Течение с низкими числами Рейнольдс

Течения с низкими числами Рейнольдса [c.275]

В исследованиях первого класса используется такое же оборудование и методы испытаний, как в любой хорошо оснащенной лаборатории для исследования бескавитационных характеристик тех же гидросооружений. Гидросооружения имеют две отличительные особенности течение со свободной поверхностью и большие размеры. Последнее обусловливает течение с большими числами Рейнольдса, соответствующими турбулентному режиму. Поскольку основными являются силы тяжести, моделирование осуществляется по числу Фруда. Поэтому масштаб модели должен быть большим, чтобы числа Рейнольдса по крайней мере были достаточны для турбулентного течения. Однако при таком методе моделирования обычных установок с атмосферным давлением на свободной поверхности на модели не возникает паровая кавитация, даже если в натуре она происходит интенсивно. Поэтому на модели невозможно определить возникновение кавитации, но о нем можно судить по измеренным распределениям давления. Такие измерения необходимо проводить на всех поверхностях, на которых могут быть низкие давления. В простых сооружениях большинство опасных зон известно. Тем не менее рекомендуется рассчитать значения числа кавитации К) и числа Кг, соответствующего началу кавитации на стенках канала, по формулам (7.11) и (7.14) и воспользоваться методом, приведенным в разд. 7.7.2 и 11.1.6. [c.549]

При поперечном обтекании круглого цилиндра и при обтекании шара на передней части этих тел образуется ламинарный пограничный слой (по крайней мере, при достаточно низких числах Рейнольдса, когда переход к турбулентному пограничному слою не происходит). Расчет местной плотности теплового потока в окрестности критической точки и на лобовой поверхности тел выполняется рассмотренными методами. Однако в сечении цилиндра или шара, расположенном несколько выше по потоку, чем миделево, происходит отрыв ламинарного пограничного слоя (отрыв турбулентного пограничного слоя происходит несколько ниже миделева сечения). После отрыва пограничного слоя на поверхности тела наблюдаются колебания местного коэффициента теплоотдачи, соответствующие сложному вихревому характеру течения с уносом вихрей от поверхности в гидродинамический след. [c.274]

Механическое взаимодействие. Для одиночной частицы в стационарном потоке вязкой жидкости аналитическое определение величины Со оказывается возможным только в двух предельных случаях, которые были исследованы Стоксом и Ньютоном. Стокс получил решение, соответствующее очень низким относительным скоростям, отбросив члены в уравнении Навье—Стокса, связанные с инерциальными силами (Re —О). Такой режим течения, которому соответствуют числа Рейнольдса от О до 0,1, называется течением Стокса и характеризуется симметричной картиной обтекания сферы как перед, так и после тела. Полученное Стоксом приближение дает для результирующей силы сопротивления зависимость [c.48]

С острыми кромками [13]. Вкратце изложим результаты этой работы. Головная ударная волна в исследованном интервале углов атаки а = 0—15° присоединена к острию пластины, но уже при а = 9° отсоединена от боковых кромок ). В подветренной части течения ударная волна переходит в волну Маха в плоскости симметрии. В поперечном сечении она имеет форму эллипса, т. е. близка к огибающей конусов Маха. Для этих исследований характерно большое число Маха М = 10 и низкое число Рейнольдса Rei,,oo, следовательно, большая толщина пограничного слоя (табл. 1). При углах атаки а = 0—5° толщина вязкого слоя с малым полным давлением почти совпадает с вычисленной для бесконечной пластины толщиной пограничного слоя и вязкий слой почти заполняет подветренную область (фиг. 30). Отрыва потока от острых кромок при углах атаки до а 7° не происхо- [c.286]

В свою очередь на этой кривой главный интерес представляет точка с наименьшим числом Рейнольдса, лежащая на касательной, параллельной ОСИ а. При еще более низких значениях числа Рейнольдса все отдельные колебания затухают, а при более высоких — по крайней мере некоторые отдельные колебания нарастают. Наименьшее число Рейнольдса, определяемое нейтральной кривой, представляет собой теоретическое критическое число Рейнольдса исследуемого ламинарного течения оно называется также пределом устойчивости. [c.427]

Экспериментально установлено, что критическое число Рейнольдса, при котором коэффициент сопротивления шара резко уменьшается (см. рис. 1.5) ), сильно зависит от степени турбулентности в аэродинамической трубе. Это критическое число, лежащее в пределах от VD/v) = 1,5 10 до 4 10 , тем меньше, чем больше степень турбулентности. С физической точки зрения это вполне понятно, так как высокая степень турбулентности внешнего течения вызывает переход течения в пограничном слое из ламинарной формы в турбулентную при более низких числах Рейнольдса, вследствие чего точка отрыва перемещается вниз по течению, что в свою очередь приводит к сужению мертвой зоны за телом и к уменьшению сопротивления. [c.515]

В режимах течения с, низкой плотностью используются граничные условия на теле с учетом скольжения и скачка температуры. При умеренных числах Рейнольдса значения функций за головной ударной волной находятся из обобщенных соотношений Ренкина— Гюгонио. [c.77]

Сравнение решений полной системы уравнений Навье—Стокса и приближенных моделей [21], в которой сохраняются члены порядка p/=l/Re, показывает, что решения системы уравнений, в которой сохраняются члены порядка и полной системы уравнений Навье—Стокса совпадают с хорошей точностью ( 5%) до чисел Re 10 . При более низких числах Рейнольдса течение стано-вится полностью вязким и ударная волна не является поверхностью разрыва. Если учитывать в уравнениях только члены пограничного слоя, то при числах Рейнольдса Re lO (Л4 10) решение приближенной системы и полной системы уравнений согласуются в окрестности линии торможения, а при Ке ЗООО —с решением обычных уравнений пограничного слоя. Однако около боковой поверхности различие нарастает и приводит к потере точности. Для гиперзвуковых течении (М Ю) и при больших числах Рейнольдса система уравнений, в которой члены порядка отброшены, дает заметную погрешность по сравнению с решениями полной системы уравнений. [c.121]

В последние годы в связи с совершенствованием компьютерной техники активно развивается направление DNS. Применение мелких сеток позволяет рассчитывать течения не только с относительно низкими, но и с большими числами Рейнольдса. Имеются примеры расчета неизотермического течения в большом диапазоне чисел Прандтля. Конечно, такие расчеты требуют больших затрат вычислительных ресурсов. Однако эти затраты оправданы, поскольку результаты, полученные с помощью DNS, могут служить основой для проверки и усовершенствования моделей замыкания уравнений Рейнольдса или моделей мелкомасштабной турбулентности. [c.198]

В методике исследований зачастую предусматривалось проведение своеобразной тарировки экспериментальной установки с по-мош,ью опытов с нулевой концентрацией и последующей сверкой результатов с литературными данными по теплообмену с чистым потоком. Во всех случаях режим течения дисперсного потока характеризовался высокими значениями числа Рейнольдса (порядка 10 и выше). Исследования в области низких чисел Re малочисленны, хотя они представляются весьма важными. [c.216]

При низком значении числа Рейнольдса в пленке коэффициент теплоотдачи стремится к величине ламинарной теплоотдачи по теории Нуссельта а = Xjb для всех чисел Прандтля. Следует отметить, что отклонение числа Nu от единицы происходит тем позже, чем меньше число Прандтля. В диапазоне температур от 100° до 300°С число Прандтля для воды лежит в диапазоне от 0,85 до 1,7. Это означает, что числа Rej, соответ-ствуюш ие началу переходит от ламинарной теплоотдачи к турбулентной, лежат в пределах от 5 до 12. В экспериментальных работах границей перехода к турбулентному течению считают обычно более высокие значения. Так, в работе [3.29] на основании измеренных мгновенных профилей скорости в пленке жидкости с волнами в диапазоне Rea 30 было показано, что профиль скорости в этом диапазоне подчиняется параболической зависимости = 2 (у — 1/2у ), т. е. следует строго ламинарному закону. [c.116]

Конкретный режим зависит от многих факторов, среди которых главным, по-видимому, является соотношение мел<-ду силами инерции и силами вязкости, характеризуемое числом Рейнольдса. При сравнительно низких его значениях ламинарное течение оказывается устойчивым, и все возмущения, вносимые в пограничный слой как со стороны внешнего потока, так и со стороны обтекаемой поверхности, быстро затухают. В этом случае вязкость потока играет стабилизирующую роль. Однако с приближением к некоторому критическому числу Рейнольдса можно наблюдать периодическое нарушение ламинарного режима. Внутри пограничного слоя образуются небольшие области (турбулентные пятна), где разрушается слоистое течение за счет возникающего поперечного переноса массы. Турбулентные пятна появляются через неправильные промежутки времени и весьма неравномерно распределены по пограничному слою. С увеличением Re растет как число этих пятен, так и частота их следования, пока все течение в пристеночной области не приобретает гомогенной структуры. Мгновенные скорости в этом случае меняются с течением времени по очень сложному закону, но среднестатистические их значения от времени не зависят. Этот новый тип течения получил название турбулентного. [c.164]

Различные исследования разрушения вихря при малых скоростях и числах Рейнольдса показывают, что вихревые течения, распространяющиеся ох стреловидной передней кромки с острым носком, внезапно замедляются вдоль оси вихря, отклоняются и совершают периодические вращательные движения, а затем происходит разрушение вихрей с образованием турбулентности. Разрушение обусловлено положительным градиентом давления, действующим вдоль оси, и низким полным давлением внутри [c.210]

Отрыву потока от поверхности посвящено большое количество работ (см. [1-3]), в которых рассматриваются условия появления отрыва, а также определяются протяженность и конфигурация срывных областей. Наряду с изучением течений с отрывными зонами важно исследование методов воздействия на пограничный слой с целью предотвращения отрыва. Результаты подобных исследований при низких числах Маха и высоких числах Рейнольдса можно найти в [4, 5]. Экспериментальные результаты для больших чисел Маха и низких чисел Рейнольдса при разных видах воздействия на [c.161]

Гидравлический расчет горизонтальных газопроводов низкого давления (до 0,05 кгс/см ) производится с учетом режима течения газа. Различают три режима течения газа ламинарный (Re 2000), критический (20004000). Каждому режиму отвечает определенная величина коэффициента гидравлического трения к, зависящая от относительной эквивалентной шероховатости стенок трубопроводов kg/d (где kg — абсолютная эквивалентная шероховатость стенок труб, см d — внутренний диаметр газопровода, см) и числа Рейнольдса Re. [c.46]

Анализ гидродинамики парового потока в тепловых трубах по ряду причин связан со значительными трудностями. Вследствие испарения и конденсации теплоносителя приходится рассматривать поток переменной массы, возникает необходимость учитывать наличие как осевой, так и радиальной составляющей скорости. Вдув при испарении и отсос при конденсации приводят к изменению коэффициента трения на стенке тепловой трубы, число Рейнольдса осевого потока переменно. Изменение давления по ходу потока пара обусловлено не только влиянием трения, но и в значительной мере инерционными эффектами. Разгон пара в зоне испарения создает дополнительный отрицательный градиент давления, а торможение пара в зоне конденсации — положительный градиент давления. При рассмотрении работы трубы в области низких давлений пара, когда мощность трубы близка к звуковому пределу и, соответственно, скорость пара близка к звуковой, необходимо учитывать сжимаемость пара. Если в зоне конденсации достигаются сверхзвуковые скорости, то возможно возникновение скачка уплотнения в этой зоне. Течение пара по длине трубы из-за переменности расхода может иметь зоны с ламинарным, переходным и турбулентным режимами. [c.41]

Из (12) и (18) видно, что фононное контактное теплосопротивление определяется соотношением между плотностями и скоростями звука в рассматриваемых средах. В приведенных расчетах нигде не фигурирует скорость потока жидкого металла и параметры, характеризующие режим его течения. Известно, что теплоотдача при вынужденной конвекции жидкости может быть выражена соотношением между безразмерными критериями Нуссельта, Рейнольдса и Прандтля, т. е. интенсивность теплообмена будет определяться и скоростью потока жидкости. Однако специфика жидких металлов заключается в том, что они имеют очень низков значение числа Прандтля по сравнению со всеми другими жидкостями [9]. Поэтому для них передача тепла турбулентной конвекцией отступает на второй план по сравнению с чрезвычайно высоким коэффициентом теплопроводности. А так как основное термическое сопротивление находится при этом в узком пристеночном слое, в котором тепло переносится к жидкому металлу или от него за счет обычной теплопроводности, то тем самым правомерность предпринятого рассмотрения жидкого металла как неподвижного при расчете контактного теплосопротивления получает достаточное обоснование. При решении же гидродинамической задачи о нахождении коэффициента теплообмена между жидким металлом и твердой стенкой учет режима течения обязателен. [c.13]

В этом разделе обсудим задачи обтекания погруженных тел непью-тоновскими жидкостями. Обсуждение подразделяется на две части вначале рассмотрим течения с низкими числами Рейнольдса, т. е. течения, в которых инерционные силы не доминируют над внутренними напряжениями затем проведем анализ пограничного слоя, который представляет интерес в задачах обтекания с высоким числом Рейнольдса и для которого кинематика вне пограничного слоя и области следа определяются уравнениями Эйлера (7-1.6). [c.275]

Следует указать, что приближение для низких чисел Рейнольдса, осуществляемое уравнением (7-4.1), не противоречит распространению анализа на закритический случай, т. е. на большие значения Elj. Действительно, при достаточно большом числе Вейссенберга число El может превышать единицу даже в течениях с малыми числами Рейнольдса (см. уравнение (7-2.29)). [c.277]

При значении критерия Рейнольдса, меньшем некоторого критического Некр, режим течения жидкости (газа) ламинарный, в противном случае — турбулентный. Возникающие в потоке возмущения при сравнительно низких числах Рейнольдса гасятся силами вязкости, смещаясь вниз по течению. С ростом числа Рейнольдса, в момент достижения значения Кекр под воздействием возмущений течение скачкообразно становится турбулентным [91, 131. Вместе с тем показано, что значение Не р, соответствующее переходу от ламинарного режима течения к турбулентному, тем меньше, чем больше интенсивность возмущений. [c.23]

Наблюдения показывают, что при очень низких числах Рейнольдса пленки Re==w6/vm имеет место безволновое течение. По мере увеличения числа Re появляется волновое движение, имеющее примерно синусоидальный профиль. Амплитуда волн примерно линейно увеличн-нается с ростом Re. [c.57]

Физическую картину истечения жидкости из насадка с острой входной кромкой можно описать следующим образом обтекание острой кромки на входе происходит с отрывом потока даже при низких числах Рейнольдса (Re > 5). При Re < 5 наблюдается ползущее движение. При отрыве струя сжимается, образуя узкое сечение на некотором расстоянии от входной кромки. Между узким сечением и стенкой насадка создается отрывная область с вихревым теченим. Если насадок имеет достаточную длину, отрывная область замыкается на стенке. С увеличением числа Рейнольдса отрывная область заметно удлиняется. Если длина насадка мала, то замыкания на стенке не происходит. Давление на стенке по длине вихревой области сначала резко падает — до сжатого сечения, а затем начинает увеличиваться. Такая картина истечения жидкости из насадка определяет все возможные режимы истечения [c.111]

Нелинейное искажение самой волны Толлмина-Шлихтинга также приводит к генерации коротковолновых высокочастотных колебаний, интерпретируемых как вторичная неустойчивость. С данными эффектами связан отмеченный в [101] парадокс сравнением асимптотических (при стремящихся к бесконечности числах Рейнольдса) решений уравнений теории взаимодействующего пограничного слоя с решениями уравнений Навье-Стокса и экспериментами обнаружено неожиданное согласование результатов при сравнительно низких числах Рейнольдса [102-104]. В то же время увеличение чисел Рейнольдса часто приводит к расхождению асимптотической теории с реально наблюдаемыми экспериментально свойствами течений вследствие их неустойчивости. [c.8]

В случае течения между парраллельными стенками канала на границе раздела при достаточно низких числах Рейнольдса (меньше критического) форма границы раздела может характеризоваться слабой извилистостью, регулярного и нерегулярного характера. В зависимости от величины Ь х) на эту извилистость могут накладываться возмущения, возникающие в слое и связанные с наличием профилированной или шероховатой поверхностей. [c.163]

В ламинарных течениях частицы могут выступать как своеобразные дискретные турбулизаторы. Последнее проявляется в определенной дестабилизации, нарушении устойчивости ламинарного течения взвешенными частицами. Это приводит к раннему качественному изменению режима движения. При этом турбулентный режим наступает при числе Рейнольдса зачастую в несколько раз меньшем [Л. 40], чем Некр для чистого потока. Ю. А. Буевич и В. М. Сафрай, объясняя подобный дестабилизирующий эффект в основном межкомпонентным скольжением, т. е. наличием относительной скорости частиц, указывают на существование критического значения отношения полного потока дисперсионной среды к потоку диспергированного компонента, зависящего и от других характеристик, при превышении которого наступает неустойчивость течения. Подобная критическая величина может быть достигнута при весьма малых числах Рейнольдса. Отметим, что критерий проточности Кп (гл. 1) может также достичь высоких (включая и характерных) значений при низких Re за счет увеличения концентрации, соотношения плотностей компонентов и др. Согласно (Л. 40] нарушению устойчивости способствует увеличение размеров частиц и отношения плотностей компонентов системы. Отсюда важный вывод о возможности ранней турбулизации практически всех потоков газовзвеси и об отсутствии этого эффекта для гидро-взвесей с мелкими частицами или с рт/р 1 (равноплотные суспензии). [c.109]

Для газов коэффициенты динамической вязкости малы (рис. 6.2), поэтому числа Рейнольдса будут довольно большими даже при относительно низких значениях скорости течения. Как следует из соотношения (6), толщина пограничного слоя вследствие этого мала по отношению к длине пластины, г. е. все влияние ]зязкости сосредоточено в тонком слое вблизи обтекаемой поверхности. Этот вывод находится в хорошем согласии с результатами опытов по исследованию течений маловязких жидкостей. [c.281]

В отношении влияния числа Рейнольдса Хошизаки [381 установил, что влияние массообмена на уменьшение конвективного нагрева изменялось при низких Re. Он исследовал обтекание сферы потоком с числом Льюиса, равным единице, и показал, что увеличение конвективного нагрева за счет завихренности более четко выражено при наличии массообмена. В результате отношение конвективных потоков при наличии и без массообмена (ijj) может быть втрое больше расчетного значения, соответствующего течениям с более высокими Re. В настоящем исследовании ограничивались значениями S <С 1,2. Помимо вопроса о влиянии завихренности, возникает также вопрос о течении в пограничном слое, отклоняющемся от режима континуума, и о том, как это влияет на тепло- и массообмен. В этих условиях охлаждение потока за счет поглощения теила парами, образующимися при абляции, будет ослаблено уменьшением числа столкновений. Хоув и Шеффер [37] указали также, что для моделирования профилей концентраций вдуваемых компонентов число Рейнольдса должно быть удвоено. В силу высказанных выше замечаний, а также ввиду того, что в окрестности конической носовой части космических кораблей при их входе в атмосферу возникает течение с очень низкими Re, необходимо детальное исследование влияния числа Рейнольдса на связь между переносом массы и энергии. [c.386]

Уравнения (9-21) и (9-22) хорошо согласуются с опытными данными при числах Прандтля от 0,5 до 30 в широком диапазоне чисел Рейнольдса. По рассмотренным причинам эти уравнения неприменимы при очень малых числах Прандтля. При высоких числах Прандтля уравнения дают заниженные по сравнению с опытными данными значения числа Нуссельта (по причинам, которые (будут рассмотрены ниже). Прежде чем обсуждать различные уточнения изложенного метода анализа, полезно несколько подроб нее исследовать полученное решение. Заметим, что Nu = = Ф(КеРг), а не постоянное ЧИСЛО, как в соответствующей задаче при ламинарном течении. Рассмотрим безразмерные профили температуры, построенные на рис. 9-4 по уравнениям (9-14), (9-15) и (9-19). При высоких числах Прандтля эти профили -почти прямоугольные , тогда как при низких числах Прандтля они более пологие и напоминают профили температуры при ламинарном течении. Выясним, в какой области потока в каждом из этих случаев сосредоточено основное термическое сопротивление. При высоких числах Прандтля оно сосредоточено преимущественно в подслое, тогда как при низких числах Прандтля термическое сопротивление распределено по всему сечению потока. Причину этого различия можно понять, если рассмотреть член уравнения энергии, определяющий полный перенос тепла, (ет/v) + (1/Рг). Ясно, что относительная роль турбулентного и молекулярного переноса тепла непосредственно зависит от числа Прандтля. Член уравнения энергии, определяющий молекулярный перенос тепла, 1/Рг не изменяется по радиусу трубы. Величина 8t/v, определяющая турбулентный перенос, напротив, изменяется от большого значения в ядре потока до нуля на стенке трубы. Форма профилей температуры и характер теплообмена при турбулентном течении зависят от [c.200]

В предыдущем разделе отмечалось, что полученное замкнутое решение неприменимо при очень низких числах Прандтля, так как при выводе уравнения мы пренебрегали молекулярным переносом тепла в турбулентном ядре. Но при низких числах Прандтля молекулярный перенос становится весьма существенным. Впервые решение уравнения теплообмена при турбулентном течении в трубе распространил на низкие числа Прандтля Мар-тинелли [Л. 5]. Он просто включил в исходное уравнение энергии член, учитывающий молекулярный перенос тепла, и провел численное интегрирование. Однако расчеты Мартинелли дают завышенные по сравнению с опытными данными для жидких металлов числа Нуссельта. Можно полагать, что модель теплообмена при турбулентном течении, основанная на аналогии Рейнольдса, является все же слишком упрощенной. [c.201]

Возникновение дискретной фазы связано с различными физическими процессами. Охлаждение пара путем отвода теплоты от него или в результате расширения приводит к появлению капельной структуры. Нагрев жидкости создает пузырьковую структуру. Во всех случаях образования второй фазы важную роль играют гидродинамические особенности потока градиентность течения, шероховатость поверхностей, числа Маха и Рейнольдса и др. Фазовые переходы в потоках реализуются с некоторым запаздыванием , т. е., как правило, не при параметрах насыщения. Конденсация происходит с переохлаждением пара, т. е. при более низких параметрах, а испарение — при достижении некоторого перегрева. Таким образом, равновесные процессы конденсации или испарения не реализуются. Такое состояние переохлажденного пара или перегретой жидкости является ыетастабильным — относительно устойчивым. При достижении максимального переохлаждения пара или перегрева жидкости среда спонтанно переходит к состоянию, близкому к равновесному. [c.314]

Как я уже говорил ранее, турбулентность работает против авиа-циоппого инженера в том, что касается поверхностного трения. Следовательно, возникает вопрос, существует ли какая-либо возможность обмана природы и сохранения пограничного слоя в ламинарном состоянии при значении числа Рейнольдса выше обычного. В период непосредственно до и после последней войны, много внимания уделялось крыльям с лам,V,парным обтеканием. Эти крылья разработаны так, что самое низкое давление на поверхности наблюдается как можно далее назад. Идея подобной конструкции заключается в том, что устойчивость ламинарного нограничного слоя обычно увеличивается, если внешнее течение ускоряется, т. е. в течении с перепадом давления. [c.101]

Предварительные замечания. Все теоретические и экспериментальные результаты по переходу ламинарной формы течения в турбулентную, изложенные в предыдущих параграфах, относятся к течениям с умеренной скоростью (несжимаемые течения). В настоящее время в связи с запросами авиационной техники усиленно исследуется влияние сжимаемости текущей среды на переход ламинарной формы течения в турбулентную. В сжимаемых течениях важным фактором, влияющим на переход ламинарной формы течения в турбулентную, является, наряду с числом Маха, теплопередача между обтекаемой стенкой и текущей средой. В несжимаемых течениях теплопередача между стенкой и текущей средой происходит только в том случае, когда температура стенки поддерживается на более высоком или более низком уровне, чем температура протекающей жидкости. В сжимаемом течении на теплопередачу между стенкой и текущей средой сильное влияние оказывает тепло, выделяющееся в пограничном слое вследствие трения (см. главу XIII). В сжимаемом течении, наряду со скоростным пограничным слоем, всегда образуется температурный пограничный слой, оказывающий существенное влияние на устойчивость динамического пограничного слоя. Как показывают излагаемые ниже теоретические и экспериментальные результаты, теплопередача от пограничного слоя к стенке действует стабилизующим образом, т. е. приводит к повышению критического числа Рейнольдса теплопередача же от стенки к пограничному слою, наоборот, уменьшает устойчивость пограничного слоя, следовательно, приводит к понижению критического числа Рейнольдса. [c.474]

Рассматриваемые теоретичес-кие профили полностью согласуются с физическими представлениями о разновидностях течений в боковых полостях. Причем экспериментальные данные, полученные при больших числах Рейнольдса, например, ближе к степенным профилям с показателем 1/7, а при низких — к профилям с показателем 1/4. Профили составляющих скоростей по уравнениям (22) и (23) соответствуют развитым турбулентным течениям т. е. в сечениях, где начальная неравномерность несущественна,, такой профиль особенно быстро устанавливается в наиболее распространенных спиральных течениях, в которых окружная составляющая скорости намного превышает радиальную. [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...