Выпуклость поверхности

Коэффициент линейного расширения покрытия в 14 раз выше коэффициента линейного расширения металла. При покрытии полиэтиленом выпуклых поверхностей металлов разница в коэффициенте линейного расширения приводит к повышению адгезии при покрытии полиэтиленом вогнутых поверхностей возникают напряжения, направленные на отрыв покрытий, поэтому полиэтилен наносят на прослойки полиэтилена с наполнителями или же на эластичные грунтовочные лакокрасочные покрытия. [c.423]

Напряжения смятия в профильных соединениях с выпуклыми поверхностями выше, чем у призматических валов аналогичной формы, вследствие менее благоприятного распределения (уменьшение плеча сил по мере скругления профиля). Следовательно, несущая способность профильных соединений при одинаковых напряжениях смятия ниже, чем призматических, и гораздо ниже, чем шлицевых. [c.283]

К третьей группе относятся пузырьки, имеющие форму сферического или эллипсоидального колпачка. Эквивалентный диаметр таких пузырьков велик, а эксцентриситет ма.л. Выпуклая поверхность колпачка по форме напоминает сегмент шара плп сплющенного эллипсоида. [c.16]

Будучи отклоненным от этого положения, он в исходное положение не возвращается, но движение его прекращается. Наконец, шар, лежащий на выпуклой поверхности, находится в состоянии неустойчивого равновесия (рис. Х.1, в). Будучи отклоненным от первоначального положения, он продолжает двигаться дальше. [c.264]

При работе подшипника в каждой точке контакта тел качения с внутренним и наружным кольцами возникают контактные напряжения, которые изменяются по отнулевому циклу. Нетрудно заметить, что при равной нагрузке Яг напряжения в точке а внутреннего кольца больше, чем в точке Ь наружного кольца, так как в точке а шарик соприкасается с выпуклой поверхностью (меньше площадка контакта), а в точке Ь — с вогнутой (больше площадка контакта). [c.421]

Эти механизмы позволяют получать движение ведомого звена практически по любому заданному закону. Ведущее звено (кулачок) обычно имеет вращательное движение, иногда поступательное. Ведомое звено выполняется в виде ползуна (рис. 37, а) или качающегося рычага (рис. 37, в) и часто снабжается роликом, который контактирует с внешней поверхностью открытого кулачка или входит в паз пазового кулачка. В быстроходных механизмах ведомое звено обычно имеет плоскость, которая касается выпуклой поверхности открытого кулачка (рис. 37, б). [c.56]

При обтекании выпуклой поверхности угол О наклона вектора скорости к оси X уменьшается вниз по течению (рис. 115). Вместе с ним монотонно убывает также и угол ф — ф наклона характеристик (речь идет везде о характеристиках, исходящих от тела) Благодаря этому характеристики нигде (в области течения) не пересекаются друг с другом. Таким образом,в области вниз по течению от характеристики ОА, которая будет представлять собой слабый разрыв, мы будем иметь непрерывный (без ударных волн) монотонно разрежающийся поток. [c.605]

Остановимся еще на одном примере из практики. При обтекании выпуклой поверхности в некоторой области вне пограничного слоя скорость выше, чем в набегающем потоке, и, следова- [c.21]

Анализ формулы общего термического сопротивления плоской стенки (3.17) показывает, что дополнительный слой тепловой изоляции любой толщины независимо от величины ее коэффициента теплопроводности приводит к увеличению общего термического сопротивления стенки и уменьшению теплового потока. Это правило не может быть распространено на тела, имеющие выпуклые поверхности. При наложении изоляции-на выпуклую поверхность внутреннее термическое сопротивление увеличивается, но благодаря увеличению поверхности соприкосновения стенки с внешним теплоносителем уменьшается внешнее термическое сопротивление. Поэтому при использовании материалов с достаточно большим коэффициентом теплопроводности для покрытия изоляцией выпуклой поверхности можно получить не уменьшение, а увеличение теплового потока. [c.441]

Радиус кривизны считается положительным при вогнутой поверхности более плотной фазы и отрицательным при выпуклой поверхности ее. [c.147]

При выпуклой поверхности жидкости испарение, наоборот, будет облегчено из-за уменьшения числа молекул, притяжение которых надо преодолеть вследствие этого давление насыщенного пара над выпуклой поверхностью жидкости, например, над каплей, будет больше, чем над плоской поверхностью. Когда температура жидкости достигает температуры кипения и давление насыщенного пара над поверхностью жидкости в сосуде (которая из-за сравнительно больших размеров сосуда не отличается сколько-нибудь заметно от плоской) становится равным внешнему давлению, давление насыщенного пара внутри паровых пузырьков в жидкости всегда меньше, чем давление насыщенного пара над плоской поверхностью, будет ниже внешнего давления, и поэтому такой паровой пузырек, если он каким-либо образом и возник внутри жидкости, будет раздавлен превосходящим внешним давлением. [c.224]

На основе опытных исследований можно считать, что на выпуклых поверхностях при b /R < 0,0026 (R — радиус кривизны поверхности) возникает неустойчивость такого же типа, как и на пластине, а влиянием кривизны можно пренебречь. На вогнутой поверхности пограничный слой ведет себя так же, как и на пластине при 8 /R < 0,00013. При больших значениях относительной толщины вытеснения пограничный слой становится неустойчивым. [c.363]

Эти состояния стержня, нагруженного продольной силой, можно сравнить с состоянием шара, помещенного в емкость в виде чашки или брошенного на гладкую поверхность, или при попытке установить на выпуклой поверхности (рис. 17.1.2,а, б, в). [c.291]

Рассмотрим плоское сверхзвуковое течение около выпуклой поверхности [c.150]

Очевидно, это явление противоречит закону сообщающихся сосудов, и так как атмосферное давление одинаково для обеих трубок, то для сохранения равновесия необходимо, чтобы на поверхность воды в трубке В действовало некоторое добавочное давление yh. Это добавочное давление, появляющееся на криволинейной (в данном случае выпуклой) поверхности жидкости, вызывается молекулярными силами поверхностного натяжения. [c.33]

Заметим, что результирующая поверхностных сил для выпуклой поверхности (рис. 1.12) направлена внутрь жидкости, а для вогнутой поверхности — наоборот и что форма мениска в манометрической трубке будет зависеть от взаимодействия жидкости с трубкой. Если жидкость будет смачивающая (вода в стеклянной трубке), то мениск будет вогнутый и, следовательно, результирующая поверхностных сил будет направлена наружу. При несмачивающей жидкости (ртуть в стеклянной трубке) мениск будет выпуклым и результирующая сила направлена внутрь жидкости. [c.35]

В гл. 5 рассматриваются некоторые общие свойства упругих и пластических стержневых систем. Существенно заметить, что вариационные принципы теории упругости, ассоциированный закон течения, свойство выпуклости поверхности нагружения для пластической системы доказываются здесь совершенно элементарно. Все эти теоремы будут сформулированы и доказаны впоследствии при более общих предположениях. Автору представляется по опыту его педагогической работы, что иллюстрация общих принципов на простейших примерах, где эти общие принципы совершенно очевидны, способствует лучшему их пониманию и усвоению. Гл. 6 посвящена теории колебаний, которая должна занять подобающее место как во втузовских, так и в университетских программах. Кроме собственно задач о колебаниях здесь излагается метод характеристик для решения задач о продольных волнах в стержнях. Этот метод настолько прост И ясен, что им можно пользоваться и его легко понять, не прослушав общего курса дифференциальных уравнений математи- [c.12]

Выпуклость поверхности текучести [c.168]

ВЫПУКЛОСТЬ ПОВЕРХНОСТИ ТЕКУЧЕСТИ [c.169]

Как показал Герц (1881 г.), изложенная выше теория распространяется без всяких изменений на случай контакта двух произвольных упругих тел. Два изотропных упругих тела, имеющие, вообще говоря, разные упругие постоянные, ограничены выпуклыми поверхностями. Будем отмечать индексом плюс величины, относящиеся к одному из этих тел, и индексом минус величины, относящиеся ко второму телу. Эти тела приводятся в соприкосновение так, что точка 0 первого тела совпадает с точкой 0 второго тела. Теперь одно тело прижимается к [c.378]

Поскольку напряжения определяются через скорости деформации либо единственным образом в случае строго выпуклой поверхности текучести, либо с известной степенью произвола, диссипативная функция (15.2.1) может быть выражена через скорости пластической деформации [c.485]

Условие выпуклости поверхности текучести и несжимаемости материала накладывает, как видно, очень жесткие ограничения на вид возможных условий пластичности, которые представляются выпуклыми контурами, заключенными между двумя шести- [c.495]

Полученне швов с плоской вогнутой или выпуклой поверхностью зависит от соотногаения между величиной сварочного тока и скоростью сварки. При сравнительно невысоких токах и больших скоростях сварки получаются вогнутые швы наоборот, при сварке на больших токах и невысоких скоростях получаются выпуклг, е швы. Ма рис. 102, построенном в координатах сила тока — скорость, область режимов, при которых получаются [c.196]

Если /ев = /кр, то получается шоп с плоской поверхностью если /сп < кр — шов с вогпутой поверхностью если /сп > /кр — шов с выпуклой поверхностью. [c.197]

Важно отметить, что при создании на внешней (выпуклой) поверхности направляющих лопаток в колене 2 наплывов з.> из плексигласа, имитировавших осаждаемую пыль (золу), обычно в промышленных условиях выпадающую из проходящих дымовых газов, распределение скоростей в сечении 2—2 не только не ухудшилось, но еще больше выравнялось (M 1,07). Это попятно, так как указанные наплывы заполняют только срывпую [c.230]

Капиллярная конденсация влаги обусловлена тем, что упругость паров над поверхностью жидкости зависит от кривизны мениска. Если сравнить давление насыщенных паров над плос кой, выпуклой и вогнутой поверхпостя.ми воды, то оказывается, что наибольшим оно будет над выпуклой поверхностью, а наименьшим — над вогнутой поверхностью. В случае вогнутого мениска упругость насыщенного водяного пара над ним значительно отличается от упругости паров во,ды над плоской поверхностью. Так, на воздухе при 15 С и давлении 0,1 Мн м упругость-насыщенного пара над плоской поверхностью равна 1,7 кн м и конденсация происходит при 100%-иой относительной влажности на,д мениском с радиусом кривизны 1,2- 10 мм упругость, паров воды уменьшается до 667 и конденсации паров воды происходит при 397о-ной относительной влажности. [c.174]

Тор (лат. torus — вздутие, выпуклость). Поверхность, образованная вращением окружности вокруг компланарной с ней прямой — оси тора. Различают открытый тор (торпкольцо), его эксцентриситет е=г// <1 (рис. 4.28), срм.осогфйкаса1бщййся тор (e—r/R=, рис. 4.29, а) и самопересекающийся (закрытый) тор e=r/R>l, рис. 4.29,6). Закрытый тор можно также рассматривать как множество точек пространства, из которых данный отрезок виден под углами аир, при условии, что а+Р=180 (рис. 4.30). При а=р имеем сферу. [c.95]

Передачи Новикова обладают повышенной контактной несущей способностью по сравнению с эвольвентными в 1,5... 2 раза. Это вызвано, во-первых, касанием выпуклой поверхности по вогнутой и соответственно большой площадкой контакта и, во-вторых, повышенной удельной несущей способностью масляного клина между зубьями. Последнее связано с тем, что скорость качения направлена перпендикулярно к линии контакта и в несколько раз превышает таковую в эвольвентных rtepe-дачах. [c.203]

Что касается области существования простой волны при обтекании вогнутого профиля, то вдоль линий тока, проходящих над точкой О, оно применимо вплоть до места пересечения этих линий с ударной волной. Липин же тока, пролодящие под точкой О, с ударной волной вообще не пересекаются. Однако отсюда нельзя сделать заключение о том, что вдоль них рассматриваемое решение применимо везде. Дело в том, что возникающая ударная волна оказывает возмущающее влияние и на газ, текущий вдоль этих линий тока, и таким образом нарушает движение, которое должно было бы иметь место в ее отсутствии. В силу свойства сверхзвукового потока эти возмущенггя будут, однако, проникать лишь в область газа, находящуюся вниз по течению от характеристики ОА, исходящей из точки начала ударной волны (одна из характеристик второго семейства). Таким образом, рассматриваемое здесь решение будет применимым во всей области слева от линии АОВ. Что касается самой линии ОА, то она будет представлять собой слабый разрыв. Мы видим, что непрерывная (без ударных волн) во всей области простая волна сжатия вдоль вогнутой поверхности, аналогичная простой волне разрежения вдоль выпуклой поверхности, невозможна. [c.606]

Особый исторический интерес представляет случай интерференции в тонком воздушном слое, известный под именем когец Ньютона. Эта картина наблюдается, когда выпуклая поверхность линзы малой кривизны соприкасается в некоторой точке с плоской поверхностью хорошо отполированной пластинки, так что остающаяся между ними воздушная прослойка постепенно утолщается от точки соприкосновения к краям. Если на систему (приблизительно нормально к поверхности пластинки) падает пучок монохроматического света, то световые волны, отраженные от верхней и нижней границ воздушной прослойки, будут интерферировать между собой. При этом получается следующая картина в точке соприкосновения наблюдается черное пятно, окруженное рядом концентрических светлых и черных колец убывающей ширины ). [c.125]

Рассмотрим теперь некоторые результаты экспериментального исследования сверхзвуковых диффузорных решеток, рассчитанных на торможение сверхзвукового потока с дозвуковой осевой составляюш ей скорости. Остановимся на опытах с изолированным межлопаточным каналом, проведенных С. И. Гинзбургом и Л. А. Сусленни-ковым. При дозвуковой осевой составляющей скорости такая замена бесконечной решетки единичным каналом, имеющим такие же передние кромки, как и у профиля решетки, справедлива только при нулевом угле атаки и при условии, что длина 1 прямолинейного участка выпуклой поверхности такова, что характеристика, идущая из конца этого отрезка, не выходит за фронт решетки (рис. 10.62). [c.94]

Кузнецов С. И. Диаграммы и таблицы течения диссоциирующего воздуха около клипа, конуса и выпуклой поверхности.— М. Оборонгиз, 1962. [c.757]

Остановимся теперь более подробно на постановке задачи, когда имеет место именно последовательное сближение штампа с упругим телом. Для простоты будем считать, что штамп является абсолютно гладким, а вне контактной поверхности напряжения обращаются в нуль. Наиболее очевидной является постановка такого рода задач в случае, когда жесткое тело, ограниченное выпуклой поверхностью, вдавливается в упругое полупространство. Обозначим через 51 зону контакта. Будем предполагать, что тело перемещается поступательно, и допустим, что первоначальный контакт произошел в некоторой точке, которую и примем за начало декартовой системы координат (расположив оси х и I/ по границе полупространства). Обозначим через г = Цх,у) уравнение поверхности штампа. Если пренеб- [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...