Газы Коэффициент вязкости динамически

Дымовые газы — Коэффициент вязкости динамический 213 [c.709]

Вес удельный — см. Удельный вес Весы кольцевые —Схема 612 Взаимная индуктивность 446 Взаимоиндукция 450 Взвешивание гидростатическое 13, 14 Взрывное горение 249 Взрывчатые смеси паров и газов с воздухом 428 Видность—График 313 Винный спирт — Коэффициент вязкости динамический 606 Висмут 380 [c.704]

Динамический коэффициент вязкости ц, являющийся основной количественной характеристикой вязкости жидкостей и газов, имеет размерность [c.16]

Поскольку при повышении температуры скорость с возрастает, динамический коэффициент вязкости газа должен также возрастать. [c.10]

В соответствии с качественно описанным в 1 механизмом возникновения вязкости в жидкостях и газах динамический коэффициент вязкости сильно зависит от температуры, причем для жидкостей при повышении температуры он убывает, а для 18 [c.18]

Динамический коэффициент вязкости газа зависит только от температуры последнего и при изотермическом течении не меняется при снижении (или увеличении) давления, т. е. в этом случае [c.285]

Динамический коэффициент вязкости газов по данным ВТИ [11] [c.143]

Динамический коэффициент вязкости одно-, двух- и трехатомных газов в зависимости от температуры [c.213]

При увеличении температуры газа его динамический коэффициент вязкости ц увеличивается, а плотность уменьшается. Например, для воздуха при атмосферном давлении (приближенно эти формулы пригодны и для продуктов сгорания) [c.14]

Динамический и кинематический коэффициенты вязкости жидкостей и газов значительно зависят от температуры. В табл. 4 показана зависимость i и v от температуры для воды, в табл. 5 — для воздуха. Из таблиц видно, что с возрастанием температуры для воды оба коэффициента вязкости убывают, для воздуха же, наоборот, возрастают. [c.162]

Коэффициенты переноса — вязкость и теплопроводность — парогазовой смеси (при отсутствии жидкой фазы) могут быть определены на основе следующих допущений. Так как при изменении содержания водяного пара коэффициент вязкости парогазовой смеси остается практически постоянным (например, при Т = = 273 К в дымовых тазах при содержании HjO, равном 5%, динамический коэффициент вязкости х = 1,55-10" Н-с/м , а при 23% ft = 1,5-10 Н-с/м , т. е. при увеличении содержания HjO с 5 до 23% коэффициент вязкости ц уменьшается всего лишь на 3% с увеличением температуры парогазовой смеси i еще меньше зависит от содержания НдО [38]), коэффициент вязкости парогазовой смеси в первом приближении может быть принят равным коэффициенту вязкости сухого газа Хсм [J-r- [c.34]

Согласно кинетической теории газов коэффициент динамической вязкости [c.227]

Динамический и кинематический коэффициенты вязкости жидкостей и газов значительно зависят от температуры приводим табл. 13 и 14 этих зависимостей. Заметим, что, как видно из этих таблиц, оба коэффициента вязкости воды, динамический и кинематический, убывают с возрастанием [c.352]

Таковы предельно простые формулы самого С. oy, утверждающие равенство кинематических коэффициентов вязкости компонент (фаз) и смеси их в условиях нереагирующей смеси, малого скольжения относительно средней скорости и малого градиента концентрации. Для газообразных смесей часто применяют формулу Гиршфельдера, Кертисса и Берда, связывающую обратную величину динамического коэффициента вязкости смеси с соответствующими коэффициентами для отдельных компонент и вязких взаимодействий между ними. Эта формула может применяться также для газов, запыленных твердыми примесями с размерами частиц, меньшими длины свободного пробега молекул в несущей газовой фазе. [c.361]

Динамическое уравнение пограничного слоя для смеси газов примем тем же, что и для однородного газа с плотностью и коэффициентом вязкости, соответствующими смеси газов, а именно [c.695]

В соотношениях (2-78) — (2-84) а — коэффициент теплоотдачи Хс, Ус Z — координаты точек поверхности теплообмена (стенки) /о — характерный линейный размер /i, /г,. ... In — другие линейные размеры поверхности теплообмена wo — скорость жидкости или газа (в трубах и каналах это обычно средняя по сечению скорость или скорость на входе при внешнем обтекании тел — скорость набегающего потока вдали от тела) At — разность между температурой стенки и температурой жидкости (газа) Я — коэффициент теплопроводности а — коэффициент температуропроводности v = [x/p — кинематический коэффициент вязкости Л — динамический коэффициент вязкости р — плотность Ср — теплоемкость 3 — температурный коэффициент объемного расширения жидкости (газа) [c.158]

Динамический коэффициент вязкости почти не зависит от давления, но сильно зависит от температуры (для капельных жидкостей с ростом температуры он уменьшается, а для газов увеличивается). [c.10]

Если два совершенных газа с отличными от нуля коэффициентами вязкости и теплопроводности находятся в динамически подобном движении, то местные числа Рейнольдса и местные числа Маха равны в соответствующих точках течений. Кроме того, в соответствующих точках равны отношения удельных теплоемкостей у, отношения коэффициентов вязкости и числа Прандтля а. [c.221]

Динамические коэффициенты вязкости газов ц-10% кгсек/м (по данным ВТИ) [c.291]

При увеличении температуры как тот, так и другой коэффициент вязкости капельных жидкостей уменьшается, а коэффициент вязкости газов, наоборот, увеличивается. При изменении давления коэффициенты динамической вязкости всех жидкостей и коэффициенты кинематической вязкости капельных жидкостей изменяются незначительно. Что же касается коэффициента кинематической вязкости для газов, то при увеличении давления они уменьшаются, так как зависят от плотности. [c.12]

Динамический коэффициент вязкости в общем случае зависит от рода жидкости или газа, температуры и давления. [c.35]

И ДЛЯ других газов. Должны быть лишь соответствующим образом пересчитаны в формулах входящие в них коэффициенты. Следует подставлять в каждом случае в формулы значения всех величин (плотности р, удельного веса у, кинематического v и динамического я коэффициентов вязкости, коэффициента изэнтропы к), характерные для данного газа при данных номинальных значениях давления и температуры среды должно учитываться и отвечающее данной среде значение газовой постоянной R. [c.450]

Формулу для определения динамического коэффициента вязкости смеси газов, предложенную в книге [11], используя рекомендации в этой же книге по вычислению коэффициента диффузии бинарной смеси, можно представить в следующем виде [c.297]

Для газов коэффициенты динамической вязкости малы (рис. 6.2), поэтому числа Рейнольдса будут довольно большими даже при относительно низких значениях скорости течения. Как следует из соотношения (6), толщина пограничного слоя вследствие этого мала по отношению к длине пластины, г. е. все влияние ]зязкости сосредоточено в тонком слое вблизи обтекаемой поверхности. Этот вывод находится в хорошем согласии с результатами опытов по исследованию течений маловязких жидкостей. [c.281]

Увеличение вязкости газа с увеличением те.мпера-туры объясняется кинетической теорией газа, согласно которой динамический и кинематический коэффициенты вязкости определяются по формулам [c.20]

Из приближенной формулы Графа следует, что в ламинарной области фильтрации линейная критическая скорость псевдоожижения не должна зависеть, даже для сжимаемых жидкостей (газов), от давления, по крайней мере в области невысоких давлений порядка 1 —10 ата. Для этой области, как известно [Л. 98], влиянием давления на динамический коэффициент вязкости можно пренебречь. Независимость от давления (в ламинарной области) подтверждена опытами Сеченова и Альтшулера [Л. 336] по псевдоожижению алюмосиликатного катализатора азотом при давлениях от 1 до 16 ата. Для так называемой турбз лентной области фильтрации Сеченов и Альтшз лер обнаружили, что линейное Шц.у изменяется обратно пропорционально корню квадратному из плотности газа, т. е. несколько уменьшается с повышением давления. [c.60]

Если воспользоваться известной формулой Сутерленда для зависимости динамического коэффициента вязкости газов от температуры [c.64]

До сих пор е сложилось, однако, ясного представления о механизме стремления псевдоожиженных слоев к неоднородному, двухфазному псевдоожижению и образованию плотной фазы с порозностью, близкой к пороз-ности слоя при минимальном псевдоожижении. Некоторые ученые, исследовавшие неоднородное псевдоожижение, как, например, Тумей и Джонстон Л. 567], не пытаются объяснить даже такие основные опытные факты, как наличие двухфазного псевдоожижения для слоев, псевдоожиженных газами, и практически однофазное псевдоожижение того же материала капельными жидкостями. Иной характер носит работа Морзе [Л. 459] — одно из ранних, но обстоятельных исследований неоднородности псевдоожижения. Он анализирует различие между псевдоожижением капельной жидкостью и газом и приходит к правильному выводу, что тенденция к неоднородному псевдоожижению увеличивается с ростом (рм—P )/l- гдерм —плотность материала Рс и — плотность и динамический коэффициент вязкости среды. К сожалению, Морзе не дает сколько-нибудь убедительного физического объяснения того, почему должна наблюдаться подобная зависимость, выводя ее из довольно -формального применения уравнения Кармана — Козени (фильтрации сквозь плотный слой) к определению скорости отделения жидкости от частиц , остающейся неясным понятием. [c.83]

Динамическая вязкость (коэффициент вязкости, коэффициент внутреннего трения) есть отношение касательного напряжения F/S между слоями жидкости или газа к поперечному градиенту скорости dvldl [c.32]

В связи с этим дадим физическую оценку порядка величины M /Reoo. Для этого, наряду с ранее введенными характерными размерами тела L II пограничного слоя б, рассмотрим еще основной молекулярный размер — длину I свободного пробега молекул газа между двумя последовательными их столкновениями. По известной формуле для динамического коэффициента вязкости [c.653]

Динамический и кииемагический коэффициенты вязкости как жидкостей, 1ак и газов значительно зависят о г геыпературы приводим табл. 10 и И этих зависимостей. Заметим, что, как видно из этих таблиц, оба коэффициента вязкости воды убывают с возрастанием температуры, коэффициенты вязкости воздуха при этом, наоборот, возрастают. [c.468]

Расчеты показывают, что параметр а для этих месторождений колеблется в пределах 0,1 -Ю" —21,0ат" . Влияние изменений динамического коэффициента вязкости 1 и коэффициента сверхсжимаемости газа на величину коэффициента а при стационарных исследованиях скважин, как это видно из табл. 29, незначител11н0. [c.267]

Вязкость капельных жидкостей уменьшается с увеличением температуры, вязкость воздуха и других газов, наоборот, с увеличением температуры растет. Для воздуха и других газов изменение динамического коэффициента вязкости в функции от температуры определяется по формуле Сатерленда [c.457]

Ниже при анализе обтекания тонких крыльев гиперзвуковым потоком газа предполагается, что газ является совершенным, имеет постоянные удельные теплоемкости (7 = onst), постоянное число Прандтля а = onst, динамический коэффициент вязкости, изменяющийся в зависимости от температуры по степенному закону i (0,5 п 1), а также выполняется предположение гиперзвуковой теории малых возмущений величина М т 0(1), где 5 ж т — соответственно характерные безразмерные толщина пограничного слоя и крыла. [c.201]

Параметр i — некоторая характерная длина (например, длина образующей поверхности в продольном направлении) т = где индексом оо отмечены размерные величины в набегающем потоке /io — величина динамического коэффициента вязкости, определенного при температуре торможения. Предполагается, что газ является термодинамически совершенным и характеризуется постоянной величиной отношения удельных теплоемкостей 7. Число Рейнольдса велико, но не превышает критической величины, при которой происходит ламинарно-турбулентный переход. Известно, что для сверхзвуковых и гиперзвуковых течений число Рейнольдса перехода достаточно велико, например, в статье [СЬартап D.R., Kuelm D., Larson Н., 1958 [c.321]

Однако и в области сверхзвуковых чисел Маха, т. е. при Маоо < 6, повышение температуры текущего газа все же настолько велико, что физические характеристики газа, прежде всего коэффициент вязкости, уже нельзя считать постоянными. Для воздуха, а также для большей части других газов динамическая вязкость значительно повышается с увеличением температуры. Для воздуха эта связь выражается следующей интерполяционной формулой, предложенной Д. М. Сатерлендом [c.310]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...