Волновое сопротивление среды

Это выражение позволяет найти сопротивление единичного квадрата поверхности диэлектрика, т. е. волновое сопротивление среды, [c.142]

Волновое сопротивление среды 142 Восприимчивость диэлектрическая 138 [c.320]

Отношение звукового давления к колебательной скорости называется волновым сопротивлением среды [c.9]

Колеблющаяся поверхность соприкасается с окружающим ее воздухом. В прилегающем к ней воздушном слое при колебании поверхности образуется синфазная звуковая волна, уровень которой определяется в зависимости от возникающего в ней звукового давления. Связь же между звуковым давлением и колебательной скоростью осуществляется при помощи коэффициента пропорциональности, называемого волновым сопротивлением среды [см. формулу (11)]. [c.15]

Отношение "/Я принято называть волновым сопротивлением среды, поскольку сушествует формальная аналогия между уравнением (7.109) и законом Ома. В случае вакуума [c.275]

Амплитуды и потоки энергии отражённых и преломлённых В. зависят не только от /с, но и от волнового сопротивления среды для соответствующих нормальных В. [c.319]

При отсутствии потерь полевой И. для распространяющихся волн — величина действительная иногда ее паз. волновым сопротивлением среды, поскольку она обладает ми. свойствами волнового сопротивления линии или цепочки четырёхполюсников. В частности, прп падении плоской волны из среды 1 на плоскую границу раздела со средой 2 коэф. отражения (по амплитудам полей) аналогично (1) выражается в виде [c.129]

Последнее уравнение применяют для определения минимальной толщины полости (d), при которой еще возможно отражение. При падении звуковой волны под углом а (см. рис. 1.504 [95]) на поверхность раздела сред, скорость звука в которых различна, величины R я D зависят не только от волнового сопротивления сред, но и от угла падения [c.189]

Для ультразвуковой дефектоскопии большое значение имеет удельное волновое сопротивление среды, которое выражается про изведением плотности среды р на скорость распространения в ней упругих колебаний с z=p . [c.116]

Сравнивая (II.1.18) и (II.1.19), приходим к заключению, что акустическая мощность цилиндрического источника при излучении им высоких частот не зависит от частоты и определяется волновым сопротивлением среды и амплитудой колебательной скорости. Если же пульсирующий цилиндр работает на низких частотах, то полная акустическая мощность, излучаемая им, пропорциональна не только волновому сопротивлению, но и произведению волнового числа на радиус цилиндра, т. е. величине, значительно меньшей единицы. [c.225]

Рупорную антенну используют для согласования собственного сопротивления излучателя, малого по сравнению с длиной волны, с волновым сопротивлением среды. Она представляет собой расширяющуюся по определенному закону трубу, в узком конце которой (в горле) помещается подвижная механическая система антенны. Наиболее часто применяются рупорные антенны с поперечным сечением трубы, нарастающим по экспоненциальному закону (рис. 4.12). [c.124]

Для присоединения к ленточке активного сопротивления служит специальное устройство в виде акустической длинной линии — длинной трубки, заполненной очень рыхлым волокнистым звуко-поглотителем. Поглотитель практически не создает дисперсии волн в трубке, но вызывает постепенное ослабление волн, идущих по трубке, так что отраженные волны не образуются и трубка работает как полубесконечная акустическая линия. Акустическое сопротивление такой трубки близко к волновому сопротивлению среды. [c.134]

Наличие кавитационных полостей, обладаюш их большей по сравнению с жидкостью сжимаемостью, иногда вызывает падение среднего волнового сопротивления среды, в результате чего заметно падает (при той же амплитуде колебаний поверхности излучателя) отдаваемая излучателем в среду мош ность [1]. Чтобы поддержать постоянство излучаемой мош ности, нужно суш ественно увеличить амплитуду колебаний излучателя, а это как раз и ограничивается усталостно-прочностными свойствами материала. Однако даже при, реализации этого требования интенсивность в рабочей зоне, находяш ейся на некотором расстоянии от поверхности излучателя, будет всегда меньше, чем вблизи излучателя. Наконец, сама излучающая поверхность неизбежно подвергается кавитационной эрозии. От всех этих недостатков свободны системы, основанные на фокусировании ультразвуковых волн [2]. В таких системах интенсивность нарастает по мере приближения от излучающей поверхности к фокальной области по закону 1/г для цилиндрической и 1/г для сферической фокусировки. Поэтому появляется возможность создать требуемую интенсивность звука внутри строго локализованной цилиндрической или сферической области произвольного радиуса при существенно меньшей интенсивности, снимаемой с излучающей поверхности. При этом излучатель работает в нормальном, не форсированном режиме и не требует искусственного охлаждения отсутствует и кавитация у поверхности, отбирающая на свое образование часть звуковой энергии и разрушающая поверхность излучателя. [c.151]

Величину p называют акустическим волновым сопротивлением среды. Фаза отраженной волны зависит от того, какая среда имеет большее волновое сопротивление. Если волновое сопротивление второй среды меньше, то отражение происходит без потери фазы наоборот, если волновое сопротивление второй среды больше, отраженная волна имеет обратную фазу. [c.506]

Амплитуды отраженной и проходящей волн будут зависеть от отношения волновых сопротивлений среды (от величины Д). Например, для воздуха рс = 43 г/(см--с), а для воды 14,2-10 г/(см -с), при переходе из воздуха в воду [c.506]

ИНТЕНСИВНОСТЬ — поток энергии через единичную площадку, передаваемый звуковой волной имеет размерность Вт/м , может быть выражена в децибелах относительно некоторого уровня. Для плоской свободной бегущей волны интенсивность равна р 1рс, где р — звуковое давление, дс —волновое сопротивление среды. [c.296]

Одним из факторов, определяющих величину амплитуды эхо-сигнала, является коэффициент р отражателя УЗК от поверхности дефекта. Этот коэффициент не является постоянным, величина его зависит от угла падения УЗК на поверхность дефекта, от отношения длины упругой волны к высоте неровностей поверхности дефекта и отношения удельных волновых сопротивлений сред, разграниченных этой поверхностью. Обычно в практике дефектоскопии коэффициент отражения принимают равным единице. В знаменателе уравнения стоят величины и которые для контактного варианта эхо-метода с небольшой погрешностью могут быть приравнены величине г — глубине залегания дефекта, а для иммерсионного — значительно превышают ее. Можно считать, что с увеличением глубины залегания дефекта амплитуда эхо-сигнала вследствие наличия прямолинейного рассеяния падает для контактного варианта эхо-метода незначительно, а для иммерсионного гораздо быстрее, чем это следует из закона обратной пропорциональности квадрату глубины (при значительном затухании амплитуда эхо-сигнала падает еще быстрее). [c.194]

Интенсивность J зависит от произведения плотности р на скорость распространения УЗК, рс называется удельным акустическим или волновым сопротивлением среды г. Волновое сопротивление — определяющая характеристика в расчетах отражения и прохождения УЗК на границах раздела сред. Так, при перпендикулярном падении ультразвуковой волны на границу раздела двух сред распределение энергии между отраженной и прошедшей волной определяется соотношением [c.145]

Чем больше волновое сопротивление среды, тем меньшее количество звуковой энергии теряется при распространении в ней звуковых волн. В плоской бегущей волне волновое сопротивление не зависит от амплитуды колебаний. При температуре воздуха +20° С и влажности 60% рс = 410 н-сек1м или 41 дин-сек1см . Значения рс для некоторых сред приведены в табл. 1. [c.9]

Наряду с И, а. при рассмотрении акустич. систем по.т1ьзуются понятиями удельного И. а. г и ме-хапич. импеданса Z , к-рые связаны между собой и с Za зависимостью Z = Sz =S Z , где S — рассматриваемая площадь в акустич. системе. Удельный И. а. выражается отношением звукового давления к колебат. скорости в данной точке. Для плоской волны удельный И. а. равен волновому сопротивлению среды. Механич. пишедапс (и соответственно механич. активное и реактивное сопротивление) определяется отношением силы, с к-рой система действует на среду, к колебательной скорости частиц. Для поршневой излучающей системы при размерах поршня, больших длины во.тны, механич. импеданс равен произведению звукового давления на площадь поршня, отнесённому к ср. колебат. скорости для этой площади. Единица механич. сояротпвления в системе СИ — Н -с/м, в системе СГС — дин -с/см (иногда последнюю наз. механич. Ом ). [c.129]

При согласовании волновых сопротивлений сред ргСг Pi i и нормальном падении вся звуковая энергия проходит границу раздела К = 0), однако из (5.38) следует, что [c.198]

Электрическая прочность жидких диэлектриков более высока при работе в импульсном режиме или даже при работе с кратковременным включением источника звука (манипуляционный режим), что позволяет получить при прочих равных условиях большие интенсивности ультра-8вука. Эти режимы более благоприятны также тем, что не возникает кавитация в жидком диэлектрике (см. гл. 7), которая не только облегчает электрический пробой, но и приводит к уменьшению излучаемой мощности из-за уменьшенрш волнового сопротивления среды, потерь на кавитацию и рассеяние звука. Электрический пробой приводит, как правило, к местному сильному разогреву и в результате этого к растрескиванию кварцевой пластины. [c.358]

На рис. 1.3.1 представлен график, поясняюнхий зависимость составляюш,их и импеданса излучения пульсируюш,ей сферы от отношения диаметра сферы к длине волны в воздухе d 2a). Для другой среды величины составляющих импеданса, представленные на этом графике, следует умножить на р /41,3 (рс —удельное волновое сопротивление среды). [c.207]

Указать универсальную простую процедуру для нахождения полного сопротивления излучения антенны невозможно. Приведем ниже сводку сопротивлений излучения некоторых простых ан-тенн, часто используемых в инженерных расчетах. В сводке даны удельные коэффициенты сопротивления излучения на единицу излучающей площади антенны. Для перехода к механическому сопротивлению коэффициенты, данные в сводке, следует умножить на роСо5 роСо — волновое сопротивление среды, в которую излучает антенна, 5 —площадь антенны. Коэффициенты даны как функции произведения волнового числа и характерных размеров антенны [c.117]

В такой постановке проблема упрощается чем больше отражает поверхность, тем меньше звука проникает через нее. В предыдущей главе мы рассмотрели условия отражения звука. Так, гранитная стена настолько массивна и так мало сжимаема, что легкие молекулы воздуха не могут оказать на нее заметного воздействия. Для дальнейшего нам было бы полезно располагать некоторой мерой, которая одновременно учитывала бы и упругость, и плотность вещества. Вспомнив, что скорость звука в среде зависит от упругости и плотности этой среды, в качестве такой меры мы можем выбрать волновое сопротивление среды. Понять значение этой величины несложно. Плотность гранита велика, а вследствие его малой сжимаемости скорость звука в нем также велика. Поэтому волновое сопротивление гранита огромно. В результате этого, как мы уже знаем, при падении звуковой волны из воздуха на гранитную стену отражается больше 99% падающей энергии. Но если бы мы заменили гранитную стену стеной воздуха, скачка от малого к большому импедансу не было бы, а потому исчезло бы и отражение. Чем больше различие (несогласование) импедансов двух сред, тем больше отражение и тем меньшая доля падаюн1ей волны проходит из одной среды в другую. [c.162]

Рассмотрим прохождение плоских ультразвуковых волн через слой с плоскопараллельными границами. Обозначим волновое сопротивление слоя через z = рс, а волновое сопротивление среды вне слоя по обе его стороны — через — pj j. Проведем ось х перпендикулярно границам слоя, которым припишем координаты X = О и X = d (d — толщина слоя), и учтем сразу общий случай наклонного падения ультразвуковых волн под произвольным углом 8i к оси X (рис. 48). На каждой границе раздела будут возникать отраженные и преломленные волны, причем в силу симметрии картины, прошедшая через слой волна выйдет из него под углом падения 6i. Для потенциалов этих волн по прямой аналогии с уравнениями (VII.29) — (VII.31) имеем для падающей волны [c.171]

Промежуточные значения р/ и d/ при заданных Zi, г, d и Л могут быть рассчитаны с помощью формулы (VIII.5). Результаты такого расчета приведены на рнс. 49 для трех конкретных значений параметра / / = 0,094 (алюминиевая пластинка в воде), I = 0,454 (пластинка из плексигласа в воде) и / = 1 (слой с волновым сопротивлением 2, равным волновому сопротивлению среды z ). По оси абсцисс отложены отношения d/Л или vd/ , где v — частота ультразвука с — скорость звука в материале слоя. При изменении частоты V и фиксированной толщине d плоскопараллельная пластинка [c.174]

Здесь все акустические величины плотность р, волновое число k, скорость звука с, т. е. и модуль упругости рс , и волновое сопротивление среды рс — предполагакпся функциями координаты х. Если они постоянны, то к Цх) = onst и уравнение (VHi.l6) переходит в обычное волновое уравнение (IIL4). [c.178]

С электроакустическими аналогиями мы уже встречались в гл. П1 при интерпретации понятия волнового сопротивления среды. Термин .сопротивление в самом общем физическом смысле означает отношение причины некоторого явления к следствию. В электродинамике причиной движения зарядов по проводнику является разность потенциалов (напряжение), следствием — ток. Огношение напряжения U к силе тока I есть сопротивление соответствующего участка цепи = U/I. В акустике причиной колебательного движения частиц среды является переменное давление р, следствием — колебательная скорость и. Отношение между ними в плоской волне называется удельным волновым сопротивлением среды г = рс, а полное волновое сопротивление есть Z = рс5 -= F v, где Fp — сила давления, действующего на площади S. Таким образом, аналогом электрического напряжения в акустике является сила давления, а аналогом тока — колебательная скорость. Такое же отношение в механике в виде отношения силы трения к скорости движения тела в вязкой среде определяет коэ4 ициент трения, или сопротивление движению г = F p/ v. Заметим, что как элекгри-ческое сопротивление, так и волновое акустическое сопротивление в общем случае могут быть комплексными. При этом в любом случае [c.183]

Здесь гс = р - j2lb — модуль волнового сопротивления среды в данной точке. [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...