Сила взаимодействия частиц массовая

Здесь С — внешняя массовая сила (например, сила тяжести), Г — сила взаимодействия частицы с несущим потоком и К — сила взаимодействия между частицами при столкновениях. В принятой модели столкновений К( ) можно представить в виде суммы -образных слагаемых. [c.440]

Из числа массовых сил исключены силы взаимодействий частиц среды самого рассматриваемого объема, например, силы ньютонова тяготения. Поля массовых сил в принятом определении создаются окружающими объем телами. Предполагается, что он достаточно мал, чтобы можно было пренебречь взаимными притяжениями его частиц в поле тяготения Земли. [c.58]

Массовые силы Rm приложены ко всем жидким частицам, составляющим жидкий объем. К ним относятся силы тяжести силы инерции. Кроме того, к массовым силам относятся силы взаимодействия частиц токопроводящей жидкости с электромагнитными полями. Наука, изучающая эти течения, называется магнитной гидрогазодинамикой [V. [c.13]

Кроме деления сил на поверхностные и массовые, силы, действующие на систему, можно разделить еще на внутренние и внешние. Внутренними силами называются силы, происходящие от взаимодействия частиц (тел), принадлежащих системе силы, происходящие от действия тел, не принадлежащих системе, называются внешними. [c.181]

Силы сопротивления (взаимодействия) отдельных фаз внутри объема относятся к поверхностным, состоят из нормальных и касательных и обусловлены скольжением выделенной фазы относительно других. Однако в дальнейших выводах для упрощения записи уравнений количества движения и энергии целесообразно ввести допущение и считать силу взаимодействия между фазами массовой силой. Это допущение возможно при условии, когда частицы бесконечно малы и недеформируемы. Тогда силу сопротивления можно отнести к массе частицы или единице массы t-й фазы и записать в виде где j Ф i-I [c.46]

Вывод кинетического уравнения. Рассмотрим движение совокупности большого числа частиц в потоке жидкости или газа. Изменение скорости движения каждой из частиц происходит под действием трех типов сил внешних массовых сил, силы взаимодействия между частицей и несущим потоком, а также в результате взаимных столкновений. Каждая движущаяся частица вызывает возмущения в движении несущего потока, меняя при этом условия взаимодействия других частиц с этим потоком. Поэтому условия движения отдельной частицы будут зависеть, вообще говоря, от движения всех других частиц. [c.437]

Принятое предположение, что реактивное воздействие объема V2 на может быть заменено только системой сил, распределенных по поверхности О, обусловлено физическим представлением, что взаимодействия частиц являются силами близко-действия. В нелокальной теории упругости учитываются массовые силы взаимодействия отброшенной части тела с оставшейся. [c.19]

Если, как это обычно бывает, действующие на тело внешние силы — массовые и поверхностные — заданы и надо определить напряжения в теле, т. е. тройку вектор-функций 5 , то для этого имеем одно дифференциальное уравнение (1.41) с граничным условием (1.40) или эквивалентное им вариационное уравнение (1.42). Таким образом, уравнения статики дают лишь одно уравнение связи между тремя функциями 5 , т. е. задача определения внутренних напряжений в теле является статически неопределимой. Это и понятно, поскольку до сих пор были совершенно независимо рассмотрены внутренние напряжения и внутренние деформации. На самом же деле в реальных телах внутренние взаимодействия частиц (напряжения) зависят от изменения положения частиц друг относительно друга, например от изменения расстояний между атомами, т. е. между напряжениями и деформациями имеются зависимости, которые налагают на напряжения дополнительные ограничения, поскольку перемещения в среде (континууме) должны быть непрерывными функциями координат. [c.60]

Силы, действующие на ограниченный объем жидкости, в гидравлике, как и в теоретической механике, принято делить на внутренние и внешние. Внутренние — это силы взаимодействия между отдельными частицами рассматриваемого объема жидкости. Внешние силы делятся на поверхностные, приложенные к поверхностям, ограничивающим объем жидкости (например, силы, действующие на свободную поверхность, силы реакции стенок и дна сосудов), и на массовые, или объемные, непрерывно распределенные по всему объему жидкости (например, силы тяжести, силы инерции). [c.7]

Можно различать два вида сил, действующих на твердое тело. К первому относятся силы, действующие на каждый элемент т массы тела. Эти силы называют массовыми. Ко второму виду относят силы, возникающие при взаимодействии частиц поверхности тела с другими телами или внешней средой. Эти силы называют силами реакции. [c.206]

В случае когда силы взаимодействия отличны от нуля лишь на достаточно малых расстояниях (порядка некоей характерной длины а), оказывается возможным развить специальную форму теории возмущений (см. ]21], ]22]), в которой роль малого параметра играет не константа связи или инвариантный заряд (11.19), а произведение ап (п. — концентрация частиц, а — малая, но конечная величина). Именно, мы постараемся выразить массовый оператор не через потенциал взаимодействия, а через амплитуду рассеяния частиц (сохраняющую смысл и для сингулярных потенциалов).. При этом, в силу предположения о малости параметра до- [c.105]

В качестве примера массовых сил можно указать на силы тяжести, плотность которых g обычно считается постоянной величиной. Массовыми силами являются также силы инерции с плотностью, равной ускорению Av/At рассматриваемой частицы, и силы электромагнитного взаимодействия. [c.16]

Как будет показано ниже, при слабых возмуш ениях и дополнительных ограничениях сверху па массовое содержание частиц значение коэффициента Кгз = Я32, определяющего взаимодействие из-за соударений падающих и отраженных частиц, не играет существенной роли при определении сил, действующих на обтекаемое тело со стороны газовзвеси. [c.378]

Все.три теории основаны на законах сохранения массы, количества движения (импульса), момента количества движения и энергии. Предполагается наличие трех видов механического взаимодействия 1) контактных сил, действующих между частями тела, 2) контактных сил, возникающих на поверхности тела, и 3) массовых сил, действующих на тело на расстоянии со стороны внешней среды. Для описания тепловых эффектов используются понятия температуры Т (г, т), которая в каждой точке г пространства и в любое время г имеет положительное значение, и удельной энтропии s (z, т). Здесь уместно остановиться на понятии тела и описании его движения. Тело определяется как некоторая контрольная или отсчетная конфигурация, в которой находятся частицы тела г. Движение тела известно в том случае, если мы знаем положение / (Z, т), занятое частицей Z в любое время т. Предполагается, что функция, дифференцируемая такое количество раз, какое нам необходимо. Надо отметить, что две различные частицы Z и К не могут занимать одно и то же положение /(Z, т), если 1фУ. Можно вместо материальных координат (Z, т) в качестве независимых переменных взять обычные координаты (г, т). Тогда уравнение z = /(Z, т) будет обратным, чтобы выразить Z через гиги использовать его для описания скалярного, векторного и тензорного полей как функцию пространственных координат (г, т). Для того чтобы отличать градиенты, взятые по переменной г и Z, введем обозначения [c.72]

Модели нагружения. Эти модели содержат схематизацию внешних нагрузок по координатам, времени, а также по воздействию внешних полей и сред. Силовые нагрузки, действующие на конструкции, можно разделить на три группы 1) объемные или массовые силы 2) поверхностные силы 3) сосредоточенные силы. Объемные нагрузки действуют на каждую частицу внутри тела. К таким нагрузкам относятся собственный вес конструкции, силы инерции, силы магнитного притяжения и т.п. Поверхностные нагрузки распределены по значительным участкам и являются результатом взаимодействия различных конструктивных элементов одного с другим или с другими физическими объектами (например, давление жидкости или газа на стенки сосуда, давление ветра на оболочку градирни и т.п.). Если силы действуют на небольшую поверхность конструкции, то их можно рассматривать как сосредоточенные нагрузки, условно приложенные в одной точке. По характеру действия нагрузки можно разделить на статические и динамические. Статическая нагрузка возрастает от нуля до своего номинального значения и остается постоянной во время эксплуатации конструкции. Переменное, или динамическое, нагружение — нагружение, изменяющееся во времени. Часто встречающимся видом переменного нагружения являются циклические нагрузки, характеризующиеся периодическим изменением значения и/или знака. Модели нагружения должны учитывать воздействие полей и сред. Наиболее существенным является воздействие температурного поля. Изменение температуры элементов конструкций вызывает температурные деформации. Если они не удовлетворяют уравнениям совместности деформаций, то в элементах конструкций возникают температурные напряжения, значения которых часто оказываются соизмеримы со значениями напряжений, возникающих от воздействия внешних сил. Кроме того, изменение температуры влияет на механические характеристики конструкционных материалов. В некоторых случаях приходится учитывать влияние нейтронного облучения, электромагнитного поля, воздействие коррозионных сред. [c.401]

В динамике жидкости действующие на ее частицы силы классифицируют на объемные (массовые) и поверхностные. Под первыми понимают те, которые действуют на элементы объема силы тяжести, тяготения и инерции, силы электростатического взаимодействия, силы электрических и магнитных полей и т. д. К поверхностным силам относят те, которые действуют на элементы поверхностей объемов силы давления и внутреннего трения (вязкость), силы, действующие со стороны потока на поверхность погруженного в него тела и т. п. [c.13]

Предполагалось, что действие окружающих рассматриваемый объем V тел описывается заданием внешних массовых к и поверхностных сил. В более общих построениях допускаются также распределения внешних массовых л и поверхностных V моментов (пар). Описывая в этих условиях взаимодействия между мысленно определенными частями среды, приходится принять предположение, что распределение по ориентированной площадке N 0 воздействий частиц в объеме на прилегающие частицы в V, статически эквивалентны не только силе (N 0 [c.71]

Влияние градиента давления. Рассмотрим теперь влияние градиента давления на эжектирующую способность плоской струи падающих частиц. Пусть между двумя горизонтальными воздухонепроницаемыми плоскостями, удаленными друг от друга на расстояние /, находится равноускоренный поток материала шириной 2Ь с равномерным распределением частиц в его поперечных сечениях. Ось ОХ направлена по оси этого потока (рис.4.14). Для анализа аэродинамических процессов, протекающих внутри этого потока, используем уравнения пограничного слоя (67) и (68). При этом не будем учитывать конвективное ускорение воздушного потока, а массовые силы межкомпонентного взаимодействия выразим линеаризованными соотношениями [c.197]

В качестве контролируемых в ходе экспериментов параметров упругих колебаний были выбраны колебательное ускорение среды и колебательное смещение . Выбор в качестве критериального параметра только колебательного ускорения , как это делается в некоторых работах, недостаточен. Колебательное смещение является важным структурным параметром, характеризующим соразмерность воздействия по отношению к внутренним пространственно-временным и массовым взаимодействиям гетерогенной системы. Например, в случае гидрофильного пласта инерционные силы, возникающие на границах раздела водной и нефтяной фаз при смачивании, пропорциональны не только разнице плотностей нефти и воды, колебательному ускорению среды, но и квадрату радиуса нефтяных поровых каналов пласта [3]. Кроме того, например, разрушение коагуляционных структур не возникает лишь при наложении колебательных инерционных сил, превышающих силы ближнего взаимодействия между частицами, для этого необходимо наличие достаточно больших колебательных смещений, соизмеримых с размерностью структурной ячейки. Величина колебательного смещения при заданном колебательном ускорении определяет скорость разрушения, которая при воздействии должна превышать скорость восстановления структуры. Не менее важно, что заданием колебательного ускорения и смещения при заданной величине волнового сопротивления среды однозначно определяется как плотность потока колебательной энергии (интенсивность колебаний), так и частота колебаний. [c.235]

Массовые и поверх.чостные силы могут быть внешними и внутренними. Внешние силы действуют на рассматриваемую массу и поверхность жидкости извне и приложены соответственно к каждой частице жидкости, составляющей массу, и к каждому элементу поверхности, ограничивающей жидкость. Внутренние силы представляют собой силы взаимодействия частиц жидкости. Они являются парными, их сумма в данном объеме жидкости всегда равна нулю. [c.15]

В зависимости от величины прицельного параметра Ь (расстояния, на к-ром частица прошла бы мимо центра ядра-мишени, если бы взаимодействие отсутствовало) осуществляются Я. р. разного типа. При больших значениях прицельного параметра сталкивающиеся ядра А,, А 2 оказываются вне области действия ядерных сил—взаимодействие чисто кулоновское либо упругое рассеяние, либо кулоновское возбуждение ядра. При касательных столкновениях ядер А,, А2 Ь Ь ) идут только прямые реакции (рис. а). При ещё меньших значениях Ь b b b ) наблюдаются глубоко неупругие столкновения (рис. б). Для них характерны большая величина потерь кинетич. энергии, к-рая переходит во внутр. энергию возбуждения ядер, большие ширины массовых и зарядовых распределений. Кинетич. энергия ядер в выходном канале приближённо равна их энергии кулоновского отталкивания, Максимумы проинтегрированных по энергии и углу зарядовых распределений продуктов реакции располагаются около значений зарядов сталкивающихся ядер. Различным парциальным волнам, к-рые дают вклад в глубоко неупругие столкновения, отвечают разные времена взаимодействия и вследствие этого разные [c.669]

Здесь Р — сумма внешних сил, приложенных к частице. Эта сила зависит от положения частицы и времени, т. е. должна быть задана Векторным полем. Силу Р следует рассматривать как результат усреднения правой части закона изменения импульса всех молекул, из которых состоит данная частица среды (см. (2.103)). Сила Р обусловлена, во-первых, силами взаимодействия молекул среды друг с другом и, во-вторых, включает в себя внешние по отношению ко всей среде силовые поля. Будем рассматривать среду с весьма малым радиусом действия межмолекулярных сил. Тогда сила, с которой физически бесконечно малые частицы среды действуют на данную частицу, проявляется только в тонком поверхностном слое этой частицы. Толщиной такого слоя в механике сплошных сред заведомо пренебрегают, а силы, с которыми соседние частицы среды действуют друг на друга, считают п оверхностными силами. Что касается внешних силовых полей, то они практически одинаково действуют на все молекулы, находящиеся в объеме АУ. Поэтому эти силы называются объемными силами (если эти силы пропорциональны массе частицы, то их называют массовыми силами). Такими силами являются гравитационные и электромагнитные силы, а также силы инерции, которые появляются при изучении движения среды относительно неинерциальных систем отсчета. [c.472]

Абсолютно твердое тело мы рассматриваем как сплошную недеформируемую среду. Поэтому, так же как в механике сплошной деформируемой среды, разделим все активные силы на массовые и поверхностные с тем отличием, что будем иметь дело только с внешними силами. Принимая гипотезу неизменяемости тела, мы тем самым теряем право рассматривать силы взаимодействия между частицами тела. Мы предпологаем только, что силы взаимодействия — внутренние силы — достаточны для того, чтобы деформации были пренебрежимо малыми ). Если в каких-либо конкретных условиях деформации становятся заметными и, пренебрежение ими исказит описание явления, то надо обращаться к более совершенной модели —к сплошной деформируемой среде. [c.369]

Следуя работам [19, 20], считаем, что твердые частицы — одинаковые сферы, столкновениями между которыми пренебрегаем. Температура внутри частиц одинакова, обмен массой в системе отсутствует, газ идеальный, и вязкость учитывается только в силах взаимодействия между фазами. Число Маха по отпосительной скорости движения частиц меньше критического. Внешние массовые силы отсутствуют. На основании введенных ограничений следует, что [c.37]

Под предельной относительной скоростью Ио.пр будем понимать такую скорость частиц относительно жидкости, при которой силы инерции равны нулю и начинается равномерное движение частиц. Согласно исходным уравнениям (1-14) и (1-19) при равенстве всех массовых и поверхностных сил dvjldx=Q, Гот = о.пр. Определим силу Фт, вызванную наличием твердых частиц и их взаимодействием с внешними границами потока через потерю давления Дрт (см. 4-4) [c.63]

ЗАКОН сохранения [количества движения ( при любом взаимодействии между телами, образующими замкнутую систему, скорость движения центра инерции этой системы не изменяется в электромагнитном поле в замкнутом объеме, ограниченном поверхностью, остается неизменным механический импульс и импульс электромагнитного поля ) массы масса (вес) веществ, вступающих в реакцию, равна массе (весу) веществ, образующихся в результате реакции материи в изолированной системе сумма масс и энергий постоянна момента углового если на систему не действуют моменты внешних сил (замкнутая система), то ее полный угловой момент остается постоянным по величине и направлению магнитного потока магнитный поток связан с частицами среды и перемещается вместе с ними массы масса тела не зависит от скорости его движения, а масса изолированной системы тел не изменяется при любых происходящих в ней процессах даркуляции скорости при движении идеальной жидкости баротронной в потенциальном поле массовых сил циркуляция скорости вдоль произвольного контура, проведенного через одни и те же частицы жидкости, не изменяется с течением времени энергии ( энергия не может исчезать бесследно или возникать из ничего механической в замкнутой механической системе сумма механических видов энергии (потенциальной и кинетической, включая энергию вращательного движения) остается неизменной ) и превращения энергии при любых процессах, происходящих в изолированной системе, ее полная энергия не изменяется энергии электромагнитного поля убыль энергии [c.237]

В жидкостях теряют смысл понятия времени и длины свободного пробега частиц (неприменимо кинетич. ур-ние Больцмана для одночастичной ф-ции распределения). Аналогичную роль для жидкости играют величины Т1 II 1 — время и длина затухания пространственно-временных корреляционных функций динамич. переменных, описывающих потоки энергии и импульса Т1 и характеризуют затухание во времени и пространстве взаимного влияния молекул, т. е. корреляций. Для жидкостей полностью остается в силе понятие гид-родинамич. этапа Р. и локально-равновесного состояния. В макроскопически малых объемах жидкости, но ещё достаточно больших по сравнению с длиной корреляции локально-равновесное распределение устанавливается за время порядка времени корреляции (т т ) в результате интенсивного взаимодействия между частицами (а не только парных столкновений, как в газе) эти объёмы по-прежнему можно считать приближённо изолированными. На гндродивамич. этапе Р. в жидкости термодинамич. параметры и массовая скорость удовлетворяют таким же ур-ниям гидродинамики, теплопроводности и диффузии, как и для газов (при условии малости изменения термодинамич. параметров и массовой скорости за время т, и на расстояниях [c.328]

Сложные среды. Новое направление развития сопряженной термоупругости связано с рассмотрением сложных сред, таких, как среда Коссера и ее обобщения. Например, в работах В. Новацкого рассматривается среда, в которой кинематика точки характеризуется независимыми друг от друга вектором перемещения и и вектором вращения со (в случае среды Коссера со= (V2) rot и). Этим характеристикам соответствуют два вида взаимодействия точки со средой, определяемых тензором силовых напряжений и тензором моментных напряжений. Вместе с тем среда находится в поле массовых сил и моментов. Сложная среда может быть представлена как предельная, если под точкой понимать сколь угодно малую частицу, обладающую внутренней структурой. [c.245]

Иногда определяют массовые силы как силы дальнего действия. Во-первых, потому, что они очень медленно изменяются с расстоянием так, например, материальные тела чувствуют друг друга через силы гравитации, находясь на больших расстояниях, а при сближении тел эти силы увеличиваются весьма медленно. Во-вторых, потому, что изменение количества движения, являющ,ееся, в частности, проявлением массовых сил, осуществляется посредством силовых полей, постоянно окружающих взаимодействующие тела. Поэтому можно говорить, чтс силовые поля как бы пронизывают все материальные тела, проникают сквозь них, влияя на движение всех их частиц. Они в равной степени действуют на все вещество внутри малого объема, а потому суммарная сила пропорциональна величине этого элементарного объема. [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...