Измеряемые параметры и принцип измере

При экспериментальном определении величин к а Я в принципе требуется измерить параметры состояния системы, которая находится в тепловом равновесии при температуре 273,16 К и для которой можно написать уравнение состояния в явном виде с единственным неизвестным параметром к или Я. Такую систему представляет собой реальный газ в пределе низких давлений. До последнего времени наиболее точные экспериментальные значения для к в Я получались методом предельно разреженного газа. [c.26]

Для определения толщины покрытий, нанесенных на немагнитные металлы, применяются толщиномеры, использующие принцип электромагнитной индукции. Под действием токов высокой частоты в контролируемом участке поверхности подложки создается электромагнитное поле, индуктирующее в металле вихревые токи, плотность и распределение которых зависит от размера зазора между датчиком и металлом, т. е. от толщины покрытия. Электрические параметры датчика измеряются электрической схемой прибора и фиксируются на шкале, отградуированной в микрометрах. На принципе электромагнитной индукции основана работа толщиномеров ТПН-1У, ИДП-3, ИДП-5, ТПМ-Л2, ТПО-В и др. [22]. [c.140]

Какие параметры используют для оценки шероховатости поверхности 2. Какими способами контролируют шероховатость с помощью образцов шероховатости 3. В чем заключается принцип действия профилографа-профилометра 201 4. Какой параметр шероховатости измеряют на микроскопах светового сечения 5. Как выглядит оптическая схема микроинтерферометра 6. Как определяют высоту микронеровностей [c.178]

При построении адаптивной системы управления станком используется принцип зависимости подачи от силы резания. Эта зависимость задается до начала обработки по программе или вручную. При изменении режимов обработки (величина припуска, твердости обработки и т. д., см. рис. УМб) схема регулирования подачи изменяет параметры зависимости так, чтобы приблизить результирующую подачу к ее оптимальному значению. На станке обычно устанавливают дополнительные датчики, дающие возможность измерить параметры резания (момент резания, температуру режущей кромки, вибрации). Привод станка выполняется со следящей системой, обеспечивающей регулирование скорости с высоким быстродействием. На рис. УП-25, а [c.214]

В акустическом методе определения теплофизических свойств по сути используются те же принципы, что и в известных методах измерения тепло-физических характеристик, но вместо температуры и ее изменений измеряют параметры резонансных колебаний, что позволяет избежать трудностей, свя -занных с динамическими измерениями температуры. [c.158]

Таким образом, фотографические методы позволяют непосредственно измерять только кинематические парамеры процесса распространения волн напряжений, а именно перемещение и в некоторых случаях скорость, другие же параметры определяются косвенно с помощью соответствующих формул, тогда как методы, основанные на принципе Гопкинсона, в сочетании с электрическими устройствами (датчики, измерительная аппаратура) позволяют непосредственно измерять некоторые динамические параметры процесса распространения волн напряжений. [c.30]

Здесь e= Ei E, h Ho/H. Параметр имеет исключительно важное значение, поскольку он характеризует влияние подкрепления конструкции. Не вдаваясь в детали, укажем, что в принципе для заданной формы колебаний произвольной конструкции параметр можно либо подсчитать, либо измерить с помощью стандартной методики, используя формулы (6.20) и (6.21). При этом независимо от выбранного способа получается исключительно простой прием оценки влияния однородного покрытия, наносимого на плоскую конструкцию для демпфирования колебаний. [c.288]

Решение любой газодинамической задачи должно удовлетворять уравнениям неразрывности, количества движения и энергии. В случае нестационарного течения уравнения получаются нелинейными, и пока не имеется общего метода их решения. Хотя с помощью быстродействующих счетных машин можно решить полную систему уравнений для трехмерного течения, в настоящее время для течений, встречающихся в двигателе Стирлинга, в достаточной степени разработаны лишь методы расчета одномерного потока. Это ограничение означает, что все основные параметры считаются зависимыми только от одной пространственной переменной к времени. При использовании этого основного предположения подразумевается, что скорость потока параллельна единственной пространственной координате п что все поверхности, перпендикулярные этому направлению, являются поверхностями постоянной скорости и постоянных параметров состояния. Задача о нестационарном течении решена, если в любой момент времени в любой точке системы известны параметры состояния, определяемые двумя параметрами термодинамического состояния, и скорость потока [54], В принципе можно определить любые три независимых параметра, но предпочтительнее те, которые можно измерить экспериментально, чтобы получить возможность подтвердить математическую модель. [c.336]

Прибор в оригинальном исполнении позволял также измерять среднее квадратическое отклонение профиля После введения в СССР параметра Яа приборы, находящиеся в эксплуатации, в большинстве случаев были переделаны для измерения последнего параметра. Прибор выполнен монолитным, массивным и жестким. По остальным показателям и принципу действия он соответствует модели 201. [c.481]

Если обобщить принятое определение селектора и подразумевать под исследуемым параметром не только время, но и любую другую физическую величину, то термин селектор можно использовать во всех случаях, когда дифференциальный спектр измеряется с помощью последовательного переключения или смещения значения параметра узким окном по всей оси аргумента. Например, если имеется спектрометр для измерения амплитудного спектра, а принцип измерения основан на последовательной перестройке узкого окна и на определении числа импульсов, попавших в это окно, то такой спектрометр можно рассматривать как амплитудный селектор с заданной шириной окна селекции. При частотных измерениях селектором может служить перестраиваемый резонансный контур, причем ширина окна этого селектора определяется шириной резонансной кривой. [c.34]

Вид тождества (10.36) может быть придан тождеству (10.30) применительно к любой строке таблицы (я, г, V) он отличается выделенным слагаемым ш 0, имеющим много названий рассе-яние, диссипация, некомпенсированное тепло и т. д. Как уже сказано, все параметры, входящие в таблицу (я, г, V) и (10.30), в принципе могут быть измерены в Ж-опытах, но этого нельзя [c.152]

Для малой окрестности физической точки (частицы) среды установлены дифференциальные и интегральные уравнения сохранения массы, импульса (уравнения движения), сохранения энергии, баланса энтропии (уравнение притока тепла), а также уравнения, связывающие тензор напряжения и вектор теплового потока с деформациями, температурой и немеханическими заданными параметрами. Эти соотношения в принципе определяются, и притом однозначно, непосредственно в -опытах для всех возможных в частице процессов поскольку все входящие в эту сис тему равенств параметры измеряются приборами и системе удовлетворяют, группа параметров, названная реакцией (г), однозначно определяется группой процесса (я). Следовательно, для малой частицы решение суи ествует r(t)—г n(x)). Поэтому перечисленная система уравнений в МСС называется замкнутой для всех внутренних точек области движения среды. [c.157]

Уравнение (5.37) дает плотность распределения вероятности для канонического ансамбля, изображающего систему при термодинамическом равновесии. Используя это выражение, в принципе можно рассчитать [см. соотношения (5.27)] среднюю величину любого физического параметра Е систем. Когда флуктуации (5.23) величины Е пренебрежимо малы, среднее значение Е можно интерпретировать как величину, которая может быть измерена для данной физической системы. [c.210]

УГЛОВЫЕ ПАРАМЕТРЫ РЕЖУЩИХ ЗУБЬЕВ. Главный угол в плане ф у протяжек определяется на основе общих принципов, рассмотренных в гл. 3. Так как на протяжках подача фактически достигается последовательным увеличением расстояний от кромок режущих зубьев до геометрической оси или опорной базы (у призматических наружных протяжек), то главный угол в плане измеряется между главной режущей кромкой (или касательной к ней) и направлением возрастания высоты зуба. Угол ф = 90°, если главная режущая кромка в рассматриваемой точке перпендикулярна направлению подъема зубьев (см. рис. 15.6, а-в). На рис. 15.6, г главный угол в плане ф < 90°. [c.249]

Основные элементы системы управления с компенсацией возмущения изображены на рис. 18.3. Принцип управления с компенсацией возмущения может применяться для управления как отдельными измеряемыми выходными параметрами технологического процесса, так и обобщенным параметром качества процесса. Величина возмущения измеряется и служит входным сигналом для элементов системы управления. Эти элементы вычисляют величину требуемого корректирующего воздействия, которое компенсирует воздействие возмущения на процесс. Для вьшолнения указанных вычислений управляющее устройство содержит математическую или логическую модель технологического процесса, которая учитывает воздействие возмущения на процесс. Сле- [c.438]

Наряду со свойством аддитивности параметров Стокса учтем тот факт, что все оптические приборы являются линейными преобразователями волны (в отличие от радиоприборов, которые могут иметь и нелинейные элементы). Тогда можно показать, что параметры Стокса для прошедших через оптические приборы волн всегда будут линейной комбинацией первоначальных (входящих в оптический прибор) с матрицей преобразования, которая имеет 16 элементов из вещественных чисел. При этом последние представляют собой квадратичную форму из коэффициентов линейного преобразования волны. Отсюда следует еще одно важное при оптических-исследованиях свойство параметров Стокса, которое называется принципом оптической эквивалентности. Этот принцип гласит с помощью приборов невозможно отличить друг от друга оптические волны, которые образуют пучок с одними и теми же параметрами Стокса. Из принципа оптической эквивалентности следует, что параметры Стокса представляют собой полную систему величин, однозначно описывающих измеряемые характеристики оптических пучков (интенсивность и состояние поляризации). Теоретически оптические пучки с заданными параметрами Стокса могут различаться, но измерить эти различия невозможно. [c.12]

Хотя канонический и микроканонический ансамбли дают эквивалентные результаты, можно утверждать, что канонический ансамбль в принципе лучше соответствует физической ситуации. На опыте мы никогда не имеем дела с полностью изолированной системой и никогда не измеряем непосредственно полную энергию макроскопической системы. Обычно мы сталкиваемся со случаем, когда задана температура системы — параметр, легко поддающийся контролю во время эксперимента. [c.181]

Принцип оптической эквивалентности показывает, что параметры Стокса не только интересны сами по себе, но и представляют собою полную систему величин, которые необходимы для характеристики интенсивности и состояния поляризации светового пучка, поскольку этот пучок является предметом практического анализа. Теоретически пучки с одинаковыми параметрами Стокса могут различаться, но эти различия нельзя измерить. В частности, существует только один вид естественного света [c.59]

Возбуждение упругих волн рассматривается вначале с наиболее элементарного источника, а именно с точечных сосредоточенных сил, действующих в однородной среде. Иа основе изучения -волновых полей от таких простых источников рассматривается задача излучения волн, когда силы приложены к цилиндрическим, сферическим и плоским границам. Для расчета некоторых более сложных источников используется принцип взаимности. При излучении волн точечным источником, действующим в поперечно-изо-тропной среде, возможны регистрация нескольких вступлений S-волны и пояплеяпе каустик. Коротко обсуждаются характеристики некоторы.х устройств, возбуждающих сейсмические волны применительно к упрощенны.м математическим моделям источников. Аналогичным образом рассматриваются вопросы, относящиеся к регистрации волн. Предполагается, что такие характеристики волн, как с-корость движения частиц, напряжение или дилатация, могут быть в принципе измерены. Поэтому приводятся некоторые экспоримепты, в которых были сде.таны попытки измерить указанные параметры существуюихими датчиками. [c.10]

Принцнп инерциальной навигации по своей сущности достаточно прост и состоит в возможности наблюдать факт ускоренного движения объекта навигации н измерять параметры этого движения в абсолютном (инерциальном) пространстве с помощью размещенных иа объекте измерительных приборов, чувствительным элементом которых является ииершюнная масса, укрепленная в корпусе прибора на упругом подвесе и имеющая возможность смещаться из своего нейтраль юго положения вследствие ускоренного движения объекта навигации. Поскольку смещения чувствительного элемента вызваны его инерционностью, то подобные измерительные приборы, как и сам принцип навигации, получили название инерциальных. [c.162]

Для измерения параметров волн напряжений, вызванных взрывом или ударом, при распространении их в металлах Райнхарт и Пирсон [37] предложили другую реализацию принципа Гопкинсона, сводящуюся к следующему. На поверхности массивной металлической плиты устанавливается цилиндрический заряд В. В., на ее противоположной (тыльной) поверхности помещается маленькая шайба из того же материала, что и плита, по одной линии с зарядом (рис. 12). Заряд В. В. подрывали и измеряли скорость шайбы. Такая процедура повторялась с шайбами различной толщины h. В результате были получены необходимые данные для построения кривой ст (t) в соответствии с приведенными зависимостями. Способ шайб дает хорошие результаты в том случае, если интенсивность волны невелика. При большой интенсивности волны напряжений шайба будет пластически деформироваться и может произойти откол. Представленная на рис. 12 схема не позволяет измерять скорость частиц (напряжение) точно в каком-либо месте внутри плиты, она определяет среднее напряжение в волне напряжений при падении ее на тыльную поверхность плиты, которое приближенно соответствует пространственному распределению напряжений внутри плиты. Различие невелико для волны, интенсивность которой затухает слабо, и значительно при быстром затухании, имеющем место в волне большой интенсивности. Отмеченные недостатки можно устранить или значительно уменьшить их влияние с помощью видоизмененного устройства, схема которого представлена на рис. 13. В плите с тыльной поверхности просверливается гнездо, в которое вкладывается несколько шайб, причем по отношению к распространению волны сжатия шайбы действуют так, как если бы они были частями плиты. Откол шайб можно исключить путем разумного подбора их толщин. Шайбы в гнезде необходимо поместить так, чтобы стык соседних шайб всегда находился в том месте, где ожидается разрушение. Такое устройство позволяет получить в результате одного испытания достаточно данных для построения полного распределения скоростей частиц. Оно позволяет также измерять напря- [c.22]

На рис, 18 приведена обобщенная структурная схема комплекса имитации случайной вибрации с автоматическим управлением. Стационарные случайные сигналы от генераторов шума, находящихся в блоке 1 генераторов шума, поступают в блок 9. формирования, состоящий из устройств формирования и управления параметрами характеристик и сумматоров канальных сигналов. Сформированный сигнал поступает на вход вибростенда 3, в котором воспроизводится вибрация. После преобразования в электрический сигнал воспроизведенные вибропродессы подаются на вход блока 4 анализатора, в котором осуществляется анализ и измеряются требуемые параметры статистических характеристик имитируемой вибрации, значения которых сравниваются в блоке 5 сравнения с задаваемыми блоком 6 программ. Сигналы рассогласования, снимаемые с блока 5, управляют с помощью блока 7 управления параметрами формирователя. На этом принципе построен отечественный автоматический комплекс имитации вибрации СПАВ-1. [c.319]

Большие перспективы в изучеппи Н. з. связываются с успехами нейтринной астрономии, к-рая н принципе позволяет определить параметры мощного всплеска нейтринного излучения, сопровождающего рождение Н. 3. Впервые такой всплеск нейтринного излучения был зафиксирован подземными нейтринными детекторами в момент вспышки сверхновой в Болыло.м Магеллановом Облаке 23 февр. 1987. Измерения нейтринного излучения позволяют не только непосредственно измерить дефект массы нейтронных звезд, но и проследить за самим процессом образования нейтронных звёзд. [c.282]

При измерении в ССО применяют как дорезонансный, так и зарезонансный режимы работы системы, а силы инерцин используются непосредственно для из e рения параметров вибрации. С их помощью измерение абсолютной вибрации исследуемого объекта сводится к измерению вынун<денной относительной вибрации объ екта и упруго связанного с ним инерционного элемента (рис. 9). Эти устройства имеют динами ский принцип действия, поскольку в основе измерений лежит решение уравнений динамики измерительной механической системы [30]. В измерите.1Ь-ных устройс1вах обоих видов силы инерции F создаются с помощью инерционного элемента массы т [c.122]

Таким образом, прямолинейные датчики есть датчики параметров движения (вибрации в гом числе) точки. При этом не подразумевается, что точка, параметры движения которой измеряют, движется по прямолинейной траектории. Точка может совершать движение по произвольной линии, но по отношению к датчику оценивается ее движение вдоль прямой линии, совпадающей с измерительной осью датчика. Стедовательно, и твердое тело, параметры движения точек которого измеряют прямолинейными датчиками, может двигаться произвольно, а не только поступательно. Не рекомендуется вместо термина прямолинейный датчик использовать термин линейный датчики, поскольку последний используют для определения датчиков, у которых в заданном динамическом диапазоне входной и выходной сигналы связаны линейно, т. е. датчиков, преобразование которых аддитивно и одгюродно (подчинено принципу суперпозиции). Однако прямолинейный дагчик перемещения (скорости, ускорения) правильно называть также датчиком линейного перемещения (скорости, ускорения) точки. Вообще же определение прямолинейный следует использовать только в тех случаях, когда необходимо отличить датчик этого вида от углового дагчика. [c.135]

В последнее время активно разрабатываются и применяются для измерения твердости металла готовых изделий портативные приборы динамического действия с цифровой индикацией результатов измерений (табл. 8.86). Принцип действия этих твердомеров в основном сходен и основан на измерении и обработке параметров ударного импульса в процессе соударения индентора с поверхностью контролируемого металла. Так, электронный блок приборов измеряет или интервал времени между первым и вторым соударением индентора (ТПЦ-2), или отношение скоростей отскока и падения индентора (EQUTIP), или коэффициент восстановления скорости индентора после его кратковременного контактного взаимодействия с металлом (МИТ-2). В твердомере MI RODUR предусмотрено внедрение алмазного индентора, закрепленного в нижней части колеблющегося стержня. При внедрении индентора частота колебаний стержня изменяется. Чем меньше твердость материала, тем больше глубина и поверхность внедрения индентора и больше изменение частоты колебаний. [c.384]

Мостовые методы [36]. Принципы мостовых измерений изложены в разделе 17.3. Для мостовой схемы с переменной индуктивностью или емкостью, с помощью которой измеряется зависимость магнитной индукции от поля и амплитудная проницаемость, соотношения между измеряемыми величинами L, и магнитными параметрами р, Вт, Ят следующие р = (LiJ p)/poii -S Вт = iLxY2)ISw Нт = iw 2)Indср, где d p —средний диаметр то-роида S — площадь сечения тороида w — число витков. [c.316]

Измерения вязкости, плотности, поверхностного натяжения и других неэлектронных параметров прямо не указывают на структуру, хотя в принципе можно определить прочность межатомной связи из этих данных с помощью одной из теорий жидкости, основанной на функции радиального распределения. Термодинамические и физические измерения высокочистых материалов могут дать информацию о явлениях пред- и послеплавления. Необходимо измерить удельную теплоемкость многих жидких металлов, особенно в широких температурных интервалах, чтобы исследовать истинную температурную зависимость спектра колебаний в этих материалах и его изменение после плавления. Нужны прямые электронные измерения, в частности эффекта Холла, термо-э.д. с. и магнитных свойств, чтобы точно установить степень, до которой можно применять модель свободных электронов к жидким металлам. Представляется широкое поле деятельности для работы над металлами с высокой точкой плавления, хотя здесь, конечно, имеются серьезные экспериментальные проблемы кажется, можно получить много прямых доказательств из некоторых необычных измерений — например, изучение аннигиляции позитронов и, следовательно, средней длины свободного пробега электронов или изучения мягкого рентгеновского спектра. Измерения ядерного магнитного резонанса и электронного спина также могут дать полезные результаты. Ясно, что требуется оче нь много экспериментальной информации, чтобы окончательно установить структуру жидких металлов и серьезно проверить с помощью эксперимента любую теоретическую обработку. [c.168]

Основной принцип построения модели механизма износа агрегата заключается в том, что по оси абсцисс откладывается долговечность агрегата при работе с обобщенной нагрузкой к, требуемой ТЗ, а по оси ординат — свойство агрегата — его живучесть Н, обеспечивающее получение этой долговечности, причем живучести составляющих агрегатов элементов, работающих при различных нагрузках (механических, тепловых и т. п.), измеряются в процентах от средней живучести элемента данного типа (от Яср, принимаемой за 100%). Это позволяет на графике совместить параметры живучести всех элементов агрегата и обозначить их до обкатки Яоср, а после обкатки — //об.ср. Соответственно дисперсии элементов можно ограничить всего двумя кривыми кривая / относится к элементу двигателя, имеющему после изготовления минимальную дисперсию живучести, а кривая 2 — к элементу с максимальной дисперсией живучести. Все остальные элементы двигателя занимают промежуточные положения между этими крайними случаями (поле, заштрихованное вертикальными штрихами). Звездочками [1 и 2 ) обозначены кривые плотности распределения живучести элементов после обкатки агрегата. Поскольку при обкатке возможна выбраковка дефектных экземпляров, то дис- Персия живучести после обкатки может уменьшится. Например, [c.77]

В практике количественной металлографии уделяют большое внимание точности различных методик, используемых для. измерения и расчета действительных параметров пространственного строения металлов. Разработаны различные приборы и аппараты разной степени сложности и автоматизации для получения и регистрации соответствующих данных. В настоящее время выпускают автоматические приборы, из которых. следует отметить вычислительное устройство, анализирующее изображение Кван-тимет . Устройство сконструировано по модульному принципу (отдельные узлы-модули предназначены для выполнения определенных задач, что позволяет легко изменять специализацию прибора). На этом приборе можно измерять число, площадь, длину, периметр любых особенностей изучаемого объекта, а также длину среднего пересекающего отрезка, определять особенности формы и оптическую плотность исследуемого объекта. Прибор может работать как в проходящем свете, что важно для анализа частиц, находящихся в смазке, так и в отраженном. В конструкции используют специальное сканирующее устройство высокой разрешающей способности, применена новейшая логическая схема. Полученные прибором результаты могут быть выданы в различном виде от табулированных столбцов до перфорированных карт для быстрого ввода их в вычислительное устройство. [c.60]

Радиохимический анализ может дать сведения относительно масс и (в принципе) зарядов, но не относительно энергии деления. Анализ величины импульсов может дать сведения относительно масс и энергий, но не относительно зарядов. Интересные попытки получить все три параметра в одном эксперименте были, после предварительных проб Мак-Миллана [103], предприняты Жолио и др. [81, 104, 86]. Облучалась тонкая урановая пленка, покрытая пачкой тонких поглощающих фольг, после чего отдельно измерялись активации различных фольг, обусловленные поглощением осколков различного рода. Если можно использовать плутониевую пленку и поток нейтронов из котла, то можно ограничить наблюдение коллимированным пучком осколков. Проникающая способность продуктов деления определенной массы и заряда является мерой их энергии и может быть, в принципе, определена в калибровочном опыте. Наоборот, после калибровки можно получить энергии из наблюденных глубин проникновения. Однако из-за больших экспериментальных трудностей была выполнена только первая ступень этой программы. С препаративной точки зрения этот метод оказался полезным для отделения короткожи-вущего иттрия от редких земель, так как за счет разности масс их проникающие способности совершенно различны [85]. [c.70]

Проведение научных экспериментов требует тщательного контроля среды, в которой протекают изучаемые процессы. Эта среда должна быть в определенном смысле чистой. Чистота среды контролируется, как правило, по нескольким параметрам, и в микрогравитационной науке одним из таких параметров является уровень остаточных микроускорений. На научных спутниках этот уровень измеряется, и принимаются меры по его снижению. Кроме того, проводятся эксперименты с относительно простыми гравитационно-чувствительными системами для изучения механизма гравитационной чувствительности. Регулярное выполнение таких экспериментов следует рассматривать как важную часть мониторинга микрогравитационной среды на спутнике. Примером относительно простой гравита-ционно-чувствительной системы, практически идеально подходящей для решения перечисленных задач, может служить ДАтчик КОНвекции (ДАКОН) [1]. Ниже рассматривается принцип действия датчика в рамках несколько идеализированной его модели. Описания детальной модели реального датчика и экспериментов с ним на станции Мир приведены в [2, 3]. [c.600]

Одним из основных вопросов в теории вязкоупругости является выбор ядер интегральных уравнений (1.5) и (1.6), нахождение резольвент, а также достоверное определение их параметров. Анализ экспериментальных кривых ползучести показывает, что прн малых t деформация после приложения нагрузки быстро нарастает, так что вначале кривая ползучести практически сливается с осью ординат. Попытки определения фактической скорости ползучести в опыте при о — onst для очень малых t оканчиваются неудачей, так как или скорость ползучести остается больше той, какая может быть измерена применяемыми регистрирующими приборами, или не удается исключить колебательные явления. В связи с изложенным многие исследователи пришли к заключению, что функция ползучести для реального материала должна обязательно иметь слабую (интегрируемую) особенность. Поэтому заметна тенденция использовать для анализа реологических задач ядра интегральных уравнений, имеющие слабую особенность при t =0. Систематизация таких ядер" и их резольвент проведена в работе [95] (табл. 1.1). Отметим, что дробноэкспоненциальная функция Ю. Н. Работнова может использоваться не только как ядро релаксации, но и как ядро ползучести, например, когда материал обнаруживает ограниченную во времени ползучесть. Использование ядра Эа для решения практических задач представляется особенно перспективным в связи со следующими обстоятельствами. Во-первых, на их основе Ю. И. Работновым [138] и М. И. Розовским [149, 150] разработан метод решения задач линейной вязкоупругости с применением принципа Вольтерры. Этими авторами создана алгебра операторов, согласно которой можно производить математические действия умножения, деления и т. д. над выражениями, содержащими интегральные операторы. Дальнейшее развитие алгебры операторов имеется в работах [65, 155]. Во-вторых, Эа — функции протабулированы и изданы отдельной книгой [142]. В-третьих, разработан достаточно эффективный метод определения параметров Эа — функции для реального материала на ЭВМ [126, 163]. [c.21]

Использование принципа резонанса напряжений имеет ряд преимуществ по сравнению с резонансным трансформатором. В частности путем изменения параметров контура можно менять частоту испытательного напряжения, напряжение на анодном контуре значительно меньше испытательного напряжения. При мощности генератора 25 квт и емкости образца 100. . . Ъ0 пф испытательное напряжение может достигать 80 кв. Имеются высокочастотные испытательные установки с более широким диапазоном частот. В одной из таких установок (рис. 6-14, б) колебания, генерируемые возбудителем 1, после усиления воздействуют на мощный двухламповый каскад, собранный по двухтактной схеме. Колебательный контур состоит из катушки индуктивности и испытуемой емкости включение автотранс( рматорное. Регулирование напряжения высокой частоты производится путем изменения крутизны первой лампы усилителя воздействием на сеточное смещение. Напряжение на образце измеряется при посредстве емкостного делителя амплитудным ламповым вольтметром с симметричным входом, имеющим три предела измерений [c.175]

Электрические манометры и термометры. Электрические манометры и электрические термометры — это дистанционные электрические приборы, измеряющие неэлектрические величины. Электротермометрами измеряют на тепловозе температуру воды и масла, электроманометрами— давление масла и топлива. Каждый из этих приборов состоит из указателя и измерителя (датчика). Измеритель помещают в ту среду, параметры которой он измеряет, а указатель устанавливают на пульте управления. Измеритель и указатель соединены проводами. Основные части электротермометра и электроманометра в принципе одинаковы. В обоих приборах изменяющимся фактором является величина сопротивления измерителя, помещенного в контролируемую среду. В электроманометре величина сопротивления изменяется механическим передвижением ползуна под действием деформирующейся (от давления масла) диафрагмы, в электротермометре — в зависимости от температуры жидкости, в которую он помещен. С увеличением температуры ее сопротивление приемника увеличивается, с уменьшением— уменьшается. Сопротивления измерителя электрически соединены с указателем по мостовой схеме, в результате чего измененне этого сопротивления приводит к взаимодействию деталей указателя. [c.101]

Физическое обоснование этого принципа следующее при любом лабораторном методе измерения степени поляризации пучка упот ребляется прибор, который, как было отмечено выше, выполняет линейное преобразование (призма Николя, пластинка в четверть волны), а затем измеряется интенсивность. Полученные выше формулы показывают, что такие приборы могут давать только линейные комбинации первоначальных параметров Стокса. Различными приборами можно измерять различные комбинации, так что можно воспользоваться (с помощью хорошо известных методов) некоторым набором приборов для определения каждого из четырех параметров Стокса порознь. Однако это все, что мы можем получить. [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...