Холла эффект

Инерционность Холл-эффекта определяется максвелловскими временами релаксации, т. е. чрезвычайно мала. Это позволяет применять датчики Холла для измерения высокочастотных магнитных полей, для определения силы тока по величине созданного им магнитного поля и т. п. [c.270]

Таким образом Д. т. м. качественно объясняет ряд кинетич. явлений — статическую и высокочастотную проводимость (см. Друг е фор.чула). Холла эффект. В частности, из Д. т. м. следует О.ча закон j-=oK-, где проводимость о связана со временем свободного пробега X соотношением [c.20]

Существуют прямые методы измерения подвижности, основанные на соотношении (26), но чаще всего подвижность определяют по величине п и коэф. Холла Лд, измеренному в слабом магн. поле П (см. Холла эффекту. [c.40]

Особую роль играет т. н. квантовый Холла эффект. [c.41]

Выше отмечалось, что С.-м. обычно возникают как эфф. теории безмассовых полей в более общих нелинейных теориях поля. В важных приложениях эти степени свободы отвечают коллективным возбуждениям и не входят в число первичных нолей исходной теории. Чаще всего в С.-м. поля описывают квазичастицы, возникающие при спаривании фермионов. По существу таковы упоминавшиеся я-мезоны (составленные из кварка и антикварка, окружённых глюонным облаком). Др, важные примеры имеются в физике твёрдого тела (квантовый Холла эффект, модели сверхпроводимости и др.) и в теории элементарных частиц (супергравитация и др.). [c.493]

Эффект У. э. ф. экспериментально обнаружен в 1958. Классич. теория его основана на рассмотрении тока увлечения как холловского тока, возникающего в электрич. и магн. полях световой волны, с учётом тока, обусловленного пространств, дисперсией проводимости (к-рый может быть сравним с холловским током, см. Холла эффект). [c.201]

ХОЛЛА ЭФФЕКТ —возникновение в твёрдом проводнике с током плотностью j, помещённом в магн. поле Я, электрик. поля в направлении, перпендикулярном j и Н. Напряжённость электрич. поля (поля Холла) [c.414]

В моноиолярных проводниках (примесных полупроводниках) происхождение А. э. сложнее. Если в направлении У 3-потока образец электрически замкнут, то имеет место акустоэлектрич. эффект Холла, отличающийся от обычного Холла эффекта тем, что продольный (диссипативный) ток создается не внеш. [c.45]

Механизмы а и б более характерны для ХСП, случай в — для ЭТАП. Прыжковый иерепос носителей проявляется в слабой зависимости проводимости на хгеремепном токе от те.мп-ры зависимости от частоты (o sK fe(u t ) в противоположных знаках термоэдс и Холла эффекта. [c.66]

Единица алектрцч. сопротивления (ом). В КЭ используется квантовый Холла эффект. 13оспроизводимое квантованное значение сопротивления выражается соотношением [c.273]

О n частности, в таких свойствах квантовых жидкостей, как сверхтекучесть и сверхпроводимость (см. также Джозефсона эффект. Квантовый Холла эффект). На основе К. м. удалось объяснить природу белых карли- [c.274]

КВАНТОВЫЙ ХОЛЛА ЭФФЁКТ — макроскопич. квантовый эффект, проявляющийся в квантовании хол-ловского сопротивления р у (см. Холла эффект) и исчезновенип уд. сопротивления К. X. э. иаблю- [c.337]

В полупроводниках под действием у Г носители заряда разных знаков движутся в одну сторону, а в маги, поле отклоняются в противоположные стороны. В результате направление поля Нернста — Эттингсхаузепа, создаваемого зарядами разного знака, ие зависит от знака носителей. Это существенно отличает поперечный Н, —Э. э. от Холла эффекта, где еаправленце поля Холла различно для зарядов разного знака. [c.334]

НОСИТЕЛИ ЗАРЯДА В ТВЕРДОМ ТЕЛЕ (носители тока) — подвижные частицы или квааичастицы, участвующие в процессах электропроводности. Перенос заряда в твёрдых телах может осуществляться движением электронов и дырок из частично заполненных зон (см. Зонная теория), ионов (диэлектрики), а также заряженных дефектов кристаллич. решётки — вакансий, межузельных атомов или примесей. Знак основных Н. з. в т. т. можно определить, напр., по знаку постоянной Холла (см. Холла эффект). Тип основных Н. э. в т. г. может меняться в зависимости от внеш. условий (напр., темп-ры) и предыстории образца (напр., облучения). В случае сильного электрон-фононного взаимодействия в электропроводность могут вносить вклад полярон . [c.363]

Для электрич. свойств О. в, с. в нормальном состоянии типичен линейный рост сопротивления с изменением темп-ры. Ква-аидвумерная слоистая структура О. в. с. проявляется в сильной анизотропии ферми-поверх-ности, электрических и сверхпроводящих свойств. Измерение ковф. Холла и Зеебека указывает, что носителями заряда в большинстве О. в. с. являются дырки (см. Зеебека эффект. Холла эффект], хотя имеются соединения и с электронным типом проводимости (наир., т . Се СиО , Г, - 24К). [c.403]

Поперечный С.— Ш. э. состоит в возиикновени) в сильных полях в образцах, вырезанных вдоль произвольных направлений, отличных от осей симметрии, поперечной эдс (эдс Сасаки). Она фиксирует появление угла между направлениями электрич. тока J и напряжённости электрич. поля Е (угол Сасаки). Эдс Сасаки измеряется так же, как эдс Холла (сч. Холла эффект), но в отсутствие магн, поля (рис, 1) . Наряду с измерениями в пост, электрич. полях (импульсных — во избежание разогрева джоулевым теплом) для исследования анизотропия проводимосгж горячих электронов использованы СВЧ-поля, [c.418]

Значительно большее влияние в этой области частот оказывают магнитные нелинейности, к-рые могут менять С.-э. не только количественно, но и качественно. Их действие проявляется при условии u) fT 1, где Шд = eHjm — циклотронная частота носителей. В режиме магн, нелинейности С.-э. необходимо учитывать тензорный характер сопротивления среды в магн. поле. Зависимость диагональных компонент сопротивления р от Я (мазнетосопротивление) аналогична влиянию электрич. нелинейностей. Недиагональные компоненты тензора сопротивления (см. Холла эффект) наиб, ярко проявляются в нестационарной задаче о проникновении в плазму постоянного магн. поля, включаемого в нек-рый момент времени I = 0. Тогда глубина проникновения поля в плазму меняется со временем 6 hp(E, В режиме не- [c.542]

Для описания динамики плотной плазмы используются, как правило, двухжидкостна.ч гидродинамика плазмы — модель с двумя жидкостями , электронной и ионной. Одножидкостная магн. гидродинамика для лаб. плазменных систем обычно недостаточна из-за большой разницы скоростей ионов и электронов в этих плазменных системах, т. е. из-за сильно выраженного Холла эффекта. [c.113]

ХОЛЛА ДАТЧИК — полупроводниковый прибор, преобразующий на основе Холла эффекта индукцию внеш. магн. поля в электрич. напряжение. Представляет собой тонкую пластинку (или плёнку) полупроводника (напр., Si, Ge, GaAs, InSb), укреплённую (напылённую) на прочной подложке из диэлектрика (слюды, керамики, феррита), с четырьмя электродами для подведения тока и съёма эдс Холла (Fx). [c.413]

ХбЛЛОВСКАЯ ПСЩВЙЖНОСТЬ. Если к образцу полупроводника приложено внеш. электрич. поле вдоль оси ох, а также магн. поле Н вдоль оси ог, то протекание тока вдоль оси ох приводит к появлению силы Лоренца и поля Холла, действующих вдоль оси оу. В отсутствие рассеяния возникает направленный (см. Холла эффект) дрейф вдоль оу, причём скорость дрейфа пропорц. полю Н. Коэффициент пропорциональности наз. X. п. Цд. [c.415]

В 1992 утверждён национальный Э- ампера России, размер к-рого определяется с использованием квантовых Э, вольта и ома (см. Квантовая метрология), основанных на Джозефсона эффекте и квантовом Холла эффекте. Он воспроизводит нек-рые интервалы шкалы силы постоянных токов. В результате погрешности Э. ампера снизились на два порядка, [c.641]

Э. э. обусловлен разделением траекторий носителей заряда (переносящих ток у) Лоренца силой. Сила, действующая на носители заряда в магн. поле, в среднем компенсируется электрич. полем Холла (см. Холла эффект). Полная компенсация имеет место лишь для носителей заряда, движущихся с нек-рой ср. скоростью траектории более быстрых (горячих) носителей заряда отк.юняются к одной стороне образца, более медленных (холодных) — к противоположной, что и приводит к Возникновению градиента темп-ры поперёк образца. Знак Э. э. не зависит от знака носителей. [c.643]

Теория сварочных процессов (1988) -- [ c.34 ]

Физика низких температур (1956) -- [ c.277 , c.650 , c.695 ]

Металлургия и материаловедение (1982) -- [ c.140 , c.313 ]

Металловедение и термическая обработка стали Справочник Том1 Изд4 (1991) -- [ c.2 , c.82 , c.84 ]

Физическое металловедение Вып I (1967) -- [ c.104 , c.108 ]

Электронная и ионная оптика (1990) -- [ c.130 ]

Материалы в радиоэлектронике (1961) -- [ c.286 , c.287 , c.288 , c.313 , c.314 ]

Электротехнические материалы Издание 3 (1976) -- [ c.272 ]

Машиностроение энциклопедия ТомIII-7 Измерения контроль испытания и диагностика РазделIII Технология производства машин (2001) -- [ c.52 ]

Волны в жидкостях (0) -- [ c.540 ]

Теория твёрдого тела (1980) -- [ c.229 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.57 , c.214 ]

Карманный справочник инженера-метролога (2002) -- [ c.83 ]

Термодинамика и статистическая физика Т.3 Изд.2 (2003) -- [ c.256 ]

Магнитные осцилляции в металлах (1986) -- [ c.78 , c.199 , c.217 , c.258 , c.305 , c.429 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...