Медленные течения в ограниченных областях

В северном полушарии направления ветров идут всегда так, что области с низким барометрическим давлением ими огибаются против часовой стрелки (.циклоны ), а области с высоким барометрическим давлением — по часовой стрелке ( антициклоны ). В южном полушарии—наоборот. В середине области с низким давлением воздух медленно поднимается, в середине же области с высоким давлением — опускается. Местные ограниченные циклоны возникают главным образом в средних широтах и в теплые времена года то же самое относится и к вихрям с горизонтальной осью (порывы ветра, идущие впереди грозы, которые часто связаны с вертикальными течениями значительной скорости). [c.437]

В области температур, где остаточные напряжения меньше предела текучести (ниже на рис. 65), ползучесть является единственно возможным механизмом их уменьшения. При напряжениях меньше предела текучести не происходит массового размножения и массового скольжения дислокаций. Медленное пластическое течение осуществляется перемещением ограниченного числа легкоподвижных дислокаций. Встречаясь с препятствиями (отдельными сидячими дислокациями, дислокационными сплетениями, дисперсными частицами, границами зерен), скользящие дислокации тормозятся. Исчерпание легкоподвижных дислокаций приводит к затуханию ползучести, а уменьшение остаточных напряжений еще более усиливает это затухание. [c.115]

В 0,001 н. растворе, проводимость которого низка, защитное действие краев может распространяться лишь на ограниченное расстояние от них (фиг. 29, б). В 0,0001 н. растворе защищенная область становится очень узкой основная часть центральной области претерпевает изменения, но на ранней стадии коррозия, начавшись в различных точках поверхности, защищает от поражения область, непосредственно к ней примыкающую, так что каждая темная точка коррозии окружена светлым не изменившимся участком. Вне этих участков основная часть поверхности покрыта пленками цветов побежалости, что указывает на то, что в этих местах защита недостаточна для того, чтобы помешать движению катионов железа наружу через пленку. Однако катионы движутся наружу медленно и осаждаются щелочью и кислородом, как только они выходят из поверхности металла таким образом, на поверхности мета. ла образуется пленка, толщина которой достаточна для того, чтобы давать интерференционные окраски и защищать металл от коррозии в течение некоторого времени. [c.109]

А) Прежде всего возможно, что все траектории быстрых движений идут (при возрастании t) внутрь некоторой малой окрестности подпространства F. Тогда изображающая точка, помещенная в начальный момент времени внутрь этой окрестности, будет в дальнейшем двигаться в ее пределах, т. е. вблизи и -мерного подпространства F, поскольку нет траекторий, выходящих из этой окрестности. При этом движение изображающей точки будет сравнительно медленным (с ограниченными при л—>- -0 скоростями л и у) и будет подчиняться (с некоторой степенью точности, но тем точнее, чем меньше л) уравнениям (10.16) [119, 42] эти движения изображающей точкп, для которых хну остаются ограниченными в течение конечных (не стремящихся к нулю) интервалов времени при л —- - О, будем называть ниже ради краткости медленными , а малую 0([л)-окрестность подпространства F, в которой они имеют место, областью медленных движений (в противоположность области быстрых движений). Таким образом, паразитные параметры, учтенные при составлении полных уравнений (10.15), в этом случае не явля- [c.748]

Вследствие того что эккартовские течения крупномасштабны, теория, основанная на уравнениях (13) и (14), применима лишь для акустических чисел Рейнольдса, меньших единицы. В жидкостях с относителько небольшой вязкостью (0,01 пуаз) в области частот порядка нескольких мегагерц это накладывает довольно жесткие ограничения на амплитуды звукового давления. В ряде экспериментальных работ было показано (см. часть II), что при повышении интенсивности звука наблюдаются отклонения от теории так, например скорость потока перестает быть пропорциональной интенсивности. Сначала это приписывалось турбулизации течения. Сейчас, по-видимому, можно считать установленным, что это отклонение обусловлено неприменимостью теории в области Ее 1. В этой области, как известно, начинают играть роль такие нелинейные эффекты, как искажение формы профиля бегущей волны и связанное с этим увеличение поглощения волны. При Ее 1 синусоидальная волна на некотором расстоянии от источника звука постепенно переходит в пилообразную волну. При этом скорость потока, как показывают экспериментальные результаты, уже не удовлетворяет условию медленных течений. [c.99]

Изучение сверхзвуковых потоков разреженных газов представляет интерес как для решения практических задач, связанных с полетами тел на больших высотах, так и для решения принципиальных вопросов аэродинамики разреженных газов. Экспериментальных работ в области сверхзвуковых течений разреженных газов опубликовано мало. Это объясняется в большой степени методическими трудностями. Большинство методов, успешно применяемых для исследования течений плотных газов, или не применимо в случае течений разреженных газов, или их применение требует сложных усовершенствований. Так обстоит дело с интерферометрическим методом, шлиренметодом, методами спектрального поглощения, а также методами поглощения рентгеновских и электронных пучков [1]. Их применимость ограничивается давлениями 1— 10 мм рт. ст. Поэтому метод визуализации, использующий свойства послесвечения, представляется наиболее перспективным для исследований течений разреженных газов. В основе метода лежит зависимость интенсивности послесвечения от термодинамического состояния газа. Применение метода ограничивается давлением, при котором уже невозможно организовать разряд, вызывающий длительное послесвечение. В зависимости от условий эксперимента, предельное давление может быть доведено до 8—6- 10 мм рт. ст. В статье [1] дается обзор работ, посвященных исследованию свойств послесвечения в азоте и воздухе и их применению в газодинамических исследованиях. Преимущество азота и воздуха по сравнению с другими газами состоит в том, что в них легко вызывается послесвечение большой длительности (1 —10 сек). Медленное затухание свечения позволяет работать на стационарных аэродинамических установках и получать картины обтекания тел регистрацией на фотопластинку. В таких газах, как Не, Аг, Ые, Нг и др., послесвечение длится в среднем 10 —10 сек. При таком быстром затухании приходится работать в области малых интенсивностей света, а это вызывает необходимость фотоэлектронной регистрации. Малая продолжительность послесвечения накладывает ограничение на скорость исследуемых процессов — они должны протекать за 10— 10 сек. Процесс сжатия газа в ударной волне отвечает этому требованию. Что касается более медленных процессов, то они будут регистрироваться с искажениями, вызванными наложением процесса высвечивания на исследуемый процесс. Возможность использования послесвечений небольшой длительности позволяет выбрать наиболее простой тип возбуждающего разряда. [c.138]

Разрывные колебания [61, 94, 105, 114, 158, 159]. Весьма интересным, особенно для теории систем с разрывными колебаниями, является тот случай, когда -мерный образ F Р х у) = 0 —- фазовое пространство вырожденной модели системы, построенной при пренебрежении всеми паразитными параметрами, распадается на две части на часть F, в точках котброй условие несущественности тех или иных малых (паразитных) параметров выполняется (все корни характеристического уравнения (10.18) имеют отрицательные действительные части), и на часть F , где это условие не выполнено. Тогда только малая 0( 1.)-окрестность подпространства F (в полном я-мерном фазовом пространстве лг, у) является областью медленных- движений изображающей точки только там скорости изменения состояния системы (т. е. х я у остаются ограниченными в течение конечных иптервалов времени при л. 0. Поэтому, если рассматриваемые паразитные параметры достаточно малы (т. е. если л< 1), мы можем пользоваться для описания медленного движения изображающей точки вблизи приближенными уравнениями медленных движений системы— уравнениями (10.16), совпадающими с уравнениями вырожденной системы, а само движение можем считать происходящим (также приближенно) в пределах этой части F подпространства F х у) = 0. [c.753]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...