Безразмерная форма

Часто более удобной и наглядной является запись выражения (1.18) в частично безразмерной форме [31 ]. [c.10]

Формула (1.34) в безразмерной форме будет выглядеть следующим образом [c.17]

В безразмерной форме Лис будут иметь вид [c.19]

В безразмерной форме с учетом того, что и = [c.30]

В безразмерной форме и с учетом экспериментальных поправок расчетное уравнение имеет вид [c.88]

Это уравнение теплового баланса можно записать в безразмерной форме [c.90]

Выбор подхода к формированию безразмерной формы частных критериев в значительной степени носит субъективный характер и должен обосновываться в каждом конкретном случае. [c.19]

Получены уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости в безразмерной форме. Для подобия течений такой жидкости должны быть одинаковы полученные уравнения в безразмерной форме, а для этого необходимо выполнение критериев подобия, т. е. чтобы были одинаковы для подобных течений числа Струхаля, Эйлера, Рейнольдса, Фруда. [c.579]

Запишем уравнения (1.3.3) — (1. 3.. 5) в безразмерной форме [c.12]

В безразмерной форме уравнение (2. 2. 3) имеет вид [c.19]

Оценим порядок членов уравнений (2. 5. 18), (2. 5. 19). С этой целью перепишем уравнения (2. 5. 17)—(2. 5. 19) в безразмерной форме (сл1. разд. 1.3), сохранив прежние обозначения [c.43]

Будем считать пузырек газа сферическим с радиусом В. Начало сферической системы координат поместим в центр пузырька. Для описания течения жидкости вблизи поверхности пузырька будем использовать уравнения для пограничного слоя (2. 5. 22), (2. 5. 29), полученные в разд. 2.5. Запишем их в безразмерной форме [c.70]

Граничные условия (6. 8. 9), (6. 8. 10) в безразмерной форме примут вид [c.279]

Будем предполагать, что теплота фазового перехода является постоянной величиной и не зависит от температуры и концентрации. В безразмерной форме указанные предположения примут следующий вид [c.321]

При использовании машины уравнения всегда целесообразно приводить к безразмерной форме. [c.446]

Перепишем это уравнение в безразмерной форме, положив [c.493]

Получены уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости в б е з р aз-м е р н о и форме. Для подобия течений такой жидкости должны быть одинаковы полученные уравнения в безразмерной форме, а для этого необходимо [c.560]

Наиболее эффективным из всех возможных горючих были бы фотоны, для которых 1 0 = с. Представьте уравнение (41) в безразмерной форме, используя в качестве переменных (и — Va)/Va и ///о, и постройте соответствующий график. Какого типа бумагу (т. е. с какой сеткой) лучше всего применять для построения такого графика [c.190]

Каждому элементу диаграммы приписывается определенный (вообще говоря, матричный) математический множитель. Например, начальные участки внешних линий (ниже вершин) характеризуются операторами уничтожения электронов с 4-импульсами Pi и Рг, конечные участки внешних линий (выше вершин) — операторами рождения электронов с 4-импульсами Рз и. Pi, вершина—зарядом электрона е (в безразмерной форме — [c.15]

Описание задания. Цель расчета — знакомство с методикой составления уравнений относительного движения материальной точки, методикой их приведения к безразмерной форме и приобретение опыта решения этих уравнении на ЭВМ. [c.67]

Приведение уравнений к безразмерной форме записи. Введем новые величины, положив [c.20]

Подставив (1.29) в уравнения (1.5), (1.6), (1.9), (1.19), (1.23) и (1.26), после преобразований получим систему нелинейных уравнений равновесия стержня в безразмерной форме (значок тильды в безразмерных величинах опущен) [c.21]

Найдем теперь перемещения точек осевой линии стержня (рис. 1.18). Так как стержень до нагружения моментом Т был прямолинейным, то при определении перемещений воспользуемся уравнением (1.21), приведенным к безразмерной форме записи [c.39]

Все слагаемые, входящие в скалярное произведение (4.197), имеют размерность работы (если использовать первоначальные уравнения равновесия до перехода к безразмерной форме записи). Потребуем, чтобы работа была равна нулю, т. е. [c.175]

Переходя к безразмерной форме записи, полагая ш=тРо. где Ро= [А з/ получим [c.190]

Определив из уравнений равновесия (1.107) —(1.111) A i и Ахз, находим АНо и Дг(з для случая (см. рис. 5.9,а), когда конец пружины может свободно поворачиваться, что имеет место в статически определимых задачах. Изменения кручения (AQi) и кривизны (AQ3) связаны с крутящими и изгибающими моментами соотношениями (приведенными к безразмерной форме записи) [c.201]

Выражения для компонент аэродинамических сил ( j j, q x ) удобнее для дальнейших расчетов иметь в безразмерной форме записи, полагая [c.242]

В результате получаем выражения для проекций аэродинамических сил на связанные оси в безразмерной форме (индекс тильда в безразмерных величинах опущен) [c.242]

Как показывают экспериментальные исследования, аэродинамические коэффициенты с и этих сил зависят от угла атаки Оа-Модуль каждой из этих распределенных сил в безразмерной форме равен [c.248]

После преобразований для стержня постоянного сечения получаем следующую систему уравнений равновесия стержня с учетом потока жидкости в безразмерной форме (значок тильда в безразмерных величинах опущен) [c.264]

Более удобно характеристику струйного иасоса представлять в отиос нтольноп безразмерной форме, как совокупность зависимостей (см, и-лс. 2.72, 6) к --=. / (q), г] = f q) ii Хр,с = / (q) [c.234]

Сопоставление критериальной зависимости с расчетными формулами [Л. 30, 138, 144, 156, 184, 356] показывает, что в ряде случаев они записаны в безразмерной форме на основе метода размерностей, путем комбинации расхода с другими величинами в безразмерный комплекс. Так, в Л. 156] получен комплекс О, в [Л. 30] применяют комплекс Рауша /(,, и т. п. [c.309]

Определение приращений векторов внешних нагрузок. Выражения для приращений векторов внешней нагрузки (q, )х, Р< > и-при непрерывном деформировании стержня необходимы при численном решении нелинейных уравнений равновесия стержня, когда требуется явное выражение для компонент нагрузки. Приращения векторов внешней нагрузки необходимы и при определении критических нагрузок при решении задач статической устойчивости стержней. В дальнейшем считается, что силы, приложенные к стержню, и геометрические параметры, входящие в выражения для приращений сил, приведены к безразмерной форме. Частные случаи определения прирашенин векторов изложены в Приложении 3. Там же приведен случай определения приращения вектора при малых углах поворота связанных осей [формула (П. 159)]. [c.29]

Уравнения равновесия в проекциях на главные оси заиисыва ются следующим образом (в безразмерной форме записи) [c.203]

Система уравнений (6.67), (6.68) полностью совпадает с системой уравнений (6.34), (6.35), поэтому выражения для qn Xj полностью совпадают с выражениями (6.39) —(6.41), в которых надо в (/по [см. (6.36)] вместо Сп подставить Сщ [и умножить на РМзз(О), чтобы получить выражения для проекций в безразмерной форме]. [c.250]

Уравнения для вектора перемещений и точек осевой линии стержня (1.61) и уравнение, связывающее векторы и и (1.60), остаются без изменения. Уравнения в безразмерной форме получим, положив (см. 1.1) s=Ze О=ОЛзз(0)// х=х// М= [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...