Колебания разрывные

К которой, как нетрудно убедиться хотя бы путем построения лестниц Ламерея , сходятся все последовательности точек пересечения траекторий системы с полупрямыми Г1 и Г соответственно в фазовом пространстве существует единственный и устойчивый разрывный предельный цикл, к которому приближаются (при —-[-сх)) все остальные траектории. Таким образом, при — 1 (при в мультивибраторе устанавливаются одни и те же периодические разрывные колебания (разрывные автоколебания) при любых начальных условиях, т. е. имеет место мягкий -режим установления разрывных автоколебаний. [c.884]

Рис. 475. Колебание, разрывно модулированное по амплитуде осциллограмма и спектрограмма.

Размах колебания И Разрывные колебания см. Колебания разрывные Распределения коэффициенты 275 Расстройки эффект 178 Регулятор с гистерезисом 142—144 Резонансная кривая 196 Резонансные кривые осциллятора с жесткой восстанавливающей силой 240—243 [c.297]

РАЗРЫВНЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ С МАЛЫМИ ПАРАМЕТРАМИ ПРИ (СТАРШИХ) ПРОИЗВОДНЫХ [c.213]

Для выяснения физической картины явления разрывных колебаний рассмотрим эту же задачу, приняв, что m О [2J. Так как нас интересует в основном качественная [c.220]

Изучению движения динамических систем с малыми коэффициентами при старших производных посвящено большое количество исследований ([1, 3, 4, 5, 6, 7, 8, 11, 12, 131 и др.). Наиболее полно этот вопрос в связи с разрывными колебаниями изложен в [1]. Мы ограничимся рассмотрением динамических систем, уравнения движения которых могут быть представлены в виде [c.225]

Перейдем к решению задачи о возникновении разрывных колебаний ([1, 6, 7, 8, 10, 11, 12] и др.). Рассмотрим снова уравнения быстрых движений (6.17) [c.228]

В качестве электрического аналога механической системы, совершающей разрывные (релаксационные) колебания, рассмотрим генератор разрывных колебаний с неоновой лампой [1]. На рис. 6.13 представлена схема такой динамической системы. Дифференциальное уравнение, описывающее такую динамическую систему, может быть представлено в виде [c.231]

Период разрывных колебаний равен T = Ti- -T2. [c.235]

Отметим, что выполненные выше построения относятся к случаю, когда решение системы дифференциальных уравнений (9.29) отыскивается в классе разрывных функций. Необходимость в этом возникает при исследовании вынужденных колебаний и автоколебаний (см. п. 13) в некоторых нелинейных системах [28 29]. [c.271]

Аналитическое выражение значений расхода представляет полный спектр колебаний потока на выходе гидромашины. Однако оценка пиковых значений расхода по этим выражениям затруднена тем, что возможны разрывные функции. В частности, для процесса, описывающего поток в идеализированной машине, такие разрывы функции расхода появляются от синусных составляющих нечетных s и косинусных составляющих четных s потоков qm- Сходимость рядов к среднему значению в точках разрыва, усугубленная явлениями Гиббса, затрудняет точное определение пиковых значений Q, совпадающих с точками разрыва. Верной оценке неравномерности способствует геометрическое представление процесса образования потока в объемных гидромашинах. Формирующие потоки могут быть представлены звездой векторов (рис. 23, а, 24, й). Для первой гармоники кинематические фазы в звезде совпадают с углом геометрического расположения векторов. Золотниковый распределитель отсекает и суммирует в поток векторы, расположенные по одну [c.211]

В результате параметр е может достигать величин, значительно превосходящих единицу, и автоколебательное движение при этом приобретает характер разрывных колебаний. [c.100]

Разрывные колебания в механической системе с малой массой (при крутильных колебаниях (моментом инерции) рассмотрены сейчас достаточно полно [26]. [c.100]

В некоторых случаях стационарные автоколебания носят почти гармонический характер и совершаются с частотой свободных колебаний системы соответствующие системы называются квазилинейными. В других случаях стационарные автоколебания резко отличаются от гармонических, сопровождаются остановками и скачками скорости такие автоколебания (и соответствующие системы) называются релаксационными или разрывными. [c.288]

Возникающие при работе рассматриваемой системы автоколебания значительно отличаются от гармонических и имеют вид почти разрывных колебаний силы, действующие в системе, изменяются во времени настолько быстро, что при анализе явлений справедливо изменение скоростей считать скачкообразным. [c.338]

Отсюда следует, что для вычисления гармонически сопряженной функции v(в) заданную функцию надо разложить в ряд Фурье (17.7), построить гармонически сопряженный ряд (17.8) и вычислить сумму этого ряда во всех точках определения v(в). Если, как это бывает обычно, функция и (в) разрывна или испытывает значительное колебание на небольшом участке изменения 0, то для улучшения сходимости рядов (17.7) и (17.8) по методу А. Н. Крылова формулы (17.5) следует применять к функции Р (Z) — 1(2), где (2) — какая-нибудь известная функция, имеющая те же особенности, что и функция Р (2). [c.148]

Для начальных условий вне линии Q = 0 при 0 > (-25) в системе устанавливаются устойчивые разрывные колебания имеем на плоскости (А, в) предельный [c.124]

Итак, разрывные (релаксационные) колебания температуры происходят при выполнении условий 1) Ес 1, т. е. кинетическая энергия жидкости значительно превосходит ее внутреннюю энергию 2) D, / Д, > (-25), [c.124]

Рассмотренные выше траектории и являются математическими образами разрывных колебаний, к которым близки колебания в изучаемых системах при достаточно малых значеьшях паразитных параметров. Среди этих траекторий возможны и замкнутые траектории — разрывные предельные циклы, которые, очевидно, соответствуют периодическим разрывным колебаниям разрывным автоколебаниям). [c.756]

Покажем на примере, что если / х) — однозначная функция, то периодические движения в системе возможны тогда, когда уравнение (6.1) хотя бы в некоторых точках не определяет движения системы или теряет смысл для каких-либо значений переменных. В качестве такого примера рассмотрим теорию механических релаксационных (разрывных) колебаний, данную Хайкиным и Кайдановским [91. Колодка малой массы тп насажена с большим трением на равномерно вращающийся вал и соединена с неподвижной станиной при помощи пружины (рис. 6.3). Уравнение движения колодки при условии, что т — О, имеет вид [c.216]

Пусть изображающая точка, совершая медленное движение, дойдет до точки, где Q g = 0 тогда она войдет в область быстрых движений и скачкообразно по выходящей из этой точки траектории х = onst переместится снова на линию медленных движений. Таким образом, в этом случае в системе будут происходить разрывные колебания — колебания, состоящие из чередующихся между собой медленных и скачкообразных движений. Отметим, что в точках линии Q х, у) = О, где Q y = О, при ц = О у обращается в бесконечность. Продифференцировав по i Q (х, у) = = О и воспользовавшись уравнениями (6.14), получим для медленных движений [c.229]

Железцов Н. А., К теории разрывных колебаний в системах второго порядка. Радиофизика I, вып. 1 (1958). [c.380]

Таким образом, изменяя в широких пределах С , можно заставить релаксационную автоколебательную систему, какой является транзитронный генератор, генерировать колебания от типично разрывных до колебаний, близких к гармоническим. Наиболее близки к гармоническим колебания, получающиеся при приближении к нарушению условия самовозбуждения (5.2.8) в результате увеличения параметра С1. Эти особенности поведения транзитронного генератора как релаксационной автоколебательной системы в зависимости от параметра можно наблюдать на 7 [c.195]

Железцов Н. А., К теории разрывных колебаний в системах второго порядка. Изв. высш. учеб. заведений. Радиофизика, 1958, /, вып. 1, 67—78 [c.212]

М. Е. Эльясберг. Расчет механизмов подачи металлорежущих станков на плавность и чувств1гтельнооть перемещений (о разрывных колебаниях при трении).— Станки и инструмент, 1951, № И. [c.185]

Воспроизводство лавин электронных в ЗИ и стационарность К. р. при положит, короне обеспечиваются фотоионизацией собственными излучения.ми возбуждённых атомов и молекул газа новый электрон образуется в результате поглощет1я кванта излучения в газе вблизи условной внеш. границы ЗИ, а дальше лавина развивается по направлению к коронирующему электроду. При отрицат. короне (движение электронных лавин от коронирующего электрода) новый электрон освобождается в результате фотоэмиссии с поверхности катода (см. Фотоэффект). В разреженном воздухе, в нек-рых др. газах и при весьма большой кривизне электродов возможны иные процессы. Особенности в механизме воспроизводства лавин и связанная с ними разница в раснределении ионов и электронов вЗИ определяют пек рые внеш. различия в К. р. разной полярности. Для отрицат. короны характерны лока- лизация ЗИ в виде отдельных, более или менее однородно распределенных по поверхности электрода светящихся очагов большая, чем при положит, короне, зависимость напряжения возникновения короны от состояния поверхности алектрода разрывность во времени процессов ионизации и ВЧ-колебания тока (радиоизлучение с почти однородным частотным спект-i ром до неск. МГц). Для положит, короны на электро- дах весьма малого радиуса кривизны характерны одно- родный светящийся чехол, тесно прилегающий к по-I верхности электрода, отсутствие ВЧ-колебаний в токе [c.463]

РАЗРЫВНЫЕ КОЛЕБАНИЯ — колебания, при к-рых наряду со сравнительно медленными изменениями величин, характеризующих состояние колебат. системы, в нек-рые моменты происходят столь быстрые изменения этих величин, что их можно рассматривать как скачки, а весь колебат. процесс в целом — как последовательность медленных изменений состояния системы, начинающихся и кончающихся мгаовенвым его изменением (скачками или разрывами). Релаксационные колебания часто рассматриваются как Р, к, [c.249]

К Р, г. относятся мультивибраторы разных типов, генераторы пилообразного напрямения, блокинг-генераторы и др. Форма колебаний, генерируемых Р. г., может быть раэлнчной. Так, если Р. г. имеет только одну степень свободы (т, в его поведение описывается одним дифференц. ур-нием 1-го порядка), то процессы в нём имеют характер разрывных колебаний, при к-рых медленные изменения состояний системы чередуются со скачкообразными изменениями переменной величины или Направления хода нроцесса в системе. Скорость этих скачкообразных изменений ограничивается лишь величиной паразитных параметров, Р. г., имеющие неск. степеней свободы, могут генерировать разл. типы непрерывных колебаний. Подбором параметров цепи генератора мояшо создать Р. г., в К-ром возбуждаются колебания, близкие к гармоническим (см. Генератор НС). Такие генераторы широко используются в качестве источников колебаний звуковых и инфразвуковых частот (от 200 кГц до долей Гц). [c.327]

Представленный нелинейш,ш гидродинамический процесс является многопараметрическим, и его численному моделированию должен предшествовать подробный качественный анализ, который и составляет предмет данного исследования. Это тем более оправдано, что практика численных расчетов разрывных течений доставляет, как известно, осциллирующие решения, которые нуждаются в однозначной физической интерпретации. А именно требуется обнаружить существенные черты исходной задачи, являющиеся причинами нелинейных колебаний в гидродинамической системе. Для исследования краевой задачи (3.6)-(3.14) применяем подход, связанный с приближенным описанием течения с помощью конечномерных динамических систем. Воспользуемся методом Бубнова-Галеркина [112], который приводит исходную задачу к системе обыкновенных дифференциальных уравнений для существенных степеней свободы. Это дает возможность изучрггь бифуркационные ситуации и установить пороги возникновения автоколебаний. [c.88]

Смотреть страницы где упоминается термин Колебания разрывные : [c.57] [c.178] [c.214] [c.216] [c.218] [c.220] [c.222] [c.224] [c.226] [c.228] [c.230] [c.231] [c.232] [c.234] [c.234] [c.236] [c.201] [c.243] [c.432] [c.326] [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...