Сила взаимодействия частиц

Критерий подобия сил взаимодействия частиц со стенкой канала [c.8]

Ранее отмечались трудности интегрирования дифференциального уравнения движения при Кст>0,21, когда fo.np заметно отличается от в. Если принять зависимость для Кст, полученную в гл. 4 согласно опытным данным В. С. Пальцева, как наиболее простую по форме и надежную по методике непосредственной экспериментальной оценки силы взаимодействия частиц со стенкой в достаточно широком диапазоне изменения определяющих факторов [c.78]

Безразмерный комплекс Кст по выражению (4-20) является важной мерой отношения сил взаимодействия частиц со стенками канала и силы их тяжести. Как показано в гл. 3, именно его величина определяет отличие Уо.пр и Ув [c.121]

Эффект нагнетающего воздействия падающих частиц на заключенный в канале газ был изучен, по- видимо-му, впервые в [Л. 241], а затем в [Л. 96, 286, 64]. Скорость га-примерно постоянна по длине канала и несколько больше в самом начале из-за большей истинной концентрации частиц. На рис. 8-2 [Л. 96, 286] представлен характер изменения скорости газа и частиц по высоте канала, который был подтвержден экспериментально. Число участков изменялось в этих опытах от 2 до 7, что соответствует высоте канала от 0,7 до 6 м. Диаметр канала при этом изменялся от 35,5 до 15 мм. В опытах применялись частицы алюмосиликата (4 мм), песка (0,526 мм и 0,408 мм), графита (10 мк) и смеси частиц графита (от 5 до 2 000 мк). На рис. 8-2 отметим три характерных участка. Для 1-го участка уравнение движения частиц (силы взаимодействия частиц со стенкой в первом приближении не учтены) [c.250]

В остальных случаях найденные формулы дают возможность сделать приближенные оценки состояния системы. Например, пусть газопылевое протопланетное облако в начальный момент обладало энергией к. Отвлечемся от всех сил взаимодействия частиц, кроме гравитации. Потенциальная энергия такой системы будет однородной функцией степени 3 = — 1. Будем считать протопланетное облако сплошным однородным шаром массы М. Воспользовавшись решением задачи 5 1.1, получим [c.397]

Пример 82. Определить траекторию наэлектризованной частицы массы т и заряда е в однородном магнитном поле напряженности Н, если сила взаимодействия частицы и поля равна ev X И, где v — скорость частицы. Основное уравнение движения имеет вид [c.37]

Работа сил, приложенных к твердому телу, выражается через главный вектор и главный момент этих сил. Работа внутренних сил взаимодействия частиц твердого тела равна нулю, так как главный вектор и главный момент этих сил равны нулю. [c.203]

Разделить случаи центрального и нецентрального ударов возможно, конечно, только для соударения шаров. Если же речь идет об упругом столкновении микрочастиц, то их взаимное расположение во время взаимодействия нам не известно, и поэтому мы не можем различить центральный и нецентральный удары. Однако если известно, что силы взаимодействия частиц подобны упругим силам и обладают центральной [c.156]

Внутренняя энергия тела U представляет собой энергию, обусловленную движением и силами взаимодействия частиц рабочего тела (молекул, атомов, электронов, атомных ядер), и, следовательно, равна сумме кинетической и потенциальной энергий этих частиц. Отсюда следует, что для реальных рабочих тел внутренняя энергия является функцией основных термодинамических параметров состояния т. е. и = f (р, v), и = (р(р, Т) и и = v /(ii, Г). Для идеальных газов потенциальная энергия мельчайших частиц рабочего тела равна нулю и, следовательно, внутренняя энергия их равна кинетической энергии, которая, в свою очередь, является функцией только температуры. Отсюда следует, что внутренняя энергия идеального газа есть функция температуры, т. е. и = j (Т). Молекулярно-кинетическая теория вещества дает для идеального газа следующую конкретную зависимость внутренней энергии одного киломоля от температуры [c.12]

При достаточном сближении частиц между ними возникают силы взаимодействия. Независимо от природы этих сил, общий характер их остается одинаковым (рис. 1.1, а) на относительно больших расстояниях возникают силы притяжения / пр, увеличивающиеся с уменьшением расстояния между частицами г (кривая /) на небольших расстояниях возникают силы отталкивания / от> которые с уменьшением г увеличиваются значительно быстрее, чем (кривая 2). Так, для ионных кристаллов fnp 1/г , Far 1/ -На расстоянии г = силы отталкивания уравновешивают силы притяжения и результирующая сила F обращается в нуль (кривая 3). Так как F = — dU/dr, где U — энергия взаимодействия частиц, то ири г = Го величина U достигает минимального значения, равного — U B (рис. 1.1, б). Поэтому состояние частиц, сближенных на расстояние Го, является состоянием устойчивого равновесия, вследствие чего под влиянием сил взаимодействия частицы должны были бы выстраиваться в строгом порядке на расстоянии Го друг от друга, образуя тело с правильной внутренней структурой. [c.5]

Чтобы вычислить силы взаимодействия частиц неравномерно движущегося тела, необходимо к каждой частичке тела приложить силу инерции, равную произведению массы частички на ее ускорение, взятое с обратным знаком. Рассматривая тело, находящееся в равновесии под действием приложенных к нему внешних сил и сил инерции, можно определить напряженное состояние в любой точке неравномерно движущегося тела обычными методами сопротивления материалов или теории упругости. [c.223]

Элементы конструкций могут деформироваться, т.е. изменять свою форму и размеры. Деформации являются следствием нагружения конструкций внешними силами или изменения температуры. При нагружении твердого тела в нем возникают внутренние силы взаимодействия частиц, противодействующие внешним силам и стремящиеся вернуть части тела в положение, которое они занимали до деформации. Эти силы характеризуются внутренними силовыми факторами, действующими в данном поперечном сечении (рис. 9.8) N, — продольная сила, Q ,— поперечные силы и — изгибающие моменты, М. — крутящий момент. Внутренние силовые факторы связаны с определенными видами деформаций (табл. 9.2). [c.404]

Здесь С — внешняя массовая сила (например, сила тяжести), Г — сила взаимодействия частицы с несущим потоком и К — сила взаимодействия между частицами при столкновениях. В принятой модели столкновений К( ) можно представить в виде суммы -образных слагаемых. [c.440]

Уравнение (89.2) может быть записано в несколько иной форме, если ввести (Г[) — силу взаимодействия частиц 1 и 2, усредненную по положениям второй частицы [c.497]

Сила взаимодействия частиц 11, 21, 49, [c.369]

Функция W (s) одна и та же для всех пар атомов (s — расстояние между их центрами). Примерный ход этой кривой дан на рисунке 25. Отрезок d приблизительно равен сумме радиусов атомов. При sдеформацией электронных оболочек. При этом возникает отталкивание, предотвращающее дальнейшее сближение. При s >d взаимодействие имеет характер притяжения. Обычно силы взаимодействия частиц быстро убывают с расстоянием, так что при s > р, где р примерно в 3—4 раза больше d, они практически равны нулю. [c.122]

Точно так же оценка адгезии по числам адгезии при равных силах отрыва может служить лишь относительной характеристикой сил взаимодействия частиц с поверхностью. [c.15]

ВИЯ одних и тех же поверхностей у разных авторов различны. Это объясняется тем, что сила предварительного прижатия контактирующих тел друг к другу, которая определяет площадь истинного контакта и, естественно, сказывается на силе взаимодействия частиц, обычно постоянна для каждого данного исследования, но в работах разных авторов она неодинакова и, как правило, значение ее не приводится. [c.54]

Б. В. Дерягин 5 развил теорию, позволяющую определить силы взаимодействия частиц, разделенных пленкой жидкости, находящейся в равновесии со своими парами. Полученные им уравнения учитывают влияние на адгезию не только капиллярных сил, но и адсорбции паров на поверхности частицы. [c.87]

При осаждении частиц под силой F будем подразумевать силу взаимодействия частиц с поверхностью, а при отрыве (например, в центрифуге)—величину центробежной силы. При отрыве сила F направлена противоположно силе адгезии. [c.115]

Таким образом, оценка адгезии по силам отрыва при одинаковых числах адгезии (т. е. по / мин, - мако и fso) может привести к ошибкам. Точно так же оценка адгезии по числам адгезии при равных силах отрыва может служить лишь относительной характеристикой сил взаимодействия частиц с поверхностью. [c.19]

Рассмотренные методы определения сил взаимодействия частиц очень трудоемки, а используемая [c.83]

МОСТИ могут служить вектор перемещения и тензор самих деформаций, тогда как для жидкой деформируемой среды, частицы которой обладают большей подвижностью, такие меры деформируемости не могут быть пригодными и вместо них используются вектор скорости перемещения и тензор скоростей деформаций. Для упругой среды напряжённое состояние в каждой точке ставится в зависимость от тензора самих деформаций. Для жидкости и газа в этом отношении дело обстоит совершенно иначе. Во-первых, при равновесии жидкости и газа под действием внешних сил или при наличии замкнутого сосуда напряжённое состояние характеризуется только одним давлением и вопрос о распределении деформаций даже и не возникает. Во-вторых, при движении жидкостей и газов взаимодействие частиц осуществляется преимущественно с помощью давления, величина которого не ставится в прямую связь с состоянием деформаций в данной точке, а ставится в зависимость в некоторых случаях от плотности и температуры. И только в отношении дополнительных сил взаимодействия частиц жидкости и газа при их движении, которые именуются напряжениями вязкости, дело обстоит примерно так же, как и с упругими напряжениями в упругой среде. Различие состоит лишь в том, что тензор напряжений вязкости ставится в зависимость не от тензора самих деформаций, а от тензора скоростей деформаций. [c.10]

Расчет энергии решетки основан на учете сил, взаимодействия частиц, находящихся в ее узлах. Чем сильнее силы связи между атомами, ионами или молекулами, тем больше величина энергии решетки. Так как соотношения для расчета связей известны только для сравнительно простых структур, энергию решетки можно точно рассчитать тоже лишь для таких простых случаев. Приближенные методы расчета существуют также и для более сложных случаев. [c.70]

Для дальнейшего анализа зависимости (3-8) заме-тиМт что силы взаимодействия частиц со стенкой в об-ш,ем случае могут влиять на разгон частиц двояким образом. Так, дополнительные силы трения на стенках ка-80 [c.80]

Комплекс Кп.т согласно (4-26)—критерий проточности только твердого комшонента — мера отношения его силы инерции к силам трения, вызываемым частицами на неподвижных границах потока. Ранее (гл. 1) получено число проточности Кп для всей дисперсной системы. Очевидно, что в ряде случаев комплексы Кц, Кп.т Кст являются определяемыми, поскольку в них входит напряжение (сила) взаимодействия частиц со стенкой — функция основных определяющих факторов. [c.121]

Такой вывод нельзя признать строгим, так как в нем не учитываются силы взаимодействий частиц со стенкой канала Фт и изменения на участке разгона объемной концентрации р и скорости частиц. Поэтому иитегриро-вать, полагая 5т.р независимой величиной, неверно. Выражение (4-41), получившее распространение в литературе, верно лишь тогда, когда для существенного упрощения задачи можно принять, что Фт=0, и ввести в рассмотрение среднеинтегральное значение [c.124]

Полученная формула (4-64) позволяет теоретически определить требуемую скорость в зависимости от аэродинамической характеристики частицы v , степени развития турбулентного режима несущей среды n = /(Re), соотношения сил взаимодействия частиц и гравитации со стенкой Кст, геометрического симплекса Djdi. В безразмерном виде имеем [c.139]

Такой прием может быть применен не только в случае отдельных тел, но н в случае непрерывных систем (упругих, жи.т-кпх II газообразных тел). Пусть, например, требуется определить силы взаимодействия частиц в некоторой точке С натянутой проволоки или стержня (рис. 3). Для этого, сосредоточив свое внимание на отрезке ЛС, выделим его из всего куска АВ и отметим силу Тс, с которой часть СВ действует на рассматриваемый отрезок АС. При этом в наше рассуждение войдет сила Тс, которая представит натяжение проволоки или стержня в точке С. Этот прием выделения сил взаимодепстви.т между частицами непрерывной среды — внутренних сил — называют методом сечений. [c.17]

В настоящее время силью взаимодействующих частиц и резонансов (называемых BMe i-e адронами ) известно так много, что уже можно пытаться их классифицировать с некоторой надеждой на успех. Описание таких попыток начнем с систематизации имеющихся сейчас данных об адронах в виде двух таблиц таблицы барионных адронов и таблицы мезонных адронов. (В таблицы включены только те адроны, параметры которых определены с достаточно высокой степенью надежности.) [c.665]

В настоящее время общая теория о механизме загрязнения отсутствует. На вопрос о том, какие силы заставляют золовые частицы оседать на поверхность нагрева и удерживаться на ней, отдельные авторы дают различные ответы. Так например, некоторые авторы считают, что это механические силы взаимодействия частиц с неровностями поверхности нагрева или силы трения, появляющиеся при динамическом налипании жидких и полурас-плавленных частиц. Считают также, что y цe твeннyю роль могут играть силы электрического взаимодействия между золовыми частицами и поверхностями нагрева. Признают возможным влияние сил термодиффузии и сил молекулярного притяжения и сцепления. И почти все авторы признают решающую роль процессов испарения (газификации) легкоплавких и легко возгоняемых соединений с их последующей конденсацией на поверхностях нагрева, что приводит к образованию первичного липкого слоя, к которому в дальнейшем прилипают золовые ча- [c.14]

В настоящее время существует несколько понятий радиуса факела Яф, например, под понимают радиус круга, в котором оседает 99 или 100% диспергированного вещества, или под Йф понимают расстояние, которое пролетают наибольшие капли, пока их влажность не станет такой, что они пристают к стенкам камеры. Это различие в понятии делает несопоставимыми экспериментальные данные. По данным Деребина ф юо= (1,2- 1,5)Лф 99. Недостатками второго определения является отсутствие данных о влажности, при которой материал не прилипает к стенке, а также неучет силы взаимодействия частиц со стенкой и т. п. [c.639]

Мы видим, таким образом, что, если бы s частиц были изолирова-ны, то средняя сила (— ViW s), действующая на частицу 1, совпадала бы с истинной механической силой, выражаемой первым членом в правой части. Но частицы взаимодействуют и со средой в результате возникает дополнительный член, учитывающий силу взаимодействия частицы 1 с частицей s -f- 1, усредненную с весовой функцией иа+х/иа, которая равна условной вероятности обнаружения частицы (s 4- 1) в точке qg+i, если известно, что частицы ,..., фиксированы в точках с координатами qi,. . ., q . [c.273]

Этот метод впервые широко использовал Бузаг для определения сил адгезии в жидких средах. Запыленную пластинку он помещал на дно сосуда, который затем поворачивал на определенный угол. Аналогичную методику использовал Г. И. Фукс - предложивший специальную кювету . Впоследствии конструкция кюветы была несколько усовершенствована (рис. II, 1). Такая кювета крепится к предметному столику микроскопа и вместе с ним может поворачиваться на определенный угол. Она может быть использована для определения сил адгезии в жидких средах и цен-тробел<ным методом. Рассмотренная методика применима, когда сила взаимодействия частиц с поверхностью меньше веса [c.40]

Рассмотренные методы определения сил взаимодействия частиц очень трудоемки, а используемая аппаратура уникальна и сложна. Кроме того, результаты определения сил взаимодейст- [c.53]

Этот метод впервые широко использовал Бузаг [4] для определения сил адгезии в жидких средах. Запыленную пластинку он помещал на дно сосуда, который затем поворачивал на определенный угол. Аналогичную методику использовал Г. И. Фукс [12, 75], предложивший специальную кювету. Впоследствии [77] конструкция кюветы была несколько усовершенствована (рис. III, 1). Такая кювета крепится к предметному столику микроскопа и вместе с ним может поворачиваться на определенный угол. Она может быть использована для определения сил адгезии в жидких средах и центробежным методом. Указанная методика применима, когда сила взаимодействия частиц с поверхностью меньше веса этих частиц. При этом отрывающая сила действует тангенциально к запыленной поверхности, т. е. по существу определяется одна из компонент силы трения. [c.73]

Прочность материала тем выше, чем больше внутренние силы взаимодействия частиц. Поэтому величина сопротивления разрыву, отнесенная к единице объема материала, может служит> характеристикой его прочности. В этом смысле предел прочности не является исчерпывающей характеристикой прочностных свойств данного материала. При разрыве разрушаются взаимосвязи по всей площади сечения, а при сдвигах, которые сопутствуют всякой остаточной деформации,— только местные взаимосвязи. На разрушение их затрачивается определенная работа внyтpeнни сил взаимодействия, которая равна работе внешних сил на перемещениях [c.12]

В классической динамике материальных точек или твердых тел принцип сохранения момента количества движения обычно формулируется в виде теоремы. Ее доказательство основано, однако, на 0пределе1п1ых предположениях относительно внутренних сил взаимодействия частиц или тел, образующих материальную систему. Аналогичный метод применим и в механике сплошных сред ). Здесь для того, чтобы обеспечить сохранение момента количества движения, нужно [c.24]

Гидродинамика принадлежит к той группе механических наук, в которых изучается деформируемая среда. Различие между деформируемыми средами проводится не только по физическим признакам агрегатного состояния, но и по механическим признакам, к которым относятся степень деформируемости под действием внешних сил и особенности внутренних сил взаимодействия частиц среды. Так, например, для упругой деформируемой среды мерами деформируе- [c.9]

Согласно химической теории растворов частицы растворенного вещества могут взаимодействовать с растворителем, образуя с ним сложные химические соединения определенного или переменного составов, находящихся в динамическом равновесии со свободными частицами. Учет химических сил взаимодействия частиц, образующих раствор, представляет очень трудную задачу, которая при современном развитии аппарата теоретической физики не может быть разрещена. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...