Параметр прицельный

Параметр прицельный 120 Парадокс близнецов 187 Пара сил 144 Плечо импульса 133 [c.247]

Если размеры пузырьков удовлетворяют неравенству аН/Н 8ц, то коалесценции не происходит. На рис. 53 показаны траектории относительного движения пузырьков 8 (0) для двух значений параметра т. Соответствующие этим двум траекториям значения ф равны 0.15 и 0.03. Используя определение прицельного параметра I (см. (4. 5. 6)) и полученное выше ограничение на ф (4. 5. 24), определим сечение коалесценции пузырьков газа [c.154]

Следует, однако, обратить внимание на одно принципиальное обстоятельство. Векторная диаграмма импульсов, в основе которой лежат законы сохранения импульса и энергии, давая нам полную картину всех возможных случаев разлета частиц после столкновения — результат сам по себе весьма существенный, — совершенно не говорит о том, какой из этих возможных случаев реализуется конкретно. Для установления этого необходимо обратиться к более детальному рассмотрению процесса столкновения с помощью уравнений движения. При этом выясняется, например, что угол рассеяния di налетающей частицы зависит от характера взаимодействия сталкивающихся частиц и от так называемого прицельного п ар а м етр а , неоднозначность же решения в случае т >т2 объясняется тем, что один и тот же угол рассеяния i9 i может реализоваться при двух значениях прицельного параметра, причем независимо от закона взаимодействия частиц. [c.120]

Прицельный параметр —это расстояние между прямой, вдоль которой направлен имиульс налетающей частицы, и частицей, с которой происходит столкновение . [c.120]

Частица 1 массы ni налетает на частицу 2 массы mj, имея вдали от частицы 2 кинетическую энергию Го и прицельный параметр / — плечо вектора импульса относительно частицы 2 (рис. 5,24). Заряд каждой частицы равен q. Найти наименьшее расстояние, на которое сблизятся частицы, если 1) 2) nii сравнимо [c.163]

V в направлении оси Ох. Обозначим через S энергию этой частицы, через т массу электрона, через NZ число электронов в 1 Л4 , через Z порядковый номер элемента, через Ь минимальное расстояние электрона от траектории пролетающей частицы, называемое прицельным параметром. Опишем круговой цилиндр радиусом, равным прицельному расстоянию Ь, с осью, совпадающей с траекторией частицы, таким образом, чтобы боковая поверхность цилиндра проходила через точку, в которой находится электрон (рис. 1). Будем принимать, что взаимодействие-столкновение частицы с атомным электроном не оказывает существенного влияния на траекторию пролетающей частицы, а координаты, электрона заметно не изменяются за время взаимодействия-столкновения, т. е. если Л [c.18]

В случае достаточно малого значения прицельного параметра Ь атомный электрон может получить такую большую энергию, что он сам будет вызывать ионизацию других атомов тормозящего вещества Такие электроны получили название б-электронов. [c.23]

До сих пор неявно предполагалось, что изучается взаимодействие частиц с ядром при их лобовом соударении. В классической механике о таком движении говорят, что оно характеризуется параметром удара, или прицельным расстоянием, равным нулю. В квантовой механике такое движение частиц описывается волновой функцией, характеризуемой орбитальным числом / = 0. [c.435]

Пучок частиц, движущихся в направлении реи z, рассеивается на поверхности вращения z=p /2a, р = 1/л +. Найти зависимость прицельного параметра Ь от угла рассеяния. [c.106]

Используя уравнение траектории в с. ц. м., найти зависимость прицельного параметра Ь от угла рассеяния 9. [c.107]

Для сферически-симметричного потенциального поля U(г) угол рассеяния определяется как функция прицельного параметра и энергии Е известным соотношением [c.107]

Найти условие применимости классической теории рассеяния при больших значениях прицельных параметров [53]. Решение. В классической механике полное сечение рассеяния [c.110]

Найти зависимость переданного импульса от прицельного параметра при рассеянии высокоэнергичных заряженных частиц. [c.278]

Пусть b — прицельный параметр. Полагая в (1) x = b, p (io) = = mv, to —oo, (bv)==0, получим [c.278]

После прохождения тонкой пластины из золотой фольги а-частица с энергией 4 МэВ отклонилась па угол 60. Вычислить прицельный параметр. [c.95]

Для протекания реакций при низких энергиях большое значение имеет закон сохранения момента количества движения. Существенность этого закона коренится в том, что орбитальный момент относительного движения двух частиц может принимать только дискретные значения, равные (в единицах h) I = О, 1, 2,. .. Эта дискретность приводит к тому, что при низких энергиях и при ограниченном радиусе действия сил (а ограниченность радиуса действия ядерных сил следует уже из опытов Резерфорда) (см. гл. И, 1) реакция возможна лишь при значениях I, не превышающих некоторого небольшого числа. Оценку этого предельного числа проще всего получить из следующего полуклассического рассмотрения в духе квантовых орбит Бора (рис. 4.1). Момент hi налетающей на ядро частицы равен рЬ, где р — импульс частицы, а Ь — ее прицельный параметр, т. е. наименьшее расстояние, на которое приблизилась бы к частице-мишени налетающая частица, двигаясь по прямой. Реакция может произойти лишь в том случае, если Ь не [c.120]

Очевидно, что первые два допущения становятся несправедливыми при очень малых параметрах столкновения, а последнее допущение, наоборот, при очень больших. В рамках этих трех допущений величина ионизационных потерь рассчитывается следующим образом. Сначала вычислим потерю энергии частицей при столкновении с одним электроном. Прицельное расстояние [c.434]

Найдем допустимые значения величин 6 ,ах, min- При слишком больших прицельных параметрах нарушается допущение в) и становятся существенными силы, действующие на электрон со стороны внутриатомных полей. Когда же прицельный параметр возрастет настолько, что время столкновения [c.436]

Очевидно, что нижнее предельно допустимое значение прицельного параметра равно [c.437]

Рис. 6. Рассеяние в поле отталкивающей центральной силы. Через обозначено расстояние до точки максимального приближения р — прицельный параметр 6s —угол рассеяния.

Прицельный параметр. С точки зрения описания и наглядности процесса рассеяния частиц, движущихся б конденсированных средах, удобно внести прицельный параметр р [c.29]

В силу того что I г I = I I -f I Га , прицельный параметр воображаемой частицы М относительно центра рассеяния равен прицельному параметру частиц Mi и М . Выражая (д, через р [c.29]

Столкновения в основном происходят с большими значениями прицельных параметров, при которых частицы рассеиваются на малые углы. Иногда, например при каналировании, взаимодействие частиц с веществом носит исключительно характер таких скользящих столкновений. Для этих случаев выражение для угла рассеяния Gj частицы может быть упрощено и записано в виде [c.30]

Рассеяние пучка частиц на неподвижном центре. Если скорости всех частиц в пучке одинаковы и пучок однороден, то вероятность того, что прицельный параметр любой наугад выбранной частицы попадает в интервал значений (р, р + dp), пропорциональна площади da (р) кольца, ограниченного окружностями с радиусами р и р + ф в плоскости, перпендикулярной оси пучка, [c.33]

Формально эта вероятность может быть записана в виде 5 da (р), где So" — нормированный множитель Sq можно рассматривать как площадь перпендикулярного оси пучка сечения мишени, приходящуюся на один атом-рассеиватель.) Иными словами, площадь da (р), определяемая формулой (2.48), является эффективным поперечным сечением события, состоящего в том, что у выбранной наугад частицы пучка значение прицельного параметра будет находиться в интервале (р, р + dp). [c.33]

II ОР. Посколысу силовое поле moj е-кулы /п считает я сферически-симметричным, линии АР, ОР, 0N лежат в одной плоскости Q. Можно видеть, что столкновение пел-ностью определено, если помимо относительной скорости gpa заданы два геометрических параметра — прицельное расстояние й и угол е между линией пересечения плоскостей Z и Q произвольным направлением в плоскости Z. Введем единичный вектор к, направленный, как показано на рис. 1.5.1, вдоль ОЛ. Заметим, что линия центров ОЛ (соединяющая центры молекул в момент наибольшего сближенкя) является биссектрисой угла РОМ. Тогда модуль и напрг в-ление gpa определяются векторами к и gp [c.16]

Сопряжение этих задач осуществляют через прицельный вектор, представляющий собой шестимерный вектор параметров относительного движения КА и ОС. Параметры прицельного вектора выбирают на стадии предполетного проектирования схемы дальнего наведения они яаляются необходимыми условиями для надежной работы автономной системы управления на этапе сближения в оптимальном по затратам топлива режиме. [c.486]

Рис. в.21. Движение протона в кулоновском поле тяжелого ядра. Траектория представляет собой гиперболу (см. гл. 9). Наименьшее расгтояние протона до ядра равно я. Параметр удара (прицельное расстояние) Ь представляет собой длину перпендикуляра, опущенного из точки, в которой находится ядро, на направление первоначального участка [c.195]

Показать, что частицы со скоростями Vo=yUolm фокусируются в одной точке независимо от величины прицельного параметра р<с. [c.31]

Решение. Из рис. 2.13 следует, что прицельный параметр Ь и угол рассеяния 6 связаны соотношением Ь = асоз6/2, где а — радиус шарика. Следуя определению дифференциального сечения рассеяния [c.109]

При интегрировании по всей плоскости пределы йтах и bmin были бы равны соответственно бесконечности и нулю. Но это привело бы к физически бессмысленному результату (частица тормозится мгновенно). Причиной возникновения такого результата является то, что наши упрощающие предположения становятся неправильными при очень больших и очень малых прицельных параметрах. Поэтому область интегрирования в (8. И) приходится ограничить кольцом от Ьтпах ДО bmin, 3 области вне этого кольца рассмотреть отдельно. [c.436]

Перейдем теперь к рассмотрению очень малых прицельных параметров. В этой области нарушаются допущения а) и б). Область применимости допущения а) о неквантовом характере столкновения ограничена неравенством (8.2). Из этого неравенства для минимально допустимого значения bmin прицельного параметра получается-оценка [c.437]

Рассмотрим теперь область применимости допущения б) о неподвижности электрона в течение всего столкновения. Из (8.10) видно, что в рамках этого допущения при достаточно малом прицельном параметре электрону передавалась бы сколь угодно боль-ша я энергия. На самом деле, однако, даже при лобовом столкновении частица, движущаяся со скоростью и, может передать электрону скорость не более 2v и тем самым энергию, не превышающую 2mv . (Действительно, в системе покоя частицы электрон в лучшем случае может отскочить от нее, как от абсолютно упругой стенки, т. е. изменить скорость на 2у.) Поэтому наше рассмотрение заведомо перестанет быть справедливым при Ьс b min, где bmin — такое прицельное расстояние, при котором из формулы (8.10) получается значение 2v для скорости электрона [c.437]

Здесь г — радиус-вектор движущегося атома я и предполагается, что V = onst. Эта работа существенно зависит от прицельного параметра р, поэтому искомые потери энергии можно получить усреднением А (р) по всем значениям прицельных параметров в среде, плотность которой равна п [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...