Температура характеристическая колебательного движения

Характеристическая температура колебательного движения 38 Характеристические функции 91 Химическая термодинамика 8, 177 [c.336]

Указание. Каждой степени свободы колебательного движения отвечает своя частота <о и своя характеристическая температура в (см. задачу 4.13). Если молекула симметрична, то две или более частоты могут совпадать. Соответствующие им колебания называются вырожденными. В формулу для теплоемкости они входят с соответствующим множителем. Молекула двуокиси углерода линейна, поэтому имеет четыре степени свободы колебательного движения и, следовательно, четыре характеристических частоты колебаний. По данным спектроскопического анализа, эти частоты таковы (01 = = 1,355 см , (1)2=673 см- (2 частоты) и (Пз=2396 см . Две частоты (<й2) совпадают, иначе говоря частота 0)2 дважды вырождена. [c.23]

Характеристическая температура Т, чрезвычайно низка, поэтому начиная с любых практически достижимых низких температур, Т,<Т, степени свободы поступательного движения реализуются полностью. Энергетический вклад остальных движений увеличивается с повышением температуры. В соответствии с (1.48) вращательные степени свободы размораживаются при более низких температурах, чем колебательные. [c.42]

Так как при высоких температурах допустимо пренебречь квантованием энергии, это выражение должно совпадать со статистическим интегралом, деленным на объем ячейки а, так как g при переходе к интегрированию переходит в /Г / а, а не в с1Г. Сравнивая (45.3) с Z /a из формулы (40.4), находим а = Мы обращаем внимание читателя на то, что в этом параграфе мы впервые решили поставленную в 33 задачу — нашли объем элементарной ячейки а для шестимерного / -пространства трех поступательных степеней свободы. Этот объем оказался равным В следующем параграфе и в 48 мы убедимся в том, что аналогичные результаты получаются и при рассмотрении вращательных и колебательных степеней свободы каждая степень свободы вносит в объем ячейки а множитель к. Подчеркнем, что этот результат мы получаем в рамках распределения Максвелла - Больцмана для невырожденного газа, но с учетом квантования энергии. В главе V мы убедимся в том, что объем ячейки а может быть найден экспериментально и без учета квантования энергии, но на объектах, подчиняющихся распределениям Бозе - Эйнштейна и Ферми - Дирака, а именно — сильно вырожденных газах. Заметим в заключение этого параграфа, что поскольку характеристическая температура поступательного движения Т1 должна считаться равной нулю, квантование поступательного движения фактически не вносит никаких изменений в полученные в 40 формулы для внутренней энергии, теплоемкости, энтропии, химического потенциала. [c.219]

ГОДНЫМ уже при более высоких температурах — в области ниже характеристической температуры 0, где тепловая энергия не пропорциональна абсолютной температуре. Мы вынуждены поэтому полностью отбросить старое представление о температуре. Не может быть и речи о возбуждении спиновых систем тепловым движением. Мы можем, например, практически полностью изолировать спиновую систему (в случае системы ядерных спинов такую изоляцию можно осуществить при гораздо более высоких температурах, чем указанные на фиг. 2). Если затем сообщить ей непосредственно некоторое количество энергии, то внутри спиновой системы снова установится термодинамическое равновесие, не связанное вовсе с состоянием колебательной системы. [c.286]

О — характеристическая температура колебательного движения, равная 0 = hailk (h — постоянная Планка, k — постоянная Больцмана, ш — число колебаний в секунду) [c.76]

В последующей работе [570J измерялась температурная зависимость вероятности эффекта Мёссбауэра для частиц железа средним диаметром 100 и 150 А, колебательное движение которых предотвращалось внедрением их в различные матрицы (парафин, резина и др.). Для всех матриц были получены совпадающие результаты, которые хорошо описывались дебаевской моделью, причем характеристическая температура малых частиц 0 = 470 30 К не отличалась от дебаевской температуры 0со = 470 К массивного железа. В этом случае, очевидно, /р 1. Более конкретно можно задать, скажем, неравенство I 1 — /р I < 0,01. Тогда согласно (368), где для Fe К = = 6,8602 А, это неравенство будет выполняться в области температур Т 300 К при условиях q 2 10 единиц СИ и Йсо к Т. [c.201]

Значения характеристической температур 0 различны не только для разных веществ, но и для каждой степени свободы колебательного движения атомов в молекулах одного и того же вещества. Некоторые вещества поэтому имеют не одно, а несколько значений характеристической температуры 9. Двухатомные газы имеют одну степень свободы колебательного движения, и поэтому они имеют по одному значению 8. Многоатомные taзы имеют по нескольку значений 0, и эти значения в расчете должны суммироваться. [c.28]

Все указанные движения квантованы, причем характеристические температуры для поступательного Т1, вращательного Тг и колебательного Tvibг движений удовлетворяют неравенству [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...