Поверхности Теория

Так, в основе расчетов деталей машин на прочность и деформацию лежит закон Гука. Однако его применение для расчета различных деталей и систем с разнообразными видами нагружений потребовало создания специальных методов, которые составляют содержание таких наук, как сопротивление материалов и теория упругости. Аналогичная картина имеет место и при расчетах на износ сопряженных поверхностей деталей машин с той разницей, что вместо простейшего закона Гука в качестве исходной физической закономерности должен быть принят закон изнашивания, который связывает износ с рядом параметров, включает фактор времени и относится к материалам двух сопряженных поверхностей. Теория изнашивания сопряженных деталей машин, которая в настоящее время находится на первом этапе своего развития, должна дать методы расчета и оценки износа всех основных типов сопряжений при различных условиях их работы. [c.272]

Константы w, vi, vs называются главными скоростями . Поскольку это уравнение приводит к квадратному уравнению для v, то получается двузначная метрика, т. е. в одной задаче сосуществуют два различных типа геометрии. В результате световая волна, падающая на кристалл, разделяется на две (различно поляризованные) волны и мы получаем явление двойного лучепреломления . Элементарные волновые поверхности теории Гюйгенса образуют двойное семейство сложных поверхностей четвертого порядка, хотя они и остаются сферами при соответствующих геометриях. [c.329]

Методы расчета. Общий обзор методов расчета колебаний пластинок и оболочек дан в работе [9]. В соответствии с принятой расчетной моделью рассматривается срединная поверхность лопатки. Если срединная поверхность близка к плоской, то используется теория пластинок, а при значительном искривлении срединной поверхности — теория оболочек. [c.247]

Это решение удовлетворяет всем граничным условиям, кроме условий для напряжений поперечного сдвига на боковой поверхности. Теория эластомерного слоя дает тот же результат. [c.250]

Кваркам придется, по-видимому, потесниться, чтобы дать место солитонам с дробным зарядом, которые появились на поверхности теорий в двух совершенно разных областях физики — релятивистской теории поля и физике конденсированного состояния. Солитоны (решения нелинейных уравнений, имеющие вид уединенной волны) становятся все более и более обычным явлением в самых разнообразных физических задачах, но солитоны, связанные с нецелыми квантовыми числами, это нечто новое. Сходство в математической структуре теорий, в которых возникают такие объекты, особенно привлекает теоретиков, занимающихся физикой элементарных частиц, поскольку выводы теории конденсированного состояния легче проверять экспериментально, нежели выводы более абстрактных теорий поля. [c.235]

Следующие четыре лекции посвящены задачам внешней аэродинамики. Как уже отмечалось во введении, теоретическая основа современной летательной техники состоит из трех основных проблем теории несущей поверхности (теория крыла), обтекания удлиненных, относительно тонких тел (аэродинамика фюзеляжа самолета и ракеты), обтекания коротких плохо обтекаемых тел типа сферы (аэродинамика спускаемых аппаратов). Эти проблемы обсуждаются ниже. [c.164]

Для скорости И. с безграничной плоской поверхности теория приводит к ф-ле [c.189]

Особенности распространения света в кристаллах связаны с тем, что в анизотропной среде, вообще говоря, направление луча (т. е. направление распространения энергии) не совпадает с направлением нормали к волновой поверхности. Теория Д. л., данная впервые Френелем, м. б. выведена на основании ур-ий Максвелла, составленных для анизотропной среды и отнесенных к осям электрич. симметрии. Если [c.196]

ХАРАКТЕРИСТИКА ВОЛНОВОГО ФРОНТА С ТОЧКИ ЗРЕНИЯ ОБЩЕЙ ТЕОРИИ ПОВЕРХНОСТЕЙ (ТЕОРИЯ ХАРАКТЕРИСТИК) [c.181]

Причин таких расхождений несколько исключаются из рассмотрения метастабильные доменные сверхструктуры и их перестройка при измерении зависимостей 1(1), не всегда учитываются отмеченные выше слабые стороны метода ДМЭ (многолучевая интерференция, неупругие столкновения и шероховатость поверхности). Теория рассчитывала динамические свойства только идеальных плоскостей раскола, используя, как правило, компоненты динамической матрицы для объема, которые, как мы только что показали, значительно отличаются от значений для поверхности. В последние годы появились динамические расчеты в гармоническом приближении для некоторых сверхструктур, например, димерной, но произвол в выборе упругих констант остается. [c.160]

Среди пространственных III. н. м. необходимо отметить сферические Ш. н. м. В этих механизмах отдельные точки двигаются не по прямым, а по дугам, лежащим в различных плоскостях, секущих сферич. поверхность. Теория их построения сводится к отысканию вышеуказанных ранее приемов точек плоского механизма, имеющих своими траекториями [c.459]

Выше были рассмотрены основные вопросы теории сухого трения в кинематических парах. В настоящем параграфе изложим некоторые основные сведения по теории жидкостного трения. Как указывалось выше, при жидкостном трении непосредственное соприкасание между двумя поверхностями, движущимися друг относительно друга, отсутствует, ибо между этими поверхностями имеется промежуточный смазочный слой жидкости. При относительном движении поверхностей наблюдается сдвиг отдельных слоев жидкости друг относительно друга. Таким образом, трение в жидкостном слое сводится к вязкому сдвигу. [c.229]

Давление обусловлено взаимодействием молекул рабочего тела с поверхностью и численно равно силе, действующей на единицу площади поверхности тела по нормали к последней. В соответствии с молекулярно-кинетической теорией давление газа определяется соотношением [c.7]

Количество теплоты, передаваемое в единицу времени через произвольную поверхность F. в теории теплообмена принято называть М о щ н о с т ь ю теплового потока ИЛИ просто тепловым потоком и обозначать буквой, ]Единицей ее измерения обычно служит Дж/с, т. е. Вт. [c.70]

Однородная плоская стенка. Простейшей и очень распространенной задачей, решаемой теорией теплообмена, является определение плотности теплового потока, передаваемого через плоскую стенку толщиной 6, на поверхностях которой поддерживаются температуры t И /,-2 (рис, 8,2). Температура изменяется только по толщине пластины — по одной координате х. Такие задачи называются одномерными, решения их наиболее просты, и в данном курсе мы ограничимся рассмотрением только одномерных задач. Учитывая, что для одномерного случая [c.72]

Достоинство псевдоожиженных систем — высокая интенсивность теплообмена между слоем и омываемыми им поверхностями. Особенно большие значения коэффициентов теплообмена даже при осуществлении процесса псевдоожижения в обычных условиях достигаются в слоях мелкодисперсных частиц. Многочисленные экспериментальные исследования подробно изложены в ряде монографий [12, 18, 20, 49, 50]. При этом механизм переноса тепла, в котором, безусловно, главная роль принадлежит теплопроводности системы, сложен и много- образен. Поэтому теории, объясняющей влияние всех факторов на теплообмен, до сих пор не существует. Однако отдельные аналитические модели не только качественно правильно отражают особенности внешнего теплообмена в псевдоожиженном слое, но и при определенных условиях позволяют делать удовлетворительные количественные оценки. [c.57]

В основе теории каркаса лежит следующее положение непрерывное однопараметрическое множество линий в пространстве задает поверхность и, обратно, всякая поверхность может быть представлена одпо-параметрическим множеством линий, свойства которых и закон их распределения в пространстве определяют свойства поверхности. [c.166]

Построение касательных плоскостей к поверхностям является основой теории теней. [c.280]

Рассматривая проекции линий пересечения поверхностей второго порядка, необходимо отметить еще одну теорему если пересекающиеся поверхности второго порядка имеют общую плоскость симметрии, то линия их пересечения проецируется на эту плоскость или ей параллельную) в виде дуги кривой второго порядка. [c.78]

Таким образом, в [Л. 6], так же как и в большинстве случаев, используются представления о канальном течении газа в слое (условия внутренней задачи). Поэтому неслучайно введение гидравлического радиуса приводит формулу сопротивления засыпки к виду (9-24 ), обычному для течения в трубах. Не останавливаясь на других подходах к рассматриваемой задаче (с позиций обтекания отдельной частицы в слое — внешняя задача , с позиций струйной теории [Л. 54, 178]), отметим, что формула (9-24) получена путем сопоставления опытных данных 80 источников. Она отражает влияние числа Re, формы и состояния поверхности частиц в довольно широком диапазоне. В табл. 9-1 приведены данные о коэффициентах С и Си с указанием максимальных отклонений в процентах. [c.283]

Теоретическая механика, развиваясь, достигла большой глубины и мастерства в исследовании многих весьма сложных проблем. Существует также значительное число математических дисци1ялин (теория оптимальных процессов, симплектическая геометрия, теория потенциала, теория линейчатых поверхностей, теория возмуш.ений, теория устойчивости, теория дифференциальных уравнений и др.), проис- [c.9]

Помимо того, что уравнения Г. Лондона и Ф. Лондона (в их окончательном виде) дают общее описание электромагнитного поведения сверхпроводников, они позволяютиредсказатьиекоторыеявления, поддающиеся наблюдению и не содержащиеся в первоначальной формулировке. Наиболее значительным из них является эффект проникновения магнитного поля н глубь сверхпроводника на расстояния порядка 10 см. Этот результат совпадает с нашим интуитивным представлением о том, что индукция не может скачком унасть до нуля на геометрической границе поверхности. Теория предсказывает также наличие сонротивления у сверхпроводников в высокочастотных переменных полях и большие величины критических полей у тонких пленок по сравнению со сплошными образцами того же металла. В этом разделе мы обсудим первые два явления, а также рассмотрим эксперимент ,i, показавшие, что статическое электрическое иоле не проникает в глубь uep.v-проводника. Свойства пленок будут обсуждаться в следующем разделе. Мы увидим, что все предсказания теории Г. Лондона и Ф. Лондона качественно подтверждаются, однако в последние годы стало вполне ясно, что эта теория неприменима для количественного описания свойств сверхпроводников. [c.642]

Книга првдставляег собой сокрвмвиный курс математического анализа, написонный известным американским ученым. По стилю и содержанию она отличается от имеющихся традиционных курсов. Помимо обычно включаемого материала, книга содержит основы теории метрических пространств, теорию интегрирования дифференциальных форм на поверхностях, теорию интеграла и т. д. [c.160]

Теории первого приближения. В этих теориях, которые часто называют классическими линейными теориями тонких оболочек, величины порядка z]R[ отбрасывают в выражениях для деформаций срединной поверхности и сохраняют в соотношениях, определяющих изменение кривизны. Как было показано Ланг-хааром [162], такая непоследовательная, на первый взгляд, система гипотез позволяет построить теорию оболочек, соответствующую теории кривых брусьев Винклера — Баха и Имеющую большую точность, чем теория пологих оболочек, в которой члены порядка zIRi последовательно не учитываются во всех соотношениях. Наиболее распространенная теория первого приближения известна как теория Лява [176]. Наиболее рациональная схема ее построения была предложена Рейсснером и подробно описана в книге Крауса [159] (гл. 2). К расчету оболочек из композиционных материалов она была применена в работе Берта и др. [39]. Теория Лява обладает одним недостатком — она предсказывает существование ненулевых деформаций при повороте произвольной оболочки как твердого тела относительно оси, нормальной к срединной поверхности. Теория первого приближения без этого недостатка была предложена Сандером [247]. Другой вариант теории такого рода рассмотрен в работе Новожилова [206]. [c.215]

В другой работе Голдсмит и Лиман [63] показали, что при ударе стальной сферы (диаметр -—12,7 мм) о стальную поверхность теория Герца применима для определения времени контакта и максимального значения силы при скоростях до 91,5 м/с. Данные, представленные на рис. 23 для эпоксидного углепластика, [c.318]

Вследствие сложной формы поверхности лопастей и вихревых поверхностей теорию несущей поверхности практически можно использовать, только рассматривая конечные элементы. В простейшем случае поверхности лоиастей и вихревые пелены представляют вихревыми решетками. При этом способ расчета должен быть сходен с описанным выше способом расчета неравномерного поля скоростей протекания, но число точек, в которых нужно вычислять индуктивную скорость, на несколько порядков превышает число точек на поверхности лопасти. Даже без учета свободного переноса вихрей в следе расчет нагрузок несущего винта по теории несущей поверхности потребует [c.687]

Предположение о том, что возможный механизм кавитационного разрушения связан с образованием струйки, впервые высказали Корнфельд и Суваров [26]. В этой же связи Ноде и Эллис [33] изучали симметричные неполусферические каверны в процессе их схлопывания на твердой поверхности. Теория идеальной жидкости, в которой не учитывается сила тяжести и предполагается, что давление внутри схлопывающейся каверны постоянно, предсказывает появление на стенке пузырька углубления с последующим образованием струйки, ударяющейся о твердую поверхность. Расчетные значения скорости струйки составляют от нескольких сот до нескольких тысяч метров в секунду. Высокоскоростная фотография, наблюдения схлопывания на поверхностях из фотоупругих материалов и наблюдения разрушения на поверхности алюминия предоставляют [c.168]

Курс содержит четыре части, В первой из них, общей для всех частей, излагаются основные понятия кинематики и основные уравнения движения произвольной сплошной среды. Вторая часть посвящена из-ложению элементов некоторых разделов гидродинамики, уравнения движения идеальной и вязкой жидкости, аэродинамика, волновые движения у пограничный слой. Особое внимание в этом разделе уделено плоскопараллельным движениям и двумерным движениям вдоль криволинейных поверхностей. Теория фильтрации, которой посвящена третья часть у рассматривается с точки зрения применения методов гидродинамики к решению технических краевых задач. Последняя, четвертая, часть посвящена уравнениям теории упругости и применению их к некотх)рым конкретным задачам. Втюрая и третья части а также частично третья часть, независимы друг от друга и могут изучаться отдельно. [c.2]

Решены также некоторые задачи об упруго-пластических деформациях клина. В. В. Соколовским рассмотрена полуплоскость под действием постоянной нагрузки, приложенной на одной ноловинз граничной поверхности (Теория пластичности, М.—Л., 1950). Г. С. Шапиро решена задача о клине под действиед постоянной нагрузки, приложенной на одной из его граней. В случае остроугольного клина при предельном значении нагрузки упругая область вырождается в линию разрыва, совпадающую с биссектрисой угла раствора клина [Упруго-пластическое равновесие клина и разрывные решения в теории пластичности, Прикл. хматем. и мех., XVI, вып. 1 (1952)]. [c.612]

В настоящее время нет полного представления о микромеханизмах и взаимосвязи рассмотренных выше многочисленных факторов. Для описания процессов, протекающих во фрикционном контакте, привлекаются уже известные теории деформирования и разрущения твердых тел, химических и физических реакций на поверхностях, теории массо- и теп-лопереноса, различного рода эффекты (пластифицирования и охрупчивания, водородного охрупчивания, избирательных массообменных процессов и др.). [c.148]

П.пастинка из кристалла кварца может быть вырезана таким образом, что через нее будет распространяться либо продольная, либо поперечная волна при возбуждении высокочастотным электрическим полем. Это поле подается на пластинку через электроды, расположенные на ее противоположных поверхностях. Теория пьезоэлектрического возбуждения кратко рассматривается в гл. 13. [c.166]

Случай поперечного проскальзывания не столь ясен, так как верчение само по себе дает поперечную тангенциальную составляющую силы, известную в автомобильной промышленности как сопротивление повороту. Следовательно, кривая проскальзывания асимметрична относительно начала координат (рис. 8.13). Этот эффект совершенно невозможно предсказать теорией полного проскальзывания, так-как он целиком определяется тангенциальной упругой податливостью поверхности. Теория полного проскальзывания дает, следовательно, очень большую ошибку в этом случае даже при-большом верчении. Однако численные результаты Калькера хорошо подтверждаются экспериментами в диапазоне, где были точно выполнёны измерения. [c.306]

В работе Маскета, перевод которой ныне предлагается советскому читателю, при широком использовании математического аппарата подвергнуты были глубокому анализу следующие вопросы гидромеханическое обоснование основных законов фильтрации, методы определения физических констант горных пород (проницаемость, пористость) вывод диференциальных уравнений движения однородных жидкостей воды, нефти и газа радиальное и нерадиальное плоское движение жидкостей к стокам (скважинам) фильтрация под плотинами, трехразмерный поток жидкости в пористой среде, теория совершенных и несовершенных скважин, движение жидкости в условиях гравитационного потока (с учетом свободной поверхности ), теория движения жидкости в среде с неоднородной проницаемостью, теория одновременного движения в пласте двух жидкостей, анализ движения водонефтяного контакта и явления конусообразования, теория интерференции скважин, теория водной репрессии (флюдинга) при различной сетке размещения инжекционных и эксплоатационных скважин, неустановившееся движение жидкости в пористой среде, движение сжимаемой жидкости или проблема упругого режима, движение газа в пористой среде — двухразмерное, трехразмерное, установившееся и неустановившееся, теория газонефтяного фактора и т. д. [c.3]

Включает теорию гидродинамической и эластогидродинами-ческой смазки, изучение физико-химических процессов на контакте, механику контактного взаимодействия, теорию сухого трения (трения несмазанных поверхностей), теорию изнашивания. [c.81]

Следует хорошо понять физический смысл того обстоятельства, что V-T = 0. В теории идеальной жидкости полагают х = О и, следовательно, т = О, так что равенство V-т = О тривиально. Для ньютоновской несжимаемой жидкости в случае безвихревого течения V т = О (т. е. результирующая сила вследствие действия напряжений па любую замкнутую поверхность равна нулю), но сами напряжения не равны нулю. То, что дивергенция тензора напряжений может быть равна нулю, хотя сами напряжения и не равны нулю, не неожиданно действительно, в гл.. 5, например, это было показано для течения удлинения. Заметим, что диссипацрш энергии т Vv всегда равна нулю в идеальной жидкости, но отлична от нуля в ньютоновской жидкости, даже если последняя участвует в изохорном безвихревом течении, где V - т = 0. Фактически эта интересная задача ньютоновской гидромеханики была первоначально решена в работах [2, 3] при помощи вычисления полной скорости диссипации в безвихревом поле течения, удовлетворяющем уравнению (7-1.6). [c.256]

Поскольку для вихревого режима течения невозможно применить гидродинамическую теорию теплообмена, то обычно расчетные зависимости в области гидродинамики и теплообмена получают на основе обобщения экспериментальных данных. Экспериментальные исследования гидродинамики и теплообмена в активных зонах с шаровыми твэлами реакторов FP оеу-ш,ествить весьма трудно, а на стадии проектирования просто и невозмфкно, поэтому обычно используют теорию подобия, которая позволяет установить, от каких безоазмерных параметров зависит гидродинамическое сопротивление при обтекании газом тепловыделяющих элементов и его нагрев за счет теплоотдачи от поверхности твэлов. [c.47]

Для определения конвективной составляющей переноса тепла частицами авторы [93] воспользовались пакетной теорией Миклея и Файербенкса, модифицированной А. П. Баскаковым. При этом трудноопределимый параметр — время контактирования пакета частиц с поверхностью— предложено рассчитывать, согласно [94], т. е. как для поршневого режима псевдоожижения [c.84]

В работе [127] предполагается, что псевдоожижен-ный слой излучает как абсолютно черное тело и, исходя -из формул для лучистого обмена между двумя плоскостями с. температурами Гст и Тел, проводится оценка значимости радиационного обмена в сравнении с кон-вективно-кондуктивным. Роль радиационного переноса возрастает с увеличением размеров. частиц при сохранении неизменными прочих характеристик, в частности свойств материала частиц. Поэтому, если для частиц d = 0, мм лучистый обмен становится существенным при 7 >900 К, то для частиц d = 5 мм — при Г>500К. Аналогичные оценки получены в работе [50] в рамках пакетной теории теплообмена псевдоожиженного слоя с поверхностью (для частиц d = 0,5 мм температура, при которой становится существенным лучистый теплообмен, должна быть больше 700 К). Все эти оценки проводи- лись в предположении, что профиль температуры вблизи поверхности в псевдоожиженном слое не изменяется вследствие радиационного обмена и определяется, как и при низкой температуре, только конвекцией и теплопроводностью. [c.135]

Горизонтальное цилиндрическое отверстие 6 в пересечении с наружной поверхностью цилиндра 3 дает две линии пересечения I (линии четвертого порядка) и с цилиндрическим отверстием 5 — две плоские кривые т (см. теорему Л онжа, 36). [c.140]

По представлениям 3. Ф. Чуханова Л. 316, 317], основанным на анализе процессов в слое с точки зрения внешней задачи, влияние соседних частиц и их точек соприкосновения проявляется в ранней турбулизации газовой фазы. По-видимому, эта турбулизация охватывает часть свободно омываемой поверхности твердых частиц, но не затрагивает газовую прослойку, непосредственно примыкающую к местам контакта и образующую застойную зону. По данным [Л. 7] коэффициент массо-передачи в широком диапазоне чисел Рейнольдса очень неравномерен по поверхности шариков продуваемого неподвижного слоя. Он резко уменьшается в точках контакта частиц н увеличивается в свободно обдуваемых местах. Аналогичный результат был получен Дентоном [Л. 351] при Re = 5 000 ч-50 ООО. В движущемся слое при прочих равных условиях можно ожидать уменьшения застойных зон на поверхности частиц. Исходя из предположения, что теплообмен в слое является типично внешней задачей, 3. Ф. Чуханов [Л. 316] на основе гидродинамической теории теплообмена показал, что для турбулентного режима [c.318]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...