Давление динамическое (гидродинамическое)

Давление динамическое (гидродинамическое) 43, 44, 46, 186, 271 [c.613]

Полного динамического подобия потоков практически невозможно получить. Поэтому ограничиваются частичным гидродинамическим подобием, т. е. осуществлением одинакового соотношения тех сил, коюрые в данном случае определяют основной характер потока. Например, для потоков, не имеющих свободной поверхности, определяющими соотношениями могут являться отношение сил инерции У к силам вязкости Т и отношение сил давления Р к силам инерции У, а в случае потоков со свободной поверхностью — отношение сил инерции к силам тяжести G. [c.79]

Вспомним, что каждый из критериев динамического подобия был образован делением соответствующей силы на величину, пропорциональную силе инерции поэтому число Фруда определяет по существу отношение веса (объемной силы) к силе инерции, число Рейнольдса — отношение силы вязкости к силе инерции, число Струхаля — отношение дополнительной (локальной) силы, вызванной неустановившимся характером движения, к силе инерции, число Эйлера — отношение силы гидродинамического давления к силе инерции. [c.79]

Динамическое подобие выражается постоянством отношений сил одинаковой природы, действующих в сходственных точках кинематически подобных машин. В гидродинамических передачах основными являются силы инерции, давления и трения. Как известно, критериями подобия в это случае будут числа Эйлера и Рейнольдса [3, 111. Если течение жидкости в проточной части машин находится в области автомодельности (см. 5.5.4), то для соблюдения подобия достаточно сохранения постоянным числа Эйлера. [c.230]

Для теплового пограничного слоя удается упростить уравнение энергии (2.52). Полученное после упрощения уравнение называют уравнением энергии теплового пограничного слоя. Можно получить точное аналитическое решение (распределение температуры в пограничном слое) этого уравнения, если из гидродинамической задачи определено распределение скорости поперек пограничного слоя и давления вдоль пограничного слоя. Однако точное решение трудоемко и поэтому, так же как и для динамического слоя, разработаны приближенные методы решения уравнения энергии теплового пограничного слоя (подробнее см. 7.3). [c.105]

Почему же частицы в кипящем слое не располагаются строго на горизонте, где гравитационные силы уравновешены динамическим давлением потока Попадание частиц в зону, где справедливы соотношения (244) и (245), трудно объяснить только инерцией движения, созданного действием на частицы, гравитационной силы или динамического давления потока, а связано, по-видимому, с неравномерностью работы слоя и явлениями гидродинамического порядка в более широком смысле этого слова. Поэтому кипящий (по внешнему сходству) слой принято называть псевдоожиженным слоем. Наблюдения за жидкостью при барботаже ее газовыми пузырями показывают [212], что возможны три следующих характерных состояния [c.374]

Так, в работе 4-9] при исследовании запаса устойчивости гидродинамики потока по межвитковой пульсации на котлоагрегате ПК-38 с шахтно-мельничной топкой использовали схему измерений, изображенную на рис. 4-32. В качестве исследуемых было выбрано семь из тридцати труб. В этих трубах измерялся перепад давления на дроссельных шайбах. Кроме того, на четырех из семи указанных труб были предусмотрены измерения динамического напора потока малогабаритными напорными трубками. Такая схема позволяет выявить наличие или отсутствие межвитковой пульсации при различных режимах работы котлоагрегата. Однако с помощью только этой схемы измерений нельзя ответить на вопрос, каков запас устойчивости Имеет данная гидродинамическая система, т. е. можно ли и на сколько уменьшить степень дросселирования без опасения получить неустойчивый с точки зрения возникновения межвитковой пульсации режим движения потока. Для этой цели можно использовать выделенный виток, для чего на одной из труб НРЧ устанавливают дополнительную дроссельную шайбу на выходе и два байпаса с вентилями, как это показано на рис. 4-32. [c.137]

Два физических явления называют подобными, если величины или параметры одного явления могут быть получены по величинам или параметрам другого, взятым в сходственных пространственно временных точках, путем умножения на коэффициенты, постоянные для всех точек. Рассмотрим движение однородной несжимаемой жидкости с постоянной плотностью и коэффициентом вязкости. Так как в гидропередачах отсутствуют свободные поверхности жидкости, движение определяется лишь динамической составляющей давления. Распределение гидростатических давлений не сказывается на движении жидкости. В таком случае, уравнение Навье — Стокса, характеризующее гидродинамические процессы, и уравнение неразрывности имеют вид [c.12]

Таким образом, капиллярное давление выделяет возможный сценарий развития процесса капиллярно-гидродинамической неустойчивости ("динамической капиллярной конденсации ). Необходимо подчеркнуть, что требуемое для блокировки канала капиллярное давление всегда ограничено снизу. В контексте механизма динамической капиллярной конденсации возникают, по крайней мере, два характерных масштаба давлений первый связан непосредственно с образованием линзы, а второй соответствует перепаду давления P /i, который требуется, чтобы сместить линзу или ламеллу из горловины канала. Как правило, давление больше, чем Р , поэтому, чтобы объяснить возникновение линз, необходимо допустить, что капиллярное дав-3 [c.35]

Здесь и — вектор консервативных переменных, Г и С — векторы потоков, включающих вязкие и тепловые члены, величины Г, С и К являются функциями и. В соотношениях (1.3)-(1.б) х ж у — осевая и радиальная координаты, величины р, р, е ж Н — плотность, давление, внутренняя энергия и энтальпия газа, г и -г — продольная и поперечная скорости, д х и дьу — осевая и радиальная составляющие вектора потока тепла, Рг — число Прандтля. Компоненты тензора гидродинамических напряжений т для ламинарного течения связываются с компонентами тензора скоростей деформации обычными линейными соотношениями с коэффициентом пропорциональности, равным динамической вязкости р. [c.388]

Типы кавитации. Динамическое снижение давления, которое имеет место, когда капельная жидкость течет через суженные или криволинейные участки напорного канала или обтекает погруженные тела, может привести к кавитации. Кавитация представляет собой быстрое, почти взрывное , изменение фазового состояния от жидкого к парообразному, случающееся всякий раз, когда абсолютное давление в движущейся жидкости падает из-за гидродинамических причин до или ниже некоторой критической величины. При обычных условиях критическое давление равно давлению насыщенного пара 2 или несколько ниже его. [c.418]

В главе 2 описываются те свойства векторов, которые важны при изучении движения частиц жидкости и при рассмотрении гидродинамических уравнений. Векторы вводятся здесь независимо от выбора системы координат. Основные свойства векторных операций выводятся операторным методом, который в изложенной здесь форме легко применяется и непосредственно приводит к теоремам Стокса, Гаусса и Грина. Так как эта книга посвящена гидродинамике, а не векторам, то теория последних излагается кратко. С другой стороны, при изложении этой теории имелось в виду помочь читателям, незнакомым с де1 ствиями над векторами читателю рекомендуется полностью и детально изучить содержание этой главы, что необходимо в силу большого числа ссылок на нее. Этот труд хорошо вознаграждается при стремлении понять физи-чс скую сторону рассматриваемых явлений, которая особенно неясна при использовании специальных систем координат. В главе 3 общие свойства движения непрерывной жидкой среды, динамические уравнения, давление, энергия и вихри изучаются в свете векторных формулировок, преимущество которых вполне очевидно. [c.10]

Относительно общей формы закона сопротивления, которым должны обладать тела определенного вида, с современной, гидродинамической точки зрения можно заранее сказать только следующее это сопротивление вызывается разностью давлений и напряжениями трения, причем влияние разности давлений в общем случае преобладает. Эта разность может быть принята пропорциональной динамическому дав- [c.240]

Как отмечалось в третьей главе, полное решение гидро динамической задачи для частично заполненной сферы неизвестно. Мы располагаем данными, дозволяющими для волны первой формы вычислить частоту, декремент колебаний и результирующую гидродинамических сил. К сожалению, нет решения для гидродинамического давления жидкости на стенки сферы. Характер гидродинамического давления будет таким же, как и в цилиндрическом. резервуаре. На рис. 7.17 показана эпюра гидродинамического давления жидкости в сечении резервуара плоскостью, проходящей через центр сферы, и распределение давления в плане. Наибольший гидродинамический эффект будет, если [c.262]

Закон Дарси (10.2.10) и его обобщения, справедливые в линейной фильтрации (которые все в дальнейшем будем называть коротко законом Дарси), устанавливают зависимость между расходом жидкости, связанным с физической скоростью и скоростью фильтрации, гидродинамическим давлением, плотностью жидкости и ее вязкостью. Таким образом, это динамический закон, который в теории линейной фильтрации играет такую же роль, как и уравнение Навье—Стокса в теории движения вязкой жидкости и уравнение Эйлера в теории движения идеальной жидкости. [c.264]

В настоящей главе мы рассмотрим, как более простой, случай плоского потока, в который помещено тело, имеющее форму бесконечного цилиндра с образующими, перпендикулярными плоскости течения. Все динамические расчеты для сил гидродинамических давлений, их моментов, кинетической энергии, мы будем относить к слою единичной высоты, вырезанному двумя плоскостями, параллельными плоскости течения. При этом мы ограничимся рассмотрением безвихревого потока несжимаемой жидкости случай сжимаемой жидкости будет рассмотрен во второй части курса. [c.238]

В процессе конвективного теплообмена при течении жидкости в трубе речь идет о тепловом и гидродинамическом подобии. Если жидкость движется в трубе с заметной скоростью, то следует принимать во внимание три рода сил, действующих в жидкости силы инерции, вязкости и давления. Поскольку заданы скорость гюо и динамический коэффициент вязкости (х, то критерий подобия должен отражать соотношение между силами инерции и силами вязкости. Согласно 12-2 таким критерием является критерий Рейнольдса, который применительно к течению в трубе можно записать [c.243]

В этой работе в основном рассматриваются явления, связанные с динамическими изменениями давления в гидродинамических и акустических полях. Более того, будет рассмотрено повышение и понижение давления в этих случаях, поскольку, если в процессе роста пузырька на него будет действовать возрастающее давление, то его рост сначала прекратится, а затем начнется сжатие пузырька. Пузырек схлопнется и, вероятно. [c.13]

При дви5кении подводной лодки на большой глубине влияние существования свободной поверхности жидкости на поле скоростей вблизи тела ничтон<но мало. В этом случае наличие сопротивления связано с силами вязкого трения и с возникновением в потоке жидкости вихрей, что при малых скоростях хода обусловливается свойством вязкости воды. Если в рамках теории идеальной жидкости можно принять, что влияние свободной поверхности несущественно, то потенциал скоростей вблизи тела можно считать таким же, как и в бесконечной массе жидкости. На этом основании при установившемся поступательном движении лодки с постоянной скоростью из формулы (16.1) после подстановки в нее давления, выраженного по формуле Коши — Лагранжа, получим, что сила А будет отлична от нуля только за счет гидростатической части давления и будет точно равна силе Архимеда (см. также 8). Момент гидродинамических сил будет равен моменту силы Архимеда, определенному по правилам гидростатики, и добавочному динамическому моменту, определенному по формуле (16.15). [c.208]

Из этих уравнений можно получить следующие критерии подобия Fo = arjl — критерий тепловой гомохронности (число Фурье), характеризующий связь скорости изменения температурного поля со свойствами и размерами тела Ре = Ке/а- критерий теплового подобия (число Пекле), отношение теплосодержания потока в осевом направлении к тепловому потоку в поперечном направлении Рг = vja = Ре/Л — критерий подобил температурных и скоростных полей (число Прандтля) Но = Ft//- критерий гидродинамической гомохронности (число Струхаля), характеризующий изменение поля скоростей течения во времени Fr =V lgl- критерий гравитационного подобия (число Фруда), отношение сил инерции и тяжести в потоке Re = Vl/v — критерий режима движения (число Рейнольдса), характеризует отношение сил инерции вязкого трения Ей = AplpV — критерий подобия полей давления (число Эйлера), связывает перепады статического давления и динамического напора. [c.164]

Можно принять, что в псевдоожиженном слое борются две противоположные тенденции первая—тенденция к агрегированию под действием гидродинамических сил и сил притяжения между частицами (молекулярного, электростатического и т. п.), вторая — тенденция к заполнению образовавшихся пустот благодаря перемешиванию частиц. Гидродинамическими факторами, вызывающими расширение первоначальных дефектных мест , мотут служить динамическое давление входящих туда струек и избыточное статическое давление, создающееся в пузыре благодаря уменьшению там скорости среды и прео бразоваиию динамического давления в статическое. Динамическое давление струи может играть главенствующую роль в развитии неоднородности, по-видимому, лишь в случае плохого газораспределительного устройства (например, перфорированной решетки с малым живым сечением), когда скорость струек выходящих из отверстий решетки будет во много раз превышать скорость фильтрации и будет приводить в основном к развитию каналов (вытяиутых вверх пустот, пронизывающих насквозь весь псевдоожиженный слой или только иижнюю его часть) примерно по схеме, описанной Викке и Хедденом [Л. 601]. В большинстве случаев важнее роль избыточного статического давления в пустотах, раздвигающего их подвижные стенки, увеличивая пустоты и уплотняя окружающую часть слоя. [c.86]

Изменение степени жесткости Ф и связанной с ней степени сцепления Ф" гидродинамической муфты Феттингера может достигаться другим путем, с помощью более простого и элементарного средства—так, например, созданием в рабочей полости условий, способствующих нестационарности потока при переходе жидкости с колеса на колесо в области больших скольжений. Это действие достигается возбуждением неравномерного, пульсирующего с высокой [частотой потока и сильным вихреоб-разованием в потоке жидкости в местах перехода между насосным и турбинным колесами. Возникающие при этом динамические массовые силы преобладают и препятствуют образованию циркуляции жидкости со средними скоростями, соответствующими разности давлений от центробежных сил в обоих рабочих колесах, особенно при постоянном скольжении. [c.126]

Техническая диагностика состояния оборудования I контура АЭС возможна на основе анализа виброакустичесшх. шумов, возникающих при работе оборудования. Их интенсивность и спектр зависят от механического состояния оборудования, наличия трещин, повреждений, разуплотнений и т. д. Основными источниками виброщумов в I контуре служат ГЦН, вызывающие гидродинамическую нестабильность теплоносителя, которая проявляется в колебаниях давления и расхода. Сравнивая спектры виброщумов, соответствующие работе исправного оборудования и предварительно записанные, с текущими значениями спектра, можно судить об отклонениях технического состояния оборудования от нормы. Для сбора информации, содержащейся в виброшумах, используют датчики ускорения (акселерометры), установленные на ГЦН и корпусе реактора. Спектральный анализ сигналов выполняется аппаратурой на базе ЭВМ, работающей в автоматическом режиме. Для определения характера дефекта и его местоположения используется статистический анализ. Помимо вибро-акустических шумов для целей диагностики используют нейтронные шумы, пульсации давления теплоносителя и динамические составляющие расхода, температуры и т. д. [83]. [c.346]

Пусть движение жидкости происходит в полуполосе уеV,/], хе[х ,оо), ограниченной в поперечном направлении непроницаемой изотермой Т = Ту Граница у = представляет собой сильный разрыв, моделирующий тexнOJЮl ичe кoe устройство (проницаемую поверхность), при протекании через которое гидродинамические и тепловые параметры жидкости меняются скачком. По одну сторону разрыва жидкость покоится, вязкие напряжения нулевые, плотность, давление и температура постоянны р = р., H Tj). Условия динамической совместности (1.14), (1.15) на таком разрыве имеют вид [c.68]

Границыу -области представляют собой сильные гидродинамические разрывы, гфотекая через которые параметры жидкости (плотность, давление, скорость и др.) резко изменяются. Условия динамической совместности (1.14), т, е. балансы потоков массы жидкости и двух компонент потока импульса, на изотермических разрывах в классе решений (3.5), (3.9), (3.10) имеют вид [c.87]

При вибрировании свай в той или иной степени (в зависимости от грунтовых условий и режима колебаний) сопротивления грунта уменьшаются. Так силы динамического бокового сопротивления грунта снижаются по сравнению со статическими в 2—10 раз. Динамическое лобовое сопротивление в маловлажных грунтах остается приблизительно равным статическому, а в грунтах, насыщенных водой, снижается до 2 раз. При погружении в слабые водонасыщенные грунты возникающее знакопеременное гидродинамическое давление под острием сваи приводит к разуплотнению частиц грунта и их последующему разжижению. В этом случае уменьшается сопротивление грунта как по боковой, так и по лобовой поверхностям. [c.326]

Обычно это уравнение применяется в форме, в которой р замене1[0 на р + pgz. Давление р, введенное таким образом, называется динамическим, или гидродинамическим, давлением. Оно исчезает в случаях, когда жидкость находится в покое. [c.44]

Здесь р — гидродинамическое давление на поверхности V — скорость движения I — характерный линейный размер р>,-р-т-динамическая вязкость и плотность жидкости g — ускбрение свободного падения. [c.30]

В уравнениях движения изменение давления вызывается комбинацией динамических воздействий, порождаемых ускорением, вязкостью и силой тяжести. В некоторых случаях влияние силы тяжести вызывает просто гидростатическое распределение давления, которое оказывается как бы наложенным на леременное давление, обусловленное другими воздействиями. Это будет справедливо для жидкостей с постоянной плотностью в таких системах, которые мы будем называть замкнутыми или напорными системами. Замкнутая система может быть определена как система, в которой жидкость заключена полностью внутри фиксированных границ, или как система, в которой протяженность поля течения настолько вели ка, что может считаться бесконечной. Примером первого может служить течение жидкости в закрытом канале, таком, например, как замкнутая гидродинамическая труба. Примером второго может служить движение тела в газовой среде при достаточно низкой скорости (когда сжимаемость несущественна) 2. Если бы [c.156]

Полевые испытания выяснили большое влияние динамического фактора на напряжения, возникающие в железнодорожном пути под колесами в движении. Васютынский в упомянутой выше диссертации указывает, что колеса некоторых товарных вагонов с изношенными поверхностями бандажей вызывают в рельсах большие прогибы, чем тяжелые колеса локомотивов с гладкой поверхностью бандажа. Насколько известно, первое теоретическое исследование динамического воздействия смятых колесных бандажей и выбоин в рельсах было проведено Н. П. Петровым )— основоположником гидродинамической теории трения в машинах. Пренебрегая в своем исследовании массой рельса и рассматривая его как балку, лежащую на равноудаленных упругих опорах, он выводит дифференциальное уравнение, аналогичное уравнению Уиллиса (см. стр. 212). Интегрирование этого уравнения производится приближенным численным методом. Вычисляя давление колеса на рельс, он учитывает при этом не только изгиб рельсов. [c.518]

Общие расчетные соотнопюиня. При расчете гидродинамических и гидростатических уплотнений определяют их силовые характеристики и утечки, а также динамические условия, обеспечивающие бесконтактную работу пары трения. Вначале находят распределение давления в зазоре. Вследствие малой высоты зазора в большинстве практических случаев течение в нем можно считать ламинарным [c.267]

Кнэпп провел также динамические испытания [34], в которых он пытался определить кавитационные характеристики опрессованной воды в условиях реальных течений. Для этих опытов он использовал прецизионные стеклянные трубки Вентури, изготовленные с высокой точностью путем обжатия разогретого стекла на оправке из нержавеющей стали. Форма сопла и диффузора была выбрана из условия обеспечения монотонного понижения давления на участке до критического сечения сопла и безотрывного расширения в остальной части сопла. Эта форма геометрически подобна обводам соответствующих участков высокоскоростной гидродинамической трубы Калифорнийского технологического института. На фиг. 3.6 показана фотография одной из таких стеклянных трубок. В процессе эксперимента проба жидкости, заключенная в широкой цилиндрической части трубки, выдавливалась через калиброванное отверстие под действием внезапно приложенного перепада давления. Эксперимент обычно продолжался не более 1 с. При определении давления в самом узком сечении трубки учитывались гидравлические потери с помощью измеренной тарировочной зависимости. [c.96]

Известно, что свойства жидкости и примеси влияют на развитие кавитации из ядер, и это определяет величину давления, при которой возникает кавитация. Кроме того, мы предполагаем, что при резких градиентах давления на возникновение кавитации могут влиять динамические эффекты. С другой стороны, экспериментальные результаты, полученные с пробами воды, содержащими достаточное количество ядер кавитации, указывают на большую вероятность возникновения кавитации по существу при давлении насыщенного пара. Приведенные соображения доказывают возможность использования данных по распределению давления, полученных в аэродинамических или гидродинамических трубах, для определения Ki. Эксперименты Дейли [7, 8] и Кермина [13] наряду с обычными экспериментами NA A в аэродинамической трубе [16, 19] подтверждают их на примере профиля NA A 4412. [c.346]

Итак, движение жидкой частицы может быть в общем случае разложено на поступательное движение, вращательное движение и движение от деформации. Этими тремя видами исчерпываются псе возможные случаи движения жидкой частицы. Конечно, такое разложение движения на простейшие не является единственным,—возможны и другие разложения. Но, как показал Гельмгольц, такое разложение наиболее правильно с динамической точки зрения оно разделяет при кинематическом описа-яии явления те движения, которые происходят от сил разной природы. Мы увидим далее, в динамике жидкости, что силы, имеющие потенциал (сила тяжести, сила гидродинамического давления и др.), не могут вызвать в несн имаемой жидкости вращения частиц. [c.155]

В дальнейщем мы увидим, что наличие больших скоростей порождает соверщенно специфическое явление, резко отличающее газовую динамику от иных областей применения механики сжимаемой жидкости (динамическая метеорология и акустика) мы имеем в виду образование поверхностей, при переходе через которые давление, а также и другие гидродинамические элементы претерпевают разрыв непрерывности. Наличие таких поверхностей ( волны , поверхности разрыва , скачки уплотнения ) заставляет осторожнее подойти к выводу уравнений гидродинамики в дифференцнальной форме, выводу, обычно делаемому в предположении, что гидродинамические элементы непрерывны. Мы начнём поэтому с уравнений в форме интегралов. [c.10]

Диаметры и длины коренных и шатунных шеек вала определяются на основании данных динамического расчета, выполненного с построением векторных диаграмм давлений на эти шейки при номинальном числе оборо-товданногоагрегата, и на основании данных расчета опор по гидродинамической теории трения смазанных поверхностей. [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...