Параметры аддитивные

Эйнштейна 324—328 Параметры аддитивные 16 [c.374]

Парадокс Гиббса 59 Параметры аддитивные, 14 [c.309]

Так как введенный при переходе к новым переменным линейный размер Ь в действительности, т.е. в соотношениях (1.1)-(1.7) в формулировку задачи не входит, то выписанное решение не должно зависеть от этого параметра (функция р может содержать этот параметр аддитивно). Отсюда и следует, что единственным безразмерным переменным параметров, от которого зависят функции ф Т и является [c.173]

Блок V. В результате работы тестовой процедуры получается параметр аддитивной модели X. Решается следующая задача найти л (Х,х ) = Ч>,х). [c.183]

ЛИ системы, для отдельных ли ее частей, не должны зависеть от параметров аддитивного типа вообще. [c.32]

Чтобы представить себе это более конкретно, рассмотрим систему типа газа, для фиксации состояния которой естественно использовать величины 0, V, N. Для нащих целей удобно эти параметры представить в таком виде, чтобы среди них сохранялся только один параметр аддитивного типа, например в виде тройки 6, V, М, где у=У/Л. Так как неаддитивная величина / не зависит от того, сколько частиц попало в каждую из подсистем, то число термодинамических параметров, от которых она зависит, не три, а на единицу меньше [c.32]

Использование мультипликативного критерия в задаче оптимизации привело к другим значениям параметров технологического автомата по сравнению с решением задачи с аддитивным критерием оптимальности. [c.21]

Здесь я/j — число связей между элементами di и dy, — значение параметра S для элемента di 1/ —ограничение по параметру S, накладываемое на подмножество D, причем под параметром элемента di может подразумеваться любой показатель, подчиняющийся свойству аддитивности (объем, масса, стоимость, энергоемкость и т.д.). [c.271]

Внутренняя энергия является аддитивным или экстенсивным параметром, так как ее величина зависит от массы тела. Внутренняя энергия сложной системы равна сумме внутренних энергий ее отдельных составляющих, т. е. [c.54]

Энтальпия относится к аддитивным или экстенсивным параметрам, так как ее величина пропорциональна массе. [c.64]

Если известно аналитическое выражение этих функций через независимые параметры системы, то можно в явной форме получить все основные термодинамические величины, характеризующие данную систему. Термодинамические функции аддитивны значение их для сложной системы равно сумме значений этих функций для отдельных частей. Дифференциалы термодинамических функций являются полными дифференциалами. [c.140]

Пусть эти компоненты не вступают в химические реакции между собой и параметры газовой фазы удовлетворяют свойству аддитивности [c.266]

Из формулы (3.7) видно, что при постоянстве таких интенсивных параметров, как плотность частиц, n= /v, и их средняя энергия, и, энтропия, как и должно быть вследствие ее аддитивности, пропорциональна числу частиц в системе. Удобно поэтому ввести ее величину, 5 = 5/М, приходящуюся на одну частицу [c.58]

Если функция Яо, а следовательно, и ее приращения непрерывны по параметрам оптимизации и ограничены по значению на замкнутом множестве Ог, то в случае аддитивности Яо имеем [c.81]

Пфаффа. Согласно первому началу (2.2) — (2.3), 5Q равно сумме полного дифференциала dU и неполного дифференциала Ы и, следовательно, форма Пфаффа для Q не является полным дифференциалом какой-либо функции параметров состояния системы. Имеет ли эта дифференциальная форма интегрирующий множитель и что это физически означает, решается вторым началом термодинамики. Как следует из (2.1) — (2.3), уравнение первого начала позволяет определить внутреннюю энергию U[ai,. .., а Т) в состоянии [а , а , й Т) только с точностью до аддитивной постоянной U a°,. .., а° Т°), зависящей от выбора начального состояния (й ,. .., Г°). Для термодинамики этого вполне достаточно, так как в устанавливаемые ею соотношения входят лишь изменения энергии. [c.39]

Таким образом, в случае сложной системы выражения энергии Гиббса (5.37) и энтальпии (5.38) имеют по сравнению с соответствующими выражениями этих потенциалов для простой системы дополнительные аддитивные члены вида A ai. Выражение же для энергии Гельмгольца Г= U — TS при переходе к сложной системе не изменяется. Однако если состояние сложной системы определяется переменными Т, р и внешними параметрами я,- (кроме объема), то термодинамическим потенциалом, как и в случае простой системы, будет энергия Гиббса G= U—TS+pV, [c.113]

Внутренние параметры системы разделяют на интенсивные и экстенсивные. Параметры, не зависящие от массы или числа частиц в системе, называются интенсивными (давление, температура и др.) параметры, пропорциональные массе или числу частиц в системе, называются аддитивными или экстенсивными (энергия, энтропия и др.). Экстенсивные параметры характеризуют систему как целое, в то время как интенсивные могут принимать определенные значения в каждой точке системы. Система, энергия которой нелинейно зависит от числа частиц, не является термодинамической, и ее изучение методами существующей термодинамики может быть, вообще говоря, лишь весьма приближенным или даже совсем неправомерным. [c.14]

Для приближенной оценки влияния неравновесности на течение воздуха можно рассматривать двухатомную модель воздуха, состоящую из аддитивной смеси кислорода и азота. В этом случае коэффициент с определяют для кислорода, а все остальные параметры, в частности степень равновесной диссоциации а , характеристические плотность и давление, находят для двухатомной модели воздуха. [c.136]

Из термодинамического тождества легко найти аналитическое выражение для химического потенциала ф,,. В системе, состоящей из m веществ (компонентов), энтропия, внутренняя энергия, энтальпия, объем (а в самом общем случае параметр а,) вследствие аддитивного характера этих величин равняются сумме значений этих величин для каждого из компонентов, т. е. [c.123]

Совокупность возмущений сШ1, (1 /, йи , допускается в качестве возможной в том случае, если не будет нарушено равновесие основной системы с параметрами У, К и 5. Для этого должно выполняться условие (4.21), а также условия изолированности системы — У — 0. С учетом свойства аддитивности величин 8, и и У имеем 5=51-)-52 и [c.113]

Сопоставляя формулу (133) с общим выражением потенциала деформации (28) и учитывая аддитивность энергетических параметров при образовании плоского скопления из п копланарных дислокаций [31 ], находим окончательную оценку для локального потенциала деформации, вызванной плоским скоплением из п дислокаций [c.95]

Учитывая взаимосвязь потоков (функция состояния системы в целом зависит от всех ее параметров состояния), т. е. зависимость каждого из п потоков от своей силы и (п— 1) сил, вызывающих другие (п — 1) потоков, можно провести анализ для каждой fe-той части г-того потока, зависящей от й-той силы, а затем вследствие аддитивности потоков произвести суммирование. [c.119]

Противоречие разрешается следующим образом. Для параметра Е вариационного соотношения (5) предварительно не установлен какой-либо нулевой уровень, в особенности потому, что искомая функция у> содержит множителем, кроме функции, куда входит Е, еще функцию от г, к которой при изменении нулевого уровня прибавляется аддитивная постоянная. Следовательно, теоретик колебательных процессов должен ожидать, что квадрату частоты будет пропорционально не само Е, а величина, измененная 1Ю сравнению с Е на некоторую постоянную. Пусть эта постоянная очень велика по сравнению с суммой всех имеющихся отрицательных значений Е которые, как следует из формулы (15), конечны]. Тогда соответствующие частоты будут действительными и их относительно малые изменения действительно окажутся приближенно пропорциональными Е. Но именно этого и требует интуиция квантового теоретика, поскольку нулевой уровень энергии не является фиксированным [c.676]

При измерении многих физических величии аддитивные и мультипликативные тесты реализуются сравнительно просто. Однако при измерении гидрофизических параметров формирование, например, аддитивных тестов практически неосуществимо. [c.114]

П №жде всего уясним, какое математическое отражение находит сформул11ро-ванный нами на словах принцип аддитивности. Придерживаясь идеологии п. 2, мы полагаем, что рассматриваемые нами макроскопические хараетеристики термодина мических систем определяются как функции параметров о< , которые фиксируют состояние системы и среди которых есть аддитивные и неадаитивные величины. Из сказанного выше в пп. а) и б) ясно, что величины типа /, имеющие одно и то же значение как для всей системы, так и для отдельных ее частей, не должны зависеть от параметров аддитивного тиПа вообще. [c.25]

Следует отметить, что параметры (функции состояния) могут зависеть или независеть от массы системы. Параметры состояния не зависящие от массы систе-мы, называются интенсивными параметрами (давление, температура и др.). Параметры, величины которых пропорциональны массе системы, называются аддитивными, или экстенсивными, параметрами (объем, энергия, энтропия и др.). [c.18]

Использование закона геометрической прогрессии для установления связи между параметрами порядка в эволюционирующей системе, отражает единый закон развития частей, составляющих одно целое. С другой стороны использование функции самоподобия и константы Ар, в виде золотого числа (или его производных) позволяет учесть скрытое в золотом сечении единство аддитивности и мультипликативности аддитивность означает, что целое структурное, т.е. состоит из частей, а мультипликативность определяет самоподобие изменение целого и его частей. [c.172]

Температура, как мы видим, является термодинамически равновесным параметром, так как существует только у термодинамически равновесных систем, притом у таких, части которых не взаимодействуют друг с другом (т. е. энергия взаимодействия частей много меньше их собственной внутренней энергии), так что энергия системы равна сумме энергий ее частей. Следовательно, согласно второму исходному положению термодинамики, энергия термодинамических систем является аддитивной функцией. Большие гравитирующие системы не являются поэтому термодинамическими, так как для них принцип аддитивности энергии не выполняется вследствие дальнодействующего характера гравитационных сил. [c.19]

Для этого омесь заданного состава рассматривают кт некоторое чистое вещество со своими псеедоирити-чесиими параметрами, которые находят по правилам аддитивно сти (п р а в и л о К э я) [c.152]

Влажный пар, как двухфазная система, подчиняется закону аддитивности (суммирования) и, следовательно, каждый параметр его можьго рассчитать по формуле [c.33]

Первое звено — звено запаздывания — моделирует измерение человеком рассогласования регулируемого параметра. Величина запаздывания колеблется для различных операторов в пределах 0,1—0,3 сек. [3]. Существенно, что измерение чбловеком-опе-ратором отклонения регулируемого параметра от заданного значения сопровождается ошибкой. Эта ошибка может быть принята аддитивной и аппроксимирована случайной стационарной функцией. В таком виде модель измерения человеком рассогласования регулируемого параметра является уточнением обычно используемой модели [4]. [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...