Константы реологические

Величины Л и п в формулах (138), (139) называют реологическими константами или, если они зависят от деформаций, — реологическими переменными параметрами. [c.231]

В уравнениях (180)—(182) а=ц Ь=Е с=сго — реологические константы. Поведение таких сред можно схематически представить [c.483]

Решение любой математической модели неизотермического процесса переработки предопределяет знание теплофизических и реологических констант. [c.107]

Помимо основного назначения метода — снятия реологических характеристик не-ньютоновских и не-бингамовских тел — он может быть использован также и для определения констант /] и б бингамовских тел или вязкости т] ньютоновских жидкостей. [c.131]

Значит, имеется зависимость вихря как от гидродинамических параметров и реологических свойств жидкости, так и от граничных условий посредством констант Fg, Mg, Если m = О, z = 1, то из (2.23) получаем [c.52]

Таким образом, можно считать экспериментально доказанным взаимное влияние процессов кратковременного и длительного неупругого деформирования. Остается решить вопрос о том, существует ли, строго говоря, склерономная неупругая деформация. Его решение определяется характером реальных реологических функций, отсутствием (или, наоборот, наличием) в их составе прямолинейного участка, параллельного оси ординат (рис. 6.3). Если такой участок существует, материал должен обладать предельной скоростью ползучести Рр, = Ф (гд), о в = Егп, являющейся при данной температуре его константой. При деформировании с большей скоростью [c.126]

Таким образом, получены реологические уравнения состояния относительно произвольного вмороженного базиса для эластомера с гауссовой молекулярной сеткой. Свойства любого такого материала, следовательно, характеризуются единственной материальной константой [c.119]

Одной из наиболее основных линий в существующих приближенных подходах к решению задач о движении неоднородных многокомпонентных и многофазных сред, включая сюда и потоки с твердыми дисперсионными примесями в жидких или газообразных несущих средах, является сохранение для смеси в целом реологического уравнения однородной (ньютоновской или неньютоновской) среды. Физические, а при необходимости и химические константы при этом как-то в среднем учитывают специфические особенности отдельных составляющих неоднородную среду веществ. [c.360]

Довольно странный результат. Он заставляет нас сформулировать следующую, третью аксиому реологии. Существует иерархия идеальных тел, в соответствии с различным реологическим поведением реальных материалов, причем реологическое уравнение более простого тела (низшего по иерархии) может быть получено из реологического уравнения менее простого тела (высшего но иерархии), если положить какие-либо константы последнего равными нулю. [c.145]

Модели идеально пластического и идеально вязкого тел довольно просто обобщаются на неизотермическое нагружение редел текучести а, или реологическая функция Ф считаются зависящими от текущего значения температуры. Константа мате- [c.129]

Допустим, что в некоторой сплошной среде, описываемой определенной реологической моделью, распространяется математический разрез с заданным законом Движения его конца l = i t) 0. Чему равна величина удельных энергозатрат Yo = Yo(0 в этом случае На этот вопрос можно ответить при помощи (5.1) и (5.6) для расчета достаточно одного главного члена асимптотического разложения решения вблизи края разреза. Вид этого члена обычно можно найти заранее, не решая задачи в целом, методом сингулярных решений (гл. III) он определяется с точностью до нескольких произвольных констант или произвольных функций (последнее имеет место, например, для некоторых уравнений гиперболического типа). Эти константы (или функции) могут быть найдены только из решения задачи в целом. Предположим, что первый член асимптотического разложения известен, и будем стягивать контур С в точку О. Как следует из (5.6), форма контура С несущественна, поэтому ее можно выбирать произвольно, руководствуясь соображениями удобства. [c.223]

В общем случае рассмотренная модель допускает описание процесса длительного разрушения полимерного материала, когда реологические свойства тяжей и материала пластины вне трещины различны. Если же эти свойства тождественны, то, как следует из работ [54, 125], размер концевой области определяется лишь физическими константами материала и не зависит от времени. [c.63]

В главе 8 приводятся принципы построения машин с мягкими деформируемыми рабочими органами и примеры технической реализации таких машин и технологий методология их совершенствования путем иерархического моделирования течений сред, происходящих в этих машинах усовершенствованные способы измерения реологических констант бингамовских сред некоторые существующие подходы к проблеме перемешивания бингамовских сред. [c.7]

Из приведенных уравнений для исследования течений бингамовских сред как частные случаи следуют уравнения течений вязких (ньютоновских) жидкостей и идеально пластических сред. Эти частные случаи получаются из приведенных уравнений путем приравнивания в них к нулю соответствующих реологических констант, что соответствует третьей аксиоме реологии. [c.54]

Из полученной системы I, описывающей течение бингамовских сред, как частные случаи следуют уравнения движения вязких и идеально пластических сред. Для этого в уравнении (1.2) необходимо поочередно приравнять нулю соответствующие значения реологических констант то и /I. При то — О получаются уравнения течения вязких сред, а при и, = О — пластических сред [54]. При использовании полученной системы уравнений для вязких сред давление в среде р уже не является независимой функцией, определяемой из уравнений движения. Оно может быть определено из реологических соотношений (4), если принять для несжимаемых сред его = —р. [c.57]

Из полученной формулы расхода среды (33) путем поочередного приравнивания в ней к нулю соответствующих реологических констант получаются выражения для определения расходов вязкой и пластической сред. При то = О получается выражение для расхода вязкой жидкости [77]. При ц = О и г = к — выражение для расхода пластической среды. [c.82]

Соотношения (25) и (27) используются для определения реологических констант То я 1 бингамовских сред в некоторых типах ротационных вискозиметров. Для более удобного использования этих соотношений из уравнения (25) находится область значений числа Сен-Венана, равного цио/то, для которой радиус Ко удовлетворяет неравенству Ко 2- Это означает, что область сдвигового течения среды распространяется на все пространство между цилиндрами. В этом случае в формулу (27) вместо неизвестной величины Ко подставляется известная заранее величина К2, и формула (27) приобретает следующий вид [c.88]

Решение для области пластического течения О 2 1. В области пластического течения реологическая константа /х = О и система уравнений (1)-(4) запишется в следующем виде [c.134]

Это более узкий, чем предыдущий, класс моделей. Получаются они путем замены неизвестного исследуемого процесса другим, более простым и хорошо известным. При таком подходе тоже необходимо проводить измерения как реологических констант обрабатываемых сред, так и других параметров процесса. [c.241]

Проиллюстрируем предложенную трехуровневую иерархическую систему классификации существующих моделей процессов на примере построения моделей всех трех уровней применительно к конкретному технологическому процессу перемешивания реальной бингамовской среды на установке, схема которой подобна схеме ротационного вискозиметра РВ-8. В качестве реальной бингамовской среды берется фарш свиных сосисок, математическая модель которого приведена в монографии A.B. Горбатова 40]. Эта модель представляет фарш как бингамовскую среду (далее просто — как среда) со следующими значениями реологических констант р, = 10 Па с — динамическая вязкость То = 450 Па — предельное напряжение сдвига. В силу принци- [c.242]

Пример модели третьего уровня. Модель третьего уровня для описания процесса перемешивания бингамовской среды в установке строится на базе известной или заранее принятой модели среды. В нашем случае это фарш для свиных сосисок (бингамовская среда) с известными реологическими константами /i = 10 Па с и то = 450 Па. [c.246]

Способы измерения реологических констант [c.248]

Наиболее распространенными приборами для экспериментального определения реологических констант бингамовских сред являются ротационные и капиллярные вискозиметры. Теория ротационного вискозиметра основывается на хорошо изученной теоретической зависимости момента сопротивления сре- [c.248]

Способы измерения реологических констант бингамовских сред 249 [c.249]

В экспериментальных исследованиях бингамовских сред капиллярные вискозиметры используются только для определения, так называемой эффективной или эквивалентной вязкости и не используются для определения реологических констант этих сред. Это связано, по-видимому, с громоздкими расчетами в частности с необходимостью решать алгебраическое уравнение четвертой степени. Поэтому практически единственными приборами для определения реологических констант бингамовских сред до сих пор являются ротационные вискозиметры. Для определения предельного напряжения сдвига используются конические пластометры [40, 100]. Это позволяет провести частичную проверку результатов измерений, проведенных на ротационном вискозиметре. [c.249]

В настоящее время известны различные способы определения реологических констант бингамовских сред, например приведенные в работах [3,40,100]. В этом параграфе рассматриваются два усовершенствованных способа измерения реологических констант бингамовских сред, которые позволяют расширить возможности ротационной и капиллярной вискозиметрии. [c.249]

Определение реологических констант бингамовских сред на капиллярных вискозиметрах. Излагаемый способ определения реологических констант бингамовских сред пригоден для применения на любых типах капиллярных вискозиметров. [c.249]

Поступая таким образом, можно по сравнительно небольшому количеству экспериментов получить достаточное для математической обработки количество значений то и 1. Количество значений реологических констант и 1 определяется числом сочетаний из количества проделанных экспериментов N по два [c.251]

Кинетической энергии поправка 32 Колебания 369 Консистентность 138, 139 Консистентности кривые 138, 266 переменные (Р. V) 36, 262 Константы реологические 58, 149 Концентрация напряжений 197 Коэффициент вязкости (т)) 24 вязкости при растяжении (X) 97 подвижности (ф) 36 реологический 58, 149 структурной устойчивости 291 угловатости 368 Краска 136 Крамер 244, 252 Kpeiin 367 [c.377]

При очевидных и многочисленных достоинствах поверхностных невзрывных источников низкое удельное давление на грунт, не превышающее 1-10 МПа (при взрыве тротила развиваются давления до 10-15 тыс. МПа), относительная безопасность эксплуатации, достаточно высокий КПД преобразования запасенной энергии в упругую, сравнимый или даже превышающий к.п 1. конденсированных ВВ, - их использование сопряжено с рядом принципиальных недостатков. Во-первых, до 60-90% излучаемой энергии преобразуется в энергию поверхностных волн /47/, что приводит к усложнению приемных систем или способов обработки, подавляющих эти типы волн. Во-вторых, на характеристики возбущшемых упругих колебаний существенное влияние оказывают механические характеристики грунта в тем большей степени, чем более длительным оказывается воздействие на грунт. Особая трудность заключается не только в сложном характере взаимовлияния движущегося штампа и деформируемого им грунта, но и в необходимости учета статических, динамических, а при многократных воздействиях и реологических параметров почвы. Практически достигнуты такие удельные деформирующие нагрузки, при которых становится необходим учет нелинейных эффектов во всем объеме среды, где распространяются упругие волны /57,35/. Но именно в той области, где осуществляются непосредственный контакт и возбуждение упругих волн, все перечисленные эффекты подвержены максимальной изменчивости. Скорости, упругие константы, реологические параметры упругих волн в зоне малых скоростей (ЗМС) варьируют на десятки и сотни процентов, что приводит к резкой и неконтролируемой изменчивости интенсивности и спектрального состава возбуждаемых колебаний, к неудовлетворительной воспроизводимости волнового поля, как в зоне воздействия, так и на больших удалениях от него в волновой зоне. Непосредственным результатом этих возмущающих факторов являются обычно ухудшение разрешающей способности сейсморазведки и серьезные затруднения при обработке результатов наблюдений. [c.5]

Определить размеры зоны циркуляции материала в зазоре между валками при вальцевании резиновой смеси на основе СКИ-3 и СКС-ЗОАРКП, наполненной техническим углеродом ПГМ-33 и ПМ-ЗОв. Температура перера ботки Т = 80 С. Реологические константы резиновой смеси при данной темпе ратуре коэффициент консистенции pi = 8 10 Па-с" индекс течения m = 0,2 Диаметр валков D = 550 мм. Минимальный зазор между валками Но — 3 мм Объем загрузки характеризуется толщиной слоя резиновой смеси в сечении за грузки Н2 — 100 мм. Валки вращаются с линейными скоростями V = 0,2 м/с и V2 = 1,07 Vi. [c.145]

В виброреологии рассматривают реологические свойства тел именно по отношению к медленным воздействиям, в то время как истинные физические свойства остаются неизменными характерной чертой виброреологических констант (модулей упругости, коэффициентов трения, вязкости и т п.) является нх существенная зависимость от характера вибрации (см п. 7). Иногда в таких случаях целесообразно говорить о кажущемся измепенин физических или механических свойств под действием вибраций, хотя следует иметь в виду, что именно эти кажущиеся свойства представляют практический интерес. По-видимому, исторически первыми виброреологическими уравнениями являются уравнения Рейнольдса в теории турбулентности [26]. Этн уравнения приведены в п. 11 таблицы, где и — вектор скорости жидкости р — давление р — [c.260]

Экспериментальные результаты показывают сложное реологическое поведение металлов, подвергнутых ударному нагружению. Затухание амплитуды упругого предвестника при его распространении по образцу свидетельствует о протекании релаксационных процессов. Постоянство величины амплитуды упругой волны, начиная с некоторой длины образца 1о, говорит о завершении процессов релаксации на1фяжений на этом отрезке пути. Затухание упругого предвестника не описывается простой упругопластической моделью деформирования. Для лучшего согласования экспериментальных данных с расчетными предпринимаются попытки применения более сложных реологических моделей, в большей степени отражающих реальные свойства материалов. Дислокационные модели описывают характер затухания упругого предвестника лишь качественно. Однако, как отмечается в большинстве работ, количественное согласие с экспериментальными данными при минимальном числе свободных констант и параметров в уравнениях для описания пластической деформации достигается только в предположении о большой скорости размножения дислокаций. При этом нормальная плотность /Дислокаций должна иметь значение 10 —10 см , что на 2—3 порядка превышает реальные величины в исследованных материалах [12]. [c.203]

Собственные напряжения в среде с дефектами вычисляли многие авторы. В произвольном континууме аналог закона Гука, связывающий упругие деформации и упругие изгибы — кручения с напряжениями, сводится к (6) и содержит 144 модуля упругости. Для изотропной среды, в которой силовЬге напряжения предполагаются зависящими только "от упругих деформаций, а. моментные напряжения только от упругих изгибов — кручений, остается лишь шесть независимых констант, так как реологическое ура внение может быть представлено в форме [c.118]

Реологическая модель слоя может быть построена с различной степенью общности. При взаимодействии шероховатых тел достаточно задать жесткость слоя только в направлении нормали к линии kohtsi.-та, при наличии трения — дополнительно н сдвиговую жесткость G,, -Поскольку толщина слоя достаточно мала, в случае проскальзывания он получает большие сдвиговые деформации, поэтому величина сдвиговой жесткости не имеет принципиального значения и может изменяться в широких пределах при учете трения, не оказывая существенного влияния на результаты. Модули сжатия и сдвига контактного слоя принимают, как правило, равными соответствующим константам материала одного из взаимодействующих тел. [c.27]

Реология —это область физики, близкая к механике. Она дает феноменологиче.ское описание механического поведения вещества, учитывающее также его материальные свойства. Свободное падение шариков из замазки, стали или содержимого стакана воды описывается одинаковым образом по законам классической механики. Однако поведение этих материалов становится совершенно различным, как только они достигают земли. Его можно описать с помощью определяющих уравнений, которые помимо параметров механики сплошных сред (таких, как напряжение или деформация) содержат материальные параметры, характеризующие сам материал. Материальные параметры зависят от температуры, давления и микроструктуры веществ на йсех масштабных уровнях, но в реологии эти параметры рассматриваются лишь как феноменологические константы и не касаются физики микроскопических процессов, которые их определяют. Цель данной книги — рассмотреть физические процессы, лежащие в основе реологического поведения материалов при высоких температурах. [c.15]

Большое влияние на понимание авторами физической картины течения бингамовских сред оказала работа М. Рейнера (1960 г.) [70]. В ней дан подробный анализ уравнений Г. Генки, области их применения и своего рода ключ к пониманию поведения сред имеющих несколько фундаментальных свойств. М. Рейнером, в частности, отмечается, что в соответствии с третьей аксиомой реологии реологическое уравнение более простого тела (низшего по иерархии) может быть получено из реологического уравнения менее простого тела (высшего по иерархии), если положить какие-либо константы последнего равными нулю . Это значит, например, что из реологического уравнения тела Шведова-Бингама (1) при tq = О можно получить реологическое уравнение вязкой жидкости, а при /i = О — реологическое уравнение тела Сен-Венана (пластического тела). В этой же работе Рейнер развивает свою мысль далее В соответствии с третьей аксиомой реологии, если известно решение задачи для бингамова тела, можно получить решение аналогичной задачи для сен-венанова тела, полагая величину Щл равной нулю . Здесь под тупл Рейнером понимается коэффициент динамической вязкости среды или, как его называют в реологии, коэффициент пластической вязкости. [c.46]

Коэффициент динамической (пластической) вязкости л и предельное напряжение сдвига то определяются из формулы Букингама (4.3.38). Для их определения необходимо иметь минимально два эксперимента (два измерения). В этом случае реологические константы и то определяются из системы двух уравнений [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...