Маятник физический

Физический маятник. Физический маятник — это тяжелое твердое тело массы Ж, которое может вращаться вокруг неподвижной горизонтальной оси. [c.86]

Приведение движения физического маятника к движению простого маятника. — Физическим маятником называют твердое тело, находящееся под действием только [c.74]

Если подвес маятника физически осуществлен посредством твердого стержня (двусторонняя связь), то эти различные возмож- [c.154]

Физический маятник. Физическим маятником называется всякое твердое тело, свободно вращающееся вокруг горизонтальной неподвижной оси и находящееся под действием одной силы тяжести. Обозначая через S ось подвеса и через G—центр тяжести маятника (фиг. 1), мы будем определять положение маятника в любой момент посредством угла 6 (заключенного между —1 и л), составленного полуплоскостью io с вертикальной полуплоскостью, проходящей через ось и направленной вниз, и измеряемого от этой вертикальной полуплоскости. За положительное направление отсчета угла О берется одно из двух возможных для него направлений. [c.13]

Физический маятник. Физическим маятником называется твердое тело, колеблющееся около неподвижной оси (обычно горизонтальной) под действием силы тяжести (фиг. 104). [c.406]

Конический маятник — физический маятник во вращающейся с постоянной угловой скоростью V системе координат. Уравнение движения конического маятника [c.145]

Рассмотрим далее вместо математического маятника физический, в котором шарик прикреплен к жесткому стержню, как показано на рис. 2.2. На эту систему по-прежнему наложены одна внутренняя и две внешние связи, а именно а) шарик колеблется относительно фиксированной оси на заданном расстоянии от нее [c.30]

Физический маятник. Физическим маятником называется твердое тело, которое может совершать колебания вокруг неподвижной [c.392]

Физический маятник. Физическим маятником называют тяжелое твердое тело, которое может свободно вращаться вокруг горизонтальной оси. Положение такого твердого тела определяется [c.387]

Физический маятник. Физическим маятником [c.175]

Состояние маятника определяется углом его отклонения от положения равновесия ф и скоростью ф. При изменении отклонения на 2л, мы получаем совершенно такое же положение маятника (физически ничем не отличимое от исходного). [c.208]

Примером такой системы может служить обычный физический маятник. Действительно, состояние маятника определяется углом его отклонения от положения равновесия и скоростью но при изменении угла отклонения на 2и получается совершенно такое же состояние маятника, физически никак не отличимое от исходного. Поэтому на фазовой плоскости мы получим бесконечное число точек, соответствующих одному и тому же физическому состоянию системы (все точки, отстоящие друг от друга на по оси абсцисс). Следовательно, строго говоря, плоскость не пригодна в качестве фазовой поверхности для обычного физического маятника, так как при этом не удается соблюсти условия взаимной однозначности и непрерывности соответствия точек плоскости и состояний маятника. Правда, использование плоскости в качестве фазовой поверхности вряд ли может послужить причиной недоразумений, особенно до тех пор, [c.480]

Круговой маятник (математический или физический), если пренебречь сопротивлением, можно рассматривать как консервативную систему и применить общие точные методы количественного исследования, приводящие к зависимости между перемещением и временем в виде (3.9) и к формуле периода (3.12). В дальнейшем ограничимся лишь отысканием периода. Маятник будем предполагать для простоты математическим однако выводы останутся в силе и для маятника физического, в котором приведенная длина I соответствует длине математического маятника. [c.119]

На каком расстоянии от центра масс должен быть подвешен физический маятник, чтобы период его качаний был наименьшим [c.286]

На каком расстоянии от оси подвеса должен быть присоединен к физическому маятнику добавочный груз, чтобы период качаний маятника не изменился [c.286]

Ответ На расстоянии приведенной длины физического маятника. [c.286]

В сейсмографах — приборах для регистрации землетрясений— применяется физический маятник, ось подвеса которого образует угол а с вертикалью. Расстояние от оси подвеса до центра масс маятника равно а, момент инерции маятника относительно оси, проходящей через его центр масс параллельно оси подвеса, равен /с, масса маятника равна М. Определить период колебаний маятника. [c.287]

Физический маятник массы М вращается вокруг неподвижной горизонтальной оси. Момент инерции маятника относительно этой оси равен /, расстояние от центра масс маятника до оси равно I. Составить дифференциальное уравнение Якоби — Гамильтона, найти его полный интеграл и первые интегралы движения маятника (нулевой уровень потенциальной энергии взять на уровне оси маятника). [c.376]

Два одинаковых физических маятника подвешены па параллельных горизонтальных осях, расположенных в одной горизонтальной плоскости, и связаны упругой пружиной, длина которой в ненапряженном состоянии равна расстоянию между осями маятников. Пренебрегая сопротивлением движению и массой пружины, определить частоты и отношения амплитуд главных колебаний системы при малых углах отклонения от равновесного положения. Вес каждого маятника Р радиус инерции его относительно оси, проходящей через центр масс параллельно осп подвеса, р жесткость пружины с, расстояния от центра масс маятника и от точки прикрепления пружины к маятникам до оси подвеса равны соответственно I и Н. ( м. рисунок к задаче 56.4,) [c.418]

Считая в задаче 55.9, что длина нити весьма мала по сравнению с длиной стержня, и пренебрегая квадратом отношения 1/Ь, определить отношение низшей частоты свободных колебаний системы к частоте колебаний физического маятника, если ось вращения поместить в конце стержня. [c.419]

Его можно получить применив к физическому маятнику дифференциальное уравнение вращения твердого тела вокруг неподвижной оси [c.467]

Расстояние 0К = 1 до центра удара К определяем по формуле для приведенной длины физического маятника [c.546]

Учет невесомости приобретает важное значение при космических полетах, поскольку невесомость изменяет условия работы многих устройств и приборов, а те из них, в которых, например, используются физические маятники или свободная подача жидкости и т. п., вообще оказываются непригодными. Важную роль в условиях невесомости начинают играть не зависящие от внешних воздействий и сохраняющиеся при невесомости молекулярные силы (в земных условиях малые по сравнению с взаимными давлениями, обусловленными весомостью), что меняет характер ряда явлений. Например, в условиях невесомости смачивающая жидкость, заполняющая замкнутый сосуд, под действием молекулярных сил распределится равномерно по его станкам. Жидкость же, не смачивающая стенок, примет форму шара, на что уже указывалось . [c.260]

ФИЗИЧЕСКИЙ МАЯТНИК. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ [c.326]

Физическим маятником называется твердое тело, которое может совершать колебания вокруг неподвижной горизонтальной оси иод действием силы тяжести. [c.326]

Следовательно, малые колебания физического маятника являются гармоническими. Период колебаний физического маятника, если заменить k его значением (67), определяется формулой [c.327]

Длина li такого математического маятника, период колебаний которого равен периоду колебаний данного физического маятника, называется приведенной длиной физического маятника. Точка К, отстоящая от оси подвеса на расстоянии OK=h, называется центром качаний физического маятника (см. рис. 324). [c.327]

Задача 175. Составить, пользуясь методом Лагранжа, дифференциальное уравнение колебаний физического маятника (см, 129). [c.380]

Уравнение движения физического маятника. Физическим маятником называется твердое тело, которое может вращаться вокруг неподвижной горизонтальной оси иод действием силы тян е-стп. Выберем пенодвижную систему координат OXYZ так, чтобы [c.149]

Физический маятник. Физическим маятником называется твердое тело произвольной формы, которое может вращаться вокруг ненодвжной горизонтальной оси О, не проходящей через центр тяжести, под действием собственного веса (рис. 21.8). Пусть физичес1 ий маятник выведен из состояния равновесия, при котором отрезок ОС = а расположен вертикально. Определим движение, пренебрегая трением осп подвеса и сопротивлепнем воздуха. [c.380]

Уравнение движения физического маятника. Физическим маятником называется твердое тело, которое может вращаться вокруг неподвижной горизонтальной оси под действием силы тяжести. Выберем неподвижную систему координат OXYZ так, чтобы ее ось 0Z совпадала с осью вращения маятника, а ось 0Y была направлена вертикально вниз. Связанную с маятником систему координат Oxyz выберем так, чтобы центр масс маятника лежал на оси Оу а оси Oz и 0Z совпадали. Тогда если а — расстояние от центра тяжести до оси вращения, то = —mga mip и из последнего уравнения системы (3) получим дифференциальное уравнение движения физического маятника в виде [c.180]

По форме оно совпадает с ур-нием колебаний фнз. маятника с моментом инерции I=SJ< >Ik, моментом силы тяжести qeVj2n) os ф и внспщнм моментом G— — qeV(J2n) os Ф (рис, 2). Дли маятника физически очевидно, что могут существовать два положения равновесия ф=Фо и ф=—ф . Нижнее положение равновесия (ф = фо) устойчиво, а верхнее (ф = —Фо) — неустойчиво. Маятник может совершать движения двух качественно разл. типов — либо колебания около устойчивой равновесной фазы Фо, либо (при очень больших нач. отклонениях от ptiBHOBe HH или при очень больших нач. скоростях) вращат. движение, при к-ром он проходит все углы ф. [c.21]

Физический маятник. Физическ им (и ли сложным) маятником называется твёрдое тело, которое может вращаться вокруг неподвижной горизонтальной оси под действием юлько силытяжести. Если обозначить угол отклонения маяншка от положения равновесия (отсчитываемый в направлении, противоположном движению часовой стрелки) через <р, расстояние центра тяжести С маятника от оси вращения О, (перпендикулярной к плоскости чертежа) — через 5 и вес маятника — через Р (фиг. 38), то момент силы Р относительно оси вращения равен [c.386]

Физический маятник представляет собой тело массы т, вращающееся вокруг горизонтальной оси его момент инерции I и смещение / центра масс относительно оси считаются заданными. Силы сопротивления, пропорциональные скорости, таковы, что при свободных колебаниях маятника отношение предыдущего разма.ха к последующему равно q. Точка подвеса маятника совершает горизонтальные случайные колебания. Ускорение т точки подвеса можно считать белым шумом постоянной интенсивности Определить установившееся среднее квадратическое значение угла отклонения маятника при вынужденных колебаниях, а также среднее число выбросов п угла за уровень, в 2 раза превышающий среднее 1свадратнческое значение в течение времени Т. [c.447]

Точка подвеса физического маятника, частота свободных колебаний которого равна /г =15 рад/с, а отношение последую-гцего размаха к предыдущему при свободных колебаниях равно т = 1,2, совершает горизонтальные случайные колебания. Скорость точки подвеса при колебаниях можно считать белым шумом [c.447]

Вычислим приведенную длину /, физического маягника, у которого ось привеса проходит через точку О, центр качаний прежнего маятника. Согласно определению приьедеп-ной длины, применяя теорему Штейнера, имеем [c.469]

Христиан Гюйгенс (1629—1695) — выдающийся голландский ученый, механик, физик и астроном. Изобрел первые маятниковые часы. В связи с этим изучал йолебания физического маятника (см. 129) и ввел понятие о моменте инерции тела (сам термин предложил позже Эйлер). [c.269]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.326 ]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.214 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.334 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.227 ]

Основы теоретической механики (2000) -- [ c.457 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.182 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1977) -- [ c.72 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1983) -- [ c.179 ]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.149 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.408 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.171 ]

Теоретическая механика Том 2 (1960) -- [ c.25 , c.86 , c.127 , c.321 ]

Механика (2001) -- [ c.69 , c.122 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.180 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.590 ]

Механизмы с упругими связями Динамика и устойчивость (1964) -- [ c.20 ]

Вибрации в технике Справочник Том 2 (1979) -- [ c.144 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.223 ]

Термодинамика равновесных процессов (1983) -- [ c.30 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Том 2 Динамика издание восьмое (1991) -- [ c.276 , c.283 , c.382 , c.392 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.392 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.309 , c.310 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.250 ]

Аналитическая механика (1961) -- [ c.333 ]

Курс теоретической механики для физиков Изд3 (1978) -- [ c.359 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.386 ]

Теоретическая механика Часть 2 (1958) -- [ c.296 ]

Колебания Введение в исследование колебательных систем (1982) -- [ c.39 , c.47 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.75 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.507 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.439 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...