Распределение скоростей в частиц

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТЕЙ В ЧАСТИЦЕ 35 [c.35]

Распределение скоростей в частице [c.35]

Разрыв непрерывности скоростей и плотностей 28 Рассеяние энергии 102, 458 Распределение скоростей в частице 35 [c.517]

Так как концентрация частиц (пыли, золы), взвешенных в потоке, значительно меньше 0,5 кг/кг, такая запыленность практически не влияет на характер распределения скоростей в электрофильтре (см. гл. 10). Поэтому опыты на моделях проводили на чистом (незапыленном) воздухе. [c.219]

Рассмотрим вновь случай разреженной взвеси с размерами частиц больше 1 льк, когда распределение скорости в жидкости слабо зависит от присутствия частиц, а броуновская диффузия частиц незначительна. Ясно, что 1) рассеивание частиц в струе обусловлено движением жидкости 2) так как множество частиц замедляется, их концентрация увеличивается и в конечном счете они осаждаются 3) суммарное количество движения системы сохраняется, как и в случае струи однофазной н идкости, но количество движения частиц при этом диссипирует. Используя метод, предложенный в предыдущих разделах, запишем уравнение неразрывности и движения для дискретной фазы в виде [c.374]

Часто распределение скоростей в потоке не изменяется со временем, хотя скорости отдельных частиц со временем изменяются. [c.521]

Так как распределение скоростей в обоих сечениях по предположению одинаково, то частицы жидкости, переходя от первого сечения ко второму, не испытывают ускорения. Поэтому можно считать, что силы, приложенные к цилиндру, находятся в равновесии. [c.158]

Введем еще одно важное понятие. Выберем в жидкости замкнутый контур I (рис. 2.3) и проведем через каждую его точку линию тока. Получим трубчатую поверхность, которую называют трубкой тока. Если контур I мал, то трубку тока называют элементарной. В пределах поперечного сечения элементарной трубки тока распределение скоростей жидких частиц принимают равномерным, а сечение считают плоским. Очевидно, жидкость не может протекать через боковую поверхность трубки тока, так как на ней = 0. [c.32]

Вернемся к распределению скоростей в смазочном слое. Из формулы (8.36) следует, что на участке х > х , где dp/dx <0, возможно такое сочетание параметров, при котором >0. Это значит, что движение происходит в сторону, противоположную направлению скорости Uq, т. е. имеет место возвратное течение. Распределение скоростей в различных сечениях для этого случая показано на рис. 8.10. Образование возвратного течения сопровождается отклонением (отрывом) основного потока от твердой поверхности и объясняется действием обратного перепада давления. На участке от точки х = I (см. рис. 8.8) до х, = / (2 + где достигается максимум давления, жидкость движется в сторону нарастающего давления, преодолевая, кроме того, силу трения. В связи с этим перемещаться вместе с подвижной пластиной могут лишь частицы, обладающие достаточной кинетической энергией частицы, расположенные ближе к неподвижной пластине, имеют малый запас кинетической энергии, под действием обратного перепада давления начинают двигаться в противоположную сторону и образуют возвратное течение. Граничным для зоны этого течения будет сечение отрыва (ЕЕ на рис. 8.10), в котором выполняется условие [c.312]

Чтобы найти эту сумму, необходимо знать закон распределения скоростей в поперечном сечении потока. Так как во многих случаях движения такой закон неизвестен, в общем случае суммирование оказывается невозможным. Поэтому сделаем предположение, что частицы жидкости по всему поперечному сечению потока движутся с одинаковой скоростью. Эту воображаемую фиктивную скорость (с которой должны двигаться через сечение потока все частицы для того, чтобы расход жидкости был равен расходу, получаемому при движении жидкости с действительными, неодинаковыми для различных частиц, скоростями) называют средней скоростью потока. [c.66]

Рис. 2.10. Распределение скоростей в проекции на плоскость хОу при движении частицы

Основному уравнению равномерного движения жидкости в трубопроводах можно придать также другой вид. Для этого выделим в трубопроводе сечениями /—I и 2—2 соосный цилиндр радиусом а и длиной / (рис. 4.10). Так как распределение скоростей в обоих сечениях по предположению одинаково, то частицы жидкости, переходя от первого сечения ко второму, не испытывают ускорения. Поэтому можно считать, что силы, приложенные к цилиндру, находятся в равновесии. Уравнение [c.157]

При вязкостно-гравитационном режиме, помимо влияния изменения вязкости, распределение скоростей в сильной мере зависит от интенсивности и направления токов естественной конвекции, обусловленных разностью плотностей менее и более нагретых частиц жидкости. При отсутствии вынужденного движения и определенном изменении температуры распределение скоростей при естественной конвекции жидкости имеет вид, изображенный на рис. 4-8. [c.206]

Мгновенное движение жидкой частицы.— Движение жидкой частицы может быть разложено на поступательное движение, определяемое движением одной из ее точек, и относительное движение около этой точки. Мы будем изучать здесь относительное движение, ограничиваясь при этом мгновенным движением, т. е. распределением скоростей в один и тот же момент времени. [c.303]

Движение заряженных частиц в газах может быть изотропным, т. е. равновероятным по всем направлениям, лишь в однородной плазме при отсутствии электрического поля. При наложении электрического поля на частично ионизованную газовую среду распределение скоростей заряженных частиц перестает быть изотропным, что приводит к появлению направленного перемещения всей массы частиц данного сорта, называемому дрейфом. [c.83]

Распределение скоростей в бесконечно малой частице. Если скорость точки М (х, t/, z) — центра (или полюса) частицы [c.97]

Тогда распределение скоростей в бесконечно малой частице выразится формулой [c.97]

Распределение скоростей в каждой частице отвечает теореме Гельмгольца, в соответствии с которой движение частицы жидкости может быть составлено из трех движений [c.9]

Пусть в некоторый момент времени распределение плотности в цилиндре известно. Тогда распределение скорости в этот момент может быть найдено интегрированием второго уравнения (4.9) при краевом условии v = A при т—,Щ. После этого могут быть найдены приращения радиусов частиц по формуле dR—i)dt и новое распределение плотности по уравнению [c.106]

Для выяснения влияния пограничного слоя на отрыв частиц обратимся к рис. X, 1- В зависимости от скорости потока пограничный слой может быть ламинарным (рис. X, 1, ) и турбулентным (рис. X, 1,6). Ламинарный пограничный слой характеризуется линейным распределением скорости в нем. Прилипшие частицы могут быть утоплены в этом слое тогда, когда их диаметр меньше толщины пограничного слоя (см. положение I, рис. X, 1,а). Положение П характерно тем, что диаметр прилипших частиц больше толщины пограничного слоя. [c.301]

При линейном распределении скоростей в ламинарном пограничном слое скорость на уровне центра частицы можно выразить уравнением [c.303]

В случае, когда частицы прилипают к поверхности, произведение pJ S находится с учетом распределения скоростей в пограничном слое [c.308]

Формула (X,45) позволяет определить лобовую силу воздушного потока при обтекании им запыленной стальной поверхности, обработанной по 4-му классу чистоты, не делая никаких предположений о распределении скорости в пограничном слое. Зная лобовое давление и распределение прилипших частиц по силам адгезии, можно определить вероятность отрыва этих частиц и коэффициент удаления Kn- [c.317]

Ири лагранжевом представлении движения (31) ускорение индивидуальной частицы легко находится повторным дифференцированием по времени согласно формулам (32). Следуя Эйлеру, необходимо найти распределение в пространстве ускорений всех частиц жидкости, т. е. поле ускорений для этого надо объединить лагранжев и эйлеров. методы, иными словами, с одной стороны, следить за индивидуальной жилкой частицей, с другой, принять во внимание наличие заданного поля скоростей, т. е. распределение скоростей в пространстве, в котором движется точка. [c.53]

Эти частицы, подвергаясь действию противодавления, должны начать двигаться в обратном направлении. В результате этого обратного течения вблизи поверхности тела будет происходить подмыв пограничного слоя. Если на первых участках слоя профиль распределения скоростей в слое будет обращён своей выпуклостью в сторону течения (рис. 68), то на последних участках верхняя часть будет [c.258]

Из уравнения расхода жидкости для струйки вытекают интересные следствия относительно формы струйки. Именно из уравнения расхода следует, что свободный конец струйки пе может находиться внутри жидкости. В самом деле, струйка не может закончиться внутри жидкости сечением конечного размера, так как это противоречило бы предположению о непрерывном распределении скоростей в жидкой среде она не может также сойти на нет в форме острия, так как в конечной точке острия, по уравнению расхода, получились бы бесконечно большие плотности или скорости частиц, что физически невозможно. Таким образом струйка не может иметь внутри жидкости ни начала, ни конца она должна, следовательно, иметь начало и конец на свободных границах жидкости или быть замкнутой. Если, например, жидкость перетекает из одного сосуда в другой, то начало всех струек находится на поверхности уровня в том сосуде, из которого жидкость вытекает, а конец—на поверхности уровня в том сосуде, в который она втекает. Если же, например, привести жидкость, находящуюся в сосуде, во вращательное движение, то струйки будут замкнутыми. [c.56]

Источник или сток) на плоскости. Нетрудно проверить непосредственно, что вращение частиц в этом потоке отсутствует. Можно в этом убедиться и косвенно, вычислив потенциал скоростей. Распределение скоростей в этом потоке определяется формулой [c.169]

Вихрь на плоскости. В поле вихря (вне его ядра) частицы, как мы знаем, не вращаются. Следовательно, в этой области поток является потенциальным. Вычислим для него потенциал скоростей. Распределение скоростей в поле вихря определяется формулой (8) [c.170]

Общее решение нелинейных дифференциальных уравнений Навье — Стокса пока не найдено. Но в ряде случаев получены частные решения. Для получения решения должны быть заданы начальные и граничные условия. Начальными условиями обычно задается распределение скоростей в области движения в некоторый момент времени. Граничными условиями задаются значения скорости или давления на границах потока. Граничные условия зависят от характера- границ. На твердой границе используется условие прилипания частиц жидкости к твердому телу. Поэтому [c.96]

На рис. 5.7.6 и 5.7.7 штриховыми линиями показаны результаты расчетов по унрош,енным теориям, которые при наличии пульсаций пузырьков приводят к рассогласованию с экспериментом. В частности, в расчетах Чо и Себана [44] (штриховая кривая на рис. 5.7.6) использовано произвольное предположение о параболическом распределении скорости паровых частиц в пузырьке Wg — Wga r /a , ведущее к искажению профиля температуры в пузырьке. Однако основной педостаток [44], приведший к заметному рассогласованию расчета с экспериментом, в том, что авторы [c.294]

Уже давно установлено, что при определении силы сопротивления, действующей со стороны среды на сферическую частицу жидкости при их относите.чьном движении, необходимо учитывать распределения скоростей в обеих взаимодействующих фазах. Много работ было посвящено движению пузырьков газа в жидкостях. Исчерпывающий обзор литературы по этому вопросу содержится в работах Габермена и Мортона [299, 300]. Основные их выводы приложимы также к жидким сферическим частицам, не смешивающимся с окружающей жидкостью, а также к сферическим каплям Нч идкостп в газе. [c.105]

Представляет интерес отметить, что если между атомами, молекулами, ионами и электронами столкновения происходят достаточно часто, то между ними устанавливается тепловое равновесие, и распределение скоростей всех частиц можно найти по закону Максвелла, причем средние кинетические энергии частиц разных сортов будут одинаковы. Это, по-видимому, имеет место, когда дуговой разряд происходит при атмосферном давлении или при несколько более низком. Но если давление в дуге достаточно мало, то, как показывает опыт, равновесие между атомами и электронами может и не наступить, хотя равновесие между атомами, равно как и равновесие между электронами, может установиться ). Таким образом, можно говорить об атомной температуре (максвелловское распределение скоростей атомов, соответствующее температуре Та) и об электронной температуре (максвелловское распределение скоростей электронов, соответствующее температуре Т ), но неравноГд, а значительно выше (Т Тд). [c.743]

Выразив турбулентную вязкость А через р/ йТ11(1у (где I — длина пути перемешивания, характеризующая средний путь пробега частиц, обусловленный турбулентными пульсациями) и сделав ряд допущений, Прандтль и Карман получили уравнения, характеризующие закон распределения скоростей в ядре потока. На основании этих уравнений, а также результатов многочисленных экспериментальных исследований других ученых можно считать, что распределение скоростей в ядре потока происходит по логарифмическому или близкому к нему закону (см. участок эпюры скоростей вг на рис. 5.7, б). [c.79]

Уй- в точке профиля, гдетст = О и, следовательно, дVJдy) т = О, касательная к кривой распределения скоростей в пограничном слое (рис. 1.11.2,6) совпадает с нормалью к стенке. За этой точкой напряжение т т отрицательное и производная (дУх/ду)ст< 0. Соответствующая картина течения в пограничном слое, как показано на рис. 1.11.2,6, характеризуется тем, что скорости частиц, находящихся вблизи стенки, направлены в сторону, противоположную направлению свободного потока. Такое явление объясняется воздействием вязкости, приводящим к уменьшению кинетической [c.99]

Установка УИГ-Ш. Измерительная голографическая установка предназначена для измерения параметров быстропротека-ющих процессов методами голографии и голографической интерферометрии. Установка позволяет измерять изменение оптической длины пути в прозрачных объектах, координаты и геометрические параметры отражающих и рассеивающих объектов, распределение скоростей движения частиц в пространстве, деформации поверхностей произвольной формы. Установка предназначена для использования в лабораторных условиях. В ее состав входят лазер на рубине, лазерные усилители, блоки управления, блоки синхронизации и временной задержки, оптическая скамья с комплектом приборов для монтажа, юстировки и контроля голографических схем. [c.311]

HO, что влияние стенок на среднюю порочность сЛоЯ особенно значительно при больших djD , так как тогда невелико число дальних рядов частиц, не затронутых влиянием стенок (табл. 1-2). Неравномерная порозность по слою имеется и вдали от стенок из-за беспорядочной укладки частиц при загрузке материала. Типы укладки (упаковки) распределяются в слое согласно законам вероятности (кривой Максвелла). Соответственно неравномерности упаковки в плотном слое наблюдается не-рааномерное распределение скоростей фильтрации. Неравномерность порозности слоя и распределения скоростей в нем изучалась рядом советских ученых [Л. 6, 13 и 101]. Их работы частично освещены в монографии [c.34]

Аэров и Умник [Л. 6] измерили распределение скоростей фильтрации по всему объему плотного слоя шероховатых шариков диаметром 6 мм, определяя продвижение фронта окраски поверхности частиц слоя при поглощении ими специальной примеси из продуваемого газа. Б их опытах скорость у стенок оказалась на 30—70% выше, чем в середине слоя при Re>40. Профиль скоростей в отдельно рассматриваемой центральной части слоя также оказался неравномерным, и максимальное отклонение местных значений от средних достигало 18%. План распределения скоростей в испытанной модели реактора показан на рис. 1-4. Из рис. 1-4 можно сделать заключение, что профили скорости потока в плотном слое, измеренные различными исследователями (,см., например, работу [Л. 963]), вряд ли отличаются точностью и воспроизводимостью. [c.34]

Распределение скоростей в колесе почти не изучено. Входной и выходной паралеллограммы скоростей можно представить себе приблизительно по фиг. 16-24,а, т. е. двигатель работает, изменяя направление и уменьшая величину скорости потока. При этом, однако, частица не проходит по одному и тому же каналу между двумя лопастями насквозь, а входит в этот канал с одной его стороны, доходит примерно до его середины, затем а относительном движении возвращается обратно и выходит из него через свое прежнее входное сечение. Однако канал за это время успевает повернуться при- [c.235]

Na — населенность верхнего состояния частиц А, а Л в — населенность нижнего состояния частиц В. Для данной температуры Т газа величину уадв необходимо усреднить по распределению скоростей рассматриваемых частиц. [c.154]

Расстояние отрыва частицы от ядра зависит от скорости ее теплового двил<ения, иными словами, от средней температуры вещества. Частиц в веществе — даже в самом разреженном газе —огромное множество (см. рис. 4). При этом, одни частицы движутся с малыми скоростями, другие — с большими в соответствии с тем или иным распределением скоростей е веществе. Распределение скоростей в веществе меняется в зависимости от средней температуры его (рис. 5 и 6). Поэтому уровень разрывной скорости хможет занимать на кривых распределения различные положения на крлвой распределения, отвечающей более низкой температуре вещест ва, уровень разрыва больший ее вероятной скорости отметит более низкое число частиц, а на кривой распределения, отвечающей более высокой температуре вещества, уровень разрыва отметит более высокое число частиц. Это значит, что область структурных превращений отвечает некоторому интервалу средних температур вещества и некоторому интервалу времени нагревания вещества (рис. 6). [c.53]

Для определения условий, при которых учет эффектов симметрии становится необходимым, нужно учесть, что число частиц в единице объема в области скоростей —> —> dv не может превосходить G mlhYdv. В случае максвелловского распределения скоростей число частиц в единице объема равно [c.151]

Таким образом, режим обтекания непрерывно меняется в зависимости от положения запыленной частя пластины х, величины г/ и скорости свободного потока v . Это обстоятельство делает невозможным реализацию одного механизма отрыва частиц по длине обдуваемой пластины. Поэтому необходимо вначале определить истинное распределение скоростей в пограничном слое в зависимости от таких величин, как х, у, v, ч и Uoo, т. е. найти функцию v jVoo = f (yVoolxv). В дальнейшем по формуле (X, 33) можно произвести расчет лобовой силы для отрыва частиц различных размеров и формы. [c.315]

Интенсивность трубки, так же как и вихрь скорости, не поддается непосредственному измерению. Сравнительно просто можно мерить скорости частиц жидкости. Естественно встает вопрос об установлении связи между интенсивностью вихревой трубкн и распределением Скоростей в жидкости, [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...