Медленные течения в ограниченных

Медленные течения в ограниченных [c.615]

Далее, для течения через слой конечной длины, ограниченный стенками так, что площадь его поперечных сечений постоянна, давление на выходе можно принять равным нулю. Отсюда градиент давления (падение давления на единицу слоя) в обоих случаях будет равен AP/Z. Поэтому все решения уравнений медленного движения в общем случае будут соответствовать соотношению [c.463]

В северном полушарии направления ветров идут всегда так, что области с низким барометрическим давлением ими огибаются против часовой стрелки (.циклоны ), а области с высоким барометрическим давлением — по часовой стрелке ( антициклоны ). В южном полушарии—наоборот. В середине области с низким давлением воздух медленно поднимается, в середине же области с высоким давлением — опускается. Местные ограниченные циклоны возникают главным образом в средних широтах и в теплые времена года то же самое относится и к вихрям с горизонтальной осью (порывы ветра, идущие впереди грозы, которые часто связаны с вертикальными течениями значительной скорости). [c.437]

В эти начальные условия входят функция дрейфа Ад и потенциал 9 (z), зависящие от конкретной формы затупления передней кромки. Для определенности выберем в качестве формы пластины полубесконечное тело, ограниченное предельной линией тока при обтекании источника интенсивности q = /2п, которое далеко вниз по потоку имеет постоянную толщину, равную единице. Однако из-за медленного (логарифмического) затухания потенциала источника на бесконечности, функция дрейфа для такого тела оказывается бесконечной везде кроме бесконечно удаленной точки. Для улучшения сходимости интеграла для До контур тела был изменен путем добавления стока интенсивности q = -1/2я на большом расстоянии сЦп вниз по потоку за источником, В результате получился сильно вытянутый овал, передняя часть которого практически совпадает с исходным телом. Обтекание этого овала рассматривалось в качестве модели основного течения в окрестности передней кромки, а в качестве Aq(z) использовалась функция дрейфа, найденная в середине овала. Эта функция представляется в виде интеграла [c.118]

В теории ползучести изучаются законы связи между напряжениями и деформациями и методы решения соответствующих задач. Ползучесть материалов — это свойство медленного и непрерывного роста упругопластической деформации твердого тела с течением времени под действием постоянной внешней нагрузки. Свойством ползучести в большей или меньшей мере обладают все твердые тела металлы, полимеры, керамика, бетон, битум, лед, снег, горные породы и т. д. При нормальной температуре некоторые материалы (металлы, полимеры, бетон) обладают свойством ограниченной ползучести. С ростом температуры ползучесть материалов увеличивается и их деформация становится неограниченной во времени. Особенно опасно для элементов конструкций и деталей машин проявление свойства ползучести при высоких температурах. Уже при небольших напряжениях материал перестает подчиняться закону Гука. Ползучесть наблюдается при любых напряжениях и указать какой-либо предел ползучести невозможно. В отличие от обычных расчетов на прочность, расчеты на ползучесть ставят своей целью не обеспечение абсолютной прочности, а обеспечение прочности изделия в течение определенного времени. Таким образом, при расчете изделия определяется его долговечность. [c.289]

Постоянные нагрузки (например собственный вес конструкции) действуют на протяжении всего периода эксплуатации конструкции. Временные нагрузки (например, вес поезда) действуют в течение ограниченного промежутка времени. Статическая нагрузка медленно возрастает от нуля до ее конечного значения, а потому эта нагрузка вызывает в конструкции весьма малые ускорения, в связи с чем возникающими при этом силами инерции можно в расчете пренебречь. Динамическая нагрузка (например, ударная) вызывает в конструкции или отдельных ее элементах большие ускорения, которыми при расчете пренебречь нельзя. Размер этой нагрузки значительно изменяется за малые промежутки времени. [c.9]

Иногда амплитуда автоколебаний медленно убывала или нарастала в течение десятков часов работы турбомашины. Случалось, что автоколебания долго не появлялись. Но у тех же машин ротор внезапно терял устойчивость, в течение нескольких секунд или долей секунды амплитуда автоколебаний быстро росла, так что происходили поломки подшипников и деталей уплотнений. К сожалению, нельзя указать какую-либо связь этих явлений с условиями эксплуатации машины. Поэтому появление даже небольших и, казалось бы, устойчивых автоколебаний необходимо считать опасным для работы ротора. Можно предполагать, что изменчивость автоколебаний и ограниченность их амплитуды обусловлены главным образом существованием различных форм разрыва смазки подобно тем, которые наблюдаются в демпферах [3]. [c.124]

Прибор работает по силе тока 20 ма независимо от знака при изменении силы тока на 20 ма, падение потенциала на электроде составляет 100 мв. Изменяя приложенный потенциал по возможности медленно, так, чтобы установилось равновесие, можно вычертить график изменения силы тока, проходящего между исследуемым образцом и платиновым электродом, в зависимости от потенциала [2]. Это осуществляется с помощью простого приспособления, состоящего из небольшого моторчика, который сообщает движку потенциометра такую скорость, что потенциал на нем изменяется на 0,4 в в течение, одного часа. Образующаяся при этом кривая, называемая кривой поляризации, вычерчивается с помощью самопишущего устройства в координатах XY. Нерабочая поверхность исследуемого образца изолируется пленкой из хлорированного каучука с тем, чтобы избежать побочных эффектов на поверхности соприкосновения между воздухом и электролитом. С целью ограничения концентрации металлических ионов, образующихся при растворении, объем электролита берется довольно большим, апример 200 мл, если площадь исследуемой поверхности составляет несколько квадратных сантиметров, причем электролит в случае необходимости перемешивается. [c.260]

Основное свойство жидкости состоит в следующем в напряженном состоянии жидкость не может быть в равновесии, если силы, действующие между двумя смежными частями жидкости, расположены наклонно к их общей поверхности. Гидростатика основывается на этом свойстве жидкости, и последнее подтверждается полным согласием между теорией и опытом. Однако непосредственное наблюдение показывает, что в движущихся жидкостях могут иметь место косо направленные напряжения. Пусть, например, сосуд, имеющий форму круглого цилиндра и содержащий воду (или другую жидкость), вращается около своей оси, направленной вертикально. Если угловая скорость сосуда постоянна, то мы очень скоро увидим, что жидкость с сосудом вращаются как одно твердое тело. Если затем привести сосуд в состояние покоя, то движение жидкости еще будет продолжаться некоторое время, становясь постепенно все более медленным, и, наконец, прекратится мы увидим, что в течение этого процесса частицы жидкости, которые более удалены от оси, будут отставать от частиц, находящихся ближе к оси, и скорее потеряют свое движение. Это явление указывает на то, что между смежными частями жидкости возникают силы, одна из компонент которых направлена тангенциально к их общей поверхности. В самом деле, если бы силы взаимодействия между частицами жидкости были направлены нормально к их общей поверхности, то ясно, что момент количества движения относительно оси сосуда каждой части жидкости, ограниченной поверхностью вращения около этой оси, был бы постоянен. Далее мы заключаем, что тангенциальные силы отсутствуют, пока жидкость движется как твердое тело они появляются только тогда, когда имеет место изменение формы частиц жидкости и эти силы направлены так, что они стремятся помешать изменению формы. [c.13]

Сжатие слоя бингамовской среды двумя жесткими параллельными плоскостями плитами). Рассматривается течение бингамовской среды в узком канале, образованном двумя ограниченными параллельными медленно сближающимися с одинаковой скоростью II плитами длины 21, расстояние между которыми равно 2к (см. рис. 5.2). [c.117]

Пример. Рассмотрим течение бингамовской среды в слое постоянного сечения Н при числах Сен-Венана 8 > 1 под действием медленно меняющегося со временем периодического перепада давления Ар Ь), ограниченного по амплитуде Ар < Ар и со средним по времени перепадом давления равным нулю [c.197]

Помимо пороговых условий неупругие столкновения между атомами и молекулами подчинены дополнительному ограничению. Если атомы (или молекулы) приближаются друг к другу достаточно медленно, электроны (т. е. волновые функции) непрерывно приспосабливаются в течение столкновения к новым условиям, но возвращаются в свои первоначальные состояния, когда атомы удаляются. Такое медленное и обратимое изменение называется адиабатическим столкновением по аналогии с медленными обратимыми изменениями в термодинамике (см. [c.169]

В области температур, где остаточные напряжения меньше предела текучести (ниже на рис. 65), ползучесть является единственно возможным механизмом их уменьшения. При напряжениях меньше предела текучести не происходит массового размножения и массового скольжения дислокаций. Медленное пластическое течение осуществляется перемещением ограниченного числа легкоподвижных дислокаций. Встречаясь с препятствиями (отдельными сидячими дислокациями, дислокационными сплетениями, дисперсными частицами, границами зерен), скользящие дислокации тормозятся. Исчерпание легкоподвижных дислокаций приводит к затуханию ползучести, а уменьшение остаточных напряжений еще более усиливает это затухание. [c.115]

В 0,001 н. растворе, проводимость которого низка, защитное действие краев может распространяться лишь на ограниченное расстояние от них (фиг. 29, б). В 0,0001 н. растворе защищенная область становится очень узкой основная часть центральной области претерпевает изменения, но на ранней стадии коррозия, начавшись в различных точках поверхности, защищает от поражения область, непосредственно к ней примыкающую, так что каждая темная точка коррозии окружена светлым не изменившимся участком. Вне этих участков основная часть поверхности покрыта пленками цветов побежалости, что указывает на то, что в этих местах защита недостаточна для того, чтобы помешать движению катионов железа наружу через пленку. Однако катионы движутся наружу медленно и осаждаются щелочью и кислородом, как только они выходят из поверхности металла таким образом, на поверхности мета. ла образуется пленка, толщина которой достаточна для того, чтобы давать интерференционные окраски и защищать металл от коррозии в течение некоторого времени. [c.109]

Случай жесткой стенки был рассмотрен Лоренцом, о чем говорилось в разд. 3.5, в предположении, что радиус сферы мал по сравнению с мгновенным расстоянием от ее центра до плоскости. Решения, не связанные этим ограничением ), были получены Бреннером [7] с использованием общего решения уравнений медленного течения в биполярных координатах, примененного Стимсоном и Джеффри [54] в их решении задачи о двух сферах, падающих вдоль своей линии центров (разд. 6.4). [c.379]

Оанако в промежуточных случаях, когда движение поршня пе является ни настолько медленным, чтобы температура воздуха в цилиндре o xaBaia b постоянной, ни настолько быстрым, чтобы теплота не успевала выравниваться сама собой, результат будет другим. Работа, затраченная на некоторое малое сжатие, больше уже не возвращается полностью в течение соответствующего разрежения из-за уменьшившейся температуры, вследствие того, что часть тепла, развившаяся в результате сжатия, тем временем ушла прочь. В самом деле, переход тепла путем теплопроводности или путем излучения от более теплого к более холодному (в конце концов) телу всегда связан с рассеянием энергии это — принцип, играющий основную роль в термодинамике. Поэтому, чтобы поддерживать движение поршня, необходимо доставлять энергию извне, а если ею можно располагать лишь в ограниченном количестве, то движение должно в конце концов прекратиться. [c.35]

А) Прежде всего возможно, что все траектории быстрых движений идут (при возрастании t) внутрь некоторой малой окрестности подпространства F. Тогда изображающая точка, помещенная в начальный момент времени внутрь этой окрестности, будет в дальнейшем двигаться в ее пределах, т. е. вблизи и -мерного подпространства F, поскольку нет траекторий, выходящих из этой окрестности. При этом движение изображающей точки будет сравнительно медленным (с ограниченными при л—>- -0 скоростями л и у) и будет подчиняться (с некоторой степенью точности, но тем точнее, чем меньше л) уравнениям (10.16) [119, 42] эти движения изображающей точкп, для которых хну остаются ограниченными в течение конечных (не стремящихся к нулю) интервалов времени при л —- - О, будем называть ниже ради краткости медленными , а малую 0([л)-окрестность подпространства F, в которой они имеют место, областью медленных движений (в противоположность области быстрых движений). Таким образом, паразитные параметры, учтенные при составлении полных уравнений (10.15), в этом случае не явля- [c.748]

Вследствие того что эккартовские течения крупномасштабны, теория, основанная на уравнениях (13) и (14), применима лишь для акустических чисел Рейнольдса, меньших единицы. В жидкостях с относителько небольшой вязкостью (0,01 пуаз) в области частот порядка нескольких мегагерц это накладывает довольно жесткие ограничения на амплитуды звукового давления. В ряде экспериментальных работ было показано (см. часть II), что при повышении интенсивности звука наблюдаются отклонения от теории так, например скорость потока перестает быть пропорциональной интенсивности. Сначала это приписывалось турбулизации течения. Сейчас, по-видимому, можно считать установленным, что это отклонение обусловлено неприменимостью теории в области Ее 1. В этой области, как известно, начинают играть роль такие нелинейные эффекты, как искажение формы профиля бегущей волны и связанное с этим увеличение поглощения волны. При Ее 1 синусоидальная волна на некотором расстоянии от источника звука постепенно переходит в пилообразную волну. При этом скорость потока, как показывают экспериментальные результаты, уже не удовлетворяет условию медленных течений. [c.99]

Разложение давления на два слагаемых не вносит ограничений в полную систему уравнений, которая по-прежнему позволяет моделировать как медленные (по сравнению со скоростью звука) течения, так и распространение акустических волн. Однако при расчете движений с малым числом Маха появляются преимущества - введение второго масштаба для динамического давления порядка изменения этой величины позволяет преодолеть сингулярность решения при М 0. При этом точность вычисления градиента давления в компьютерном представлении не уменьшается в отличие от вычисления градиента по полному давлению, когда его переменная по пространству часть мала (порядка от полного давления). На основе уравнений (1.1)-(1.4) можно создавать эффективные численные алгоритмы с использованием неявных схем и проводить расчеты медленных течений с большим временным пшгом это уже сделано в случае совершенного газа [18, 19]. [c.84]

Класс сквозных дисперсных систем характерен тем, что скорости компонентов в принципе не имеют по верхнему пределу физических ограничений типа рассмотренных выше (технические ограничения, разумеется, существуют—по экономическим соображениям, истиранию частиц, эрозии поверхности и пр.). По нижнему пределу скорости ограничены неравенствами у>0, Ut>0. В этом — одно из основных отличий данного класса дисперсных систем от всех остальных. Согласно определению в этот класс входят все полностью проточные системы и поэтому, например, можно рассматривать как течение потока газовзвеси (продуктов сгорания металлизированного топлива) сквозь ракетное сопло, так п медленное гравитационное движение непродуваемо и слоя в вертикальной колонне. В первом случае скорость может достигать сверхзвуковых величин, а во втором — сотых долей м1сек. Если аналогично числу псевдоожижения Nn ввести число Nn как отношение максимальных и минимальных скоростей, при котором сохраняется отличительная особенность данного класса дисперсных систем (одновременный и непрерывный проход компонентов), то для сквозных потоков получим Л п.макс, ИС-числяемое величиной в 4—5 порядков, т. е. Л п.макс [c.19]

Имеются данные о наличии эффекта старения. Выявить примеси, вызывающие это явление, очень трудно, поскольку большинство элементов при низких темп-рах имеет в бериллии ограниченную растворимость. Считают, что в процессе старения участвуют Fe, Сг, Мп и А1. Эффект старения подтверждается также тем, что после отжига бериллия при 800° в течение 240 часов и медленного охлаждения не обнаружено падения пластичности. Это выявлено во время испытаний при 600°, в то время как у иетермооб-работанного бериллия пластичность со временем па,дает. Доказана обратимость этого процесса. [c.305]

В работах Внука [201] предлагается для исследования медленного роста трещины критерий завершающего натяжения . Согласно этому критерию приращение нормального перемещения V в некоторой точке Р перед концом трещины сохраняется постоянным в течение медленной стадии роста трещины. Как видно, этот критерий близок критерию Мак-Клинтока [172], однако он отличается от критерия предельного раскрытия трещины, так как в нем ограничение накладывается не на смещение, а на разность смещений. [c.14]

Как видно из табл. 1, в сильно иерархических системах критическое замедление пластического течения (переход от экспоненциального режима к степеннбму) реализуется уже при бесконечно медленном (логарифмическом при а - 0) нарастании высоты фрактального рельефа Ф и) ос и . В слабо иерархических системах это происходит только при нарастании более быстром, чем линейное (а > 1). Отсюда следует, что в первом случае роль масштабного фактора играет величина и , а во втором — показатель о, ограниченный значением = 1. В подкритическом режиме uq оо, а <0) замедление сказывается только в начальный период t < а при i > имеем 5(i) ехр [c.287]

Приближенные методы решения для установившихся потоков. Вообще проблемы пограничного слоя не могут быть сведены к решению обыкновенного дифференциального уравнения. Математически изящный метод решения уравнений двухмерного пограничного слоя в частных производных, предложенный впервые Блазиусом и развитый впоследствии К. Хейменцом и Л. Говардом, выражает распределение скорости степенным рядом по длине дуги вдоль границы с коэффициентами, представляющими универсальные функции ортогональных координат. Этот метод обладает тем преимуществом, что, раз затабулиро-вав универсальные функции, можно решать любые двухмерные проблемы с помощью только арифметических выкладок. Недостатком этого метода, однако, является то, что в случае медленной сходимости для получения точного решения требуется большее число универсальных функций, чем затабулировано. Тем не менее этот метод очень ценен для проверки точности других более простых методов с меньшим приближением и используется на практике для расчета первого участка ламинарного пограничного слоя, тогда как следующие по течению участки рассчитывают при помощи одного из имеющихся численных приемов получения последовательных изменений профиля пограничного слоя. Хотя эти методы являются действенными средствами решения проблем ламинарного пограничного слоя, ограниченность объема настоящей работы не позволяет изложить их здесь. Вместо этого рассмотрим метод решения, предложенный Вейгард-том, считающийся лучшим из известных методов. В этом методе дифференциальное уравнение- в частных производных также заменяется приблизительной системой обыкновенных дифференциальных уравнений. [c.312]

Из анализа эллиптических движений (/г < О или е < 1) в задаче двух тел ( 7(р) 1/р) следует, что независимо от начальных данных, когда ф изменяется на 2т1, радиус р совершает полное колебание, например от р1 до р2 и обратно до р1, т.е. значение р(фо) совпадает с р(фо + 2к). Можно показать, что такой периодический характер движения сугцествует только при С/(р) 1/р и С/(р) р . Во всех остальных случаях Щр) для почти всех начальных данных, при которых движение остается ограниченным, период полного колебания по р не будет рационально соизмерим с 2к. Например, для потенциала С/(р) = - х/р + е/р , где е - малое число, в общем случае движение в конфигурационном пространстве (р, ф) происходит уже по незамкнутой кривой, типа представленной на рис. 107. Если е достаточно мало, то движение на каждом обороте близко к движению по эллипсу, однако угол со, который определяет положение перицентра эллипса, медленно, со скоростью, пропорциональной 8, изменяется с течением времени. К такому эффекту приводит учет, например, в задаче двух тел песферичности одного из тел или эффектов общей теории относительности. При этом так же, как для задачи о движении точки по поверхности (см. 4.10), для специальных начальных данных траектория движения в плоскости (р, ф) может замкнуться через п оборотов, число которых будет велико при малом 8. [c.281]

Низкотемпературный отжиг в необходимых случаях можно заменить высоким отпуском. По данным доц. Ф. Ф. Бенуа [6], последующий отпуск при 400° в течение 3 час. снижает тангенциальные остаточные напряжения на 43%, аксиальные на 20% и радиальные на 14%, а отпуск при 550°. снижает остаточные напряжения соот-вественно на 80 60 и 80%. Это объясняется тем, что у мягких сталей при температуре выше 400° значительно возрастают пластические деформации. Г1ри более низкой температуре, вследствие почти постоянных величин предела текучести и модуля упругости, остаточные напряжения будут исчезать медленнее и тем более у металла элементов конструкции с ограниченной свободой перемещения. Если в этом случае применяется предварительный подогрев наплавляемых изделий, то остаточные внутренние напряжения могут быть сняты полностью. [c.41]

Изучение сверхзвуковых потоков разреженных газов представляет интерес как для решения практических задач, связанных с полетами тел на больших высотах, так и для решения принципиальных вопросов аэродинамики разреженных газов. Экспериментальных работ в области сверхзвуковых течений разреженных газов опубликовано мало. Это объясняется в большой степени методическими трудностями. Большинство методов, успешно применяемых для исследования течений плотных газов, или не применимо в случае течений разреженных газов, или их применение требует сложных усовершенствований. Так обстоит дело с интерферометрическим методом, шлиренметодом, методами спектрального поглощения, а также методами поглощения рентгеновских и электронных пучков [1]. Их применимость ограничивается давлениями 1— 10 мм рт. ст. Поэтому метод визуализации, использующий свойства послесвечения, представляется наиболее перспективным для исследований течений разреженных газов. В основе метода лежит зависимость интенсивности послесвечения от термодинамического состояния газа. Применение метода ограничивается давлением, при котором уже невозможно организовать разряд, вызывающий длительное послесвечение. В зависимости от условий эксперимента, предельное давление может быть доведено до 8—6- 10 мм рт. ст. В статье [1] дается обзор работ, посвященных исследованию свойств послесвечения в азоте и воздухе и их применению в газодинамических исследованиях. Преимущество азота и воздуха по сравнению с другими газами состоит в том, что в них легко вызывается послесвечение большой длительности (1 —10 сек). Медленное затухание свечения позволяет работать на стационарных аэродинамических установках и получать картины обтекания тел регистрацией на фотопластинку. В таких газах, как Не, Аг, Ые, Нг и др., послесвечение длится в среднем 10 —10 сек. При таком быстром затухании приходится работать в области малых интенсивностей света, а это вызывает необходимость фотоэлектронной регистрации. Малая продолжительность послесвечения накладывает ограничение на скорость исследуемых процессов — они должны протекать за 10— 10 сек. Процесс сжатия газа в ударной волне отвечает этому требованию. Что касается более медленных процессов, то они будут регистрироваться с искажениями, вызванными наложением процесса высвечивания на исследуемый процесс. Возможность использования послесвечений небольшой длительности позволяет выбрать наиболее простой тип возбуждающего разряда. [c.138]

При быстром охлаждении (а + Р)-сплавов возможно образование хрупких метастабильных фаз типа мартенситных, снижающих пластические свойства соединений и способствующих образованию холодных трещин. Хрупкие промежуточные фазы могут появиться и при медленном охлаждении метастабильных (неустойчивых) Р-сплавов. Поэтому главный критерий выбора режимов сварки сплавов титана — скорость охлаждения при температуре полиморфного превращения. Сварку а-сплавов следует проводить при минимальных погонных энергиях из соображений ограничения роста зерна (а + Р)-сплавы, где велика опасность образования хрупких промежуточных и мартенситоподобных фаз и интерметаллидных соединений, целесообразно сваривать на мягких режимах с малыми скоростями охлаждения Р-сплавы со стабильной или метаста-бильной структурой следует сваривать со скоростями охлаждения, близкими к закалочным. В процессе охлаждения после сварки или вылеживания сварных конструкций с неустойчивыми структурами может проходить старение с дополнительным образованием хрупких упрочняющих фаз. В результате пластические свойства соединений снижаются. Для стабилизации механических свойств и снятия остаточных напряжений сварные соединения а-сплавов подвергают отжигу при температуре 500...600°С, вьщержке 0,5... 1 ч. Упрочняющая термообработка (а + Р)- и Р-метастабильных сплавов (ВТ6, ВТ14, ВТ22) состоит в закалке с температурой 880...950 °С и старении при температуре 475... 500 °С в течение 8... 22 ч. Термообработку проводят в вакууме, в камерах с контролируемой атмосферой или герметичных оболочках. [c.334]

Ниже будет показано, что чем шире возбуждающий сигнал (в импульсном пространстве), тем раньше начинает выполняться экспоненциальный закон, и чем уже возбуждающий сигнал, тем позже происходит нарушение этого закона. Физическая причина этого очевидна для того чтобы экспоненциальный закон распада начинался рано, нужны кратковременность возбуждающего сигнала и резкая ограниченность его во времени. Чтобы экспоненциальный закон выполнялся в течение длительного времени, нужно свести к лшиимуму число медленных частиц, которые поздно достигают точки наблюдения. Для этого нужно, чтобы возбуждающий сигнал был по возможности моноэнергетическим. Можно ожидать, что в оптимальном случае А будет превышать Г приблизительно в 1—10 раз. Однако во многих случаях наблюдаемые результаты могут оказаться совершенно нечувствительными к изменениям величины А в сторону ее увеличения. Другими словами, кривая распада может оставаться экспоненциальной в течение всего времени, пока остающаяся активность еще позволяет производить наблюдение, даже если А очень велико по сравнению с Г. [c.551]

Разрывные колебания [61, 94, 105, 114, 158, 159]. Весьма интересным, особенно для теории систем с разрывными колебаниями, является тот случай, когда -мерный образ F Р х у) = 0 —- фазовое пространство вырожденной модели системы, построенной при пренебрежении всеми паразитными параметрами, распадается на две части на часть F, в точках котброй условие несущественности тех или иных малых (паразитных) параметров выполняется (все корни характеристического уравнения (10.18) имеют отрицательные действительные части), и на часть F , где это условие не выполнено. Тогда только малая 0( 1.)-окрестность подпространства F (в полном я-мерном фазовом пространстве лг, у) является областью медленных- движений изображающей точки только там скорости изменения состояния системы (т. е. х я у остаются ограниченными в течение конечных иптервалов времени при л. 0. Поэтому, если рассматриваемые паразитные параметры достаточно малы (т. е. если л< 1), мы можем пользоваться для описания медленного движения изображающей точки вблизи приближенными уравнениями медленных движений системы— уравнениями (10.16), совпадающими с уравнениями вырожденной системы, а само движение можем считать происходящим (также приближенно) в пределах этой части F подпространства F х у) = 0. [c.753]

Течение жидкости в пористых средах часто является очень медленным, и инициальными эффектами (нелинейными членами) можно пренебречь. Поэтому мы исоледуем здесь уравнения Стокса (линейные) вместо уравнений Навье - Стокса (нелинейных). С другой стороны, поток в пористых средах часто связан со свободным потоком, выходящим из пористого тела в этом случае достаточно рассматривать ограниченное пористое тело с соответствующим условием на его границе. Результаты настоящего параграфа являются класо -ческими. Доказательства можно найти в книге Темама[ 1], гл. 1 (см. также Ладыженская [ 2], гл. 1 и 2, и Тартар [ 5]). [c.165]

После первой серии измерений (частично зачерненные точки на рис. 4.3) появились трудности с пуском трубы — возникало большое горячее пятно в нагреваемой зоне даже при малых удельных тепловых потоках. Запускать тепловую трубу оказалось возможным только при очень медленном нагреве (5—10° С/мин) и отвакуумированном зазоре между трубой и водяным калориметром. Лишь при достижении 820° С горячее пятно исчезало и можно было увеличивать теплоперенос. После первой серии измерений вакуум в объеме, окружающем зону нагрева, ухудшился от 6-10 Па до 1 Па. В течение этого периода измеренные значения ограничений теплопереноса (треугольники на рис. 4.3) непрерывно уменьшались (- на 20%). Когда тепловые потоки увеличивали до высоких значений, горячее пятно появлялось уже и при температуре 820° С. Осушение начиналось всегда с места, где размещалось горячее пятно. [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...