Энтальпия газов

В соответствии с уравнением (5.3) первого закона термодинамики, количество теплоты, отдаваемой потоком газов в теплообменнике, равно разности энтальпий газов до и после теплообменника (изменением скоростного напора можно пренебречь, а техническая работа не совершается). Поэтому основой тепловых расчетов топливоиспользующих устройств является энтальпия продуктов сгорания, которую принято рассчитывать на единицу количества топлива, из которого получились эти продукты , т, е. [c.128]

Изменение энтальпии полностью определяется начальным и конечным состоянием рабочего тела и не зависит от промежуточных состояний. Изменение энтальпии газа в циклах равно нулю, т. е. [c.65]

Д и ф ( ) е р е и ц и а л ь н ы е уравнения энтальпии и энтропии при независимых п е е м е и и ы х р и Т. Энтальпия газа является функцией / = f p, Т), поэтому [c.159]

С достаточной точностью можно принять, что при дросселировании энтальпия газа или пара в начальном и конечном состояниях одинакова, т. е. [c.215]

При охлаждении, когда газ вновь проходит через область температур диссоциации, большое количество теплоты может выделяться на изделии и повышать эффективность процесса теплопередачи. Следовательно, теплопередача газа зависит от его температуры и от теплосодержания, с увеличением температуры достигается некоторое состояние насыщения , при котором скорость возрастания теплопередачи значительно уменьшается. Это объясняется тем, что с ростом температуры в энтальпии газа наряду с энергией поступательного движения все большее значение приобретает энергия колебательного и вращательного движения частиц, которая легко расходуется на излучение. [c.105]

Рис. 8.1. Изменение энтальпий газов в зависимости от температуры

При данных значениях которые равны соответственно энтальпии газа [c.64]

Введем в рассмотрение теплосодержание (или энтальпию) газа, т. е. произведение теплоемкости при постоянном давлении на абсолютную температуру [c.16]

Отсюда можно заключить, что техническая работа газа при адиабатном расширении определяется изменением его энтальпии в процессе расширения, причем /i — начальная энтальпия газа при входе его в машину (турбину), а /г — конечная энтальпия при выходе газа после адиабатного расширения. [c.91]

Энтальпия газа, с учетом линейной зависимости теплоемкости от температуры, определяется по формуле [c.94]

Это уравнение показывает, что теплота, сообщаемая движущемуся газу, расходуется в двух направлениях на приращение энтальпии газа и на приращение внешней кинетической энергии, т. е. идет на увеличение скорости газового потока. [c.126]

Для адиабатного течения газа располагаемая работа может быть определена и через энтальпию газа. Используя уравнение [c.129]

Лср — средняя молярная масса газа г — энтальпия газа [c.7]

Используем соотношение для разности энтальпий газа 2 — к — (Рг — - Р1) (1 - р,/р2)/(2р1). Подставляя в него данные, находим — 1 = 1 079 х X 10 [c.112]

Энтальпия газа = с + (Р —Рк) V J2 = 12,23-10 м /с1 Зная 1 и 5 , с [c.490]

Почему при исследовании трения и теплопередачи в диссоциирующем пограничном слое в качестве меры энергии целесообразно использовать не температуру, а энтальпию газа [c.671]

Так как по условиям задачи стенка теплоизолированная, то энтальпия газа у такой стенки равна энтальпии восстановления, т. е. [c.683]

В отличие от предыдущего случая здесь h < h2, т. е, техническая работа в адиабатном компрессоре затрачивается па увеличение энтальпии газа. Случаи неа-диабатного сжатия будут рассмотрены в 5.6. [c.45]

Аав = 0,25). Энтальпия газов при этом практически не изменится, поскольку энтальпия подсасываемого холодного воздуха близка к Ь1улю. Следовательно, подмешивание (присос) холодного воздуха к продуктам сгорания изобразится в /У,/-диаграмме горизонтальной линией Я,=сопз1. В пашем примере газы охладятся за счет присосов (с 1 100 до 950 "С, линия ВС). Чем больше присосы, тем меньше окажется разность энтальпий при той же разности температур (сравните Н — Н и — на рис. 16.1), поэтому из-за присосов через неплотности в газоходах, когда газ движется под разрежением, экономичность теплообменника снижается так же, как и из-за утечек части горячего газа через те же неплотности, когда газ по газоходу движется под давлением. [c.130]

Из уравнений (1-18) и (1-20) следует, что изменение энтальпии газа всегда равно j pdT и не зависит от какого-либо изменения объема или давления оно также равно нулю, если начальная и конечная температуры одинаковы. Последнее заключение прямо вытекает из закона Бойля, по которому объем идеального газа обратно пропорционален давлению при условии постоянства температуры. Таким образом, р,у,= любых двух состояний при одной и той же температуре и А(ру) = 0. Так как Д = О для этих двух состояний, то и АЯ = 0. [c.42]

Располагаемая работа при течении газа может быть получена за счет внешнего тепла и уменьиления энтальпии газа. Это уравнение справедливо как для обратимых, так и для необратимых процессов течения газа с трением. [c.201]

Теплоемкости определяются экспериментально (калориметрически), но они могут быть и вычислены теоретически, исходя из строения элементарных частиц и всего вещества в целом с достаточной степенью точности. При расчете теплоемкостей и энтальпий газов при высоких температурах, когда поглощение энергии газообразным веществом происходит вследствие возрастания энергии поступательного движения молекул, вращательного движения сложных молекул, колебательного движения атомов внутри молекул и расхода энергии на возбуждение электронных оболочек атомов, а в случае высокотемпературной плазмы (- 10 K) и на возбуждение ядерных структур (термоядерные реакции). Суммируя все расходы энергии, можно в общем виде представить уравнение теплоемкости газа следующим уравнением [c.255]

Более подробный анализ влияния предварительного охлаждения на коэффициент ожижения для водорода можно провести по кривым на фиг. 33. Пунктирная линия на этом графике представляет собой кривую инверсии. Тонкие линии, пересекающие кривую инверсии в горизонтальном направлении, являются кривыми постоянных значений (Яд—Я, ), где и Я(,—энтальпии газа соответственно высокого и низкого давлений при температуре предварительного охлаждения f2- Разность (Я — Н ) приблизительно равна используемой для ожижения холодопроизводительности одного моля газа. По этим кривым видно, как заметно увеличивается разность (Я —Я ,) при нонп-жении температуры предварительного охлаждения Г,. Если рабочие параметры Рз и 2 выбирать таким образом, чтобы соответствующие им точки всегда [c.62]

При создании новых технологий весьма перспективно применение о.хладителей газа с пульсационными струйными течениями 11-71. Преимуществами указанных устройств являются простота конструкции, эксплуатационная надежность и высокий изоэнтропийный к.п.д. охлаждения газа 60-80% [1]. В основе их принципа действия лежит процесс энергообмена между расширяющейся газовой струей, вытекающей из сопла в полузамкнутую емкость и газом, находящимся внутри последней (рис. 7.1). При размещении входного отверстия полузамкнутой емкости на определенном расстоянии от среза сопла и соосно с ним в струе возникают автоколебания [8 , приводящие к сильному акустическому излучению [9, Ю] и к значительному нагреву газа и стенок от него полузамкнутой емкости. От нагретого газа тепло через стенки полузамкнутой емкости передается окружающей среде. Общая энтальпия газа снижается и на выходе из полузамкнутой емкости газ, расширяясь, охлаждается. [c.175]

Рис. 9.27. Зависимость величины коэффициента (2.4.10) изменения энтальпии газа в слое столкновения от давления исходного газа P и от степени расширения P IP (давление газа, истекающего из полузамкну гой емкости)

По смыслу эта величива равна отношению количества выделившегося тепла к начальной энтальпии газа О = QI( pTi). Например, для холодной (Ti X 300 К) смеси бензина с воздухом (при а 1) да 6.5. [c.224]

Таким образом, в изобарном процессе количество подеюдимой теплоты равно изменению энтальпии газа. [c.55]

Далее по (12.36) вычисляем определяющую энтальпию . Так как, по условию, поверхность теплоизолирована, то энтальпия газа на стенке равна энтальпии восстановления [см. (12.37)1. Принимая число Рг = 0,64, находим коэффициент восстановления Глам = У 0.64 =0,8. В соответствии с этим дт = = 11,4-10 м /с тогда I = 9,89-10 мV По этому значению энтальпии и давлению = [c.685]

Смотреть страницы где упоминается термин Энтальпия газов : [c.129] [c.229] [c.247] [c.282] [c.340] [c.340] [c.54] [c.210] [c.211] [c.51] [c.58] [c.64] [c.179] [c.92] [c.139] [c.361] [c.383] [c.383] [c.667] [c.220] [c.222] [c.684]

Котельные установки (1977) -- [ c.59 , c.61 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.19 , c.20 , c.21 , c.22 , c.23 , c.24 , c.25 , c.26 , c.27 , c.28 , c.29 , c.30 , c.31 , c.32 , c.33 , c.34 , c.35 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.20 , c.38 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 , c.19 , c.35 ]

Котельные установки (1977) -- [ c.59 , c.61 ]

Котельные установки (1977) -- [ c.59 , c.61 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.19 , c.20 , c.21 , c.22 , c.23 , c.24 , c.25 , c.26 , c.27 , c.28 , c.29 , c.30 , c.31 , c.32 , c.33 , c.34 , c.35 , c.443 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...