Движение ядра колебательное

Газовая сварка осуществляется нейтральным пламенем. Расстояние от конца ядра до поверхности сварочной ванны не меннее 1—2 мм. Прутком и горелкой производятся только поступательные движения (без колебательных) для того, чтобы не создавать подсоса воздуха в защитную зону сварочного пламени. Процесс сварки ведется непрерывно (без отрыва горелки от шва до конца сварки) на максимальной скорости. [c.319]

Под внутренней энергией газа понимается вся энергия, заключенная в теле или системе тел. Эту энергию можно представить в виде суммы отдельных видов энергий кинетической энергии молекул, включающей энергию поступательного и вращательного движения молекул, а также колебательного движения атомов в самой молекуле энергии электронов внутриядерной энергии энергии взаимодействия между ядром молекулы и электронами потенциальной энергии, или энергии положения молекул. [c.54]

Рассмотрим коллективные формы движения нуклонов в ядре, которые сводятся к колебательным движениям и к вращениям ядра как целого. [c.195]

Рассмотрим случай более общий, чем движение электрона вокруг ядра по круговой орбите. При любом периодическом движении электрона проекция его смещения на некоторую ось может быть по теореме Фурье представлена, как сумма гармонических колебательных движений [c.42]

Следуя С. Карно, можно было бы считать, что теплота— есть тепловая функция (функция Карно), зависящая от энергии движения молекул, энергии взаимного действия молекул, энергии колебательного движения атомов, энергии внутриатомных оптических уровней, внутримолекулярной химической энергии и энергии ядра. Но как бы ни называлась тепловая функция—теплотой или функцией Карно, или энтропией, существо вопроса заключается в том, что для ее обоснования по Клаузиусу и Томсону необходимо будет воспользоваться принципом невозможности самопроизвольного перехода тепла от низшего температурного уровня на более высокий температурный уровень (так называемое второе начало термодинамики), являющимся следствием существования этой тепловой функции. Действительно, если такая функция существует, то после доказательства того, что она возрастает для изолированной системы тел, невозможность перехода тепла с низшего температурного уровня на верхний становится первым следствием. [c.8]

Вспомним, что рентгеновское излучение — это электромагнитная волна. Колебания ее вектора электрического поля, действуя на заряженные частицы в веществе —электроны и ядра, вызывают их колебательное движение. В этом состоит основной механизм взаимодействия волны и вещества. [c.84]

НО эти координаты не являются динамическими переменными (никаких действий интегрирования или дифференцирования над ними производиться пе может), а следовательно, Уе и Фе зависят от ядерных координат как от параметров чтобы получить Уе и Фе, следует решить уравнение (8.2) для каждой конфигурации ядер. Из этого приближения для электронного движения видно, что электронная энергия Ve (вместе с Кпп) по отношению к ядрам является потенциальной энергией чтобы перевести ядра из конфигурации с малым значением (Уе+ Упп) в конфигурацию с большей величиной (Ке+ l nn), требуется совершить работу. Следовательно, уравнение Шредингера для ядерного (колебательно-враш,ательного) движения запишется в виде [c.185]

Ядра в пространстве можно упрощенно представить системой щариков, связанных пружинками. Шарики совершают около положения равновесия (минимума потенциальной энергии) сложное колебательное движение с малыми амплитудами колебаний. Одновременно вся эта система вращается в пространстве вокруг центра тяжести. [c.87]

При изучении колебательного движения атомов наряду с функцией потенциальной энергии V используются также функции дипольного момента (г и поляризуемости а. Для двухатомной молекулы значение ц(г) выражает зависимость величины дипольного момента л от расстояния между ядрами г. Для многоатомных соединений понятие функции дипольного момента обычно дается в приближении валентно-оптической схемы. В этом случае полный момент молекулы определяется как геометрическая сумма дипольных моментов ц( г) отдельных связей. [c.25]

Однако для трижды вырожденных колебательных состояний кориолисово взаимодействие вызывает расщепление. Это легче всего обнаружить, если рассмотреть колебание молекулы ХУ4, приведенное на фиг. 41. Если вращение происходит вокруг оси 2 и возбуждена составляющая то силы Кориолиса стремятся возбудить составляющую и не действуют на составляющую 7з(,. Ввиду этого в данном случае происходит расщепление на три компоненты, причем одна из них сохраняет первоначальное значение частоты. Так же как и для симметричного волчка, два других колебания являются такими линейными комбинациями первоначальных колебаний и зе> которые под действием сил Кориолиса уже не стремятся переходить друг в друга. Как и прежде, эти две линейные комбинации образуют два круговых колебания (по часовой стрелке и против нее) с моментами количества движения р. В действительности, силы, действующие на ядра У, не одинаковы во всех направлениях, движение отличается от кругового и является эллиптическим. Момент р параллелен или антипараллелен полному моменту количества движения. [c.475]

Более сложным является рассеяние нейтрона ядром (или ядрами), связанным в кристаллической решетке, такой, как у бериллия или графита. При неупругом рассеянии колебательное движение кристалла будет меняться в результате столкновения с тепловым нейтроном. Квант колебательной энергии в кристалле называют фононом и говорят, что неупругое рассеяние рассматриваемого типа должно сопровождаться испусканием или поглощением фононов. При упругом рассеянии нейтронов на кристалле кристалл как целое испытывает отдачу, так что выполняется закон сохранения импульса, однако результирующее изменение энергии нейтрона при этом пренебрежимо мало. Интересно отметить, что теория отдачи кристалла как целого, являющейся существенной особенностью эффекта Мессбауэра при испускании и поглощении у-излучения, была впервые развита для рассеяния нейтронов [2]. [c.251]

Простейшая теория а-распада основана на модели двух тел, т. е. на предположении, что а-частица до распада существует внутри радиоактивного ядра, где она совершает колебательные движения. Такая модель не совсем соответствует действительности, и считается, что сформировавшиеся а-частицы находятся в поверхностном слое ядра, но она приводит к хорошему согласию теоретических предсказаний с экспериментальными данными, по крайней мере в случае четно-четных ядер. [c.229]

В ядрах, близких к магическим ядрам, статич. деформация остова внеш. нуклонами меньше или сравнима с деформацией, обусловленной его нулевыми колебаниями. Эти ядра имеют сферич. форму, и коллективное движение в них связано с колебанием поверхности ядра. Наиб, развиты квадрупольные колебания, к-рые образуют спектр низших возбуждённых состояний большинства сферич. ядер (см. Колебательные возбуждения ядер). Для ядер, удалённых от магических, статич. деформация больше динамической. Эти ядра являются де<] рмированными (см. Деформированные ядра). Они обладают аномально большим электрич. квадруполь-ным моментом и имеют спектр вращат. возбуждений (см. Вращательное движение ядра). [c.375]

ФРАНКА—КОНДОНА ПРИНЦИП—утверждает, что электронные переходы в молекулах происходят очень быстро по сравнению с движением ядер, благодаря чему расстояние между ядрами и их скорости при электронном переходе не успевают измениться. Ф.— К. п. соответствует адиабатическому приближению и основан на приближённом разделении полной энергии молекулы на электронную энергию и энергию движения ядер (колебательную и вращательную), согласно Борна—Оппенгеймера теореме. По Ф.— К. п. в простейшем случае двухатомной молекулы наиб, вероятны электронные переходы, изображаемые вертикальными линиями на диаграмме зависимости потенц. энергии от межъядерного расстояния для двух комбинирующих электронных состояний (см. рис. 3 при ст. Молекулярные спектры). Впервые Ф.— К. п. сформулирован Дж. Франком (1925) на основе полуклассич. представлений, а Э. Кондон дал (1926) его квантовомеханич. трактовку. [c.372]

В-третьпх, можно вычислить энергию ядра, построенного из а-частиц, приемами классической механики, при этом вращательные II колебательные движения системы принимаются аналогичными вращениям и колебаниям в молекулах. Применение альфа-частичной модели к расчету энергетических уровней для ядер дО" дает результат, хорошо согласующийся с экспериментальными данными. [c.177]

Предположим, что ядро в результате возбуждения, полученного им при захвате нейтрона, приходит в колебательное движение. Тогда в зависимости от величины энергии возбуждения возможны два случая. При малых энергиях возбуждения ядро будет совершать колебания, в процессе которых форма ядра будет изменяться от сферической к эллипсоидальной и обратно. При этом роль упругих сил, возвращающих эллипсоид к перво-иачальной сферической форме, будут выполнять силы поверхностного натяжения ядра (см. 2, л. 6). [c.368]

Естественно ожидать менее жесткую связь кластеров друг с другом в малых частицах по сравнению с массивным кристаллом, вследствие чего соответствующее уменьшение интенсивности рассеянного рентгеновского излучения или вероятности эффекта Мёссбауэра должно начинаться в частицах при более низкой температуре и проявляться сильнее, чем в массивном кристалле, как это и подтверждается экспериментом. На поведение кластеров в частицах большое влияние могут оказывать поверхностные условия, в частности состояние и структура окисной оболочки, что было отчетливо продемонстрировано на примере частиц А1 [352, 512, 554, 560]. Таблица 16 дает другой пример изменения колебательного движения железного ядра и окружающих его кристаллитов окисной оболочки в разных средах. [c.207]

Поскольку распространение света в преломляющей среде связано со свойствами молекул, а именно с их поляризуемостью под действием электромагнитной волны, то различные вещества будут иметь разную преломляющую способность. Физически механизм поляризуемости сводится к способности положительных и отрхщательных зарядов смещаться друг относительно друга. При этом в колебательном движении под действием световой волны принимают участие электронные оболочки и ядра атомов, которые в соответствии со структурой вещества и силами взаимодействия имеют собственные частоты колебаний, расположенные в той или иной области спектра. Для большинства чистых жидкостей собственные колебания электронов имеют соответствующие им полосы поглощения, расположенные в ультрафиолетовой части спектра. Полосы поглощения, связанные с колебанием ядер, находятся в инфракраснодг участке спектра. Поляризуемость мо- [c.458]

Разрезать чугун можно без флюса (рис. 111), только применяя более мощное ацетилено-кислородное пламя с избытком ацетилена. Ядро пламени должно иметь длину, равную толщине разрезаемого чугуна. Резка производится с поперечными колебательными движениями мундштука, создающими более широкий рез. При этом способе расходуется больше металла, кислорода и ацетилена, чем при [c.203]

Наибольшее значение в отношении влияния на свойства элементов имеют электроны крайней (внешней) орбиты, определяюш,ие валентность элемента, почему они получили название в а л е н т-н ы X. Число их на орбите может изменяться от О до 8 в соответствии с положением элемента в той или иной вглентной группе таблицы Менделеева. Полагают, что эти электроны при близком расположении атомов, образующих элемент-металл, могут легко перемещаться между сравнительно малоподвижной остальной частью атома — ядрами с внутренними электронами, представляющими то, что называют обычно ионами элемента. Таким образом, строение металла представляется как скопление атомов с относительно малоподвижными ионами, имеющими преимущественно колебательное движение около некоторых центров — у з л о в, и с окружающими их валентными электронами, которые иногда называют свободными, так как они легко смещаются с одной наружной орбиты на другую и своею подвижностью до известной степени напоминают смещение частиц в газе или жидкости. Поэтому для таких подвижных электронов и применяют термин электронный газ или электронная жидкость. [c.10]

Внешние электроны атома слабее связаны с ядром, чем внутренние, и определяют многие его свойства. Они легко отделяются от атома, превращая его в положительно заряженный ион, а сами, перемещаясь между ионами, образуют электронный газ или коллекти.визированные электроны, не принадлежащие конкретному атому. Эти электроны обусловливают высокую теплопроводность и электропроводимость металлов и нх непрозрачность. С по-вь н]еннем температуры усиливаются колебания ионов н атомов, что затрудняет перемещение отделившихся электронов и способствует возрастанию электросопротивления металлов. При охлаждении наоборот, колебательное движение ионов и атомов резко уменьшается, и отделившиеся электроны свободно перемещаются, обеспечивая высокую электропроводимость. [c.5]

Расплавлять медь следует восстановительной зоной пламени при расстоянии от конца ядра до поверхности металла 3—6 мм. В процессе сварки нагретый металл должен быть все время закрыт пламенем. Нельзя отводить пламя в сторону от свариваемого стыка, так как медь в нагретом состоянии усиленно окисляется, в результате чего прочность сварного соедннен я снижается в 2—3 раза. При перерывах в работе пламя необходимо отводить от шва медленно, делая при этом колебательные движения, пока шов не остынет до температуры около 300° С. [c.87]

Рис. 2. Зависимость электронной энергии Едд двухатомной молекулы от расстояния р между ядрами (кривая пот13н-цнальной анергии) р — равновесное расстояние, соэт-ветствующее образованию устойчивой молекулы, Лд — внергия диссоциации молекулы, U(q) и T(q) — потенциальная и кинетическая энергии относительного движения ядер (q = Р — Ре — колебательная координата).

В случае многоатомной молекулы egJJ зависит от к независимых относит, координат ядер к равно числу колебат. степеней свободы для линейной молекулы к — ЗN —- 6, для нелинейной к = , Ш — 5, гдо N — число атомов в молекуле). Равновесную конфигурацию ядер для данного устойчивого электронного состояния молекулы определяет совокупность к равновесных значений р. Около положений равновесия происходят более сложные, чем в случае двухатомной молекулы, малые колебания (см. Нормальные колебания молекул). Усложняется и вращат. движение, причем встает вопрос о правильном разделении движения ядер на колебательное и вращательное. Оказывается, что такое разделение получается из условия равенства нулю при малых колебаниях момента количества движения, возникающего для многоатомной молекулы вследствие колебаний (в двухатомной молекуле ядра колеблются вдоль оси молекулы и такой момент не возникает). [c.290]

Во всех случаях (при нечетных и четных осях) потенциальная энергия как функция координат всех ядер имеет полную симметрию исходной точечной группы независимо ни от того, насколько велико взаимодействие между электронным и колебательным движениями, ни от того, насколько далеко отклоняются от оси симметрии минимумы, получающиеся из-за нестабильности по Яну — Теллеру. Фиг. 19 иллюстрирует это для молекулы Хз, так как дает все равновесные положения всех ядер (измененные по Яну — Теллеру) наложением трех диаграмм фиг. 19 получается полная потенциальная функция, имеющая симметрию группы 1>зл- На соответствующей диаграмме для молекулы Х4 (фиг. 12) каждое ядро имеет только два равновесных положения, но наложением диаграмм, аналогичных диаграмме на фиг. 19, легко показать, что потенциальная функция инвариантна относительно всех онераций симметрии группы Di h- Если присутствует центральный атом, как в молекуле XY 4, то он не участвует в колебаниях big или b2g, и поэтому на него но действует нестабильность по Яну — Теллеру у этого атома только одно равновесное положение на оси симметрии. Симметрия потенциальной функции остается независимо от величины влияния на атомы Y нестабильпости по Яну — Теллеру. [c.56]

Таким образом, вероятность перехода, которая пропорциональна Ю, может быть представлена в виде двух сомножителей, один из которых зависит только от движения ядер, а другой — только от движения электронов. Мы видим, что обш,ее правило отбора (11,1) для электронных переходов при фиксированных ядрах в этом приближении справедливо и для колеблюш,ейся молекулы. Полный момент перехода Не т,-е ъ" отличен от нуля для тех колебательных переходов, при которых отличен от нуля второй сомножитель в уравнении (11.11) [c.130]

Другой случай переходов с необычными значениями АК был рассмотрен Хоугеном и Уотсоном [580]. Кратко его можно назвать поворотом осей. По принципу Франка — Кондона (в его элементарной форме) если молекула переходит из состояния с линейной равновесной конфигурацией в состояние с изогнутой конфигурацией, то ядра из первоначального положения начинают совершать колебательные движения около нового положения равновесия. Это схематично показано на фиг. 89. Очевидно, однако, что главные оси инерции в верхнем состоянии ( , Ъ с ) в общем случае не совпадают с главными осями в нижнем состоянии (а", Ъ", с"). Если амплитуда деформационного колебания в изогнутой конфигурации возрастает настолько, что точки поворота при колебате.тьном движении для трех атомов окажутся на одной прямой, нет никаких причин, связанных с симметрией, считать, что эта линия совпадаете осью инерции а. Однако по принципу Франка — Кондона эта прямая линия должна соответствовать начальному расположению ядер сразу же после квантового скачка из нижнего (линейного) состояния. Лишь при наличии достаточно высокой симметрии эти две системы осей совпадают, например, в случае молекулы, относящейся к точечной группе 1>оол в основном состоянии и к точечной группе (7ги [c.207]

При больших интенсивностях света многофотонное вынужденное тормозное поглощение является основным механизмом его поглощения в плазме. В случае, когда колебательная скорость электрона в поле волны V =eEo/m o оказьюается больше средней тепловой скорости его поступательного движения Vt = (3 частота соударений электрона и рассеивающего центра в плазме (атома, иона, ядра) начинают зависеть от амплитуды волны о Это, в свою очередь, приводит к зависимости коэффициента поглощения плазмы а, обусловленного вынужденным тормозным эффектом, от интенсивности излучения /, т.е. сечение становится нелинейным. [c.308]

На внутреннее колебательное движение молекулы, вообш е говоря, влияет центробежная сила, возникающая при вращении молекулы как целого. Однако в случае не слишком высоких температур этим эффектом можно пренебречь и в первом приближении рассматривать колебательное и вращательное движения независимо друг от друга. Молекулярное вращение не зависит от состояния ядра в случае молекул с различными ядрами, т. е. гет,е-роядерных молекул, однако связано с ним в случае молекул с одинаковыми ядрами, т. е. гомоядерных молекул, что обусловлено ограничениями, накладываемыми статистикой Ферми или Бозе. Таким образом, внутренняя статистическая сумма для двухатомной молекулы имеет вид [c.205]

Смотреть страницы где упоминается термин Движение ядра колебательное : [c.86] [c.410] [c.186] [c.255] [c.324] [c.200] [c.266] [c.406] [c.635] [c.202] [c.26] [c.135] [c.71] [c.103] [c.289] [c.228] [c.61] [c.236] [c.24] [c.24] [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...