Волны парциальные

Следует также отметить, что в области стабилизации волны парциальный коэффициент поглощения (например, для первой гармоники) практически мало отличается от интегрального коэффициента ослабления волны пилообразной формы. [c.66]

Подобным же образом через колебания магнитного диполя можно выразить первую магнитную парциальную волну. Парциальные волны более высоких порядков можпо считать результатом колебаний мультиполей, но здесь мы не будем останавливаться на этом. [c.602]

Резонансы. Если интенсивность потенциала такова, что ее почти достаточно для образования нового связанного состояния с угловым моментом /, то в противоположность случаю s-волны парциальное сечение для I >0 при низких энергиях будет достигать своего предела, определяемого условием унитарности. Так как в такой ситуации все другие парциальные сечения малы, то будет наблюдаться очень интересное явление. В узкой энергетической области, включающей значение энергии, при которой фазовый сдвиг проходит через резко возрастая при этом, сечение рассеяния будет большим, причем его угловая зависимость будет в основном [c.293]

Волны парциальные, представления 487-492 Восприимчивость 47 Время релаксации 557 Вулканизация 309 [c.580]

Произвольное волновое поле можно представить математически в виде суммы (в общем случае интегральной) плоских волн с различными фазами и направлениями распространения. Каждая такая волна вместе с опорной даст свою дифракционную решетку, наложение которых и является голограммой суммарного волнового поля. При таком описании пренебрегают интерференцией различных плоских составляющих поля друг с другом. Это можно делать при условии, что интенсивность опорной волны много больше, чем предметной, и много больше, чем интенсивность каждой из парциальных плоских волн, на которые разлагается предметная волна. [c.357]

Амплитуды й) и фазы ф/ представляют собой случайные величины, но для каждой конкретной совокупности а , фу, йц суммарное колебание имеет какое-то определенное значение амплитуды и фазы. Если сместиться из точки Ру в точку Р , то фазы суммируемых колебаний изменятся в результате того, что расстояние 2/ до точки Рз отличается от dlJ и суммарное колебание будет иметь амплитуду, отличную от амплитуды в точке Ру. Амплитуды суммарного колебания в точках Ру и Р.у будут различаться заметным образом лишь при достаточно больших расстояниях 21 между Ру и Рг, когда разности 2/ — < 1/ длин путей, вычисленные для разных точечных источников, будут различаться по меньшей мере на величину порядка длины волны. В противном случае фазы всех парциальных колебаний изменятся практически на одинаковую величину и амплитуда результирующего колебания останется прежней. С помощью простых выкладок, аналогичных сделанным в 15, находим, что расстояние 21 между точками Ру, Р должно удовлетворять неравенству [c.108]

Обычно при изучении процесса рассеяния нас интересует его начальная и заключительная стадии, т. е. поведение частиц вдали от рассеивающего центра. В этом случае (при больших г) радиальная функция ф (г) для каждого I может быть представлена в виде двух парциальных сферических волн — [c.492]

Изменение соотношения парциальных волн формально мож-. но учесть введением коэффициента Si при расходящейся волне [c.493]

С учетом выражения ( 69.24) парциальная волна после рассеяния выглядит так [c.493]

При наличии рассеяния сдвиг фазы (хотя бы у одной парциальной волны) должен появиться обязательно, так как если все фазы равны нулю, то все парциальные волны остаются неизменными и их суперпозиция будет давать только первичную плоскую волну (отсутствие рассеяния). [c.494]

Число парциальных волн, вклад которых надо учитывать при рассмотрении рассеяния, определяется энергией частицы. Это следует из того, что взаимодействие между двумя частицами будет эффективным только тогда, когда они находятся друг от друга на расстоянии р меньше радиуса ядерных сил а, т. е. [c.495]

Из формулы (69. 39) видно, что скорость убывания фазового сдвига б при уменьшении энергии тем больше, чем больше I. В связи с этим уменьшение энергии приводит к постепенному сокращению числа парциальных волн, участвующих в процессе рассеяния, пока не останется одна s-волна (случай сферически симметричного рассеяния). [c.496]

Тем не менее иногда (когда рассеяние определяется небольшим числом парциальных волн с невысокими /) о величине фаз удается получить достаточно определенные сведения, позволяющие делать существенные заключения о свойствах ядерного взаимодействия. Такие случаи будут рассмотрены ниже. [c.498]

Если парциальные волны нормированы на единичный поток, то диагональные элементы 5-матрицы равны ехр где 8 —фазы рассеяния, [c.270]

Парциальная амплитуда — амплитуда рассеяния для определенной парциальной волны. [c.272]

Парциальная волна — волновая функция несвязанного состояния относительного движения частицы с определенными значениями энергии, углового момента и четности. [c.272]

Фаза рассеяния (фазовый сдвиг) — изменение фазы парциальной волны в результате упругого рассеяния. [c.276]

Более строго исследование влияния точечного дефекта па систему электронов проводимости может быть произведено методом парциальных волн. Рассмотрим уравнение Шредингера для электрона в центрально-симметричном электрическом поле дефекта (находящемся в точке к=0), в котором электрон имеет потенциальную энергию E ai г ) [c.105]

Во всех этих работах дифрагированное поле вне частицы рассматривается как поле, образованное наложением отдельных парциальных волн. Решение задачи сводится к интегрированию уравнений Максвелла при определенных граничных условиях на поверхности частицы. В качестве таковых используются условия непрерывности тангенциальных составляющих электрического и магнитного полей на поверхности разрыва. [c.14]

Решение уравнений (1-6) для условий падения на частицу плоской линейно поляризованной электромагнитной волны производится в сферической системе координат по методу Фурье путем введения потенциалов электрических и магнитных колебаний. Общее решение задачи дается в виде бесконечных рядов по амплитудам парциальных волн электрических j и магнитных колебаний. [c.15]

Амплитудные коэффициенты парциальных волн электрических и магнитных колебаний запишутся при этом а виде [c.16]

Во всех этих работах дифрагированное поле рассматривается как поле, образованное наложением отдельных парциальных волн. Общее решение задачи представлено в виде бесконечных рядов по амплитудам парциальных электрических и магнитных колебаний. [c.148]

В этом случае, следуя [Л. 73], можно ограничиться рассмотрением лишь одной парциальной волны электрических колебаний с амплитудой 2 [c.150]

Полученные выражения зависят от трех произвольных постоянных Сп, от неизвестного волнового числа к и постоянных кристалла. Как видно из выражений (1.24), смещения U в рзлеевской волне в кристалле представляют собой суперпозицию не двух, как в изотропной среде, а трех неоднородных плоских волн (парциальные волны), распространяющихся с одной и той же фазовой скоростью в плоскости = О и затухающих (каждая по своему закону) при удалении от этой границы. [c.18]

Волны парциальные 742. Волочение трубных заготовок 81. Волчок трясильный 411. Волчок-разрыхлитель 411. Вольтерс-фосфат 457. [c.463]

Для обычных частиц, например для нейтронов, разложение по парциальным сечениям есть не что иное, как разложение по состояниям с различными значениями орбитального момента /. Поэтому если длина волны нейтрона значительно больше области, в которой действуют ядерные силы (за счет короткодействия ядер-ных сил размеры этой области почти совпадают с размерами ядра), то рассеяние в основном идет в s-состоянии (/ = 0), а вероятность рассеяния в состояниях с большими I резко падает с ростом I. Для фотона, в отличие от других частиц, понятия орбитального момента не существует. Мы не будем объяснять этого тонкого обстоятельства, а лишь укажем, что оно обусловлено совместным действием двух причин равенством нулю массы покоя фотона и ненулевым значением его спина, который равен единице. [c.162]

В областях б) и в) дебройлевская длина волны налетающей частицы уже намного меньше геометрических размеров адрона, к Rq. Резонансы еще существуют и в этой области, хотя и в меньшем количестве. Но на ход полного сечения с энергией резонансы уже практически не влияют, поскольку в рассеянии участвует большое число парциальных волн, так что вклад каждой отдельной волны мал даже в ее резонансе. В результате в области б) полные сечения плавно зависят от энергии. Сама зависимость оказывается очень простой каждое сечение 0/ монотонно выходит на асимптотическую константу (см. рис. 7.37). Именно в этой области адроны ведут себя как черные шары (см. п. 1). В период исследований в асимптотической области, когда ускорителей более высоких энергий еще не было, складывалось впечатление, что асимптотическое постоянство полных сечений является окончательным . Однако в 1971 г. был открыт серпуховский эффект отчетливого роста полного сечения К" р, начиная с энергий 5 ГэВ в СЦИ (С. П. Денисов и др.). Экспериментальные исследования при более высоких энергиях привели к выводу, что серпуховский эффект явился первым указанием на существование качественно новой области энергий адрон- [c.375]

Фазы парциальных волн 6 зависят от к, причем для /с = кр, соответствующего энергии Фермп, они удовлетворяют правилу сумм Фриделя [82, 78] [c.106]

Интересно сравнить применительно к частицам углерода приближенную зависимость (5-13) для малых частиц, учитывающ,ую только первое парциальное электрическое колебание, с результатами расчета спектральных коэффициентов ослабления на ЭВМ по формулам (1-10) и (1-11), в которых суммирование бесконечных рядов производится по всем основным парциальным волнам электрических и магнитных колебаний. Такое сравнение наряду с оценкой сходимости расчетов позволяет установить также предельное значение параметра р, до которого справедлива зависимость (5-13) для малых частиц углерода, дисперсия оптических параметров которых описывается формулами (4-3) и (4-4). [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...