Парадокс

Этот парадокс состоит в следующем жидкость, обтекающая погруженное в нее тело симметричной относительно направления течения формы, действует на это тело с нулевой силой. Известно, что это, разумеется, неверно, как бы ни была мала вязкость. [c.257]

Если рассматриваются разрывные граничные условия, его решения приводят к ряду парадоксов. [c.296]

Следует отметить, что описанный здесь парадокс , заключающийся в том, что с увеличением коэффициента сопротивления плоской решетки (выше некоторого значения) в сечениях за пей появляется новая неравномерность с перевернутым профилем скорости, долгое время не был раскрыт. Поэтому в некоторых случаях применялись (и до сих пор применяются) плоские решетки с большими коэффициентами сопротивления, которые вместо выравнивания потока дают обратный эффект. [c.82]

В соответствии с парадоксом Стокса задача об обтекании равномерным на бесконечности потоком пластинки конечной длины при нулевом числе Рейнольдса не имеет аналитического всюду решения. Корректная постановка задачи об обтекании полубесконечной пластинки при том же условии на бесконечности не известна. [c.217]

Проникновение электромагнитной энергии во вторую среду при полном внутреннем отражении. Уравнения (3.25) и (3.28) на первый взгляд противоречат друг другу во второй среде присутствует электромагнитная энергия, в то время как весь поток падающей энергии возвращается в первую среду. В действительности же в данном случае никакого парадокса не существует. Фактически при полном внутреннем отражении часть потока энергии, проникая во вторую среду на очень маленькую глубину (порядка длины волны, [c.55]

С точки зрения часов А движущимися являются часы В, поэтому они идут медленнее и по возвращении отстанут от часов А. С точки же зрения часов В, наоборот, движутся часы А, поэтому по возвращении отстанут именно они. Явное противоречие — в этом суть парадокса . [c.187]

Параметр прицельный 120 Парадокс близнецов 187 Пара сил 144 Плечо импульса 133 [c.247]

Но значение дифракции света отнюдь не исчерпывается исследованием таких переходных областей. В оптике неизбежно возникает проблема, как согласовать волновую теорию, прекрасно оправдавшую себя при объяснении широкого класса задач, с безусловной справедливостью положений геометрической оптики, оперирующей представлениями о прямолинейно распространяющихся лучах света. Казалось бы, во многих случаях повседневный опыт вступает в противоречие с данными теории. Мы увидим, что развитая Френелем, Кирхгофом и другими теория дифракции полностью объясняет эти парадоксы и в ней вскрывается предельный переход от волновой к геометрической оптике. [c.255]

До сих пор ничего не говорилось о применимости евклидовой геометрии для описания очень маленьких конфигураций, сравнимых по величине с размерами атома (10 см) или атомного ядра (10 см). Вопрос о том, справедлива ли здесь евклидова геометрия, надо сформулировать следующим образом можем ли мы получить правильное представление о внутриатомном мире и создать эффективную теорию, описывающую этот мир, сохраняя предположение о выполнимости аксиом евклидовой геометрии Если можем, то нет оснований подвергать сомнению применимость евклидовой геометрии в качестве достаточно хорошего приближения. Мы увидим в т. IV, что теория атомных и внутриатомных явлений, по-видимому, не приводит к парадоксам, препятствующим нашему пониманию этих явлений. Многие факты еще остаются непонятными, но среди них нет таких, которые приводили бы к противоречиям из-за геометрических [c.31]

Такой эксперимент не выполнялся с большой точностью, и уверенность в том, что L = L при V < с, основывается главным образом на качественных опытных данных, простоте гипотезы и том факте, что это предположение не приводит к каким-либо парадоксам или несоответствиям. [c.85]

Повторяем, что в этих свойствах часов нет ничего таинственного. Если что-то и является таинственным в специальной теории относительности, то это постоянство скорости света. Установив это постоянство, можно отсюда непосредственно и довольно просто вывести все остальное. Однако необходимо тщательно проанализировать все новые соотношения. Здесь имеется множество кажущихся парадоксов. Может быть, наибольшей известностью из них пользуется так называемый парадокс близнецов ). [c.359]

Для разрешения этого парадокса были выдвинуты различные гипотезы. [c.237]

Подчеркнем здесь следующее обстоятельство. Наличие ударных волн приводит к возрастанию энтропии при таких движениях, которые можно рассматривать во всем пространстве как движение идеальной жидкости, не обладающей вязкостью и теплопроводностью. Возрастание энтропии означает необратимость движения, т. е. наличие диссипации энергии. Таким образом, разрывы представляют собой механизм, который приводит к диссипации энергии при движении идеальной жидкости. В связи с этим для движения тел в идеальной жидкости, сопровождающегося возникновением ударных волн, не имеет места парадокс Даламбера ( 11)—при таком движении тело испытывает силу сопротивления. [c.459]

Кажущиеся парадоксы в явлениях интерференции волн [c.88]

Однако этот простой способ рассуждения приводит к парадоксу. Допустим, что труба (пространство между визирными отверстиями) заполнена каким-нибудь преломляющим, веществом, например куском стекла или водой с показателем преломления п. Скорость световых волн в веществе есть q = с/п. Направление оси трубы на [c.447]

Может быть нелишне напомнить,, что совершенно так же разрешаются и подобные кажущиеся энергетические парадоксы в электро- [c.626]

Необходимо, однако, отметить, что согласно закону Кирхгофа тело, сильнее поглощающее, должно и больше испускать только при условии, что сравнение производится при одинаковой температуре. Это условие соблюдено в описанном выше опыте с расписанным фарфором, отдельные части которого нагреты до одной температуры то же имеет место и в ряде других аналогичных опытов при накаливании платиновой пластинки, до половины покрытой платиновой чернью, черные части светятся гораздо ярче капля фосфорнокислого натрия на платиновой проволочке остается те м-иой, хотя проволочка ярко раскалена, ибо капля даже при высокой температуре остается прозрачной для видимых лучей, и т. д. Поэтому лишь кажущимся парадоксом является известный опыт, в котором в водородное пламя вводятся рядом куски извести и угля и известь оказывается гораздо более ярко раскаленной, чем уголь. Конечно, поглощательная, а следовательно, и испускательная способность угля гораздо больше, чем у извести для всех длин волн, и поэтому при равной температуре уголь будет светиться во всем спектральном интервале ярче, чем известь. Но в описанных условиях опыта температура угля оказывается гораздо ниже температуры извести. Причина лежит отчасти в химических процессах, сопровождающихся поглощением тепла, отчасти в том, что уголь именно в силу своей большой испускательной способности излучает много энергии во всем спектре, в том числе очень много и в инфракрасной области. Этот огромный непрерывный расход энергии и приводит к тому, что температура, до которой раскаляется уголь, оказывается значительно ниже, чем температура самого пламени или извести, не несущей таких больших потерь энергии, ибо ее испускательная способность селективна и, в частности, в инфракрасной части очень мала. [c.691]

При увеличении щели вдвое проходящий световой поток увеличится вдвое. С другой стороны, амплитуда при этом возрастает вдвое, так что интенсивность должна возрасти вчетверо. Как разрешается этот кажущийся парадокс [c.876]

Из условия перпендикулярности главного вектора сил давления к вектору скорости набегающего потока следует, что в случае плоского потока идеальной жидкости составляющая главного вектора по направлению вектора скорости набегающего потока — сила сопротивления движению крылового профиля— независимо от его формы равна нулю. Это утверждение представляет собой частный случай более общего парадокса Даламбера. [c.249]

В этом рассуждении можно заменить часы братьями-близне-цами мы придем тогда к выводу, что, например, в первом эксперименте близнец В постареет меньше, чем близнец А, а во втором — наоборот ( парадокс близнецов ), [c.457]

На первый взгляд может показаться странным, что ньютоновское уравнение состояния, которое появляется как асимптотическое решение общей теории простых жидкостей (и получается из уравнения (7-7.9) при Л 0), предсказывает в отношении распространения разрывов результаты, качественно отличающиеся от тех, которые следуют из теории простой жидкости. Однако в действительности это лишь кажущийся парадокс, так как методика, посредством которой ньютоновское уравнение получается из теории простой жидкости, налагает определенное ограничение на рассматриваемые предыстории деформирования, требуя их непрерывности в момент наблюдения (см. обсуждение, следующее за уравнением (6-2.3)). Это условие в сильнейшей степени нарушается в рассмахриваемой задаче. По существу, аналогичные трудности возникают для любого типа уравнения состояния /г-го порядка. Они подробно рассматривались в работе Колемана и др. [44] для жидкости второго порядка. Уравнение движения жидкости второго порядка в рассматриваемом течении имеет вид [c.296]

К сверхполным изображениям можно отнести линейные пространственные системы, парадокс восприятия которых возникает от неправильного определения видимости, а также плоскостей , заданных четырьмя точками (рис. 3.5.51). Другую подгруппу сверхполных изображений составляют замкнутые пространственные структуры. Замыкание осуществляется только на плоскости изображения, в реальном про- [c.146]

Предлагаемые основные аксиомы в новой форме независимы. Их число минимально. Они не противоречивы. Введение их в основы классической механики вместо аксиом Ньютона ус1раняс1 все труд1юсги, присущие механике, основанной на аксиомах Ньютона, в том числе спимаегся вопрос о гравитационном парадоксе. Отпадает необходимость вводить в теоретическую механику всякого рода неполноценные силы. [c.595]

Этот парадокс имеет место и при обтекании сферы. Действительно, рассмотрим течение, которое является результатом наложения осесимметричных течспнй поступательного потока (164,62) и диполя (164.64), ось которого направлена противоположно скорости поступательного потока. Функция тока этого течения [c.272]

Из формул (165.94) следует в диаметрально нротивоиоложных точках сферы модуль скорости будет одинаков. Подобно точкам на окружности при обтекании сферы также имеет место парадокс Да-ламбера. [c.273]

В заключение несколько слов о так называемом п а-радоксе часов , или парадоксе близнецов . Пусть имеются двое одинаковых часов Л и В, из которых часы А неподвил<ны в некоторой инерциальной системе отсчета, а часы В сначала удаляются от часов А и затем возвращаются к ним. Предполагается, что в начальный момент, когда часы находились вместе, они показывали одно и то же время. [c.187]

Пример. Парадокс стержня и трубки. Сквозь неподвижную в /(-системе отсчета трубку АВ длины /о пролетает стержень А В, собственная длина которого равна 2/о. Скорость стержня такова, что его длина в /(-системе равна длине трубки, / = /о (рис. 6.12, а), и в некоторый момент стержень, пролетая сквозь трубку, целиком в ней уместится. Однако с точки зрения стержня лоренцево сокращение вдвое претерпевает трубка (рпс. 6.12, б), поэтому ясно, что стержень (длины 2U) не поместится в трубке (длины /о/2). Есть ли здесь противоречие [c.194]

Следует учитывать, что специальная теория относительности, базирующаяся на этих постулатах, описывает только инер-циальные системы. Конечно, в да пюй системе можно рассматривать ускоренное движение точки см. формулы релятивистской механики (7.28) и др. ], но ускоренное переносное движение относится к проблемам, исследуемым обп ей теорией относительности, развитой в последующих работах Эйнштейна (1916 г. и позднее). Поэтому обречены на провал иногда встречающиеся в популярной литературе попьггки применять формулы специальной теории отн(зсительности к разбору всяких парадоксов, связанных, например, с движением ракет, стартовавших с Земли и вернувшихся на нее после того или иного полета в космосе. Следует помнить, Ч1 0 взлет и возвращение ракеты происходят с громадными ускорениями и поэтому применение аппарата специальной т(юрии относительности см. (7.20) — [c.372]

Для уяснения этих o hobhi>ix положений обратимся к следующему кажуплемуся парадоксу, основанному именно на некритическом использовании соотношения t t. Рассмотрим две инерциальные систе.мы X, [c.375]

Об этом парадоксе см., например Скобельцын Д. Парадокс близнецов в теории относительности. — М. Наука, 1966. (Прим. ред.) [c.359]

Весь парадокс возншипей ситуации заключался с том, что красивые и ясные общие представления было чрезвычайно трудно приложить к каким-либо конкретным системам. За простоту и общность идей синергетики сейчас приходится платить высокую цену От "теории всего" каковой некоторые гуманитарии представляют себе синергетшсу - не приходится ждать конкретных результатов и методов. Ведь чем больше простота и шире область приложений, тем меньше точность и конкретность. Это именно та ситуация, с которой столкнулась синергетика. [c.32]

Если бы было возможно потенциальное обтекание равномерно движущегося в идеальной жидкости тела, то было бы Р = onst (так как и = onst) и F = 0. Другими словами, отсутствовала бы как сила сопротивления, так и подъемная сила, т. е. действующие на поверхность тела со стороны жидкости силы давления взаимно компенсируются (так называемый парадокс Даламбера). Происхождение этого парадокса в особенности очевидно для силы сопротивления. Действительно, наличие этой силы при равномерном движении тела означало бы, что для поддержания движения какой-либо внешний источник должен непрерывно производить работу, которая либо диссипи-руется в жидкости, либо преобразуется в ее кинетическую энергию, приводя к постоянно уходящему на бесконечность потоку энергии в движущейся жидкости. Но никакой диссипации энергии в идеальной жидкости, по определению, нет, а скорость приводимой телом в движение жидкости настолько быстро убывает с увеличением расстояния от тела, что никакого потока энергии на бесконечности тоже нет. [c.52]

В силу потенцизльности сверхтекучее движение жидкости не оказывает никакой сплы на стационарно обтекаемое твердое тело (парадокс Даламбера см. 11). Напротив, нормальное движение приводит к возникновению действующей на обтекаемое тело силы сопротивления. Если движение жидкости таково, что сверхтекучий и нормальный потоки массы взаимно компенсируются, то мы получим весьма своеобразную картину на погруженное в гелий II тело будет действовать сила, в то время как никакого суммарного переноса массы жидкости нет. [c.709]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...