Определение формы линии перехода

Определение формы линии перехода. Как и при обычном решении задачи о радиационных переходах, включим взаимодействие рассматриваемой частицы со слабым полем излучения [c.158]

Наконец, мы должны установить, как в W входят положения частот отдельных мод по отношению к частотам оптических переходов в атоме. Во всей книге мы будем использовать следующие обозначения круговых частот атомов и полей со — круговая частота атомного перехода, — круговая частота световой волны в резонаторе- лазера. Из экспериментальной физики известно, что излучение атомов имеет определенную форму линии (рис. 4.10). Одиночный атом испускает свет не равномерно в пределах своей ширины линии, а в соответствии с некоторым законом распределения интенсивности. В случае лоренцевой формы линии интенсивность световой волны с частотой и центральной частотой атомного перехода со дается соотношением 2т [c.92]

Рассмотрим теперь общую задачу определения формы линии для резонансного перехода соо происходящего в системе, описываемой невозмущенным гамильтонианом и подверженной действию возмущения ( ) с временем корреляции Тс. Время Тс не обязательно большое по сравнению с 1/соо Для простоты будем использовать описание с помощью метода случайных функций, которое для коротких времен релаксации и высоких температур эквивалентно квантовомеханическому описанию (см. гл. У1П 6). [c.409]

Общий прием построения линий перехода заключается в сечении пересекающихся поверхностей вспомогательными поверхностями (посредниками), выбираемыми и направляемыми так, чтобы в сечениях получались известные линии простои формы — прямые, окружности. В качестве посредников обычно используют плоскости, при определенных условиях — сферы, в отдельных случаях — цилиндрические, конические и другие поверхности. [c.105]

С 1, т. е. для определения формы кривой D, которая получится, если в (1.6) разделить действительную и мнимую части. Предварительно, однако, мы введем глубину проницаемого грунта Т при помощи таких рассуждений. Переход с линии DE на линию EF (рис. 1) соответствует обходу особой точки Z, = 1/А по полуокружности в положительном направлении, что дает 1п (1 — к%) [c.152]

Давление и угол наклона вектора скорости остаются непрерывными при переходе через линию раздела. Поэтому давление дозвукового потока и, принимая во внимание интеграл Бернулли и связь между давлением и плотностью, его скорость на линии раздела определенным (заранее известным) образом связаны с углом наклона вектора скорости. Если дозвуковой поток ограничен, помимо линии раздела, прямолинейными стенками (как в рассматриваемых нами задачах) или свободными поверхностями, то, применяя преобразование Чаплыгина, задачу об определении течения в дозвуковом слое можно свести к граничной задаче для уравнения относительно функции тока в известной области, аналогично тому, как это делается при решении задач о газовых струях. Таким образом течение в дозвуковом слое можно рассчитать независимо ог течения во внешнем потоке, используя только условия на бесконечности и на обтекаемой стенке. После того как дозвуковое течение определено и, в частности, найдена форма линии раздела, сверхзвуковой поток во внешней области и возникающие в нем скачки уплотнения рассчитываются, как в задаче об обтекании заданной линии тока, решение которой изложено в [8]. [c.57]

При определении формы отдельных или редко повторяющихся импульсов необходимо полностью снять корреляционную функцию за время следования отдельного импульса. В этом случае высокое временное разрешение и большая чувствительность достигаются при применении метода двухфотонной люминесценции. Типовая схема измерений показана на рис. 3.12. Молекулы возбуждаются одновременным поглощением двух фотонов— двухфотонным поглощением, после чего имеет место люминесцентное излучение света, длина волны которого может быть короче длины волны возбуждающего света. Процесс поглощения может считаться безынерционным при условии, что обратная ширина однородно уширенной линии мала по сравнению с длительностью импульса. При двухфотонном поглощении вероятность перехода пропорциональна квадрату интенсивности света в месте расположения молекулы, т. е. четвертой степени напряженности поля. Для сред, время жизни которых в возбужденном состоянии велико по сравнению с длительностью импульса, населенность верхнего уровня 2 как функция координаты 2 при двухфотонном поглощении определяется следующим выражением [c.120]

В ряде методов ЛТ регистрируемый сигнал обладает свойством идентифицируемости, т. е. имеет однозначно определенную форму, выделяющую его среди возможных посторонних излучений. Идентифицируемость сигнала характерна для термометрии комбинационного рассеяния (положение рассеянных линий в спектре задано свойствами материала), по сдвигу края поглощения (форма края межзонных оптических переходов в кристаллах имеет типичную форму), интерференционной термометрии (при изменении температуры прозрачной плоскопараллельной пластинки, облучаемой зондирующим световым пучком, регистрируется последовательность резонансов Фабри-Перо). [c.200]

Переход к временному описанию. В дальнейшем при решении задачи о форме линии нам придется привлекать обычные временные соображения требовать, чтобы при = О частица находилась в определенном собственном состоянии, и определять вероятности ее обнаружения и других состояниях по прошествии достаточно большого промежутка времени. С этой целью мы осуществим в данном пункте переход к (р, )-представлению. Попутно будут отмечены некоторые довольно существенные особенности теории квантованного пространства-времени, которые проявляются в этом представлении. [c.156]

Вероятностная интерпретация этого выражения возможна, как указывалось выше, только при 00. Ниже мы убедимся в том, что квадрат модуля интеграла, входящего в (16), имеет при 1 оо (или, что то же самое, при (1 + / р /2) = г оо) определенный предел. Эта последняя величина и есть, очевидно, интересующая нас вероятность перехода, т. е. форма линии W J l,(lJo). [c.159]

Соотношения, устанавливающие связь между базисными векторами при изменении их положения в пространстве, были получены в 3. Изменение положения осей, связанных с осевой линией стержня, может произойти вследствие двух причин 1) изменение положения осей во времени при фиксированной координате s из-за движения гибкого стержня или нити (см. рис. 4.1) 2) изменение положения осей при переходе в соседнюю точку вдоль осевой линии стержня в фиксированный момент времени Базисные векторы е,- (s, f) в общем случае зависят от двух независимых параметров < и S. В первом случае изменение положения осей зависит от скалярного аргумента t при фиксированном s во втором случае изменение положения зависит от скалярного аргумента s при фиксированном t. При движении стержня происходит непрерывное изменение положения его осевой линии и ее формы (из-за деформации стержня). Для описания движения стержня с определением в каждый момент времени формы осевой линии необходимо знать производные векторов связанного базиса по аргументам и s. [c.89]

Рассмотрим вначале условия деформации амплитудно-фазо-вой характеристики. Если при переходе к безразмерной форме записи уравнения движения системы базовые значения координат выбраны так, что коэффициент К в уравнении (5.40) становится равным единице, то начальной точкой характеристики будет точка с координатами ы = 1, и = 0. Характерной линией нри построении частотной характеристики служит прямая и = I. При определенных значениях параметров электромагнитного управляющего элемента характеристика может деформироваться в го-330 [c.330]

При превращениях I рода ход кривой теплоемкости вблизи точки превращения очень близок к показанному на рис. 93. Иную форму имеет кривая Ср—Т при превращении И рода. Пример определения теплового эффекта, сопровождающего переход П рода, приведен на рис. 94. На этом рисунке по данным нескольких авторов показана кривая теплоемкости твердого никеля от О до 900° К. Из рисунка видно, что в интервале 450—650° К наблюдается аномалия теплоемкости с максимумом при 630° К- Эта аномалия связана с магнитным превращением И рода. Заштрихованная площадь под кривой Ср — Т соответствует количеству теплоты, необходимому для нагревания 1 г-атом никеля от 300 до 900°К. Теплота превращения выражена площадью между аномальной частью кривой теплоемкости и штриховой линией, которая соединяет две части нормальной кривой теплоемкости, не искаженные влиянием перехода. [c.358]

Если скорость IV I достаточно велика, то реализуется сверхкритическое обтекание у профиля образуются сверхзвуковые зоны, в которых, как говорилось выше, почти всегда возникают скачки уплотнения. Кроме того, при пересечении скачков могут возникать тангенциальные разрывы они возникают также в случаях, когда скачки оканчиваются на профиле. На скачках уплотнения и тангенциальных разрывах, которые, по определению, являются кусочно гладкими кривыми, имеют место соотношения, вытекающие из замкнутой системы уравнений идеального газа в форме законов сохранения. При этом, в соответствии со вторым законом термодинамики, при переходе через скачок энтропия возрастает пропорционально интенсивности скачка. Поэтому в области, покрытой линиями тока, прошедшими через скачки, поток завихрен и вследствие этого не может стать равномерным на бесконечности вниз по потоку от профиля. (Это следует из уравнения [c.180]

Подсчет равномерного перераспределения металла, производимый на основе неизменности объема металла, сводится к определению высоты (глубины) вытяжки на каждом переходе (операции). При этом подсчет поверхности производится по средней линии толщины заготовки. Поверхность каждого перехода разбивают на элементы, имеющие геометрически простую форму поверхности, и подсчитывают ик площади по формулам, приведенным в табл. 31. [c.133]

Если бы ширина экситонной линии была действительно столь мала, как это предполагают авторы работы [22а], их эксперименты по отражению, вероятно, можно было бы рассматривать как подтверждение суш,ественной роли пространственной дисперсии и как метод для определения эффективной массы экситона. Однако, как это следует из экспериментальных данных, полученных в работе [100], где впервые были проведены количественные измерения интенсивности, формы и температурной зависимости экситонного поглощения в dS при 4° К, полуширина Л -экситонной линии составляет величину, равную 2,5 10 эв, т. е. в 25 раз больше, чем это принято в [22а]. Это обстоятельство заставляет отнестись с осторожностью к выводу работы [22а], касающемуся роли пространственной дисперсии, тем более, что в расчетах, отраженных на рис. 19 и 20, величина А, пропорциональная силе осциллятора перехода (см. (6.13)), выбиралась не из независимых данных (например, по ходу (a>) вне полосы поглощения), а подбиралась, как и значение эффективной массы экситона и толщины приповерхностного слоя. Далее, использованное в [22а[ значение Л = 0,0625 находится в противоречии с зависимостью (си) вне полосы поглощения, измеренной в работе [100], которой скорее соответствует значение Л = 0,0047, использованное в расчетах, отраженных на рис. 18, б. [c.297]

Наконец, для определения формы линии перехода нам понадобятся выражения для Ф вблизи верхней и нижней части оси y = 0. Выражение, пригодное в окрестности верхней части этой оси, получается просто преобразованием гипергеометрической функции в Ф (112а,2) [c.551]

Предположим, что величину о трудно измерить. Например, это имеет место, когда уровень 1 не является основным и его энергия превышает энергию осломиого состояния на величину, которая много больше кТ. Тогда при тепловом равновесии уровень 1 будет практически не заселен, и поглощение, соответствующее переходу 1->2, будет слишком слабым для того, чтобы его можно было измерить. Для определения сечения а из выражения (2.116) должны быть известны не только время жизни Тспонт, измерение которого мы рассмотрим в разд. 2.5, но и функция gt A ). Эту функцию можно найти из экспериментально измеренной формы линии излучения S(Av). В самом [c.66]

Обратная осесимметричная задача в традиционной постановке Бауер-сфёльда — Вознесенского заключается в определении формы средней поверхности лопасти ф = ф (г, z) при заданной функции тока ур ( , 2) или заданном поле меридианных скоростей г, z). Так как для этой задачи уравнение (6.4) (и аналогичное для течения сжимаемой жидкости) имеет гиперболический тип, то для него ставятся задачи Гурса и три смешанные, если только граница подобласти, содержащей решетку, не совпадает с линией параболического вырождения тица уравнения. Эта линия появляется при окружной проекции скорости liJq, = О (Уф = О для неподвижной решетки), причем при переходе через линию вырождения [c.147]

Второй путь заключается в том, что переходному каналу придается такая форма, которая обеспечивала бы равенство гидравлических сопротивлений на пути от входа в головку до любой точки щели на выходе. При этом течение массы дросселируется в средней части поперечного сечения и усиливается по краям щели. К головкам такого типа относится показанная на рис. XI.8. Здесь в пределах зоны II канал имеет участки с различной высотой (меньшей на участке, ближнем к выходу), причем длина участка с большей высотой, измеренная вдоль линии тока, непрерывно увеличивается с ростом длины линии тока, обеспечивая тем самым равенство гидравлических сопротивлений вдоль всех линий тока в зонах I—// отсюда очевидно постоянство давления и расхода по ширине формующего канала (зона III) на входе в него. Треугольные головки с таким видом выравнивающего устройства называются головками типа рыбий хвост . Профиль линии перехода участков зоны II (при заданном соотношении высот) может быть рассчитан с той или иной степенью точности на основе ранее рассмотренных точного или приближенного методов гидравлического расчета или подобран экспериментально (весьма трудоемкая операция). Однако ввиду явной криволинейности. этого профиля выполнение его в соответствии с расчетным довольно затруднительно. Кроме того (как это будет показано для некоторых случаев), конкретная конфигурация его зависит от реологической константы п, поэтому при таком пути выравнивания потока головки являются одноцелевыми, т. е. предназначены только для переработки одного определенного материала. [c.374]

Так как х, у, г переходят в х и, у - -у, г- -та, т. е. подвергаются линейному преобразованию, то всякая плоскость остается плоскостью и после деформации, а всякий эллипсоид преобразуется также, вообще, в эллипсоид. Отсюда мы получаем следующие свойства однородной деформации 1) прямые линии остаются прямыми 2) параллельные прямые остаются параллельными 3) все прямые, имеющие одно и то же направление, растягиваются или сжимаются в одном и том же отношейии 4) сфера пргобра-зуется в эллипсоид, а любые три ее взаимно ортогональные диаметра в сопряженные диаметры эллипсоида 5) каждый эллипсоид некоторой определенной формы и ориентации в пространстве преобразуется в сферу, а каждая тройка его сопряженных диаметров — в тройку взаимно ортогональных диаметров сферы 6) существует тройка взаимно ортогональных направлений, которые остаются таковыми и после деформации сами эти направления, в результате деформации, вообще, изменяются до деформации они представляют направления главных осей эллипсоидов, упомянутых в 5) после деформации они совпадают с направлениями главных осей эллипсоида, упомянутого в 4). [c.48]

По аналогии с теми соображениями, которые мы приводили при определении формы однородно уширенной линии перехода (1.8), для пассивного резонатора можно связать ширину линни с зату-ханием моды [c.24]

Схема включения индикатора равновесия па электроннолучевой трубке показана на рис. 4-9. К горизонтальным пластинам трубки через усилитель У/ подводится Етапряжеиие / источника питания моста. На вертикальные пластины через трансформатор и усилитель У2 подводится напряжение t/д диагонали моста. Если мост не уравновешен, напряжения U и Оц сдвинуты по фазе и на экране появляется изображение в форме эллипса. Если уравновесить мост по реактивной составляюш,ей, эллипс переходит в прямую наклонную линию при равновесии также и по активной составляющей /д = 0 и прямая линия занимает горизонтальное положение. Таким образом, по изображению на экране можно судить, по какой составляющей — реактивной или активной — необходимо уравновешивать мост. Чувствительность индикатора равновесия зависит от чувствительности электроннолучевой трубки и коэффициента усиления. Последний имеет наибольшее значение лишь на определенной частоте. Эту частоту в существующих приборах можно ступенчато изменять с помощью специального фильтра. Коэффициент усиления усилителей можно регулировать. [c.74]

Откладываем ускорение на плане ускорений (рис. 234) II Л О1 в виде отрезка Wa = qa = /сО Л и обычным построением плана ускорений для четырехзвенного шарнирного механизма О1ЛВО2 находим ускорение шарнира В в виде вектора = дЬ, направленного от полюса. Переходим к определению ускорения шарнира С, являющегося общей осью вращения пары 5—4. Рассматривая шарнир С как принадлежащий звену 5 — шпинделю клапана, относительно ускорения можем сделать заключение, что оно будет иметь линию действия, направленную вдоль оси шпинделя. Поэтому проводим через полюс д на плане ускорений вертикаль — л. д. Считая точку С принадлежащей камню, ее движение можно рассматривать как сложное круговое — переносное — вместе с вилкой и прямолинейное — относительное — вдоль прореза вилки, соответственно сложному движению камня — вращательному вместе с вилкой и поступательному прямолинейному вдоль паза вилки. Воспользуемся теоремой сложения ускорений в сложном движении. Так как здесь переносное движение — движение среды (вилки) — вращательное, то нужно учесть помимо переносного и относительного ускорения еще добавочное, или кориолисово ускорение. Поэтому применим теорему сложения ускорений в форме уравнения (24) [c.186]

С увеличением размера и скорости осаждения частиц, т. е. с увеличением числа Re y как видно из графика (рис. 8Л), линейный закон нарушается Граница применимости линейного закона определяется критическим значением числа Рейнольдса, равным L При больших значениях Re кривая коэффициента сопротивления плавно переходит в прямую линию, параллельную оси абсцисс. Это зона турбулентной автомодельности, в которой коэффициент сопротивления не зависит от числа Рейнольдса и сохраняет,постоянное значение, однако, неодинаковое для частиц различной формы и шереховатости их поверхности. Коэффициент сопротивления возрастает для шероховатых частиц Sнеправильной формы. По найденной зависимости коэффициента сопротивления от числа Рейнольдса для частиц определенного вида можно найти скорость iHX осаждения из выражения- (8.5) [c.158]

На рис. 4.10 представлены результаты расчета поверхности нагружения для материала, моделируемого структурной моделью (имеется в виду ее склерономный вариант). Предварительно по диаграмме деформирования была определена функция неоднородности / (г). Утолщенными линиями на рисунке показаны поверхности нагружения, полученные при различных значениях допуска на величину К. Как видно, при больших значениях допуска поверхность (линия) нагружения близка к окружности, но несколько сплюснута ее тыловая часть в направлении предварительной деформации ОА. С уменьшением допуска сплюснутость растет, постепенно переходя в участок вогнутости. При этом форма фронтальной части поверх-аости нагружения почти не изменяется. Если нанести на рисунке геометрические места точек, определенных по условиям постоянства г (длина вектора упругой деформации), то эти линии окажутся выпуклыми, но точки их пересечения с осью абсцисс несимметричными ни по отношению к началу координат О (это очевидно), ни относительно конца разгрузки (точка В) линии вытянуты в направлении начального нагружения О А [84], Стрелки [c.95]

Техника наблюдения была разработана Скиннером [39]. В первом приближении вероятность перехода электрона проводимости в связанное состояние пропорциональна плотности состояний. Поэтому форма рентгеновской L- (или М-) линии должна воспроизводить вид кривой, изображающей плотность состояний в зоне проводимости, а полная ширина линии должна давать энергетическую ширину зоны проводимости. На фиг. 39 показан вид кривой, полученной Скиннером для лития (или натрия). Как видно из графика, возникает трудность в определении того места, где исчезает хвост плотности состояний. Полученные таким путем значения ширины полосы заполненных состояний в зоне проводимости ( - - 0,4 эв) находятся в хорошем согласии со значениями, вычисленными на основе модели свободных электронов. [c.114]

В принципе световое и вообще электромагнитное поле содержит все возможные длины волн, направления распространения и на правления поляризации. Но главное назначение лазера как прибора состоит в генерации света с определенными характеристиками. Первый этап селекции, а именно по частоте, достигается выбором лазерного материала. Частота V испускаемого света определяется формулой Бора Ну = и нач — конечн и фиксируется выбором уровней энергии активной среды. Разумеется, линии оптических переходов не являются резкими, а по различным причинам уширены. Причиной уширения могут быть конечные времена жизни уровней вследствие излучательных переходов или столкновений, неоднородность кристаллических полей и т. д. Для дальнейшей селекции частот используются оптические резонаторы. В простейшем СВЧ-резонаторе, стенки которого имеют бесконечно высокую проводимость, могут существовать стоячие волны с дискретными частотами. Эти волны являются собственными модами резонатора. Когда ученые пытались распространить принцип мазера на оптическую область спектра, было не ясно, будут ли вообще моды у резонатора, образованного двумя зеркалами и не имеющего боковых стенок (рис. 3.1). Вследствие дифракции и потерь на пропускание в зеркалах в таком открытом резонаторе не может длительно существовать стационарное поле. Оказалось, однако, что представление о типах колебаний (модах) с успехом может быть применено и к открытому резонатору. Первое доказательство было дано с помощью компьютерных вычислений. Фокс и Ли рассмотрели систему двух плоских параллельных зеркал и задали начальное распределение поля на одном из зеркал. Затем они исследовали распространение излучения и его отражение. После первых шагов начальное световое поле рассеивалось и его амплитуда уменьшалась. Однако после, скажем, 50 двойных проходов мода поля приобретала некую окончательную форму и ее амплитуда понижалась в одно и тоже число раз при каждом отражении (с постоянным коэффициентом отражения. Стало ясно, как обобщить понятие моды на случай открытого резонатора. Это такая конфигурация поля, которая не изменяется [c.64]

Предложение о переходе к криволинейной линии сползания нашло свое современное развитие в создании теории давления грунта на основе применения математической теории пластичности. Строгое решение задач о предельном состоянии грунта, данное Соколовским [47] и в графической форме Голушкевичем И], приводит к определению давления грунта (при чисто пластическом предельном состоянии во всей области) с помощью криволинейных линий скольжения, очертание которых получается путем интегрирования соответствующих дифференциальных уравнений. [c.92]

Основными их преимуществами является возможность переналадки станка при переходе на обработку новой детали в весьма короткое время, при централизованной подготовке технологических программ. Программа позволяет проектировать системы дистанционного управления станками и создавать при этом легкопереналаживаемые автоматические линии и участки комплексной обработки деталей. Если программа автоматического действия станка не имеет непосредственной связи с его структурой, кинематикой и конструкцией, а также может быть выражена в абстрактной форме при помощи кода, под которым принимается система символов, обусловливающая определенные действия в виде цифр, букв, их комбинаций и т. д., то такая система является принципиально отличной от применяемой на станках-авто-матах, обладает большими потенциальными возможностями и эксплуатационными удобствами. [c.239]

Аналогия между общеполезными образцами и изобретением настолько велика (модели по своей сущности являются простейшими видами изобретений), что господствующее в литературе мнение считает невозможным провести демаркационную линию между обоими понятиями П. о. и изобретение переходят друг в друга, почему П. о. может быть огражден в качестве изобретения, а изобретение может быть охранено в виде П. о. Однако не всякий П. о. может бьггь приравнен изобретению. Основным элементом П. о. является его вещественное расположение в пространстве и определенйость формы. Согласно установившейся практике Комитета по делам изобретений объектом регистрации в качестве П. о. может быть лишь определенный конкретный и отчетливый во всех своих деталях предмет (модель), чем не являются напр, способы изготовления изделий, которые однако м. б. запатентованы в качестве изобретений не подойдут также под понятие П. о. вещественные предметы, не обладающие постоянством форм, расположение которых в пространстве может или даже должно меняться (порох, мазь и т. п.). Сфера охраны изобретений и П.о. принципиально различна в то время как охрана изобретения охватывает идею и способ разрешения таковой, объектом регистрации П. о. может быть лишь определенный и конкретный по форме предмет.В качестве промышленных образцов (моделей) охраняются между прочим особые конструкции станков, равно как и разные несложные машины, несложные приборы и приспособления, особо устроенные таблицы (применяемые например глазными врачами или при контрольных часах и т. п.). [c.139]

Отрицательное свечение. В области отрицательного свечения накопляется значительный положительный объемный заряд. Ионы возбуждаются электронами, движущимися в направлении от катода, и в результате отрицательное свечение дает в основном спектры положительно зарял<енных ионов. Видоизменение формы катода, известное под названием полого катода, позволяет извлечь большую пользу из этой особенности отрицательного свечения. Такой катод имеет форму полого цилиндра или массивного блока с отверстием. В определенной области давлений свечение переходит в полость, в то же время приобретая большую яркость. Линейные размеры полости катодов, используемых для возбуждения молекулярных спектров, обычно бывают больше, чем у типов полого катода, применяемых для возбуждения тонких линий при изучении сверхтонкой структуры. [c.225]

Слабые разрывы. Характеристическая форма (4) исходных уравнений удобна для анализа поведения и распространения слабых разрывов вдоль характеристик (теорема 6.2). Согласно определению 6.4 характеристика С является линией слабого разрыва, если решение всюду непрерывно и по каждую сторону от С (включая саму линию С) непрерывно дифференцируемо, но на С некоторые производные основных величин терпят разрыв первого рода — при переходе через С меняются скачком. В этих условиях при переходе через С производные по касательному направчению к С меняются непрерывно. Поэтому разрывными могут быть только производные по направлениям, трансверса.1ьным к С (образующим с касательной к С ненулевой угол). [c.138]

Регулирование зарплаты по многочисленным профессиям и специальностям в зависимости от их квалификации и роли в производстве устанавливается в СССР посредством тарифных сеток и квалификационных справочников. Различается квалификация работы и квалификация рабочего. Под квалификацией работы следует понимать совокупность признаков, технологически и функционально характеризующих данную работу. Квалификация рабочег о—это комплекс признаков, определяющих степень подготовлен ности и приспособленности данного рабочего к исполнению работы определенной квалификации в количественном и качественном отношениях. При правильном использовании рабочего по квалификации квалификация рабочего и квалификация работы должны совпадать, При отсутствии такого совпадения оплата рабочего должна производиться по фактически выполняемой работе. Квалификация работы и рабочего определяется по квалификационному справочнику и тарифной сетке. Тарифная сетка регулирует лишь соотношения в оплате Т, различных квалификаций эти соотношения определяются разрядами тарифной сетки и коэфициентами по этим разрядам, которые показывают, во сколько раз тарифная ставка на данной работе должна превышать тарифную ставку простейшего Т,, принимаемого за единицу. Разряды и коэф-ты тарифной сетки не являются величиной постоянной, В период 1926—1931 гг, в пром-сти СССР существовала для рабочих тарифная сетка (по металлопромышленности 8-разрядная с соотношением 1 2,8), по к-рой коэф-ты были т. о. построены, что по мере нарастания квалификации сокращались разрывы в тарифной оплате, или, другими словами, при переходе от низшего разряда к высшему разрывы в оплате шли по линии потухающей кривой, создавая уравнительность в оплате Т., искусственное сближение зарплаты рабочих простого и квалифицированного Т. Примером крайне вредного влияния уравниловки на ход производства может служить Донбасс. В 1932 г., уже после пересмотра тарифной сетки, там сплошь и рядом сохранялась уравниловка, к-рая приводила к следующим уродливым явлениям на крупнейшей шахте Донбасса Ильич в июле 1932 г. на пласте Атаман грузчик угля на конвейер при ставке 4 руб. 10 к. зарабатывал в среднем за выход по 6 руб., тогда как забойщики при ставке 5 руб. 75 коп. получали всего 4 руб. 20 коп. за выход. В Краснодонском рудоуправлении подростки выборщики породы при ставке 1 руб. 60 коп. фактически зарабатывали 6 руб. 08 коп. Благодаря неправильной технич. нормировке невозможно было ликвидировать уравниловку, являющуюся одним из основных факторов, способствующих развитию текучести рабочих. ЦК ВКП(б) решительно отверг принцип уравнительности оплаты и проводит такую политику зарплаты, к-рая обеспечивает максимальный рост квалификации и производительности труда рабочего, стимулирует дальнейший рост соцсоревнования и обеспечивает устойчивый состав кадров, особенно ведущих профессий, и дает возможность постоянно улучшать организацию труда. Партия проводит принцип ударности не только в производстве, но и в потреблении. Развитие социалистических форм организации труда она сочетает с личной материальной за- [c.54]

Структурная схема иллюстрирующая преобразование и передачу данных между подсистемами, изображена на рис. 5. Непрерывные линии на рисунке показывают, что преобразование данных не требуется. Большое количество преобразований форматов связано с переходом от одной формы представления чисел к другой. Первостепенное значение имеет обмен данными между пакетом SIMNON и подсистемами, с помощью которых осуществляется проектирование. Для определения установившегося движения нелинейных моделей, используемых в пакете SIMNON, й построения линейных моделей необходим доступ к внутренней базе данных пакета. Поэтому эти функции. реализованы как составная часть подсистемы SIMNON. [c.199]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...