Абсолютно черное тело

Поверхностная плотность потока интегрального излучения абсолютно черного тела в зависимости от его температуры описывается законом Стефана-Больцмана [c.91]

Тела, с которыми мы имеем дело на практике, излучают меньше тепловой энергии, чем абсолютно черное тело при той же температуре. [c.91]

Отношение поверхностной плотности потока собственного интегрального излучения Е данного тела к поверхностной плотности потока интегрального излучения Ео абсолютно черного тела при той же температуре называется степенью черноты этого тела [c.91]

Абсолютная температура 8 Абсолютно черное тело 90 Абсолютное давление 7,8 Адиабатная температура горения 129 Адиабатный процесс 14, 32, 39 [c.221]

Экспериментальные данные об энергии могут быть получены по испусканию или поглощению веществом излучения. Такие сведения о тепловом излучении и атомных спектрах накапливались в течение многих лет. Ранние попытки объяснить наблюдаемое тепловое излучение, применяя классические законы Ньютона к атомным системам, были только отчасти удовлетворительны. Например, в излучении абсолютно черного тела количество излученной энергии для коротких волн мало оно возрастает с увели- [c.70]

Оо — коэффициент излучения абсолютно черного тела [c.6]

Прибор для измерения высоких температур — оптический пирометр — основан на сравнении яркости исследуемого тела с яркостью нити накаливания. Прибор проградуирован по излучению абсолютно черного источника, и поэтому он измеряет температуру, которую имело бы абсолютно черное тело при той же яркости излучения, какой обладает исследуемое тело. В пирометре используется красный светофильтр (> = 0,65 мкм). [c.186]

Яркость абсолютно черного тела [c.186]

Учитывая, что / = Урф ф (So — яркость излучения абсолютно черного тела), первый интеграл можно выразить следующим образом [c.188]

П. Определить плотность солнечного лучистого потока, падающего на плоскость, нормальную к лучам Солнца и расположенную за пределами атмосферы Земли. Известно, что излучение Солнца близко к излучению абсолютно черного тела с температурой /п = = 5700° С. Диаметр Солнца D= 1,391 10 км, расстояние от Земли до Солнца /= 149,5-10 км. [c.189]

Плазма не является абсолютно черным телом. Она проницаема для излучений и поэтому не подчиняется закону Стефана—Больцмана. Плазма обладает небольшой лучеиспускательной способностью. [c.325]

Де Isi — спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела. [c.460]

Полученное уравнение показывает, что А зависит от коэффициента абсорбции к и толщины слоя тела s. При толщине s = О коэффициент А . = О, т. е. поглощение происходит в слое вещества конечной толщины. Если s = оо, то Л), = 1, т. е. слой большой толщины поглощает луч целиком, как абсолютно черное тело. На величину Лх влияет также коэффициент абсорбции к. Если к велик, то поглощение происходит в тонком поверхностном слое. В связи с этим состояние поверхности тела оказывает большое влияние на его поглощательную и излучательную способность. Если к == О, то и Л), = 0. [c.461]

Интегральное излучение (тепловой поток) абсолютно черного тела прямо пропорционально четвертой степени его абсолютной температуры. [c.463]

Коэффициент сТу называют постоянной излучения Стефана — Больцмана для абсолютно черного тела. Он равен 5,67 X хЮ-8 [c.463]

Из закона Кирхгофа следует, что если тело обладает малой поглощательной способностью, то оно одновременно обладает и малой лучеиспускательной способностью (полированные металлы). Абсолютно черное тело, обладающее максимальной поглощательной способностью, имеет и наибольшую излучательную способность. [c.466]

Закон Кирхгофа остается справедливым и для монохроматического излучения. Отношение интенсивности излучения тела при определенной длине волны к его поглощательной способности при той же длине волны для всех тел одно и то же, если они находятся, при одинаковых температурах, и численно равно интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре, т. е. является функцией только длины волны и температуры [c.466]

Коэффициент излучения абсолютно черного тела. [c.479]

Установка для определения коэффициента излучения твердых тел (рис. 32-10) состоит из трех основных частей модели абсолютно черного тела / с круглым отверстием, чувствительного термостолбика 3 и нагревательного элемента для исследуемого материала. [c.531]

На фиг. 5.18 и 5.19 представлены параметры М, N я Q, вычисленные в приближении четвертого порядка (и = 4) при заданной отражательной способности граничных стенок. При малых значениях То и а влияние анизотропного рассеяния достаточно хорошо описывается изотропным приближением. Кроме того, даже при То = оо множество частиц углерода еще не представляет собой абсолютно черного тела. В работе [503] приведены подробные данные по этому вопросу. [c.246]

Коэффициент q зависит от состояния поверхности тела и выражается через коэффициент степени черноты тела е. Для абсолютно черного тела е=1, а =f o = 57,6 НВт/(см - К ). Большинство встречающихся в технике тел можно рассматривать как серые, у которых е<1. Значение е зависит от природы тела, характера поверхности и температуры. Для окисленных шероховатых поверхностей сталей е изменяется от 0,6 до 0,95. 6—923 >46 [c.145]

Поток излучения, проходящий через единицу поверхности по всем возможным направлениям, называют плотностью потока излучения Е и измеряют в ваттах на квадратный метр (Вт/м ). Сопоставляя энергию собственного излучения тела Е с энергией излучения абсолютно черного тела Еа при той же температуре, получим характеристику тела, называемую степенью черноты, е= / о. [c.14]

Из курса физики известно, что с п е к-тра.пьная плотность потока излучения абсолютно черного тела /щ =d o/dX (в дальнейшем все характеристики абсолютно черного тела будем записывать с индексом нуль ), характеризующая интенсивность излучения на данной длине волны Xi, имеет максимум при определенной длине волны Величина К (мкм) связана с абсолютной температурой Т тела законом Вина [c.91]

При выборе верхней границы диапазона длин волн излучения учитывалось, что уже при температуре 300°С в диапазоне /. = 0—10 мкм сосредоточено 75% излучения абсолютно черного тела [125]. Нижняя граница для d была принята с учетом дианазона размеров частиц, к которым в общем случае применима техника псевдоожижения [69]. Пределы изменения величины Ур соответствуют характерным для рассматриваемой дисперсной системы значениям порозности. Из неравенств (4.1) следует, что параметр рассеяния для частиц, составляющих дисперсную среду, больше 15 [125]. Вблизи от частицы будут справедливы законы геометрической оптики, а дифракционные возмущения, вносимые частицей в лучистый поток, будут накапливаться по мере удаления от нее. Расстояние, на кото- [c.132]

В работе [127] предполагается, что псевдоожижен-ный слой излучает как абсолютно черное тело и, исходя -из формул для лучистого обмена между двумя плоскостями с. температурами Гст и Тел, проводится оценка значимости радиационного обмена в сравнении с кон-вективно-кондуктивным. Роль радиационного переноса возрастает с увеличением размеров. частиц при сохранении неизменными прочих характеристик, в частности свойств материала частиц. Поэтому, если для частиц d = 0, мм лучистый обмен становится существенным при 7 >900 К, то для частиц d = 5 мм — при Г>500К. Аналогичные оценки получены в работе [50] в рамках пакетной теории теплообмена псевдоожиженного слоя с поверхностью (для частиц d = 0,5 мм температура, при которой становится существенным лучистый теплообмен, должна быть больше 700 К). Все эти оценки проводи- лись в предположении, что профиль температуры вблизи поверхности в псевдоожиженном слое не изменяется вследствие радиационного обмена и определяется, как и при низкой температуре, только конвекцией и теплопроводностью. [c.135]

Наиболее совершенной в настоящее время является фотометрическая методика, различные варианты которой описаны в [139, 151 —154]. Сущность этой методики — в кино- или фотосъемке через прозрачное окно частиц слоя одновременно с укрепленной на внешней поверхности визира и погруженной в дисперсную среду моделью абсолютно черного тела. По отношению оптических плотностей изображений слоя либо отдельных ча стиц и модели а. ч. т. можно определить при известной температуре системы степень черноты слоя и образующих его частиц (чего не допускают все другие методы). С помощью киносъемки можно измерять динамические характеристики. Например, при известных свойствах частиц определять температуру отдельных частиц и скорость их остывания [154]. Исследования, выполненные с использованием этой методики, позволили одновременно проследить изменения структуры псевдоожи-жепного слоя вблизи.поверхности и лучистого потока при поочередной смене пакетов частиц и пузырей газа [139, 152]. [c.138]

Здесь расчетная поверхность — поверхность нагрева канала Спр — приведенный коэффициент излучения Та, Тст — средние абсолютные температуры дисперсного потока и нагреваемой стенки (произвольно принято 7 п>7 ст). В нашем случае система состоит из оболочки (стенок канала, включая его торцы) и движущихся в канале дисперсных частиц и газа (в общем случае недиатермного) . Все трудности расчета по (8-23) заключаются в оценке Спр и Гп (для луче-прозрачного газа Тп=Тст). Коэффициент Спр = 0о8пр, где <Го = = 5,67 вт1м -°К — коэффициент излучения абсолютно черного тела, а 8пр — приведенная степень черноты всей системы, зависящая от [c.267]

Определить излучател11ную способность поверхности Солнца, если известно, что ее температура равна 5700° С и условия излучения близки к излучению абсолютно черного тела. Вычислить также длину волны, при которой будет наблюдаться максимум спектральной интенсивности излучения и общее количество лучистой энергии, испускаемой Солнцем в единицу времени, если диаметр Солнца можно принять равным 1,391 Ю м. [c.185]

При исследовании лучистых потоков большое значение имеет распределение лучистой эпергии, испускаемой абсолютно черным телом по отдельным длинам волн спектра. Каждой длине волны лучей при определенной температуре соответствует определенная интенсивность излучения / х. Интенсивность излучения, или сиек-ральная (монохроматическая) интенсивность, представляет собой плотность лучистого потока тела для длин волн от Я до Я -h dX, отнесенная к рассматриваемому интервалу длин волн dX [c.460]

Закон Планка. Интенсивности излучения абсолютно черного тела и любого реального телг Д зависят от температуры и длины волны. [c.461]

Абсолютно черное тело при данной температуре испускает лучи всех длин волн от X =- О до 1 оо. Если каким-либо образом отделить лучи с разными длинами волн друг от друга и измерить энергию каладого луча, то окажется, что распределение энергии вдоль спектра различно. [c.461]

Все реальные тела, используемые в технике, не являются абсолютно черными и при одной и той же температуре излучают меньше энергии, чем абсолютно черное тело. Излучение реальных тел также зависит от температуры и длины волны (при /lx onstизлучения черного тела можно было применить для реальных тел, вводится понятие о сером теле и сером излучении. Под серым излучением понимают такое, которое аналогично излучению черного тела имеет сплошной спектр, но интенсивность лучей для каждой длины волны /х при любой температуре составляет неизменную долю от интенсивности излучения черного тела /,,х [c.463]

Отношение лучеиспускательной способности тела к его поглощательной способности одинаково для всех серых тел, находяш ихся при одинаковых температурах и равно лучеиспускат Льной способности абсолютно черного тела при той же температуре. [c.466]

Термостолбик 3 состоит из массивного медного цилиндра. В одном из оснований цилиндра имеется круглое отверстие диаметром 8 мм. Против этого отверстия в цилиндре установлено восемнадцать манга-нитоконстантановых пластинчатых термопар — толщиной 0,007 мм. Сверху они покрыты платиновой чернью. Между термостолбиком и абсолютно черным телом, между термостолбиком и исследуемым материалом помещаются защитные пустотелые диски 2, охлаждаемые водой с t = onst. [c.531]

Модель абсолютно черного тела, имеющая круглое отверстие с известными коэффициентом излучения, температурой и угловым коэффициентом излучает на круглую поверхность термостолбика. С другой стороны термостолбика между этернитовыми пластинками располагается исследуемая круглая поверхность соосно с отверсти- [c.531]

Факт существования радиационной теплопроводности [8511 свидете.чьствует, что влияние размера частиц действительно служит мерой прозрачности. Как известно, при излучении абсолютно черного тела максимальная энергия на единицу длины волны соответствует А Т л 3-10 мк-град. При Т =- 3000" К да да 1 мк. Частицы размером менее 1 мк, например 0,1 -чк, становятся почти прозрачными для излучения. В этом с.чучае доля полного излучения абсолютно черного тела, переданная частице радиусом а, составляет величину порядка [c.252]

Теплотехника (1991) -- [ c.90 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.177 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.208 , c.209 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.126 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.365 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.226 ]

Теплотехнический справочник (0) -- [ c.307 ]

Теплотехнический справочник Том 2 (1976) -- [ c.185 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.248 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.249 ]

Температурные измерения (1984) -- [ c.20 ]

Конструкционные материалы Энциклопедия (1965) -- [ c.12 ]

Теплотехнический справочник том 2 издание 2 (1976) -- [ c.185 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.38 ]

Теплотехнический справочник Том 1 (1957) -- [ c.307 ]

Статистическая оптика (1988) -- [ c.458 ]

Температура и её измерение (1960) -- [ c.19 , c.299 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.345 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.681 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.166 ]

Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике (1992) -- [ c.286 , c.287 ]

Современная термодинамика (2002) -- [ c.281 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...