Движение гармоническое колебательное равномерное

На рис. 12 показана траектория точки при движении, полученном сложением равномерного движения вдоль оси х и гармонического колебательного движения вдоль оси у. [c.24]

Прямолинейное гармоническое колебательное движение совершает, в частности, проекция точки, движущейся с постоянной скоростью по окружности, на диаметр этой окружности. Таково будет, например, движение рамки КК кулисного механизма, представленного на рис. 91, если кривошип ОМ вращается равномерно, а стержень LL, жестко соединенный с рамкой, может скользить в направляющих SS. Рамка снабжена прорезью, вдоль которой движется ползунок М, шарнирно соединенный с кривошипом. Угол ф, образованный кривошипом ОМ с осью Ох, будет изменяться по закону Ф = со/ + р, [c.148]

Таким образом, равномерное движение точки по окружности всегда может быть разложено на два взаимно перпендикулярных, прямолинейных гармонических колебательных движения. [c.518]

Графическое представление распространения световой волны обычно дается на примере гармонического колебательного движения по оси ординат некоторой точки Р, являющейся проекцией точки Р, равномерно движущейся по окружности радиуса а. Законы движения точки Р сравнивают с законами колебания некоторой материальной [c.28]

Т. е. на равномерное движение корпуса паровоза накладывается его гармоническое колебательное движение с частотой со и ам- [c.145]

Представим себе окружность радиусом а (черт. 51). Через центр О этой окружности проведем два взаимно перпендикулярных диаметра А А и В В. Проведем еще радиус 0N и из точки N опустим перпендикуляр NM на прямую А А. Представим себе, что радиус 0N равномерно вращается вокруг точки О с постоянной угловой скоростью, которую обозначим буквой к. Точка М будет двигаться по прямой А А, совершая колебания около точки О. Движение точки М называется гармоническим колебательным движением. [c.78]

ЧИМ через Q. Ход поршня обозначим через 2а и предположим, что главный вал машины вращается равномерно с угловой скоростью м. Если отношение длины кривошипа к длине шатуна достаточно мало, мы можем рассматривать движение поршня как гармоническое колебательное движение с амплитудой а и периодом х = 2то/<л, равным периоду полного оборота вала машины. [c.110]

Это уравнение является одним из важнейших уравнений в теории колебаний и описывает наиболее простое колебательное движение, называемое гармоническим. Еще в древности было известно, что если некоторая точка М. (рис. 107) равномерно движется по [c.126]

Для простоты и наглядности расчета разложим колебательное движение электрона в отсутствие поля на следующие компоненты, на которые, как легко видеть, можно разложить гармоническое колебание любого направления. Одной из этих компонент пусть будет гармоническое колебание вдоль направления поля, а двумя другими — круговые равномерные движения, правое и левое, в плоскости, перпендикулярной к этому направлению. Действие магнитного поля на первую компоненту равно О, ибо sin (у,Я) = = 0. Действие же поля на круговые компоненты сведется к добавочной силе evH, направленной вдоль радиуса (круговой траектории) к центру или в противоположную сторону, в зависимости от знака заряда и соотношения направления магнитного поля и скорости движения (рис. 31.3, отрицательный заряд). Таким образом, колебательное движение вдоль поля остается неизменным и продолжает происходить с первоначальной частотой v. Движение же по кругам под действием поля приобретает большую (v -)- Av) или меньшую (v — Av) частоту в зависимости от того, увеличивает ли поле центростремительную силу, действующую на заряд (см. рис. 31.3, а), или уменьшает ее (см. рис. 31.3, б). [c.623]

Мы придем к этого рода колебательным движениям, если представим себе, что радиус-вектор точки Р равномерно вращается (как и при гармоническом движении) вокруг неподвижной точки О, и при этом сокращается характером этого сокращения определяется ход затухания рассматриваемого колебания. [c.129]

Это уравнение является одним из важнейших уравнений в теории колебаний и описывает наиболее простое колебательное движение, называемое гармоническим. Еще в древности было известно, что если некоторая точка М (рис. 163) равномерно движется по окружности радиуса О М = А со скоростью kA, то проекция М этой точки на какую-либо ось Ох, лежащую в плоскости окружности, совершает гармонические колебания. Мы воспользуемся рис. 163, чюбы нагляднее ознакомить читателя с napaM TpaNUi гармонического колебания. [c.276]

Для упрощения и большей нагляд[юсти рассмотрошя влияния магнитного поля на движущийся электрон разложим колебательное движение электрона в отсутствие поля на компоненты, на которые, как известно (см. 1.3), может быть разложено гармоническое колебание. Одной из этих компонент будет гармоническое колебание вдоль направления поля, а двумя другими — круговые равномерные движения (правое и левое) в плоскости, перпендикулярной к этому направлению. Действие магнитного поля на первую компоненту равно нулю, так как в формуле (22.1) sin (v, Н)=0. Действие же магнитного ноля на круговые компоненты сведется к силе Лоренца te(o/ )//, направленной вдоль радиуса круговой траектории к центру или в обратную сторону в зависимости от знака заряда и соотношения направлений магнитного поля и скорости движения. [c.105]

Гармоническое колебание. Возвращаясь к равномерному круговому движению точки 1 , рассмотрим двшкение проекци г ее на один из диаметров, например, проекции Р точки Р на ось X. В то время как точка Р в своем движении делает некоторое число оборотов по окружности, точка Р,. совершает столько же колебаний от А до В, и обратно. Прямолинейное движение точки Р называется гармоническим колебанием, оно имеет очень большое значение, так как дает кинематическое отображение самого важного типа многих физических колебательных явлений (упругих, звуковых, световых), когда можно пренебречь так называемыми пассивными сопротивлениями (трением, вязкостью, сопротивлением среды и т. п.). Супщетвуют также явления (особенно в оптике и в теории электричества, например, в теории вращающихся магнитных полей), при которых физическое значение получают как колебательное движение точки Р , так и равномерное вращение вектора 01 . Заметим, далее, что всякое периодическое движение может быть разложено на [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...