Перегретая жидкость

Практически для особо чистых веществ возможно осуществление участков волнообразной кривой AQ и DB. В первом случае имеют место неустойчивые состояния перегретой жидкости, а во втором— переохлажденного пара. Участок же кривой QRD вообще осуществлен быть не может, так как это противоречит условию термодина- [c.42]

В рассматриваемых случаях можно выделить две стадии первая, или динамическая, во время которой в течение времени давление в пузырьке отличается от роо = Ре здесь возможны пульсации вторая или термическая стадия, когда давление и температура газа установились и равны pgg =роо+2Е/а и T ge = s(Poo -Ь 21.1а), а пузырек монотонно растет в перегретой жидкости (pg С Ро) или уменьшается в переохлажденной жидкости (pg >> ро). Термическая стадия определяется способностью жидкости отводить или подводить теплоту фазовых переходов. Следует отметить существенно меньшее, чем в газовых пузырьках, [c.287]

Рассмотрим качественные оценки для термической стадии роста (в перегретой жидкости) или смыкания (в переохлажденной жидкости) парового пузырька. Пусть — характерная толщина слоя жидкости а а г а а в котором температура жидко- [c.290]

В ранних пузырьковых камерах перегретая жидкость представляла собой несколько кубических сантиметров углеводорода, кипящего при подходящих температуре и давлении. Однако специалисты по элементарным частицам предпочитают изучать взаимодействие с простейшей из возможных мишеней с отдельным нуклоном. Поэтому они теперь направляют свои пучки внутрь больших количеств жидкого водорода и исследуют взаимодействие частиц с отдельными протонами. Около 1955 г. физиками нескольких лабораторий были разработаны водородные пузырьковые камеры объемом до литра, и вскоре стало ясно, что можно заставить работать камеры и большего объема. [c.446]

Показать, что участок ВС на кривой Ван-дер-Ваальса (рис. 21) соответствует метастабильному состоянию переохлажденного пара, а участок FE, характеризуя метастабильное состояние жидкости, не соответствует перегретой жидкости. [c.134]

Критический радиус зародыша (пузырьков пара в перегретой жидкости или капли в пересыщенном паре) можно найти [c.231]

Для обнаружения элементарных частиц высоких энергий камера Вильсона не является удовлетворительным трековым прибором вследствие слишком малой тормозной способности рабочего вещества (пара). Поэтому в случае частиц высоких энергий употребляется сконструированная в 1952 г. пузырьковая камера, представляющая собой сосуд, наполненный какой-либо прозрачной перегретой жидкостью. Ионизирующая частица, проходя через камеру, вызывает резкое вскипание жидкости в узкой области вдоль всего следа, и таким образом ее путь отмечается цепочкой пузырьков пара. [c.364]

Условия (6.16), (6.17) обеспечивают устойчивость равновесия по отношению к небольшим флуктуациям. При больших флуктуациях, когда начинают выступать неучтенные особенности поверхности флуктуационных зародышей, эти условия оказываются недостаточными. Например, в состояниях переохлажденного пара или перегретой жидкости условия 6.16) выполняются, хотя эти состояния устойчивы только при образовании во время флуктуаций плотности небольших зародышей новой фазы, а при флуктуациях с образованием больших зародышей однородные системы распадаются на две фазы. Это обусловлено особой ролью поверхностной энергии зародышей (которую мы до сих пор на учитывали) при малых каплях образование их приводит к увеличению свободной энергии F системы, поэтому эти капли исчезают при больших зародышах образование их может привести к уменьшению F, что ведет к разделению системы на две фазы, указывая на метастабильность однородной системы (см. 57). [c.109]

Критический радиус зародыша (пузырьков пара в перегретой жидкости или капли в пересыщенном паре) можно найти и непосредственно, из условия механического равновесия (неустойчивого) зародыша, т. е. из равенства давления Рг внутри зародыша [c.159]

А В — пересыщенный пар А"В" — перегретая жидкость [c.128]

Из выражения для а р следует, что чем больше давление основной фазы по сравнению с равновесным давлением над плоской поверхностью раздела (т. е. чем больше пересыщен пар или чем сильнее перегрета жидкость), тем меньше критический размер зародыша и тем быстрее может произойти переход начальной фазы во вторую. С удалением метастабильного состояния от состояния равновесия фаз, т. е. с увеличением степени пересыщения пара или степени перегрева жидкости, критический радиус зародыша новой фазы уменьшается, а вероятность появления зародыша размером больше критического возрастает. [c.233]

Метастабильные состояния. Метастабильные состояния жидкой и газообразной фаз заключены соответственно между левой ветвью пограничной кривой, левой ветвью спинодали [т. е. кривой, уравнение которой есть др дь)т = 0)1 и между правыми ветвями указанных кривых (рис. 8.9). Каждая из этих областей является сравнительно узкой. Левая область представляет собой перегретую жидкость, а правая — переохлажденный или, как говорят чаще, пересыщенный пар. [c.234]

Перегретая жидкость может быть получена быстрым уменьшением (сбросом) давления жидкости. Интересно отметить, что в перегретой жидкости возможны.состоя ни я с отрицательным давлением в этом случае нижней [c.234]

Рис. 8.9. Области перегретой жидкости и пересыщенного пара 1 — перегретая жидкость 2—пересыщенный пар

Метастабильные состояния перегретой жидкости и насыщенного пара изучены сравнительно мало. Между тем знание свойств перегретой жидкости и пересыщенного пара требуется для расчета многих практических задач. В частности, свойства перегретой жидкости существенно сказываются на характере кипения жидкости, а свойства пересыщенного пара определяют процесс конденсации. [c.235]

В перегретой жидкости вследствие малой сжимаемости жидкости химический потенциал с достаточной степенью точности может быть представлен суммой двух первых членов разложения его в ряд по степеням р — р [c.235]

Это уравнение определяет предельное давление перегретой жидкости при данном Pj, т. е. представляет собой уравнение левой ветви спинодали. Однако пользоваться им пока невозможно, так как в правую его часть входит неизвестная величина минимальной работы образования зародыша паровой фазы /min- Так как /,nin обратно пропорциональна квадрату разности р(2) —р(1) 3 последняя согласно уравнению Клапейрона—Клаузиуса про- [c.236]

Образовавшийся на поверхности нагрева зародышевый паровой пузырек находится в слое перегретой жидкости, покрывающей поверхность нагрева, и вследствие этого растет достаточно быстро. На первой стадии рост парового [c.464]

Закономерности роста парового пузыря в объеме перегретой жидкости 245 [c.245]

ЗАКОНОМЕРНОСТИ РОСТА ПАРОВОГО ПУЗЫРЯ В ОБЪЕМЕ ПЕРЕГРЕТОЙ ЖИДКОСТИ [c.245]

Заиштные гидромуфты постоянного наиолнения должны и])н длительных перегрузках продолжительно работать на режимах малых г и поэтому нуждаются в интенсивном охлаждении, для чего па их корпусах устанавливают вентиляционные лопатки ВЛ на рис. 2.85, з и 2.85, д), обеспечивающие усиленный наружны обдув колес. Однако их применение увеличивает момент трения Мо и снижает КПД гидромуфты. Для аварийной защиты от опасного перегрева на корпусах иногда устанавливают иробки с легкоплавким сплавом, выпускающие перегретую жидкость из рабочей полости. [c.258]

Автомодельный рост пузырька в перегретой жидкости. В отличие от стационарного испарения или конденсации капли, где теплота фазового перехода подводится или отводится газом, при псЬарепии или конденсации нузырька теплота фазового перехода подводится или отводится жидкостью, имеющей многократно больший коэффициент теплопроводности, чем в газе Xi Xg). При фиксированных температурных напорах это приводит к большим тепловым потокам и большим скоростям фазовых переходов Ts)/al на стенках пузырька по сравнению [c.321]

Рис. 5.10.1. Зависимость napajiex-pa И, определяющего автомодельный рост пузырька в перегретой жидкости, от числа Яьоба Ja п отношения плотностей фаз е.

ЛЕТомодельное решение о росте парового пузырька в перегретой жидкости 322 Адамара — Рыбчинского решение 254 Аддитивность 20, 206, 266 Аддитивные по массам величины 19 Аккомодации коэффициент (см. Коэффициент аккомодации) Аккомодационные соотношения 40 Акустическое излучение при пульсациях пу.зырька 200, 268, 302 Архимеда сила (см. Сила Архимеда) Асимметричные эффекты 173 Аэровзвесь (см. Газов.звесь) [c.333]

Вообще говоря, пузырек пара окружен очень тонким пограничным слоем жидкости, в котором температура снижается от температуры перегретой жидкости до температуры насыщения. С уче-ТОЛ1 этого можно записать приближенное выражение для коэффициента теплоотдачи [c.131]

Аналогичные явления наблюдаются и при изотермическом расширении или сжатии вещества (рис.6.11). В то время, как равновесная изотерма изображается линией АВЕЕ, переход жидкости в пар может начинаться при меньших давлениях, в области между точками В и С, а обратный переход пара в жидкость—при больших давлершях, в области между точками Е и О. Участок изотермы ВС соответствует, таким образом, перегретой жидкости, а участок 0 — переохлажденному пару. [c.131]

К числу трековых приборов следует отнести камеру Вильсона(, диффузионную камеру, пузырьковую камеру и фотоэмульсионные пластинки. Их действие основано на способности ионов служить центрами конденсации пересыщенного пара или быть центрами, на которых происходит образование пара в перегретой жидкости. При движении заряженной частицы в такой среде на ее пути [c.45]

Пузырьковая камера. Существенным недостатком камеры Вильсона и диффузионной камеры является малая плотность и малая тормозная способность их рабочего вещества.. Назревшая необходимость создания трекового прибора с большой тормозной способностью была успешно решена в 1952 г. Д. Глезером (США). Прибор, нолучивший название пузырьковой камеры, представляет собой сосуд, наполненный специально подобранной прозрачной перегретой жидкостью. Заряженная частица, пролетающая через камеру, вызывает резкое вскипание перегретой жидкости вдоль своего следа, и путь частицы отмечается цепочкой пузырьков пара. [c.50]

Другим очень важным трековым детектором является изобретенная Глезером (1952 г.) пузырьковая камера. Принцип действия пузырьковой камеры сходен с принципом действия камеры Вильсона. Как известно, в камере Вильсона используется свойство пересыщенного пара конденсироваться в виде мельчайш их капелек жидкости на пути прохождения заряженной частицы. В пузырьковой камере используется свойство перегретой жидкости образовывать на пути заряженной частицы пузырьки пара. [c.591]

Однако участки ЛВ и D на изотермах можно воспроизвести экспериментально только при использовании очень чистых жидкостей и газов. Вещество на этих участках находится в виде перегретой жидкости и перенасыщенного (переохлажденного) пара. Такие состояния, когда вещество остается воднофазном состоянии н не распадается на фазы, называются метастабильными. Главная ценность уравнения Ван-дер-Ваальса состоит в том, что оно качественно правильно описывает непрерывность перехода из жидкого состояния в газообразное и дальнейшее развитие уравнения состояния пошло по пути уточнения расчетов и усовери]енствования его тео()ии. [c.105]

Существование метастабильных состояний вещества связано с тем, что по обе стороны кривой фазового равновесия каждая из фаз является сама по себе устойчивой, поскольку условия устойчивости однородного тела О и дp дv) J -<0 здесь выполняются. Так, например, жидкое состояние, будучи вполне устойчивым выше кривой фазового равновесия, будет в некоторой степени устойчивым и несколько ниже этой кривой. Аналогично газообразное состояние, являясь вполне устойчивым ниже кривой фазового равновесия, будет обладать некоторой устойчивостью и несколько выше этой кривой. Поэтому жидкое состояние вещества может встречаться ниже кривой фазового равновесия, а газообразное состояние — выше этой кривой. Однако химический потенциал ф< > жидкого состояния ниже кривой фазового равновесия будет, как это видно на рис. 4.1, больше химического потенциала газообразного состояния, а выше кривой фазового равновесия, наоборот, химический потенциал жидкого состояния будет меньше химического потенциала газообразного состояния. Поэтому жидкое состояние вещества ниже кривой фазового равновесия (это состояние называется перегретой жидкостью) будет менее устойчивым по сравнению с газообразным состоянием и рано или поздно перейдет в последнее. Точно так же газообразное состояние выше кривой фазового равновесия, называемое пересыа нным паром (а иногда переохлажденным паром), будет менее устойчивым по сравнению с жидким состоянием. Область метастабильных состояний сравнительно невелика граница этой области на рис. 4.4 условно показана в виде двух штриховых линий Л 5 и А"В". [c.128]

Уравнение Ван-дер-Ваальса является уравнением третьей степени относительно объема V и поэтому имеет три корня все действительные (при низких температурах) или один действительный и два комплексных (при температурах Т > Тк). Изотермы, построенные по уравнению Ван-дер-Ваальса, изображены на рис. 6.10. Участок изотермы справа от точки а соответствует ненасыщенному (перегретому) пару, а участок вверх от точки е — жидкости, участки аЬ и ей — пересыщенному пару и перегретой жидкости участок Ьй, на котором (др1дй)х <С0, отвечает неустойчивым состояниям вещества. [c.198]

Состояние перегретой жидкости является, как мы уже знаем из 4.1, метастабильным. 14нтересно отметить, что экспериментальное изучение перегретых жидкостей показало, что свойства перегретой жидкости близки к свойствам жидкости, находящейся при той же температуре в равновесии со своим насыщенным газом так, например, теплоемкость с , перегретой жидкости отличается от значения теплоемкости я идкости на линий насыщения не более, чем на 10%. [c.229]

Так как разность давлений — р перегретой жидкости мйого больше, чем для пересыщенного пара, то без существенной ошибки величину р в левой части можно заменить на цо в рассматриваемом случае = [c.236]

Формула (12.68) или (12.69) относится к перегретой жидкости, температура которой у поверхности нагрева равняется > Т , а вдали от поверхности нагрева — Т . Жидкость, температура Та которой вдали от поверхности нагрева меньше Т , называется недогретой. [c.476]

Это означает, что фазы могут находиться в равновесии лишь при определенных (а не при произвольных) значениях р и Т. Совокупность точек р и Т, отвечающих равновесию фаз, на диаграмме, построенной в осях р и Т, образует кривую равновесия фаз. Если состояние тела с фазой 1 меняется вдоль линии, пересекающей кривую равновесия, то в точке пересечения линии изменения состояния с кривой равновесия наступит расслоение системы на две фазы (1 и 2), после чего тело перейдет в другую фазу 2. Очевидно, что вне кривой равновесия двух фаз устойчивой будет та из них, для которой термодинамический потенциал меньше. При этом, как установлено, при определенных условиях система может остаться однородной в состоянии с фазой I и после перехода через кривую равновесия в область, в которой равновесной должна быть фаза 2 (например, переохлажденный пар, перегретая жидкость). Возникающее состояние окажется ме-тастабильным. [c.250]

Изложены общие принципы ноетроення математического описания многофазных систем особое внимание уделено 1)ормулировке универсальных и специальных условии совместности на межфазных границах. Анализируется гидростатическое равновесие газожидкостных систем волновое движение на поверхности тяжелой жидкости, классические неустойчивости Тейлора и Гельмгольца гидродинамика гравитационных пленок. Рассмотрены закономерности стационарного движения дискретной частицы (капли или пузырька) в несущей фазе, механизм и количественные характеристики роста паровых пузырьков в объеме равномерно перегретой жидкости и на обогреваемой твердой стеикс. Приводятся характеристики течения газожидкостных потоков в канале, методы расчета истинного объемного паросодержания и трения в потоках различной структуры методы расчеты теплообмена и кризисов при пузырьковом кипении в трубах. [c.2]

В шестой главе рассматривается нестационарное движение газовых (паровых) пузырьков в жидкости. Наряду с классическими задачами Рэлея о сферически симметричном росте и кавитационном охлопывании газовой полости в жидкости здесь рассматривается задача о росте парового пузырька в однородно перегретой жидкости, ранее в учебную литературу не включавшаяся. При анализе динамики паровых пузырьков на твердой стенке, т.е. при кипении, используются результаты оригинальных работ авторов книги, среди которых, в частности, принципиально важным является рассмотрение задачи об отрыве паровых пузырьков от твердой стенки. В пособии дается строгая постановка задач и излагаются приближенные асимптотические решения для отрыва пузырька в предельных случаях высоких и низких приведенных давлений. [c.8]

Если в перегретой (относительно температуры насыщения 7 ) жидкости возникает паровой пузырек, радиус которого R превосходит так называемый критический радиус R,, то такой пузырек начинает расти в объеме за счет испарения жидкости внутрь пузырька. Критический (равновесный) радиус парового пузырька отвечает состоянию (неустойчивового) равновесия пузырька с окружающей перегретой жидкостью температура пара Т" равна температуре жид- [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...