Течения слоистые

Общий характер движения жидкой среды, благодаря ее текучести, значительно сложнее, чем в случае твердого тела. Под скоростью в кинематике жидкости и газа понимают скорость некоторой точки элементарной жидкой частицы. Так как в математической модели жидкости - сплошной среде - от жидкой частицы в пределе переходят к точке, то местоположение этой точки внутри жидкой частицы несущественно. Экспериментальное наблюдение за аналогом модели жидкой частицы осушествляется посредством введения в поток краски с плотностью, мало отличающейся от плотности жидкости. Наблюдения показывают, что в природе и в технике наблюдается два вида, два режима течения слоистое, или ламинарное и турбулентное, или неупорядоченное. [c.22]

Объемное стационарное течение слоистых композитов [c.76]

Плавный, течение слоистое [c.217]

О вихревой природе ламинарных течений. Слоистое ламинарное течение является вихревым. Мельчайшие жидкие частицы во всех точках потока, где градиент скорости отличен от нуля, вращаются около собственных осей. Поэтому ламинарно течение и сопровождается диссипацией энергии. [c.144]

Рассмотрим ламинарное (слоистое) течение вязкой несжимаемой жидкости в гладкой цилиндрической трубе. Примем, что движение установившееся. На этом примере покажем, как устанавливается критериальная зависимость сопротивления трубы от числа Рейнольдса. Решение поставленной задачи важно и само но себе как случай точного интегрирования уравнений движения вязкой несжимаемой жидкости. [c.581]

К одному из простых частных случаев точного решения уравнений Навье — Стокса мы приходим в случае так называемых слоистых течений, когда сохраняется лишь одна составляющая скорости, а остальные две всюду равны нулю [c.86]

Итак, потери давления при слоистом течении жидкости в плоском канале пропорциональны скорости и обратно пропорциональны квадрату высоты канала. Изменение давления на участке конечной длины х = Z равно [c.89]

Дифференциальное уравнение (72а) описывает также слоистое течение между двумя параллельными стенками, из которых одна движется в своей плоскости со скоростью U, а другая неподвижна (течение Куэтта). [c.90]

Рассмотрим ламинарное слоистое движение вязкой жидкости около неподвижной твердой стенки. На самой стенке скорость жидкости равна нулю, а вблизи стенки жидкость подтормаживается под действием сил вязкости. Эта область течения вязкой жидкости, расположенная около обтекаемого тела, называется пограничным слоем. Вне пограничного слоя влияние вязкости обычно проявляется слабо и картина течения близка к той, которую дает теория идеальной жидкости. Поэтому для теоретического исследования течения вязких жидкостей все иоле течения можно разбить на две области на область пограничного слоя вблизи стенки, где следует учитывать силы трения, и на область течения вне пограничного слоя, в которой можно пренебречь силами трения и поэтому применять закономерности теории идеальной жидкости. Следовательно, пограничный слой представляет собой такую область течения вязкой жидкости, в которой величины сил трения и инерции имеют одинаковый порядок. На основании этого можно оценить толщину пограничного слоя. [c.279]

При этом в ряде опытов наблюдалась картина течения жидкости, приведенная на рис. 5.1, б. Краска, попав в поток испытуемой жидкости в виде тонкой струйки в центре живого сечения или на его периферии, продолжала на всем протяжении потока двигаться струйкой (или струйками, так как в некоторых опытах Рейнольдс вводил в поток сразу несколько струек по сечению). Это свидетельствует о том, что и частицы испытуемой жидкости движутся также струйчато (слоисто), так как в противном случае (при наличии поперечного перемещения частиц) струйка краски была бы разрушена. Такой режим движения был назван ламинарным. [c.66]

Существуют два режима течения жидкости (газа) ламинарный и турбулентный. Ламинарное течение является упорядоченным слоистым течением все частицы во время движения остаются в своем слое и не перемешиваются с соседними. Как показывают опыты, ламинарный режим течения соответствует достаточно малым значениям числа Рейнольдса. [c.40]

Турбулентные течения характеризуются хаотическим характером, на основное течение накладывается достаточно интенсивное нестационарное течение, которое приводит к перемешиванию слоев, течение перестает быть слоистым. Турбулентному режиму течения соответствуют существенно большие значения числа Re. [c.40]

Интерес представляет картина движения отдельных частиц жидкости, расположенных в данный момент в различных местах волновой пленки. Наибольшей скоростью обладают частицы жидкости, находяш,ейся вблизи свободной поверхности гребней волн. В промежутках между гребнями, где толщина пленки минимальна, отдельные частицы жидкости останавливаются и даже приобретают на некоторое время обратное движение. Вместе с тем до чисел Рейнольдса, меньших 1600 сколь-нибудь заметного турбулентного перемешивания жидкости в пленке не наблюдается. Волновое течение представляет собой слоистое пульсирующее течение жидкости. [c.165]

При ламинарном режиме течения выходящая из наконечника нить краски течет по всей трубе ясно выраженной тонкой струйкой, не перемешиваясь, что хорошо подтверждает слоистый характер течения. Величина расхода определяется так же, как и в лабораторной работе № 2- После замера расхода воды краны 1 и 2, регулирующие расход воды, открываются, больше, скорость те- [c.309]

Подсоединив к баку трубу большего диаметра, чем первая, и проведя тот же опыт (значение соответствующего перепада давлений сохраняется), мы установим, что при малых скоростях в трубе опять будет слоистое течение, которое потом также нарушится, и начнется перемешивание окрашенной и неокрашенной жидкости. Однако, во втором случае перемешивание жидкости наступит при меньшей, чем в первом случае, скорости Повторив опыт с первой трубой на другой жидкости, имеющей больший, чем первая, кинематический коэффициент вязкости V = ц/р, заметим, что перемешивание жидкости в трубе наступит при большей, чем в первом случае, средней скорости течения жидкости Шер в трубе. [c.243]

Серия подобных экспериментов позволяет установить, что нарушение режима слоистого течения происходит во всех экспериментах с различными средами (с маслом, нефтью и т. д.) при одном и числа Рейнольдса R = Шер г/v (г — радиус трубы), которое называется критическим числом Рейнольдса и обозначается через Rкp. [c.243]

При R < R кр подкрашенная струйка жидкости не размывается и мы имеем слоистое течение, а при R > RJ,p вся жидкость в трубе быстро окрашивается, т. е. течение перестает быть слоистым. Для круглых труб в обычных условиях критическое число Рейнольдса имеет порядок 1200—1400. [c.243]

Спокойные упорядоченные слоистые течения жидкости, без интенсивного нерегулярного перемешивания поперек направления основного движения называются ламинарными. Беспорядочные, нерегулярные, неустановившиеся течения, при которых частицы жидкости, кроме скорости основного среднего направленного движения, имеют еще и беспорядочно отклоняющиеся от нее скорости, называются турбулентными. В описанном выше опыте ламинарное течение при — Rкp переходит в турбулентное. Вполне естественно, что переход от ламинарного течения к турбулентному происходит при определенном числе Рейнольдса, так как в качестве определяющих параметров движения в [c.243]

При ламинарном режиме частицы жидкости движутся без перемешивания, слоисто при турбулентном — неупорядоченно, хаотически, направление и величина скорости отдельных частиц беспрестанно меняются. Эти режимы течения наблюдаются и в пограничном слое. При малых значениях х течение в пограничном слое может быть ламинарным. По мере увеличения X толщина пограничного слоя возрастает, слой делается неустойчивым и течение в пограничном слое становится турбулентным. [c.143]

I — периметр сечения v — кинематический коэффициент вязкости в м-1сек). При Re критическое число Рейнольдса) существует ламинарное течение (слоистое, без перемещивания частиц) при Re > Re,,./, — турбулеятное течение, характеризуемое беспорядочным перемешиванием частиц и пульсациями местных скоростей. Значения Re, для сечений различной формы весьмя близки между собой и находятся в интервале Re p = 2000 -f- 2300 [16 , [42]. В расчетах обычно принимают для ламинарного режима Re < 2000 и для турбулентного режима Re >3000 (Re = 2000 до 3000 — критическая зона). [c.467]

Такую модель можно рассматривать как компромиссную между выдвинутой А.П. Меркуловым моделью реверса в виде вторичного вихревого эффекта и моделью вторичных течений, предложенной Линдерстремом-Лангом [236] и развитой авторами работы [70] и Р.З. Алимовым [28]. При определенных условиях в камере энергоразделения происходит перестройка профилей тангенциальной, аксиальной и радиальной скоростей с образованием слоистых течений, в которых периферийный поток частично за счет радиальной составляющей начинает истекать в виде кольцевого потока из отверстия диафрагмы в окружающую среду в виде интенсивно закрученного потока, обмениваясь импульсом, массой и энергией с рециркулирующим потоком из окружающей среды. В периферийный поток при этом будет перекачиваться энергия из возвратного приосевого. Охлажденные массы газа ре- [c.90]

Рассмотрим ламинарное (слоистое) течение вязкой несжимаемой жидкости в гладкой цилиндрической трубе. Примем, что движение установившееся. На этом примере покажем, как устанавливается критериальная зависимость коэффициента сощюгивлення грубы от числа Рейнольдса. Решение поставленной задачи [c.561]

Пусть слоистое течение вязкой несжимаемой жидкости является плоскопараллельным, причем скорости течения в направлении оси z не изменяются duldz = 0. Тогда в первом уравнении движения сохранятся только тангенциальные вязкие напряжения, действующие в плоскости х, у 0 =0, Тгх = О и [c.87]

Рассмотрим нлосконараллельное слоистое течение вязкой несжимаемой жидкости в канале, образуемом двумя бесконечными параллельными пластинами. [c.87]

Число Рейнольдса является определяющим параметром не только для количественных характеристик пограничного слоя, но и для самого характера течения. При небольших числах Рейнольдса движение частиц газа имеет упорядоченный слоистый характер, такое течение называется ламинарным. При больших числах Рейнольдса движение частиц газа становится беспорядочным, возникают неравномерные пульсации скорости в продольном и поперечном направлениях, такое течение называется турбулентным. Переход ламинарного течения в турбулентное происходит при определенном значении числа Рейнольдса, называемом критическим. Критическое число Рейнольдса не постоянно и в очень сильной степени зависит от величины начальных возмущений, т. е. от интенсивности турбулентности на-бегагощего потока. [c.281]

Жан Луя Марн Пуаэейль (1799-1869) — французский врач и фиаик. Установил эмпирическую зависимость коэффициента вязкости воды от температуры, а также опытным путем открыл закон ламинарного (слоистого) течения е круглой трубе. [c.17]

Жан Луи Мари Пуазейль (1799—1869 гг.)—французский врач, изучавший законы движения крови. Установил эмпирическую формулу для зависимости коэффициента вязкости воды от температуры, а также опытным путем открыл закон ламин ного (слоистого) течения в круглой трубе. [c.19]

В опытах наблюдать движение жидких частиц и измерять их скорости можно различными способами. Простейшим является подкрашивание частиц краской той же плотности, что и изучаемая жидкость. Наблюдения за поведением таких подкрашенных частиц показывают, что при определенных условиях, которые будут установлены в гл. VI, частицы могут двигаться упорядоченно, образуя слоистое или ламинарное течение (от лат. lamina — пластинка, полоска). При других условиях частицы, наряду с основным движением по некоторому преимущественному направлению, перемещаются из слоя в слой, их мгновенные скорости резко [c.27]

Если скорость движения жидкости больше то ламинарное движение разрушается и переходит в новый вид движения, для которого характерно поперечное относительно основного потока перемещение частиц, что вызывает перемешивание жидкости. Упорядоченное слоистое течение исчезает, переходя в турбулентное. А лекулярное хаотическое движение характерно для ламинарного течения в турбулентном потоке происходит перемешивание макроскопических частиц. Это течение имеет неустановиБшийся характер, при котором скорость и другие параметры в данной точке изменяются во времени. Наличие интенсивного перемешивания потока при турбулентном течении приводит к появлению дополнительных тангенциальных напряжений в жидкости, к более интенсивному переносу в ней вещества и теплоты. [c.18]

Различают ламинарный и турбулентный режимы течения. При ламинарном режиме характер течения спокойный, слоистый, без перемешивания (от лат. lamina — полоска, слой). Ламинарное движение жидкости — это движение, при котором возможно существование стационарных траекторий ее частиц, часто повторяющих профиль канала. [c.117]

Двукратное увеличение межслой-нон прочности при сдвиге эпоксифе-нольных углепластиков достигается травлением углеродных волокон концентрированном азотной кислотой в течение 30 мин [20]. Прочность при растяжении в трансверсальном направлении углепластиков вследствие обработки волокон в азотной кислоте возрастает в 1.6 раза. Некоторое улучшение этих характеристик в слоистых стеклопластиках достигается также за счет пспольчЗования волокон некруглого поперечного сечения — эллипсоидных, ромбовидных, треугольных и др. Изменение формы углеродных волокон не оказывает заметного влияния на механические свойства углепластиков. Указанный метод приводит лишь к некоторому улучшению трансверсальных и сдвиговых свойств композиционных материалов, но не решает проблемы. Вследствие слоистой структуры в материале сохраняются плоскости, через которые напряжения передаются низкомодульным и низкопрочным связующим, что не исключает опасности преждевременного их разрушения. Особенно это относится к материалам, воспринимающим в конструкциях сдвиговую и трансверсальную нагрузку в условиях повышенных температур. [c.9]

Стадия изготовления органосиликатных материалов. Для получения органосиликатных материалов используются природные слоистые силикаты (мусковит, хризотиловый асбест, тальк), основным структурным мотивом которых являются, как известно, непрерывные сетки кремнекислородных тетраэдров [81205] . В процессе изготовления материала измельченные силикатные и окисные компоненты перемешиваются в шаровых мельницах с толуольными растворами полиорганоси-локсанов в течение продолжительного времени (48—240 час. в зависимости от назначения материала). При этом частицы силикатов измельчаются далее, что не может не вызывать разрыва силоксановых и других связей в кристаллической решетке силиката. Разрыв связей неизбежно сопровождается возникновением активных центров, валентно насыщающихся за счет среды, в которой производится обработка силикатов [3, 4]. Перед смещива-нием с растворами полиорганосилоксанов силикатные компоненты прокаливают при температурах 200° С (мусковит, тальк) или 350° С (хризотиловый асбест), что также способствует их поверхностной активации [5]. [c.317]

Использование покрытий не является единственным способом подавления реакции на поверхности раздела. Легирование упроч-нителя также позволяет изменить состав продуктов реакции. Так, например, Харден и Райт [15] обнаружили химическое взаимодействие в слоистом композите алюминий — бор, полученном диффузионной сваркой, проводившейся при температуре 873 К с различными временами выдержки под давлением 2,8 кГ/мм . Было установлено, что уменьшение прочности и модуля упругости материала начинается после выдержки в течение соответственно 3 и 5 ч оба параметра значительно снижаются, если реакция идет в течение 8 ч. Напротив, в слоистом материале А1—В4С, полученном диффузионной сваркой в тех же условиях, не было обнаружено продуктов реакции. [c.131]

Для оценки прочности композитов (слоистых и ориентированных волокнистых) при любых сочетаниях напряжений Ацци и Цай [2] применили критерий начала пластического течения Хилла. Для расчета зависимости прочности композита при одноосном нагружении (Тк от угла между направлением нагружения и волокном необходимо определить продольную и поперечную прочность композита, а также прочность при сдвиге. Эта теория, в отличие от рассмотренных ранее, является феноменологической и, следовательно, не ограничена каким-либо определенным механизмом разрушения. Авторами работы [2] предложена следующая зависимость Ок от 0 [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...