КОЛЕБАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ. АМПЛИТУДА. ПЕРИОД И ЧАСТОТА

Колебательное движение. Амплитуда. Период и частота [c.117]

Перечислите физические величины, характеризующие гармоническое колебательное движение. Что такое фаза колебания и что она определяет Что определяет начальная фаза Что такое частота колебаний v и что такое циклическая (круговая) частота Как связаны между собой величины v и а Чему равна амплитуда, период и начальная фаза следующего колебания [c.329]

Фаза колебаний. Сдвиг фаз. Кроме указанных нами основных величин, характеризующих колебательное движение,— амплитуды, частоты, периода колебаний,— важное значение ИМ ют также фаза колебаний и сдвиг фаз. [c.16]

При работе однофазных электромагнитов переменного тока магнитный поток не остается постоянным следуя закону изменения переменного тока, он проходит в течение каждого периода 2 раза через ноль. Вследствие этого якорь магнита, находящийся все время под действием усилия замыкающей пружины, отрывается от сердечника при переходе магнитного потока через ноль и тут же опять притягивается вновь нарастающим магнитным потоком. Таким образом, при частоте тока, равной 50 гц, якорь магнита совершает колебательное движение небольшой амплитуды с частотой 100 гц, создавая характерный шум. Для уменьшения шума и вибрации якоря каждый электромагнит этого типа имеет короткозамкнутый виток, представляющий собой вторичную обмотку, которая создает магнитный поток, по величине примерно равный Уз основного потока и сдвинутый по фазе на некоторый угол. Этот магнитный поток способствует удержанию якоря у сердечника при проходе основного потока через нулевое значение. [c.412]

Какие колебания системы называются собственными и какие вынужденными Какие колебания называются свободными Составьте уравнение движения подвижного элемента колебательной системы в отсутствие сил трения. Что представляет собой решение этого уравнения Чем определяются амплитуда, начальная фаза, частота и период свободных колебаний [c.354]

Мы видим, ЧТО зависимость смещения или заряда от времени (осциллограмму колебаний) можно изобразить в виде хорошо известной синусоиды (рис. И). Для характеристики такого синусоидального или гармонического колебания нужно задать три величины К — максимальное отклонение, или амплитуду колебаний, шо — число колебаний в 21г секунд, или угловую частоту, и а — так называемую начальную фазу колебаний, которая играет очень существенную роль, когда мы имеем дело сразу с несколькими процессами. Действительно, так J J как выбор фазы колебания вполне определяет начальный момент отсчета времени, то ее нельзя выбирать произвольно, если начальный момент отсчета времени уже задан каким-либо другим процессом. Но фаза колебаний не играет какой-либо физической роли, когда мы имеем дело только с одним изолированным процессом. Итак, гармонический осциллятор совершает периодические синусоидальные (гармонические) движения (отсюда его название). Колебательное движение не возникает лишь в случае = 0 и Л (, = 0, т. е. когда осциллятор в начальный момент находится в состоянии равновесия в этом случае он продолжает и дальше в нем оставаться. Амплитуда и фаза гармонического колебательного движения определяются начальными условиями. Угловая част эта, а значит, и период процесса не зависят от начальных условий и определяются параметрами колебательной системы. [c.37]

Мы видим, что затухающее колебательное движение характеризуется четырьмя величинами условным периодом Г (или соответствующей условной угловой частотой ш), логарифмическим декрементом затухания d, амплитудой К и фазой а. [c.52]

Колебательное движение тела характеризуется следующими величинами амплитудой и периодом или частотой колебаний. [c.112]

Основные физические характеристики любого колебательного движения — период и амплитуда колебания, а применительно к звуку — частота и интенсивность колебаний. [c.21]

Таким образом, динамика поперечного движения вертолета описывается действительным отрицательным корнем, определяемым демпфированием по крену Lp, и неустойчивыми комплексными корнями, определяемыми устойчивостью по скорости Для шарнирного винта апериодическое движение имеет время затухания вдвое ti/2 = 0,4. .. 0,8 с, период поперечных колебаний Т = 715 с и время удвоения амплитуды t2=4- 8 с. В случае бесшарнирного винта демпфирование по крену намного выше, и колебательное движение имеет большее время удвоения амплитуды и несколько большлй период, чем для шарнирного винта. Поперечное демпфирование выше, чем продольное, вследствие меньшего момента инерции. Поперечное колебательное движение имеет более высокую частоту, чем продольное, и, следовательно, его неустойчивость более.неприятна. [c.736]

В качестве примера рассмотрим вертолет продольной схемы с параметрами, как в разд. 15.3.4.6, и расстоянием между винтами / = 1,8/ . Положим, что момент инерции фюзеляжа по тангажу в рассматриваемом случае больше (/ =38,2, й = 0,3). Полюсы продольного движения на режиме висения составляют S = —0,035 и S = 0,0005 Ю,0082, а соответствующие собственные векторы равны хв/0в = 0,07 и ]л в/6в1 = 0,28 <80°. Действительный Kopejjb соответствует движению с временем затухания вдвое ti/2 = 0,9 с. Колебательное движение имеет период Г = 35 с (частота 0,03 Гц) и время удвоения амплитуды t 2 = 63 С. Нули передаточных функций составляют s = 1,03 для ifi/ABo и S = —0,001 для 6в/Або. С увеличением полетного веса или нагрузки на лопасть Ст/а демпфирование и период колебательного движения уменьшается. Для данного примера при Ст/о > 0,07 колебательное движение неустойчиво. [c.745]

Движение, определяемое уравнением (16.11), называется простым гармоническим колебательным движением. Частица колеблется около центра притяжения наибольшее отклонение её от центра равно с и называется амплитудою. Величина k называется угловой частотой, аргумент синуса, носит название фазы колебаний, y называется начальной фазой. Гармонические колебания служат примером движений периодических, т . е. таких, в которых движущаяся частица в моменты времени, отстояш,ие друг от друга на постоянный промежуток т (называемый периодом), занимает одно и то же положение и имеет одну и ту же скорость. В нашем случае период равен [c.146]

В большинстве случаев процесс изменения параметров движения во времени имеет колебательный характер. Общее возмущенное движение слагается из двух колебаний короткопериодического движения с периодом Т = 10 12 с и длиннопериодического (фугоидного) Тд = 15 -н 20 с. Первое связано главным образом с изменением угла атаки а, а второе с изменением скорости полета V. Допустима неустойчивость длиннопериодического движения, если время удвоения амплитуд соиавляет не менее 60 с. Параметры короткопериодического движения определяют важные характеристики динамикн полета ЛА — его устойчивость и управляемость. Приближенно частоту (Ок и коэффициент затухания короткопериоднческого колебания находят по следующим формулам [31] [c.479]

Интересная конструкция стружколомателя осуществлена на одном из станков автоматической линии роликоподшипников Условия стружколомания здесь весьма тяжелые из-за плохой обрабатываемости стали марки ШХ15, а также малого сечения стружки и неравномерности припуска на данной операции. Поэтому был предложен специальный механизм, позволяющий резцу 1 посредством эксцентрика 2, действующего на ролик, производить колебательные движения по направлению подачи (фиг. 567, а). Процесс напоминает затылование. Стружка получается в виде запятой, так как в течение каждого периода колебаний обеспечивается переменность толщины среза подобно тому, как при фрезеровании. Форму и размеры стружки можно регулировать путем изменения амплитуды колебаний и их частоты, которые зависят от выбора скорости резания и подачи. [c.947]

Выше при рассмотрении свободных н вынужденных колебаний не учитывалось влияние внешних сопротивлений (сопротивление среды) и внутренних сопротивлений системы (трение в опорах, неидеальная упругость и т. д.). Поскольку сопротивления всегда имеют место, свободные колебания системы явля- ются затухающими колебаниями, так как сопротивления постепенно уменьшают амплитуду колебании. Если учесть силы сопротивления, то частота свободных колебаний шо будет всегда меньше, а период Тд больше тех величин, которые определяются приведенны.ми выше формулами. При выводе упругой системы из состояния равновесия в очень вязкой жидкости система плавно вернется в исходное состояние, не приходя в колебательное движение. С этой точки зрения приведенные выше решения приближенны и применимы толькЬ в том случае, когда внешняя [c.480]

Из уравнений следует, что амплитуда колебательного движения в значительной степени зависит от отношения частоты изменения возмущающей силы со (времени торможения) к частоте собственных колебаний Vj, резкое увеличение упругого смещения Хо, X, X происходит при o/vi > 0,4—0,5. Следовательно, для осуществления быстрого и плавного торможения с минимальными колебательными движениями необходимо, чтобы время торможения It = (0,8 4-1,0) Т, где Т = 2nhx — период собственных колебаний. [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...