Число Льюиса

Безразмерный комплекс, составленный из физических характеристик газовой смеси, представляет собой число Льюиса—Семенова [c.363]

Число Льюиса — Семенова является важной характеристикой реагирующей смеси. Для смесей, содержащих атомы углерода, бора, кислорода, азота и их соединения Le = 1 — 1,5. При наличии в смеси легких газов число Le изменяется в значительно более широких пределах. Например, для смесей, содержащих водород, число Le = 0,25 - 3,5. [c.363]

Здесь Le — локальное значение числа Льюиса — Семенова, и потому формула (9.52) справедлива при ДТ -> 0. [c.373]

Для определения среднеинтегрального значения числа Льюиса — Семенова необходима зависимость Le = / (Т) при давлении реагирующей смеси. Эта зависимость может быть смеси = ф (Г) [c.374]

Le — турбулентное число Льюиса — Семенова). По данным ряда исследователей, условие Le , 1 выполняется всегда. [c.425]

Рассчитайте ламинарную теплопередачу на затупленном по сфере конусе, движущемся со скоростью = 4000 м/с на высоте Я 20 км. Условия обтекания этого конуса соответствуют числу Льюиса — Семенова, равному единице (Le 1). Температура стенки поддерживается постоянной и равной Тст = 500 К. Форма и размеры (м) затупленного конуса показаны на рис. 12.3. [c.673]

Полученный результат показывает, что применение некаталитического материала стенки приводит к снижению теплового потока примерно на 25%. В случае каталитической стенки ф = 1. Примем для этого случая число Льюиса — Семенова равным Ве = 1,45. В соответствии с этим значением о о [c.707]

Здесь введено число Льюиса—Семенова [c.41]

Первое число Прандтля называется тепловым, второе—диффузионным (или числом Шмидта), третье — смешанным (или числом Льюиса). [c.241]

Профили массосодержания и температуры подобны при Pr = S или при S /Pr = Le=ll, где Le = <3/D —число Льюиса. [c.152]

Числа Льюиса — Семенова, соответствующие эффективным коэффициентам диффузии (см. формулу (6.1.16)), для инертных компонентов HjO и Ng могут принимать отрицательные значения, а концентрации этих компонентов изменяются немонотонно, их максимум—впереди фронта горения. [c.329]

Так как > 0, а число Льюиса — Семенова в связи с вышеизложенным меняется в пределах 1 -< Ье < то легко видеть, что [c.339]

На рис. 6.11.2, а, б показано изменение скорости горения и максимальной температуры газа с ростом времени при б- оо, 0 = 8 при значениях Ь = 0,07, 0,15, 0,23 (кривые 1—3 на рис. 6.11.2, а и кривые 7, 2 на рис. 6.11.2, 5 соответственно). Анализ этих кривых показывает, что с ростом числа Льюиса — Семенова (по мере приближения ч зоне устойчивости) амплитуда колебаний безразмерных скорости горения и максимальной температуры 0т и их частота уменьшаются. Максимумы кривых со (т) и 0т (х) соответс-вуют почти одному и тому же моменту времени. Поскольку точка с координатами Ье = 0,07, 2 = 4 принадлежит области ДТН-1, полученные результаты позволяют считать, что для реакционноспособных смесей, параметры которых принадлежат области ДТН-1, характерен автоколебательный режим горения. [c.341]

В уравнении (7.5.28) Le p — обобщенные числа Льюиса [c.392]

Рис. 7.8.6. Эффективные числа Льюиса поперек пограничного слоя для различных компонентов реагирующей газовой фазы

Обычно при решении задачи теории горения с учетом процессов тепломассообмена считают, что числа Льюиса Le близки к 1. На рис. 7.8.6 приведены поля эффективных чисел Льюиса для соответствующих компонентов в зависимости от т) при t = 0,67 и тех же значениях других параметров, что и для пунктирной кривой (см. рис. 7.8.4). Видно, что числа Льюиса изменяются в весьма широких пределах и могут быть даже отрицательными (см. кривую для LeJ. Этот результат целиком обусловлен многокомпонентной диффузией и вдувом продуктов гетерогенных реакций. [c.419]

Соотношение чисел Зс и Рг характеризуется числом Льюиса-Семенова (Ье) и его турбулентным аналогом (Ье ) [c.159]

Формула (8.8) отражает влияние на массоотдачу конвективного потока вещества и отличие числа Льюиса — Семенова от единицы. [c.160]

Уравнения (а)—(в) по записи аналогичны. Эти уравнения содержат три физических параметра D, а и v, каждый из которых характеризует соответственно перенос вещества, теплоты и импульса. Размерности D, а и V одинаковы (м /с). При D=a=v расчетные поля концентраций, температур и Скорости б дут подобны, если имеет место подобие условий однозначности. В частности, поля концентраций и температур будут подобны, если D = a или Dja=. Отношение D/a называют числом Льюиса — Семенова и обозначают через Le. [c.338]

При замене в уравнении (15-8") hi п h на ii и i вернемся к уравнению энергии для процессов тепло- и массообмена без химических реакций. Очевидно, и в этом случае при Рг = Ргд будут пригодны рещения уравнения (4-10). Для газовых смесей число Льюиса — Семенова часто близко к единице. [c.355]

Приведенные закономерности позволяют сделать два важных вывода во-первых, теплообмен при обтекании тела воздухом в условиях термодинамического равновесия количественно сравнительно слабо отличается от теплообмена в замороженном пограничном слое, это различие отражается величиной показателя степени при числе Льюиса [c.44]

Согласно второй методике следует, сохранив общий вид аналогии между тепло- и массообменом, учесть наличие вдува в показателе степени при числе Льюиса. [c.111]

Более точным является выражение, учитывающее отличие числа Льюиса от единицы, которое можно вывести из уравнения (2-13) [c.175]

Для того чтобы связать суммарный тепловой эффект поверхностных процессов с теплотами диссоциации и концентрациями отдельных компонент, рассмотрим выражение для конвективного теплового потока на испаряющейся поверхности. Предположим, что числа Льюиса для различных компонент близки к единице, а концентрации атомов азота и молекул окиси азота у разрушающейся поверхности пренебрежимо малы. Тогда в соответствии с гл. 2 имеем [c.203]

Как показано в гл. 2, при числах Льюиса, равных единице, тепловой поток, подведенный за счет теплопроводности и диффузии в пограничном слое, может быть выражен соотношением [c.263]

Течение гомогенизированной среды с неравномерным полем энерговыделения и с плотностью теплоносителя, зависящей от температуры и давления, для осесимметричной задачи описьшается системой уравнений (1.8). .. (1.11) страничными условиями (1.12). .. (1.14), в которой эффективные коэффициенты турбулентной вязкости эфф и теплопроводности эфф в (1.8) и (1.10) можно выразить через эффективный коэффициент турбулентной диффузии 1),, принимая, что числа Льюиса (Пе) и Прандтля (Рг) равны единице [c.93]

Здесь 00 — безразмерная температура тела, х = г/го — безразмерная пространственная координата, Ье = Осрр1Х — число Льюиса—Семенова, б = х , Хо = — безраз- [c.294]

YУ sPs J и9 p) — относительный коэффициент тепловой активности, р = RTJE — безразмерный пара етр, Ье = ВЫ — число Льюиса — Семенова, у, лх — безразмерные параметры, индекс х отвечает параметрам твердой фазы. [c.304]

Физическая постановка задачи о диффузионно-тепловой неустойчивости (в дальнейшем ДТН) ламинарных пламен впервые была дана в работе Льюиса и Эльбе [53], где на основе представлений об избытке энтальпии за фронтом пламени предсказывалась неустойчивость фронта при числе Льюиса— Семенова Le = Dp p/A-< 1 (в дальнейшем ДТН-1), в то время как при Le 1 считалось, что фронт пламени устойчив. Противоположная гипотеза была высказана в [541 диффузионно-тепловая неустойчивость пламен возможна только при Le > I (в дальнейшем ДТН-2). Механизм неустойчивости, предложенный Зельдовичем, принципиально отличается от механизма Льюиса и Эльбе и состоит в том, что при Le> 1 участки фронта ламинарного пламени, выпуклые в сторону несгоревшей горючей смеси, ускоряются вследствие превышения притока энергии (в результате диффузии горючего) над стоком теплоты в результате процесса молекулярной теплопроводности. Вогнутые же участки по аналогичной причине имеют отток энергии, что в конечном счете замедляет их распространение. В результате фронт пламени становится неустойчивым. [c.331]

На рис. 7.8.7 и 7.8.8 представлены поля концентраций для трех- и пятикомпонентной смесей в различные моменты времени. Из анализа этих рисунков видно, что азот, не участвующий в реакциях (инертный компонент), отторгается за счет вдува продуктов гетерогенной реакции от поверхности раздела сред и поэтому, а также вследствие диффузии других активных компонентов, его концентрация не остается постоянной в зависимости от времени и т). В результате эффективное число Льюиса Le становится отрицательным. [c.419]

Можно сделать вывод, учитывая аналогию тепло- и массообмена, что поля концентраций и поля температур в обоих случаях будут подобны, если D = a, т. е. при равенстве коэффициентов диффузии D и температуропроводности я или при Dja—l. Отношение аЮ называют числом Льюиса и обозначают символом Le. Сообразно с этим отношение Ргц1Рг=а10. При Le= сопоставимые процессы определяются числом Re и числа Nu—Nu будут тождественны и [c.180]

Уравнение (3.20) получено из условий равенства единице числа Льюиса. В реальных условиях число Le = = p pfDlXf может изменяться в довольно широких пределах. В работе [3.41] проведен численный анализ влияния числа Le на теплообмен в системе N2O4 в состоя- [c.71]

Проверка соотношения (4-20) при вдуве продуктов разрушения графита и фенольного найлона показана на рис. 4-19 [Л. 4-18]. Видно, что сильнее нарушается связь между коэффициентами (al p)w, Ри) и числом Льюиса для фенольного найлона, продукты разрушения которого в рассматриваемом диапазоне внешних условий обтекания имеют число Льюиса порядка 0,6—0,7. У графита число Le близко к единице и отклонение от формулы (4-20) не превышает 4%. На основании этих результатов предложена следующая поправка к показателю степени при числе Льюиса, которая учитывает эффект вдува газообразных продуктов разрушения [c.111]

Из уравнений (1-10) и (1-18) или (1-19) и (1-21) следует, что температурное поле в слое насыщенного газа и поле концентраций в слое ненасыщенного газа не зависит от физических свойств среды, а полностью определяются формой рассматриваемого тела. Другими словами, тепло- и массообмен между жидкостью и газом при их непосредственном контакте автомоделей относительно чисел подобия, включающих только физические характеристики сред, в том числе относительно числа Льюиса Le = a/D, числа Прандтля Рг = /а и др. В данном случае форма примыкающих [c.32]

Величины эффективных коэффициентов вязкости 1 эфф и теплопроводности Хэфф в уравнениях (1.8), (1.15), (1.10), (1.16) учитьшают все механизмы обмена в пучке витых труб турбулентную диффузию, конвективный перенос, обусловленный вихревым движением в ячейках пучка, и организованный перенос по винтовым каналам труб. Величины г эфф и Хэфф выражаются через эффективный коэффициент диффузии В(, принимая, что турбулентные числа Льюиса и Прандтля равны единице [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...