Степень поляризации пучка

Степень поляризации пучка нейтронов определяется методом вторичного отражения от магнитного зеркала — анализатора. Обычные значения поляризации, получаемые этим методом, составляют Р — 80—90%, а точность определения степени поляризации 10%. [c.81]

Более точно ( 1%) степень поляризации пучка нейтронов можно определить непосредственным измерением интенсивности его компонентов, разделенных в сильном неоднородном магнитном поле (опыт Штерна — Герлаха на нейтроне). Результаты одного из подобных опытов приведены на рис. 23. Здесь кривая 1 соответствует неразделенному пучку, кривая 2 —разделенному неполяризованному пучку (/ = 0), кривая 3 — разделенному поляризованному пучку (поляризация Я = 80%). Между прочим, разделение пучка на два компонента является наиболее прямым [c.81]

Здесь о — Паули матриц . Степень поляризации пучка нейтронов определяется выражением [c.70]

Анализатор. Степень поляризации Р измеряют, используя анализаторы поляризации. Обычно анализатор устроен аналогично поляризатору. Если поляризатор — намагниченное ферромагн. зеркало со степенью поляризации отражённого пучка Р , то анализатор — также зеркало с поляризующими свойствами Р . Это степень поляризации пучка, отражённого от анализатора, если на него падает пучок, вышедший из поляризатора, но деполяризованный. В общем случае Р1 Р . [c.72]

Разработаны спец, анализаторы, позволяющие исследовать изменение как степени поляризации пучка нейтронов Р, так и направления его поляризации Р после прохождения через образец. [c.72]

Знак равенства достигается тогда и только тогда, когда углы х и Р одинаковы для всех волн, составляющих пучок в этом случае пучок будет полностью поляризованным. Если Q = I/ = V = О, то пучок не поляризован. Следовательно, для некогерентного пучка электромагнитных волн все четыре параметра Стокса являются независимыми и степень поляризации пучка можно определить отношением [c.20]

Искусств, уменьшение (подавление) степени поляризации как мешающего фактора при оптич, исследованиях также наз, Д. с. При этом световой пучок, как правило, не перестаёт быть поляризованным (получить естественный свет из поляризованного практически невозможно), но меняет состояние поляризации во времени, по сечению пучка или по спектру т. о., что степень поляризации пучка значительно уменьшается, [c.148]

Формула Рэлея перестает быть справедливой, если размеры рассеивающих частиц превосходят одну двадцатую часть длины световой волны. В этом случае наблюдаются следующие отступления от рэлеевского рассеяния а) интенсивность рассеянного света становится обратно пропорциональной не а б) рассеянный свет оказывается поляризованным лишь частично, причем степень поляризации определяется размерами и формой рассеивающих частиц в) индикатриса рассеяния несимметрична по отношению к направлению первичного пучка света и перпендикулярна ему. [c.314]

У Казани е. Степень поляризации определяется как отношение разности интенсивностей (/ и /") пучков, поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, к полной интенсивности (/), т. е. Д = (/ — /")//. [c.892]

Относительная степень поляризации представляет собой отношение разности интенсивностей пучков лучей с длиной волны Л, поляризованных ортогонально, к их сумме. Величина Pi— безразмерная. [c.769]

В заключение настоящего параграфа остановимся на вопросе о поляризации линий, испускаемых при возбуждении направленным пучком электронов. Теория и экспериментальные наблюдения показывают, что свечение, возникающее при возбуждении атомов направленным пучком электронов, частично поляризовано В случае возбуждения атомов гелия поляризация зависит от энергии возбуждения электронов немонотонно, достигая максимума при энергиях на 3—4 эв больше порога возбуждения. Степень поляризации определяется величиной [c.454]

Поляризаторы. Поляризующее действие голограмм основано на разных значениях ц трёхмерных голограмм для ТЕ- и ТМ.волп (см. Поляризация волн.. Волновод). В обычных условиях Цте > < тМ- Случай 1г/И = 0 реализуется, когда угол между освещающим и дифрагированным пучками достигает 90°, что выполняется лишь для сред с п<]/ 2. При я>у 2 предельная степень поляризации [c.505]

Уширение спектральной линии, интенсивность и степень поляризации спонтанного О. и., а также коэф. усиления индуцированного О. и. зависят от величины углового (Дйп) энергетического (Де/е) разбросов пучка частиц эти величины должны удовлетворять условию [c.407]

Наиб, точный и при этом абс. метод намерения Р основан на эффекте Штерна — Герлаха. Пучок нейтронов пропускают через область с неоднородным магн. полем, в результате чего он расщепляется на 2 пучка, обладающих противоположными направлениями поляризации Р (см. Штерна — Герлаха опыт). Отношение интенсивностей этих пучков онределяет степень поляризации падающего пучка нейтронов. Такое устройство применяют для создания полностью поляризованных пучков нейтронов, но светосила этого метода невелика, т. к. для полного разведения пучков в пространстве необходимо использовать узкие, сильно коллимированные пучки частиц. [c.72]

При описании поля излучения с учетом поляризации введенных выше двух составляющих интенсивности / и h становится недостаточно. Чандрасекар [8] сформулировал уравнения переноса поляризованного излучения в общем виде, представив интенсивность излучения как четырехкомпонентный вектор с помощью четырех параметров Стокса. Другими словами, четыре величины /, Q, U, V, называемые параметрами Стокса, кш //, /г, V, V, известные под названием модифицированных параметров Стокса, дают полное описание поляризационных свойств пучка электромагнитных плоских волн. Обычно представляют интерес следующие параметры средняя по времени интенсивность, плоскость поляризации, эллиптичность и степень поляризации. Интенсивность поляризованного излучения в общем случае является четырехкомпонентным вектором [c.17]

Степень поляризации отраженного пучка максимальна (Р — 1), если период структуры I к У 2, что соответствует резонансному углу падения сро, == 45°, при котором = 0. [c.112]

Степень деполяризации пучка для элементов с ориентацией [III] не зависит от направления поляризации падающего пучка относительно кристаллографических осей и нарастает по мере удаления от центра элемента. Степень деполяризации пучка для элементов с ориентацией [001] существенно зависит от ориентации поляризации относительно кристаллографических осей. Минимальная деполяризация наблюдается, как следует из (1.32),, (1.33), при направлении поляризации вдоль кристаллографических осей элемента, максимальная деполяризация — под углом 45° к осям. Поэтому при установке элемента внутрь лазерного резонатора, содержащего поляризующие устройства, необходимо ориентировать активный элемент вокруг своей оси с учетом этой закономерности. На практике, даже в холодном состоянии активные элементы при наблюдении коноскопической картины часто проявляют розочку деполяризации, одинаково ориентированную с розочкой в нагретом состоянии [39]. Данное обстоятельство объясняется наличием в элементах остаточной деформации кристаллической решетки, возникающей в процессе выращивания элементов, когда они подвергаются тепловому воздействию. Этот факт позволяет упростить методику ориентации активного элемента на минимум деполяризации, используя еще не работающий лазер с выключенными накачкой и охлаждением. [c.46]

Найта степень поляризации узкого пучка лучей естественного света после прохождения плоскопараллельной пластины из стекла (и =1,5), если пучок-падает на пласти под углом Брюстера. [c.115]

Если в результате отражения естественный пучок оказывается поляризованным, то должна быть поляризована и та его часть, которая проникает в вещество. Это действительно так, однако ни один из углов падения не соответствует полной поляризации преломленного пучка. Для любого значения ф, в том числе и для фд, кроме р-составляющей, во вторую среду проникает и -составляющая. Степень поляризации р может быть определена выражением [c.498]

Фотоэлектрические поляриметры представляют собой соединения поляризационных систем с фотоэлектрическим фотометром, так как в основу их действия положены фотометрические свойства частично поляризованного света (см. например, гл. И, схему фотометра-поляриметра ГОИ на рис. 441). Для определения степени поляризации необходимо определить интенсивности двух пучков линейно поляризованного света, что выполнить можно самыми разнообразными приемами (см. 5 гл. 6). [c.512]

Если я, то, согласно (11) и (12), полное отражение возможно лишь для одного спинового компонента — отражённый пучок будет поляризован параллельно направлению намагничиванпя зеркала. Как и в случае дифракции, метод полного отражения позволяет получить высокую степень поляризации пучка нейтронов. [c.71]

Физическое обоснование этого принципа следующее при любом лабораторном методе измерения степени поляризации пучка упот ребляется прибор, который, как было отмечено выше, выполняет линейное преобразование (призма Николя, пластинка в четверть волны), а затем измеряется интенсивность. Полученные выше формулы показывают, что такие приборы могут давать только линейные комбинации первоначальных параметров Стокса. Различными приборами можно измерять различные комбинации, так что можно воспользоваться (с помощью хорошо известных методов) некоторым набором приборов для определения каждого из четырех параметров Стокса порознь. Однако это все, что мы можем получить. [c.59]

Часто под Д. с. понимают процедуру искусств, снижения степени поляризации света, необходимую для проведения эксперимента или функционирования он-редел, оптич. устройства. В тех случаях, когда потери яркости пучка допустимы, для этой цели используют рассеяние света в мутной среде или на матовой поверхности. Задача полной (или, точнее, истинной) Д. с. без снижения яркости светового пучка представляется практически неразрешимой. Поэтому при решении конкретных задач поляризац. оптики процедуру истинной Д. с. заменяют процедурой псевдополяризации. При этом каждая монохроматич. компонента светового пучка в каждый момент времени и в каждой точке пространства (точнее в пределах любой площадки когерентности) сохраняет исходную степень поляризации, но вследствие пространственной, временной или спектральной модуляции состояния поляризации пучок в целом для практических целей становится неотличимым от неполяризованного. Временная модуляция состояния поляризации света может осуществляться, напр., путём вращения с разными скоростями помещённых в световой пучок линейных фазовых пластинок. Для получения пространственной (по сечению пучка) поляризац, модуляции могут использоваться клиновидные фазовые пластинки. При работе с пучками широкого спектрального состава эффективными псевдодеполяриааторами могут служить сильнохроматич. фазовые пластинки, изготовленные из прозрачных кристаллов с большим двойным лучепреломлением (т. н. деполяризаторы Л но). Их использование приводит к спектральной модуляции поляризац. состояния света. [c.583]

Несохранение чётности при распаде пи-мезонов позволяет получать на ускорителях пучки мюонов со степенью поляризации, близкой к 100%, а несохранение чётности при распаде мюонов даёт возмоясность следить за направлением магн. моментов мюонов, регистрируя позитроны р — е-распада, поскольку позитроны вылетают преим, вдоль спина мюона. Суть метода МСР заключается в наблюдении за изменением во времени поляризации ансамбля мюонов, возникающим из-за магн. взаимодействия мюонов, заторможенных в веществе, со средой. [c.226]

Более высокую степень поляризации (без потери i Интенсивности) можно получить, используя железо, обогащённое изотопом Fe. Недостаток метода — ограниченность энергетич. диапазона, т. к, в области ре- 10вавсных нейтронов метод неэффективен. В случае ультрахолодних нейтронов (УХН) в качестве поляризатора можно применять тонкую намагниченную ферро-К81Й плёнку. Один из компонентов пучка будет испытывать полное отражение, а второй пройдёт через плёнку (см. Нейтронная оптика). [c.71]

Для транспортировки пучков от нейтронного поляризатора к мишени используют т. н. ведущие магн. поля (магвитопроводы), в к.рых обеспечивают выполнение условия адиабатнчности со , ю (см. выше). При помощи таких полей можно изменять пространств. ориентацию Р без потери степени поляризации Р. Напр., вертикальное направление Р можно перевести в горизонтальное или наоборот. [c.71]

С. п. можно записать также в виде строки С точностью до пост, множителя эти величины имеют размерность интенсивности света, т. е. подобны Пойн-тинеа вектору. С. п. содержат полную информацию об интенсивности, степени и форме поляризации пучка. [c.690]

Зонная структура GaAs и нек-рых др, полупроводниковых соединений типа А" В такова, что при освещении их светом с круговой поляризацией возбуждённые электроны в зоне проводимости оказываются поляризованными по спину, причём степень поляризации составляет 50%. В случае ОЭС такие электроны могут выйти в вакуум, образуя пучок спин-поляризованных электронов. Степень поляризации электронов, эмитированных из GaAs с ОЭС, достигает 40- 49%. [c.366]

В действительности степень поляризации отраженного пучка всегда меньше единицы из-за того, что падающая волна, строго говоря, никогда не будет находиться в точном резонансе со структурой. Это может быть связано, например, с ошибкой в периоде МИС или с конечной угловой шириной падающего хучка. [c.112]

Имеется еще одно явление, которое может оказаться полезным при конструировании МР-поляризаторов П2, 671. Причина его заключается в различии. полуширин кривых отраже.ния для s- и а-поляризованного излучения. На рис. 3.21 показана зависимость степени поляризации от угла падения после отражения первично неполяризованного пучка от МИС интерференционного типа. Как видно из рис. 3.22, полуширины кривых отражения различаются для S- и р-поляри.зации в два раза. Э7 0 приводит к резкому [c.113]

Как видно из приведенных выше результатов, эффективность усиления импульсов может быть повышена за счет изменения уг-j[i0B0fl расходимости излучения на входе в усиливающую среду. Она в свою очередь зависит от степени дифракционного расплывания светового пучка на краях, определяемого способом его апо-дизации, спектральным составом усиливаемого излучения, временной структурой, поперечным распределением излучения, характером и степенью поляризации. При этом возможен также выбор материала усилительного каскада с несколько меняющимися характеристиками, поперечными размерами, формой и т. д. Принцип оптимизации может быть основан на построении семейства кривых зависимости полного усиления от интенсивности излучения на входе для различных параметров импульсов на выходе и характеристик усиливающей среды. [c.195]

При наклонном падении пучка излучения на прело.мляющие грани прпз.мы коэффициент отражения зависит от поляризации излученпя, и поэтому степень поляризации излучения, прошедшего через призму, изменяется. Соответственно и коэффициент [c.173]

Наряду с возможностью использования сверхтонких мишеней при эксплуатации охлаждающе-нако-пительного кольца с большим током пучка возникает возможность использования таких сильно разреженных мишеней, как атомарные пучки с тепловыми скоростями. Подобные мишени (свободные от примесей, имеющихся в твердых мишенях), могут обладать высокой степенью поляризации, что открывает возможность, используя поляризованные пучки, с беспрецедентной точностью измерять параметры, зависящие от спинового состояния сталкивающихся частиц. [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...