Магнитная превращение

Магнитное превращение имеет ряд особенностей, отличающих его от аллотропического превращения. [c.59]

Эти особенности существенно отличают магнитное превращение от аллотропического. Типичными для аллотропического превращения являются изменение кристаллической решетки, перекристаллизация и тепловой гистерезис превращения. [c.59]

Магнитное превращение 1не сопровождается ни одним из этих явлений. Следовательно, магнитное превращение есть особый вид превращения, принципиально отличный от аллотропического. [c.59]

Переход через точку магнитного превращения (Лг) приводит к резкому уменьшению значения магнитной проницаемости ( ы), поэтому величина б возрастает и скорость нагрева уменьшается (рис. 253). Следовательно, скорость нагрева при температурах ниже и выше точки магнитных превращений различна, что необходимо учитывать при установлении режима иагрева. [c.315]

В отличие от полиморфного магнитное превращение не связано с изменением кристаллической структуры (перекристаллизацией) и с тепловым гистерезисом превращения. [c.15]

Магнитные превращения являются следствием изменений в строении внешних электронных оболочек атомов ферромагнитных элементов. [c.15]

Магнитные превращения обратимы, поскольку при охлаждении ниже ферромагнетизм восстанавливается и возрастает у Ре, Со, [c.15]

Для чистых металлов температуры магнитного и полиморфного превращений не идентичны. Так, у Ре магнитное превращение а-> 5 осуществляется при 768° С, тогда как полиморфное превращение — при 911° С (при полиморфном превращении структура К8 переходит в К12, а при магнитном превращении эта структура сохраняется). У Со точка Кюри к>1000° С и полиморфное превращение проходит при 420° С (с переходом структуры Г12 в К12). [c.15]

Как показано на фиг. 9, магнитные превращения в металле также могут оказывать влияние на электрическое сопротивление, однако мы не будем здесь подробно касаться вопроса о магнитных металлах и сплавах. [c.169]

Зависимость удельного сопротивления от температуры для стали с содержанием углерода 0,4—0,5 % приведена на том же рис. 1-6. Из кривой видно, что в промежутке 15—800 °С удельное сопротивление возрастает примерно в 5 раз. В дальнейшем рост удельного сопротивления замедляется, причем значения его для разных сортов стали становятся почти равными. В среднем можно принять, что в интервале температур 800—900 С удельное сопротивление равно 10 Ом-м. В результате падения магнитной проницаемости и роста удельного сопротивления в процессе нагрева глубина проникновения тока возрастает в 8—10 раз. Для определения глубины проникновения тока в сталь, нагретую выше точки магнитных превращений, можно написать простую формулу, подставив в (1-15) значения р = Рк 1 Ом-м и р = 1. Тогда [c.20]

При нагреве сталь теряет магнитные свойства, прогреваясь постепенно, от слоя к слою, от поверхности вглубь. Распределение плотности тока, приведенное на рис. 1-3, искажается, а металл становится как бы двухслойным. При качественном рассмотрении можно считать, что распределение плотности тока изобразится ломаной линией, состоящей из отрезков двух экспонент, первая из которых соответствует стали, нагретой выше точки магнитных превращений (рис. 1-7), а вторая — стали, обладающей магнит- [c.21]

При рассмотрении индукционного нагрева стали до температуры, превышающей точку магнитных превращений, целесообразно ввести понятия о стадиях нагрева, характеризующих режим работы системы. Выделим три основные стадии нагрева. [c.22]

В настоящей главе рассмотрим первые две стадии нагрева, не разделяя их. Эти стадии имеют также и самостоятельное значение, если по условиям технологии конечная температура поверхности ниже точки магнитных превращений. [c.23]

Магнитная проницаемость в области температур, близких к точке магнитных превращений, изменяется очень резко, и приближенно это изменение можно считать скачкообразным. [c.36]

Для стали выше точки магнитных превращений будем иметь [c.66]

Если предположить, что напряженность магнитного поля постоянна или, что почти то же самое, постоянен ток в индукторе, то при постоянной частоте мощность зависит от произведения рр. Поэтому Крр часто называют фактором поглощения [1]. При температурах ниже точки магнитных превращений фактор поглощения возрастает с течением времени вследствие роста удельного сопротивления, тогда как магнитная проницаемость остается почти неизменной. По достижении поверхностью температуры магнитных превращений магнитная проницаемость, а вместе с ней и мощность быстро падают. В дальнейшем удельная мощность снова начинает слабо возрастать за счет медленного роста удельного сопротивления, оставаясь много меньшей не только своего максимального, но и начального значения. [c.99]

Заготовки, расположенные у выходного конца индуктора и нагретые выше точки магнитных превращений, потребляют мощность, меньшую, чем заготовки, находящиеся в ферромагнитном состоянии, расположенные у загрузочного конца индуктора. Однако полная мощность, потребляемая индуктором, остается постоянной, если не учитывать кратковременного переходного режима, сопровождающего перемещение заготовок. Последнее замечание отпадает, если перемещение заготовок непрерывно. [c.197]

При содержании в стали 35—40% Со температура а— Y-превращения (точка А ) повышается почти до 1000° G, а температура Кюри возрастает еще в большей степени, так что при содержании более 20% Со температура магнитного превращения совпадает с температурой а—у-превра-щения (рис. 125). В присутствии углерода кобальт смещает эвтектоидную точку в направлении более высоких температур и меньших содержаний углерода. В сплаве, содержащем 50% Со, эвтектоидная точка расположена при —850° С и 0,7% С. [c.216]

Температура магнитного превращения в С..... [c.251]

На фиг. 26 приведены данные температуру магнитного превращения [c.261]

Фиг. 26. Влияние различных элементов на температуру магнитного превращения (точку Кюри) никеля.

Фиг. 25. Диаграмма состояния и свойства сплавов системы платина-железо / — закаленные отожженные 3— нагрев 4 - охлаждение 5 - магнитные превращения.

Молибден увеличивает коэффициент линейного расширения и предохраняет эти сплавы от магнитных превращений. [c.630]

Для нагрева под поверхностную закалку наиболее характерной является промежуточная стадия нагрева. В этой стадии слой некоторой глубины нагрет выще температуры магнитного превращения и плотность тока в нем (кривая 5) спадает полого. Сердцевина еще сохранила магнитные свойства, плотность тока в пей спадает круто, соответственно холодной стадии нагрева (кривая 1). [c.11]

В табл. 1-1 приведены значения глубины проникновения тока при различных частотах для холодной стали, для стали, нагретой выше точки магнитных превращений, и для меди. [c.13]

При нагреве стали изменяются ее удельное сопротивление и магнитная проницаемость, причем удельное сопротивление возрастает вплоть до точки магнитных превращений, после чего его рост замедляется. [c.15]

Во-первых, магнитные свойства постепенно падают по мере приближения к точке превращения, и эта точка не отвечает скачкообразному изменению свойств. Во-вторых, магнитное превращение не имеет температурного гистерезиса. Увеличение скорости охлал<дения не снижает температуры превращения. В-третьих, механические и некоторые физические свойства при превращении не изменяются (изменяются многие электрические магнитные и тепловые свойства). Наконец, в-четвертых, самое важное магнитное превращение не сопровождается перекристаллизацией— образованием новых зерен, и изменением решетки. [c.59]

Согласно современным представлениям, при магнитных превращениях происходит изменение не в кристаллической структуре металла, а во взаимодействии внешних и внутренних элект-роь чЧых оболочек атомов. [c.59]

При 768°С железо испытывает магнитное превращение выше 768°С железо становится немагнитным. Об этом превраще-HHtf было сказано раньше (см. гл. II, п. 7). [c.163]

Кристаллическая решетка а-железа — объемноцеп грнрованный куб с периодом решетки 0,28606 нм. До температуры 768 "С а-железо магнитно (ферромагнитно). Критическую точку (768 С), соответствующую магнитному превращению, т. е. переходу из ферромагнитного состояния в парамагнитное называют точкой Кюри и обозначают А,,. [c.117]

Это уравнение называют логарифмическим. Соответственно, график, построенный в координатах у — g t + onst) или у — — Ig t (при t > onst) имеет вид прямой линии. Логарифмическое уравнение, впервые полученное Тамманном и Кестером [11], отражает поведение многих металлов (Си, Fe, Zn, Ni, Pb, d, Sn, Mn, Al, Ti, Та) на начальных стадиях окисления. Вначале справедливость этого уравнения ставилась под сомнение. Были сделаны попытки вывести уравнения на основе предположений о существовании специфических свойств оксидов, таких как наличие диффузионных барьеров и градиентов ионной концентрации и других. Эти предположения не получили экспериментального подтверждения. С другой стороны, было показано, что логарифмическое уравнение можно вывести из условия, 4TQ скорость окисления контролируется переходом электронов из металла в пленку продуктов реакции, причем эта пленка имеет пространственный электрический заряд во всем своем объеме (7, 12]. Преобладание заряда, обычно отрицательного, в оксидах вблизи поверхности металла, подобно электрическому двойному слою в электролитах, было установлено экспериментально. Таким образом, любой фактор, изменяющий работу выхода электрона (энергию, необходимую для удаления электрона из металла), например ориентация зерен, изменения кристаллической решетки или магнитные превращения (точка Кюри), изменяет скорость окисления, что и наблюдалось в действительности [13—15. Когда толщина пленки превышает толщину пространственно-заряженного слоя, определяющим фактором обычно становится скорость диффузии или миграции сквозь пленку. При этом начинает выполняться параболический закон, и ориентация зерен или точка Кюри перестают оказывать влияние на скорость окисления. Исходя из этого, можно сказать, что в начальной стадии оксидная пленка на металлах [c.193]

Промежуточный режим. Температура поверхности нагреваемого объекта выше исходной, но ниже точки магнитных превращений. Для последней примем среднее значение = 750 °С. Эта стадия нагрева отличается от первой зависимостью удельного сопротивления от координаты, так как функцией координаты яв-дяется температура, убывающая от поверхности в глубь объекта. [c.22]

Глубина закаленного слоя % принимается в расчете равной глубине прогрева до точки магнитных превращений. Без большой ошибки можно считать, что приблизительно равна глубине, на которой в структуре стали содержится не меньше 50% мартенсита, что соответствует твердости по Роквеллу 45—50 НРС (см. 7-3). [c.44]

При 768° С горизонтальная площадка не является следствием полиморфного превращения, поскольку кристаллическая решетка при этой температуре не перестраивается, но при 768° С npoii xoAHT магнитное превращение железа. При температуре выше 768° С железо становится немагнитным таким обргзом, для железа температура 768° С является точкой Кюри, Температуры, соответствующие превращениям з равновесных условиях, отвечают критическим точкам, обозначаемым А2, А , А . [c.51]

В реальных условиях нагрева и охлаждения превращение совершается не при постоянной температуре, а в некотором интервале температур, который оказывается тем шире, чем больше скорость нагрева или охлаждения. Для полиморфного превэащения характерно наличие теплового гистерезиса в отличие от магнитного превращения, у которого он отсутствует. [c.51]

При переходе металла из одной полиморфной модификации в другую происходит фазовая перекристаллизация, связанная с образованием новых зерен в структуре металла при полиморфном превращении (в отличие от магнитного превращения) изменяется макро- и микроструктура металла. Процесс перекристаллизации в твердом состоянии при полиморфном превращении подчиняется тем же закбнам, что и процесс кристаллизации, рассмотренный выше. Внутри трансформирующейся фазы возникают центры новой фазы, в которых атомы перестраиваются из одной кристаллической решетки в другую в дальнейшем эти участки увеличиваются вследствие перехода атомов из старой фазы в новую. Число центров зарождения новой фазы и скорость их роста зависят от степени перенагрева или переохлаждения выше или ниже критической точки. [c.51]

Утверждения [1] о том, что в температурных областях магнитных превращений пластичность металлов немонотонна и что пластичность ферромагнитной фазы больще, чем парамагнитной фазы, нельзя считать доказанными. По нащему мнению, пониженная пластичность никеля, обнаруженная при 500—600 °С, связана не с магнитным превращением его, а с наличием примесей (исследован загрязненный никель марки НП2) и с использованием образцов очень маленького диаметра (0,45 мм). [c.162]

Платина — кобальт. Платина с кобальтом образует непрерывный ряд твердых растворов. Минимум кривой плавкости соответствует примерно 50% Со при 1450° С (фиг. 26). При охлаждении неупорядоченного твердого раствора с кубической гранецентрированной решеткой в области 10—30% весовых Со наблюдается образование неупорядоченной фазы с тетрагональной гранецентрированной решеткой.. Максимум температуры перехода 825° С соответствует составу соединения Pt o (23,18% Со). При дальнейшем охлаждении ниже 510° С происходит упорядочение этой фазы. В сплавах, содержащих более 70% весовых Со, при охлаждении ниже 600—400° С образуется твердый раствор с гексагональной плотиоупакованной решеткой на основе а-кобальта. Температура магнитного превращения кобальта 1115° С плавно падает с увеличением содержания платины. Сплав с 23,2% Со, закале1И1ый с 1000°С, имеет коэрцитивную силу 0,5 э и является магнитномягким материалом. После отпуска в течение 30 мин. при 650° С коэрцитивная сила возрастает до 2000 э, а после отпуска при 700° С — до 3700 э. Сплав с 23,2% Со применяется для постоянных магнитов малогабаритных инструментов. Сплавы, содержащие малые количества Со и Rh, применяются в качестве катализатора при окислении аммиака. [c.415]

Фиг. 26. Диаграмма состояния и свойства сплавов системы платина—кобальт /- закаленные 2 — отожженные 5 —магнитные превращения — нагревание п -- охлажление.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...