Массовое число

Если А — массовое число расщепляющегося под действием нейтронов тяжелого изотопа, то массовое число возбужденного составного ядра Ло=Л-Ь1, а среднее число вторичных нейтронов V на один акт деления будет равно [c.172]

Рис. 13.1. Зависимость выхода продуктов деления от массового числа в реакторе на тепловых (О) и быстрых (А) нейтронах.

В работе [21] приводится полуэмпирическая формула, которая дает возможность с хорошей точностью оценить выход нейтронов на 10 а-частиц в зависимости от атомного номера, массового числа элемента, на котором идет реакция, а также от энергии падающих а-частиц. [c.224]

Здесь Л//Л —число атомов в I а (Л = 6-10 — число Авогадро Л--массовое число). Например, для Ри- ,/2 = 5,5-10 5 лет (1,74-1023 сек), Ф= 10 2 нейтрон/ сек-г). [c.226]

Для взаимодействия частиц высоких энергий характерно постоянство среднего значения коэффициента неупругости — независимость этого коэффициента от начальной энергии первичной частицы и массового числа ядра-мишени. Коэффициент неупругости для протонов составляет 0,3—0,4, а для пионов 0,15—0,2. На рис. 15.10 в качестве примера приведены рассчитанные [c.252]

Практическое осуществление цепных реакций — не такая простая задача, как это выглядит на схеме. Нейтроны, освобождающиеся при делении ядер урана, способны вызывать деление лишь ядер изотопа урана с массовым числом 235, для разрушения же ядер изотопа урана с массовым [c.330]

Рис. 12.9. Энергия связи ядер как функция массового числа А. Напомним, что энергия в 1 МэВ эквивалентна массе в 1,76-10 г. На графике представлены не все ядра.

Рис. 12.11. График упаковочного множителя. Дефект массы Д определяется как разность атомной массы изотопа М и его массового числа А Л = М - А. Упаковочный множитель F определяется как F = А/А =(М - А)1А.

Введение массового числа А позволяет удобно и просто записать ядерные процессы, например [c.83]

Атомные ядра с одинаковым массовым числом Л, т. е. содержащие в своем составе одинаковое число нуклонов, но имеющие разное Z, называются изобарными ядрами. Но и при одинаковых А изобарные ядра несколько отличаются по массам, например iH —аНе gLi —iBe и т. д. [c.84]

Начиная с массового числа /1 36 для ядер с четным А устойчивые изобары обычно встречаются парами, например — [c.84]

Для определения состава атомного ядра можно использовать любую пару из четырех вышеприведенных чисел А, Z, N, Т,. Чаще пользуются массовым числом А и порядковым номером Z или числом нейтронов N и порядковым номером Z. [c.84]

В практических расчетах в ядерной физике чаще используется не дефект массы как разность массы ядра и суммы масс составляющих его нуклонов, а величина ДМ (Л, Z) — А, называемая избытком массы (или тоже дефектом массы) и являющаяся разностью между массой данного ядра и его массовым числом. В дальнейшем изложении под AM будем понимать избыток массы, если не будет оговорено особо. Величина избытка массы прямого и наглядного физического смысла не имеет, но косвенно характеризует энергию связи ядер. Зная избыток массы ДМ, можно сравнительно легко вычислить энергию связи. [c.93]

На рисунке 31 показана зависимость средней энергии связи на нуклон от массового числа для стабильных ядер. Величина мала при малых значениях А и меняется нерегулярно, достигая частных максимумов для aHe", 486 , j , Далее 7- [c.93]

Энергетическая неустойчивость ядер, сопровождающаяся изменением электрического заряда ядра без изменения его массового числа, связана с превращением в ядре протона в нейтрон (р -> п + - - е + V) или нейтрона в протон (п р + Н- v). При этих превращениях рождаются и выбрасываются во вне электрон е и антинейтрино (v) или позитрон е ) и нейтрино (v). Этот вид неустойчивости проявляется как бета-распад. К бета-распаду относятся Р -распад (электронная радиоактивность), -распад (позитронная радиоактивность) и электронный захват с /С или L электронных оболочек атома. [c.99]

Условие возможности спонтанного деления ядра на два осколка с массовыми числами и выразится неравенством [c.100]

До 932 г. в физике были известны только два сорта первичных, или элементарных, частиц электроны и протоны. Поэтому в те годы было сделано предположение, что атомные ядра построены из протонов и электронов (протонно-электронная гипотеза). При этом считалось, что в состав ядра с порядковым номером Z и массовым числом А входит А протонов и А—Z электронов. Входящие в состав ядра электроны как бы нейтрализуют электрический заряд А—Z протонов и остается действующим лишь заряд Z протонов. Ядерные электроны по этой гипотезе, кроме того, выполняют роль цементирующего средства, связывающего положительно заряженные протоны в ядре. Непосредственное подтверждение справедливости протонно-электронной гипотезы ее сторонники видели в существовании Р -радиоактивности, при которой ядро испускает Р -частицу (электрон). [c.129]

Используя (III. 19) и (IV.21), мы получим соотношение, с помощью которого можем вычислить массу атома по массовому числу А и порядковому номеру Z в единицах у. а. е. м. [c.147]

Дейтрон — ядро тяжелого водорода Н , построенное из двух нуклонов (протона и нейтрона), является простейшим из атомных ядер, содержащих более чем один нуклон. Массовое число дейтрона Л = 2, заряд Z = 1, масса М = 2,01410219 у. а. е. м. ( + 11), энергия связи (зе = 2,22471 (+ 40) Мэе, S J-A = 1,1123 Мэе на нуклон, магнитный момент в ядерных магнетонах = + 0,857348, [c.152]

Энергия возбуждения для данного атомного ядра принимает ряд квантованных значений, которым соответствуют определенные уровни возбуждения. Самые легкие ядра с массовым числом А. < 4 не образуют набора возбужденных состояний, а имеют только одно значение собственной энергии. [c.179]

Проводились экспериментальные исследования зависимости сечения захвата а нейтронов с энергией 1 Мэа атомными ядрами. Исследования показывают, что сечение захвата увеличивается с возрастанием массового числа примерно до Л = 100, а при более высоких значениях А оно становится примерно постоянным. Но на этот общий ход кривой а А) накладывается еще своеобразная тонкая структура, связанная с наличием магических ядер. Сечение захвата нейтронов магическими ядрами уменьшается (иногда даже на один-два порядка). Это также служит указанием на повышенную устойчивость магических ядер. [c.182]

Радиоактивный изотоп с атомным номером Z и массовым числом А при испускании (5 -частицы (электрона) превращается п изотоп другого элемента, с тем же массовым числом, но с атомным номером Z + 1, т. е. смещается в периодической системе на одно место за исходный элемент. Схема Р -распада [c.209]

В результате расщепления ядра и образуется два осколка с массовыми числами А в диапазоне 72—-166, которые перена-т сыщены нейтронами и практически мгновенно, т. е. в процессе деления, испускают от двух до трех нейтронов (среднестатистическая величина в этом случае равна 2,43 2,50 и 2,89 нейтронов на деление соответственно для и , 1) и Ри ). Расщепление тяжелого ядра сопровождается также выходом у-квантов с энергией 7,9 Мэе/деление (см. подробнее стр. 21—26). [c.171]

Здесь N — выход нейтронов из сложного сое.динения на 10 а-ча-стиц RвiTo)—длина пробега а-частиц в воздухе, см, в зависимости от энергии а-частиц То Vj — относительное число атомов в соединении, на которых идет (а, п)-реакция Тг — относительное число всех атомов смеси . 4,- — атомный вес -го компонента смеси — функция /-го элемента, на котором и,дет реакция, зависящая от его массового числа Mj, атомного числа номера Zj и величины кулоновского потенциала Vj. [c.224]

Обозначается изотоп символом хим1гческого элемента X с указанием слева вверху массового числа А и слева внизу числа протонов Z в атомном ядре [c.318]

Для определения второго продукта ядерной реакции необходимо использовать тот факт, что при осуществлении ядерных реакций число барионов остается неизменным. Отсюда следует, что сумма протонов в частицах, вступающих л реакцию, должна быть равна сумме протонов в частицах — продуктах реакции, а общее число нуклонов в левой части уравнения равно общему числу нуклонов в правой его части. Число протонов в частицах, вступивших данную ядериую реакцию, равно 3. В ядре гелия Шо только два протона, следовательно, во втором продукте ядерной реакции содержится один протон. Таким образом, второй продукт ядерной реакции является одним из изотопов водорода. Найдем массовое число этого изотопа. Общее число нуклонов в ядрах, представленных в левой части уравнения, равно 7. В ядре гелия Не четыре нуклона, следовательно, на долю второго продукта ядерной реакции приходится три нуклона. Таким образом, BTopoii продукт ядерной реакции является изотопом водорода — тритием /Н. [c.344]

Общие свойства и структура ядер. В этом разделе исследуются основные свойства атомных ядер электрический заряд, масса массовое число), спин, магнитный и электрический моменты, энергия связи, система энергетических уровней возбужденногс ядра, эффективные размеры ядра и т. д. В зависимости от перечисленных свойств может быть проведена систематизация стабильных атомных ядер. Делаются попытки объяснить основные свойства ядер, с этой целью выдвигаются различные модели атомного ядра, исследуются возможности этих моделей в объяснении ядерных свойств. [c.8]

Массы атомов есколько отличаются от целых чисел. Масса ядра п у. а. е. м., округленная до ближайшего целого числа, называется массовым числом А. Масеввое число является очень удобным, так как оно выражает число нуклонов (протонов и нейтронов) в атомном ядре, из них Z — число протонов. Ядро атома данного элемента обозначается химическим символом элемента, сверху, справа у символа, ставится массовое число, а внизу, слева у символа, записывается Z ядра. Например, ядро углерода содержит 12 нуклонов, из них 6 р, ядро ijNa содержит 23 нуклона, из них [c.83]

Итак, атомное ядро содержит в своем составе А нуклонных частиц, из них Z протонов и N А — Z нейтронов. Атомные ядра (как и соответствующие им атомы) с одинаковым электрическим зарядом Ze, т. е. с одинаковым числом протонов, но разными массовыми числами Л, называются изотопами. Например, в природе встречаются три стабильных изотопа кислорода gQi , три стабильных изотопа кремния i4Si , i4Si и т. д. В сред- [c.83]

Соотношение энергия — время жизни при а-распаде. Атомные ядра с массовым числом А > 208 испытывают спонтанные ядерные превращения и испускают а-частицу. Вокруг ядра для а-частицы существует потенциальный барьер определенной формы, например представленной на рисунке 30. Если принять, что внутри ядра находится а-частйца в виде готового образования, обладающего энергией S, а выход ее из ядра сводится к туннельному прохождению через потенциальный барьер, то вероятность W проникновения а-частицы сквозь потенциальный барьер составляет [c.89]

Кроме понятий энергии связи, удельной энергии связи на нуклон и коэффициента упаковки, в ядерной физике пользуются также понятием энергии связи или энергии присоединения последнего нейтрона и соответственно последнего протона. Энергия связи последнего нейтрона больше энергии связи последнего протона ё . Так, например, в диапазоне значений массового числа 84 -< < 104 средняя энергия связи последнего нейтрона при Z четном равна 8,480 Мэе, а при Z нечетном — 8,440 Мэе, т. е. примерно одинакова. Для энергии связи последнего протона имеем совершенно иное положение в этом же диапазоне А при четном Z средняя ёр = 8,960 Мэе, а при нечетном Z средняя Sp = 6,380 /И/, разница составляет — 2,580 Мэе. На рисунке 32 приведены значения как функции N—Z при Z = onst для четных и нечетных Z. Ядра с четным N имеют всегда большие значения энергии связи последнего нейтрона, чем соседние ядра с нечетным Л/. С увеличением числа нейтронов N в ядре величина (з уменьшается как по четным, так и по нечетным Z. На рисунке 33 приведена зависимость энергии связи последнего протона ёр от числа протонов при N = onst. Заметно монотонное уменьшение ёр с увеличением Z. [c.97]

При р -р а с п а д е ядро X с порядковым номером Z и массовым числом А — переходит в изобарное ядро писывается так Х ииой записи А [c.100]

Для изобарных ядер с четным массовым числом А в формуле (IV.20) будет присутствовать поправка б А, Z), отличная от нуля. Все возможные изобарные ядра в этом случае разбиваются на четночетные, для которых поправка б (Л, Z) = — 34-А и на нечетнонечетные с поправкой б (Л, 2) = + 34.Л . Это приводит к тому, что четно-четные ядра располагаются на одной (нижней) параболе (рис. 47), а нечетно-нечетные— на другой параболе, лежащей выше. Такое расположение парабол является отражением того факта, что нечетно-нечетные ядра менее устойчивы, чем четно-четные. Нечетнонечетные ядра не могут существовать длительное время и претерпевают р-распад. На рисунке 47 стрелками, направленными вправо, [c.144]

Радиоактивный изотоп с атомным номером Z и м .сс )вым числом А нри испускании а-частицы превращается в изотоп с атомным номером Z — 2 и массовым числом А — 4, т. е. в результате а-рас-иада получается изотоп другого элемента, смещенньй и периодической системе на два места раньше исходного элемента. Схематически сс-раснад мо.жно записать так [c.208]

На рисунке 61 изображены схемы последовательных превращений во всех четырех радиоактивных семействах. По оси абсцисс отложены зарядовые числа Z, а по оси ординат — массовые числа ядер А. В представленной схеме а-распад ведет к смещению влево на два интервала и вниз на четыре интервала, (i-распад ведет к сдвигу по горизонтали направо на один интервал. Семейство урана начинается изотопом и заканчивается стабильным изотопом RaG (старое название), т. е. свинцом РЬ . Семейство тория начинается торием и заканчивается устойчивым изотопом ThD (старое название), т. е. РЬ ° . Конечным продуктом семейства актиния является A D (старое название), т. е. стабильный изотои РЬ . Семейство нептуния заканчивается стабильным изотопом Bi2oa [c.209]

ТОП считать исходным для данного семейства, зависит от того, к. 1кие изотопы заурановых элементов известны науке в данное время. Представляется целесообразным называть радиоактивные семейства или именем наиболее долгоживущего изотопа семейства, или типом формулы (4 п + 2 4п и т. д.), выражающей массовое число изотопов данного семейства. Семейство может быть выражено формулой 4 л + 2 (4-59 + 2 = 238). Так как изменение массового числа изотопа происходит лишь на 4 при испускании а-частицы, то массовые числа всех изотопов, входящих в семейство урана, будут также удовлетворять формуле 4п + 2. [c.211]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.317 ]

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.83 ]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.31 ]

Атомы сегодня и завтра (1979) -- [ c.22 ]

Физическое металловедение Вып I (1967) -- [ c.13 ]

Метрология, специальные общетехнические вопросы Кн 1 (1962) -- [ c.343 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.184 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...