Вращение жидкости

При какой частоте вращения жидкость начнет выливаться из сосуда [c.97]

Кроме работы, связанной с изменением объема I, определяемой выражением (а), иногда встречаются случаи, когда в рабочем теле изменяется внешняя кинетическая энергия без изменения объема (например, вращение жидкости при помощи мешалки). В таком [c.58]

Особый вид инерционных осесимметричных (не плоских) волн может распространяться вдоль оси вращения жидкости — см. задачу. [c.68]

Уравнения (139,3—6) с определениями j и П, согласно (139,1), (139,12) представляют собой искомую полную систему гидродинамических уравнений. Эта система очень сложна прежде всего тем, что входящие в уравнения величины р , р , л, s являются функциями не только термодинамических переменных р и Т, но квадрата относительной скорости обоих движений w = Vn — Vs)2. Последний представляет собой скаляр, инвариантный относительно галилеевых преобразований системы отсчета и относительно вращения жидкости как целого эта величина специфична для сверхтекучей жидкости, отнюдь не должна обращаться в ноль в термодинамическом равновесии, и должна фигурировать в уравнении состояния жидкости наряду с р и Т. [c.716]

Пример 1. Вращение жидкости как твердого тела. Пусть жидкость вращается как твердое тело вокруг начала координат с постоянной угловой скоростью 8. Тогда величина скорости в каждой точке w = ег, где г — расстояние точки от начала координат. Найдем радиальную и окружную составляющие скорости. Ясно, что в данном случае [c.105]

Цилиндрический сосуд радиуса г наполнен жидкостью с удельным весом у (см. рисунок). Жидкость в сосуде находится в состоянии равномерного вращения с постоянной угловой скоростью ( ). На оси вращения х — х первоначальное давление в процессе вращения жидкости не изменяется. Считая жидкость несжимаемой. [c.307]

Статическое вращение жидкости. Предположим, что цилиндр с водой, налитой до глубины 2о, приведен во вращательное движение вокруг вертикальной оси Ог с угловой скоростью со, (рис. 1.15). [c.43]

Отметим, что вращение жидкости само по себе не влияет на коэффициент расхода. Снижение коэффициента расхода наступает при проникании воздушного ядра воронки в сливное отверстие (рис. XVI.14). [c.301]

Экспериментальное исследование структуры потока в криволинейных трубах показывает, что под воздействием массовых сил в поперечном сечении потока возникают вторичные течения в форме парного вихря (рис. 8.7). Направление вращения жидкости в замкнутых контурах определяется направлением действия массовых сил благодаря наибольшей скорости осевого движения потока в центральной части трубы здесь возникает наибольшая центробежная сила, которая заставляет перемещаться частицы жидкости от оси изгиба трубы к периферии. При этом вблизи стенок, лежащих в плоскости изгиба, возникают обратные токи (к оси изгиба). [c.350]

Произведение W( ,r представляет собой момент количества движения 1 кг жидкости относительно оси трубы поэтому уравнение (9.25) можно рассматривать как условие сохранения момента количества движения единицы массы жидкости. Следовательно, при потенциальном вращении жидкости сохраняется момент скорости который обозначается в дальней- [c.296]

Если учесть, кроме того, что при вращении жидкости как целого вокруг оси с угловой скоростью (U диссипация энергии отсутствует, хотя координаты и скорости какой-либо точки жидкости меняются соответственно уравнениям [c.351]

При отрицательном значении скольжения (генераторный режим, например, при спуске груза) меняется направление вращения жидкости в рабочей полости и турбинное колесо становится насосным, и наоборот. [c.235]

Пример 10. Показать, что если при вращении жидкости около вертикальной оси окружная скорость частиц меняется обратно пропорционально расстоянию от оси вращения, то существует потенциал скорости найти выражение потенциала. [c.93]

Решение. Совмещаем ось вращения жидкости с осью Ог. В рассматриваемом плоском движении [c.93]

Можно представить себе цилиндр радиуса го, вокруг которого происходит вращение жидкости. Скорости, а следовательно, и давление на стенке цилиндра постоянны, поэтому жидкость не оказывает какого-либо силового воздействия на цилиндр. [c.134]

Вращение жидкости не влияет на коэффициент расхода до тех пор, пока воздушное ядро воронки не проникает в сливное отвер- [c.320]

Указание. При определении давлений, создаваемых полем центробежных сил, принять угловую скорость вращения жидкости равной половине угловой скорости вращения диска пяты. [c.218]

Принять угловую скорость вращения жидкости равной половине угловой скорости вращения диска. Скоростными напорами жидкости в балансе напоров пренебречь. [c.223]

При стационарном потенциальном вращении жидкости, а также при поступательно-вращательном ее течении по трубе на свободной поверхности жидкости могут под действием центробежных сил возникать и распространяться так называемые центробежные волны. Если длина этих волн велика по сравнению с радиусом трубы, их называют длинными центробежными волнами. [c.324]

Как было показано выше, скорость вращения жидкости Wff обратно пропорциональна радиусу г и равна, согласно выражению (4.42), w Dl r, а поступательная скорость постоянна по сечению. Таким же образом изменяется скорость газа, если она невелика по сравнению со скоростью звука. С изменением расстояния от оси трубы изменяется скорость вращения газа г )<р и его температура Г ближе к оси трубы температура меньше, чем у стенок [c.365]

Схема водоворотов а, Ь, с на чертеже показана упрощенной. Можно представить себе вращение жидкости и по схеме более сложной (см., например, водоворот d). [c.142]

Распределение давлений поперек потока. Для связи одной линии тока с другой необходимо знать распределение давлений поперек потока. При этом полагаем, что движение струйное, т. е. перетечек поперек потока нет. Абсолютное движение жидкости по проточной части на данном режиме работы является установившимся и осесимметричным. На рис. 8 представлена схема проточной части и направление координатных осей. Ось X является осью вращения гидродинамической передачи О — мгновенный центр вращения жидкости по проточной части. [c.33]

При изменении ширины зазоров между дисками изменяется средняя скорость вращения жидкости в этих зазорах и происходит перераспределение давлений. Но существенного изменения осевых сил не происходит и в этом случае. Кроме того, увеличиваются габариты гидропередачи. [c.181]

Процессы, происходящие в зазоре между дисками, очень сложны, поэтому для расчета распределения давлений и составляющей осевой силы примем следующие упрощающие предположения изменение характера движения в данном зазоре не сказывается на остальных участках угловая скорость вращения жидкости остается [c.181]

Увеличение частоты вращения жидкости, вероятно, увеличивает перенос энергии от колебательного процесса с первичного вала на вторичный, и наоборот. [c.212]

Наибольшее влияние будет при совпадении частот колебаний (оборотов) насоса и вращения жидкости в проточной части. Эти вопросы мало исследованы и подлежат более тщательному изучению. Статистические данные [43, 46, 49] по уменьшению колебаний нагрузки в автомобиле с гидродинамической передачей по сравнению с обычной указывают, что при этом на тяжелых автомобилях 212 [c.212]

При работе гидромуфты под давлением в рабочей полости жидкость через отверстия 11 поступает в пространство между кожухами 3 ж 4. Так как кожухи вращаются с угловой скоростью насосного колеса, то и жидкость в полости между ними будет вращаться с той же скоростью. Черпательная трубка своим открытым концом загнута навстречу вращению жидкости и отбирает ее во внешнюю систему. При выключенном шестеренном насосе 8 вся жидкость [c.246]

Кавитационное разрушение — это повреждение металла, связанное с гидравлическим ударом жидкости в местах схлопывания пузырьков газа на границе жидкости с твердым телом. При попадании потока жидкости в область пониженного давления (ниже давления насыщенного пара этой жидкости при данной температуре) пузырьки газа в жидкости расширяются, а при переходе жидкости в зону повышенного давления они сжимаются с большой скоростью, схлопываются , что сопровождается гидравлическим ударом. Области пониженного давления образуются при расширении потока, вращении жидкости, наличии препятствий на пути потока или вследствие вибрации. Многократное схлопывание пузырьков газа на поверхности металла вызывает повреждение защитных пленок, деформацию и разрушение поверхности металла. Кавитационному разрушению подвержены всасывающие патрубки и рабочие колеса насосов, трубы в местах сужений и резких поворотов направления потока, гидротехнические сооружения и др. [c.18]

Следовательно, внутри цилиндрического вихря с плотностью интенсивности у = 2(о распределение скоростей получается таким же, как при вращении жидкости как твердого [c.294]

Это задача об относительном равновесии. Она решается как задача абсолютного равновесия при условии, что к действительной силе X, У, Z добавляется сила инерции переносного движения. Эта последняя сила совпадает, как известно (п° 256), с центробежной силой, вызванной вращением жидкости. [c.277]

Уравнения (6) не требуют, чтобы эллипсоид, для которого они составлены, обязательно был эллипсоидом вращения. Как впервые заметил Якоби, получается также и трехосный эллипсоид, если о лежит ниже известной границы (а именно, ниже 0,1871), который представляет форму равновесия жидкости. Когда о приближается к нулю, он приближается к бесконечному круговому цилиндру, ось которого перпендикулярна к оси вращения жидкости. [c.115]

Будем рассматривать жидкость в системе координат, вращающейся вместе с ней. Как известно, при таком описании в механические уравнения движения должны быть введены дополнительные силы — центробежная и кориолисова. Соответственно этому, надо добавить такие же силы (отнесенные к единичной массе жидкости) в правую сторону уравнения Эйлера. Центробежная сила может быть пр е,дставлена в виде градиента V [Or] 2/2, где Q — вектор угловой скорости вращения жидкости. Этот член можно объединить с силой —Vp/p, введя эффективное давление [c.66]

Оказывается, что решению, приводящему к наименьшему значению Rkp, отвечает чисто мнимая функция (/г). Поэтому при /г = ккр не только Imoo = О, но и вообще со = 0. Это значит, что первая потеря устойчивости стационарным вращением жидкости приводит к возникновению другого, тоже стационарного течения ). Оно представляет собой тороидальные вихри (их называют тэйлоровскими), регулярно расположенные вдоль длины цилиндров. Для случая вращения обоих цилиндров в одну сторону, на рис. 14 схематически изображены проекции линий тока этих вихрей на плоскость меридионального сечения цилиндров [c.145]

Во вращающойся вместе с жидкостью системе координат Оху частица покоится. Следовательно, равнодействующая силы тяжести Р = mg п переиос-ной силы иперцпи ]е = тш х (о — угловая скорость вращения жидкости) ортогональна поверхности жидкости. Из рис, 90 находим, что [c.144]

Очевидно, что при многозначности функции потенциала скорости циркуляция скорости ье будет равна нулю (например, в случае вращения жидкости по закону площадей, когда ф= = С ar igylx = a). [c.128]

Длинные центробежные волны. При стационарном потенциальном вращении жидкости, а также при поступательно-вращательном течении жидкость по трубе на свободной поверхности жидкости (которая, как было показано в предыдущем параграфе, предетавляет еобой цилиндрическую поверхность радиуса Гд, т. е. поверхность расположенного на оси газового вихря) могут под действием центробежных сил возникать и распространяться так называемые центробежные волны если длина этих волн велика по сравнению с радиусом трубы, их называют длинными центробежными волнами [c.299]

Как было показано в 9.2, скорость вращения жидкости пропорциональна радиусу г и равна согласно выражению (9.23) Юа012г, а поступательная скорость постоянна по сечению. Таким же образом будут изменяться и скорости газа (если только они невелики по сравнению со [c.328]

Величина меридиональной скорости Ст зависит от разности напоров, создаваемых колесами гидромуфты в межколесном (осевом) зазоре 8. При малых скольжениях поле давлений во вращающейся полости гидромуфты весьма близко к распределению давления при относительном равновесии жидкости во вращающихся сосудах (см. 12). Поэтому перепад давления в межколесном зазоре и соответствующий ему напор можно определить по уравнению для относительного равновесия жидкости. Экспериментальные исследования, и расчеты показывают, что угловая скорость вращения жидкости сож между вращающимся колесом и параллельной ему неподвижной стенкой может быть принята равной половине угловой срюрости колеса со [c.298]

Если градиент скорости предполагается не очень большим, то количество диссипирующей в единице объема за единицу времени кинетической энергии дЕц дх должно выражаться через квадрат линейных комбинаций производных скорости dwf/dxj (индексы i, /, k принимают значения 1, 2, 3, причем Xi = X, х = у, Хз = г). Постоянный член отсутствует, так как при w = onst диссипации энергии не происходит. Искомая линейная комбинация производных скорости, если учесть, что при вращении жидкости как целого, при отсутствии диссипации сумма [c.176]

На рис. 75 даны некоторые зависимости изменения составляющей осевой силы в зазоре с сребренным вращающимся диском и с гладким неподвижным диском. При оребрении вращающегося диска увеличивается скорость вращения жидкости, поэтому эпюра давлений получается крутопа- [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...