимизации степени изоляции электродов и конструкции изоляции в активной зоне, формы изоляции на границе токовод-нижняя кромка изоляции, применяют методы гашения ударных нагрузок на торец электрода. Эта проблема свойственна как ЭИ- так и ЭГЭ-устройствам. Специфичная особенность ее решения состоит в следующем. В ЭИ-процессе, реализуемом при уровне напряжения, более чем на порядок превышающем ЭГЭ, и при пробое на фронте импульса, ограничения на величину сопротивления электродной системы для обеспечения требуемых для пробоя параметров импульса напряжения менее жесткие, поэтому менее жесткие требования и к изолированию электрода. ЭИ- [c.176]

Рассмотрим теперь вторую фазу упругого удара от момента наибольшей деформации до момента /-fTH-Xo нолно1 о или частичного восстановления и отделения тел друг от друга. Обознач1 м Sii и Sn импульсы ударных реакций соударяющихся тел за время Т ,. Мх направления совпадают с направлениями соответствующих ударных импульсов первой фазы удара, изображеиных на рис. 216, 6. Проекции 1 и i/o скоростей тел в конце удара па оеь х определим по уравнен ио (98.4) для второй фазы удара [c.265]

Определить ударный импульс, воспринимаемый балкой в точке D, а также наибольшую деформацию упругой огюры, считая, что движение точки В происходит по прямой. [c.220]

В институте электросварки с участием сотрудников института металлофизики НАНУ проведены сравнительные исследования процессов массопереноса при различных способах сварки давлением — ударом в вакууме (УСВ) и контактной сваркой сопротивлением (КСС), выполняемой без использования защитных газовых сред или вакуума. В обоих случаях торцы из низколегированной стали нагревались го температуры 1100 С, а деформация выполнялась с повышенной скоростью (0,15 м/с). Нагрев деталей сечением до 500 мм КСС выполнялся на универсальной стыковой машине импульсами тока до 20000 А и длительности нагрева до 20 с, а нагрев образцов такого же сечения при УСВ производился электронно-лучевым нагревателем за 180 с. Время про1 екания процесса пластической деформации при КСС и УСВ составляло порядке 10 с. В обоих случаях величина деформа- [c.159]

Это предположение могло бы выполняться толысо" при условии, что изменения деформации, вызванные изменениями силы F, происходят мгповенно по всей длине стержня, т. е. при условии, что деформации распространяются по стержню с бесконечно большой скоростью. Но в таком случае импульсы де4)ормаций в упругом теле могли бы служить для передачи сигналов с бесконечно большой скоростью. Однако передача сигналов со скоростью, превышаюи ей скорость света, как это вытекает из соображений теории огноситель-ности (гл. Х), принципиально невоз.можна. Следовательно, пе может происходить мгновенного распространения в упругом теле изменяющихся со временем деформации. [c.483]

Скорость движения частиц в иьшульсе и скорость распространения самого нмпульса следует четко различать. Это различие станет особенно наглядным, если мы отдадим себе отчет в том, какова величина движущихся масс в обоих случаях — при движении частиц и при распространении деформации. Положим, что при распространении импульса скорости и деформации локализованы в тонком слое стержня толщиной кх (сечение стержня S) и во всем этом слое скорости частиц одинаковы, а деформация однородна (сжатие е во всех точках слоя одно и то же), иначе говоря, что импульс имеет столообразную форму. Тогда при движении частиц в импульсе масса всех движу-1ЦИХСЯ частиц ) [c.484]

Если сообщить крайнему шару начальную скорость в направлении соседнего (т. е. крайнему левому шару вправо), то хорошо видно, как от шара к шару передается скорость, а от пружины к пружине передается деформация сжатия (на рис. 270 изображены itpiiiiiioiiaaiiiiiQimaxii iiir tiQiieeiia три последовательных поло-женпя шаров и пружин при распространении импульса де- [c.487]

Наконец, вывод был получен в предположении о столообразной форме импульса. Однако это последнее предположение не является ограничением, пока ограничения, касающиеся малости деформаций и скоростей в импульсе, соблюдаются. Пока вывод о независимости скорости распространения импульса от его продолжительности и величины деформаций и скоростей справедлив для столообразного импульса, этот вывод можно распространить на импульсы другой формы, так как импульс любой формы мож1ю приближенно представить как ряд следующих вплотную друг за другом столообразных импульсов малой продолжительности. [c.488]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...