Теория смачиваемости поверхности

Б. Теория смачиваемости поверхности. ......................... 34 [c.11]

Б. Теория смачиваемости поверхности [c.34]

Обсуждая полученные результаты, авторы экспериментальной работы [1] приходят к выводу, что наиболее вероятным объяснением расхождения теории с экспериментом является влияние поверхностных химических эффектов, приводящее к понижению капиллярных сил. Капиллярное давление может оказаться весьма чувствительным к тонкой пленке загрязнений (таких, как окислы) на жидкости и на смачиваемой поверхности. [c.79]

В движущейся пленке часть молекул адсорбированного слоя, находящегося под действием молекулярных сил поверхности твердого тела, увлекается потоком жидкости, на что затрачивается механическая энергия. Таким образом, в отличие от классической теории пограничного слоя на гидродинамические характеристики потока в пристеночном слое влияют физические свойства твердого тела и прежде всего его смачиваемость. От этих свойств зависит, в частности, и толщина ламинарного подслоя пленки при ее турбулентном движении. [c.280]

Размер поверхности теплообмена при конденсации. Зачастую мокрая точка в тепловой трубе располагается либо в конце конденсаторной зоны, либо в средней ее части, и тогда часть поверхности фитиля может оказаться не закрытой менисками жидкости. Поскольку в тепловых трубах для фитилей используются смачиваемые материалы, то, согласно теории зарождения новой фазы, на обращенной в паровое пространство поверхности фитиля для образования жидкости практически не требуется переохлаждения и на ней образуется слой жидкости, из которого под действием капиллярных и других сил жидкость стекает в поры фитиля. В тонких слоях движение может осуществляться под действием расклинивающего давления. Однако, по-видимому, в большинстве случаев транспортировка конденсата с поверхности фитиля происходит за счет капиллярных и гравитационных эффектов, а также за счет трения о пар. [c.154]

В теплообменных устройствах наиболее распространена пленочная конденсация пара, при которой на смачиваемой поверхности твердого тела обраауется сплошная пленка конденсата. На несмачиваемой поверхности идет капельная конденсация с образованием отдельных капель конденсата она встречается реже и здесь не рассматривается. Теория теплоотдачи при пленочной конденсации неподвижного пара была разработана Нус-сельтом. [c.398]

Значения к в табл. 8.4.2, относящиеся к случайным упаковкам цилиндров, получены путем сложения двух третей от соответствующих значений для перпендикулярного течения и одной трети значений для параллельного течения при равной порозности. Интересно отметить, что полученные таким путем значения близки к значениям для сфер в диапазоне е от 0,40 до 0,80 и ненамного отличаются от экспериментально определенного значения к = 5,0 в интервале е от 0,40 до 0,70. Так как цилиндры можно рассматривать как частицы, форма которых предельно отличается от сферической, то это обстоятельство представляет дополнительный аргумент в пользу теории Кармана — Козени для проницаемости пористых сред. Более того, действительный диаметр частиц не фигурирует в соотношениях, определяющих гидравлический радиус т. Поэтому постоянство множителя Козени к в некоторой степени оправдывает использование метода усреднения размера частиц в полидисперсных облаках при условии сохранения постоянного значения гидравлического радиуса. Это представление о замене облака частиц разных размеров облаком частиц одинакового размера, характеризуемым тем же самым отношением полной площади смачиваемой поверхности к объему пор, что и исходное полидис-персное облако, приводит к определению так называемого обратного среднего диаметра D = 1/ wilDi), где Wi — весовая доля [c.457]

В отношении действия этих присадок существуют рамичные теории. Одни объясняют их действие изменением смачиваемости поверхности металла травильным раствором и образованием пены, которая отдаляет от металла образующиеся пузырьки водорода. Другие считают, что частйцы присадки оседают на поверхности металла в виде плотной пленки, защищающей металл от чрезмерного воздействия кислоты. В производстве применение присадок создает следующие преимущества а) получается зна- штельная экономия в расходе металла и кислоты, б) поверхность изделий разъедается меньше, чем при травлении без присадок, в) создаются лучшие условия работы, так как из травильных ванн выделяется в помещение цеха меньше водорода, [c.188]

Из кинетической теории жидкости известно, что растворимые или хорошо смачиваемые примеси не могут заметно понизить прочность жидкости, так как угол смачивания у них близок к нулю. Даже впервые попавшие в воду плохо смачиваемые поверхности с краевыми углами 50—60° уже через несколько суток имеют краевые углы, приближаюш иеся к нулю [13]. Это происходит вследствие постепенного растворения адсорбированного на поверхности слоя воздуха. Однако в ш елях и впадинах на поверхностях часто остается парогазовый зародыш [13]. Если треш ина плохо смачиваема, то соприкасаюш,аяся с ней жидкость будет образовывать относительно газа выпуклый мениск, а если она к тому же обладает и острым дном, то ни под каким конечным давлением жидкость не заполнит треш,ину полностью. Поэтому зарождение пузырька под действием растяжения в жидкости всегда начинается с парогазовой фазы, сохранившейся в такой треп1 ине или впадине. [c.171]

Первый шаг в разработке теории эффективности столкновений капель с несмачиваемыми пылинками был сделан Пембертоном [Л. 18]. Он рассматривал абсолютно несмачиваемую сферическую пылинку, на которой вода образует краевой угол 0=180°, и предположил, что столкновение такой пылинки с крупной водяной каплей будет эффективным, если кинетическая энергия пылинки, вычисленная по нормальной составляющей ее относительной скорости превысит работу погружения пылинки. Рассчитав при потенциальном обтекании шара, Пембертон построил зависимость a=f(St) для осаждения не-смачиваемых пылинок. Однако эта теория не может претендовать на полноту, так как не учитывает возможность улавливания несмачиваемых пылинок за счет их закрепления на поверхности капли, что всегда наблюдается в действительности. [c.19]

Для проверки этих обстоятельств Фукс [110] поставил опыты по конденсации паров воды и ртути на поверхностях различной смачиваемости. В качестве абсолютно смачиваемого тела служила свеже-расколотап слюда. В этом случае, в полном согласии с теорией, конденсация пара из паро-воздушной смеси начиналась точно в точке росы. При этом на поверхности охлаждения образовывалась сплошная пленка конденсата. Однако, как только поверхность начинала загрязняться, пленка разрывалась и появлялись капли. Многочисленные опыты по конденсации водяного и ртутного паров на несмачиваемой поверхности (парафин) показали, что этот процесс начинается при переохлаждении относительно точки росы в ядре паро-воздушной смеси порядка 0,1 — 0,2 С. Опыт показывает, что величина перегрева, возникающего вследствие действия сил поверхностного натяжения в кипящей жидкости, имеет этот же порядок, а [c.8]

Теория о возникновении зародышей парообразования по Вол-меру и Фишеру распространяется на случай перегрева жидкости, находящейся в контакте с различными твердыми поверхностями. Показано, что возникновением зародышей в массе жидкости, на плоских поверхностях, на острых выступах или в смачиваемых впадинах нельзя объяснить факты экспериментально наблюдаемого перегрева. В качестве центров парообразования предпочтение следует отдать несмачнваемым впадинам, но трудности их сплошного заполнения жидкостью столь велики, что, по-видимому, возникновение центров в статически напряженной жидкости почти всегда происходит в уже существующей газовой фазе. Возникновение зародышей при наличии таких динамических явлений, как бурное вскипание, кавитация или пенообразование, всегда происходит на границах газа или пара, оставшегося во впадинах поверхности, [c.80]

Следовательно, эти гипотетические механизмы зарождения пузырей должны рассматриваться как необходимые предпосылки для развития кинетической теории вскипания. В настоящей статье теории гетерогенного возникновения зародышей Волмера [8, 9], Фишера [10] и Торнболла [И] разрабатываются дальше путем анализа вопроса об образовании зародышей вскипания на смачиваемых и несмачиваемых впадинах и выпуклостях поверхности. Установлено, что возникновение пузырей в начале вскипания почти всегда, а при возобновлении процесса всегда происходит во впадинах на твердой поверхности, где адсорбированы малые количества пара или газа. [c.83]

Разработанная Болмером и Фишером теория возникновения зародышей была распространена на явление перегрева жидкостей. Показано, что возникновение зародышей в объеме гомогенной жидкости, на плоской твердой поверхности и на выступах твердой поверхности требует перегревов, соответствующих разности давлений ДР порядка сотен атмосфер во всей области практически наблюдаемых краевых углов. Это настолько превышает экспериментально наблюдаемые перегревы, что подобную возможность возникновения зародышей приходится исключить. Хорошо смачиваемые впадины следует тоже [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...