Частота круговая колебательного движени

Поглощение света с точки зрения классической теории. Под действием электрического поля световой волны с круговой частотой со отрицательно заряженные электроны атомов и молекул смещаются относительно положительно заряженных ядер, совершая гармоническое колебательное движение с частотой, равной частоте действующего поля. Колеблющийся электрон, превращаясь в источник, сам излучает вторичные волны. В результате интерференции /j падающей волны со вторичной в среде возникает волна с амплитудой, отличной от амплитуды вынуждающего поля. Поскольку интенсивность есть величина. Рис. 11.10 прямо пропорциональная квадрату амплитуды, то соответственно изменится и интенсивность излучения, распространяющегося в среде другими словами, не вся поглощенная атомами и молекулами среды энергия возвращается в виде излучения — произойдет поглощение. Поглощенная энергия может превратиться в другие виды энергии. В частности, в результате столкновения атомов и молекул поглощенная энергия может превратиться в энергию хаотического движения — тепловую. [c.279]

Для простоты и наглядности расчета разложим колебательное движение электрона в отсутствие поля на следующие компоненты, на которые, как легко видеть, можно разложить гармоническое колебание любого направления. Одной из этих компонент пусть будет гармоническое колебание вдоль направления поля, а двумя другими — круговые равномерные движения, правое и левое, в плоскости, перпендикулярной к этому направлению. Действие магнитного поля на первую компоненту равно О, ибо sin (у,Я) = = 0. Действие же поля на круговые компоненты сведется к добавочной силе evH, направленной вдоль радиуса (круговой траектории) к центру или в противоположную сторону, в зависимости от знака заряда и соотношения направления магнитного поля и скорости движения (рис. 31.3, отрицательный заряд). Таким образом, колебательное движение вдоль поля остается неизменным и продолжает происходить с первоначальной частотой v. Движение же по кругам под действием поля приобретает большую (v -)- Av) или меньшую (v — Av) частоту в зависимости от того, увеличивает ли поле центростремительную силу, действующую на заряд (см. рис. 31.3, а), или уменьшает ее (см. рис. 31.3, б). [c.623]

Величина w называется круговой частотой колебательного движения в отличие от более краткого термина частота, под которой обычно понимают величину v= IT. Происхождение термина круговая частота вскоре станет понятным. В дальнейшем круговая частота будет называться для краткости просто частотой. Частота v может быть выражена или в величинах, обратных секунде (1/с), или в герцах (Гц). Единица частоты 1 Гц соответствует частоте, при которой одно полное колебание совершается в течение одной секунды. [c.147]

Для отрицательного заряда такое разложение представлено на ])ис. 22.4. Колебательное движение электрона вдоль поля остается неизменным и происходит с первоначальной частотой V. Круговые же движения под действием магнитного поля в этом случае будут происходить с меньшей (v—Av) или большей (v + Av) частотой в зависимости от того, уменьшает (см. рис. 22.4, а) поле центростремительную силу, действующую па электрон, или увеличивает ее (см. рис. 22.4,6). В соответствии с этим и излучение электрона, выполняющего такое движение, будет более сложным. Его можно представить как совокупность трех монохроматических излучений разной частоты (v—Av, V, v + Av). С помощью спектральной аппаратуры эти излучения можно разделить иа отдельные спектральные линии. [c.105]

Этот коэффициент представляет собою циклическую или круговую частоту свободных колебаний. Если восстанавливающая сила создается пружиной (рис. 1.63, б), то коэффициент ТС представляет собою жесткость пружины. При прямолинейном колебательном движении постоянный коэффициент а равен массе т тела или приведенной массе гпп системы при вращательном движении звена — соответственно моменту инерции /, или для системы— приведенному моменту инерции / . [c.100]

Формула (3. 28) для колебательного движения вала с учетом сил трения отличается от формулы (3. 15) для колебательного движения вала без их учета следующим частоты собственных колебаний, входящие в два первых члена, есть комплексные величины амплитуда вынужденного кругового движения центра тяжести диска, определяемая третьим членом, выражение которого дано формулой (3. 30), также комплексная. [c.124]

Уравнения (16.18) и (16.19) описывают колебательное движение груза, происходяш,ее с круговой частотой oj. [c.298]

Перечислите физические величины, характеризующие гармоническое колебательное движение. Что такое фаза колебания и что она определяет Что определяет начальная фаза Что такое частота колебаний v и что такое циклическая (круговая) частота Как связаны между собой величины v и а Чему равна амплитуда, период и начальная фаза следующего колебания [c.329]

Деталь 1, подлежащая наплавке, закрепляется в патроне или центрах токарного станка, и при круговой наплавке ей сообщается вращательное движение. На суппорт станка монтируется корпус автоматической головки, включающей механизм 5 подачи проволоки с кассетой 6, электромагнитный вибратор 7 с мундштуком 9. Конец электродной проволоки. 10 приводится в колебательное движение при помощи вибратора 7, 8. Вследствие вибрации происходит замыкание и размыкание сварочной цепи между электродной проволокой 10 и деталью /. Для подвода тока от источника 3 к детали используется скользящий контакт. Частота вибрации проволоки и, следовательно, замыкания и размыкания сварочной цепи составляет 50—100 Гц. Благодаря действию теплоты, выде- [c.240]

Вибрация называется периодической, если все значения колебательной величины, характеризующие процесс, повторяются через одинаковые промежутки времени (Г) в одинаковой последовательности. Период колебаний Т измеряется временем, в течение которого колеблющаяся точка совершает полный цикл колебательного движения. Величина, обратная периоду, называется частотой колебаний у= Т. Число полных колебаний, совершаемых за 2 я единиц времени, называется круговой частотой (о = 2 я/Г или = 2лу. [c.165]

Качание обойм осуществляется двумя эксцентриковыми валами 4 и 5. При одновременном вращении эксцентриков роликовая обойма движется по замкнутой траектории в плоскости, перпендикулярной к оси правки. Траектория движения роликовой обоймы может быть круговой или эллиптической. При вращении одного эксцентрикового вала обойма совершает колебательное движение. Поскольку выправляемый прокат одновременно находится в неподвижных и поперечно перемещающихся обоймах, а также движется поступательно тянущими роликами, он подвергается знакопеременному упругопластическому изгабу. Частоту колебания обоймы и скорость подачи проката можно изменить в широких пределах. [c.842]

Полукруговой сегмент цилиндра совершает колебательные движения, перекатываясь без трения по горизонтальной плоскости (рис. А. 1.3.7). Определить круговую частоту малых колебаний, если г — радиус цилиндра, с — координата центра тяжести, А = — квадрат радиуса инерции относительно центральной оси. [c.37]

Эти выражения показывают, что собственные формы колебаний обеих масс описываются одной и той же гармонической функцией с круговой частотой р и фазовым углом ф. Буквами Л и В обозначены максимальные значения перемещений, или амплитуды, при колебательных движениях. Подставляя представления (д) и (е) в уравнения (в) и (г), получим следующую систему алгебраических уравнений [c.193]

В этом случае, как известно из курса математики, в системе будут совершаться затухающие колебательные движения с круговой частотой (йа и коэффициентом затухания ба (рис. 14, а). [c.9]

Однако для трижды вырожденных колебательных состояний кориолисово взаимодействие вызывает расщепление. Это легче всего обнаружить, если рассмотреть колебание молекулы ХУ4, приведенное на фиг. 41. Если вращение происходит вокруг оси 2 и возбуждена составляющая то силы Кориолиса стремятся возбудить составляющую и не действуют на составляющую 7з(,. Ввиду этого в данном случае происходит расщепление на три компоненты, причем одна из них сохраняет первоначальное значение частоты. Так же как и для симметричного волчка, два других колебания являются такими линейными комбинациями первоначальных колебаний и зе> которые под действием сил Кориолиса уже не стремятся переходить друг в друга. Как и прежде, эти две линейные комбинации образуют два круговых колебания (по часовой стрелке и против нее) с моментами количества движения р. В действительности, силы, действующие на ядра У, не одинаковы во всех направлениях, движение отличается от кругового и является эллиптическим. Момент р параллелен или антипараллелен полному моменту количества движения. [c.475]

Сделанное в конце 13.5 замечание не исключает возможности распространения с постоянной скоростью волн специального вида. Особую роль для теории играют синусоидальные волны / = = sin к х t) X onst. Здесь к = 2n/L, L — длина волны, со = = кс — круговая частота колебательного движения фиксированной точки. Ясно, что вместо синуса можно взять косинус поскольку уравнения линейны, решения можно складывать, поэтому мы будем задавать синусоидальную волну с помощью комплексного представления / = ехр гА (х — f)X onst, суперпозиция двух таких комплексных волн всегда позволит выделить действительную функцию. Обратимся теперь к уравнениям (13.4.6). Дифференцируя по Xi и суммируя, найдем [c.444]

Колебанием мы называем такое явление, которое характеризуется чередованием возрастания и убывания некоторой величины. Частным случаем колебания является периодическое движение, т. е. такое движение, которое повторяется через равные промежутки времени. Время, по истечении которого движение повторяется, называется периодом колебаний, обычно измеряемым в секундах обозначим его Т. Величина /=1/7 называется частотой колебаний, обычно она измеряется числом колебаний в секунду. Часто колебание характеризуется угловой или круговой чг стотой колебаний, измеряемой числом радиан в секунду обозначим ее (0. Закон изменения перемещения точки тела с течением времени может быть самым различным. Рассмотрим наиболее простое колебательное движение, описываемое следующим выражением [c.14]

В общем случае Qx =Qp, У.ф п12. Вынужденные колебания системы можно представить как суперпозицию линейного колебательного движения массы е частотой ы и ее кругового перемещения с той же частотой. Это простейший аналог колебаний поворотно-симметричноД системы с суперпозицией стоячих и бегущих волн. [c.27]

Уравнения (4 93) и (4 94) пока ывают, что скорость движения молотка включает в себя колебательную составляющую с круговой частотой со. Если общая гибкость элементов клавишного механизма будет достаточно велика, колебательная составляющая может существенно сказываться на динамической характеристике клавишного механизма [7] (рис. 4.24). При этом нарастание прикладываемого к клавише усилия может привести к снижению скорости молотка в момент, предшествующий удару по струне. Поэтому при проектировании клавишных механизмов частоту собственных колебаний механизма необходимо делать либо слишком большой, чтобы t > I/ o, либо слишком малой, чтобы os (at 1, sin 0. Один из путей уменьшения колебательной составляющей, практически реализуемой в современных механизмах, — снижение гибкости элементов механизма, массы клавиши и других подвижных элементов по отношению к массе молотка. Если эти условия выполняются достаточно хорошо, уравнения (4.93), (4.94), (4.95) и (4.96) примут следующий вид [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...