Измерения интенсивности

Результаты измерений интенсивности, представленные на фиг. 2.23), показывают, что движение частиц неизотропно. [c.93]

Более точно ( 1%) степень поляризации пучка нейтронов можно определить непосредственным измерением интенсивности его компонентов, разделенных в сильном неоднородном магнитном поле (опыт Штерна — Герлаха на нейтроне). Результаты одного из подобных опытов приведены на рис. 23. Здесь кривая 1 соответствует неразделенному пучку, кривая 2 —разделенному неполяризованному пучку (/ = 0), кривая 3 — разделенному поляризованному пучку (поляризация Я = 80%). Между прочим, разделение пучка на два компонента является наиболее прямым [c.81]

По характеру происхождения космические лучи делятся на первичные и вторичные. Первичные представляют собой поток очень быстрых заряженных частиц (в основном протонов), энергия которых достигает 10 —10 эв . Вторичные лучи, возникающие при взаимодействии первичных лучей с земной атмосферой, бывают разных типов. Очень интересными оказались опыты по исследованию состава космических лучей (рис. 234). Опыт заключался в измерении интенсивности космических лучей после прохождения их через свинец различной толщины d. Прошедшие частицы регистрировались при помощи вертикально располо- [c.550]

Особенно важным результатом изучения свойств я-мезонов является измерение интенсивности их взаимодействия с веществом. [c.573]

Индикатриса рассеяния. Из формулы (23.4) видно, что интенсивность света зависит от угла рассеяния Д. Измерение интенсивности рассеянного света по разным направлениям показывает, что изменение интенсивности симметрично относительно направления первичного пучка и линии, перпендикулярной к нему (рис. 23.5). Кривая, показывающая распределение интенсивности рассеянного света от угла рассеяния, носит название индикатрисы рассеяния. Индикатриса, изображенная на рис. 23.5, характерна для естественного падающего света. Пространственная индикатриса получается вращением кривой на рис. 23.5 около оси ВВ. [c.116]

Оптическая пирометрия объединяет в себе комплекс методов, с помощью которых можно измерять температуру тела в достаточно широком интервале. Диапазон температур, измеряемых в оптической пирометрии, теоретически неограничен. Нижняя граница определяется большей частью чувствительностью приемников излучения. Большинство методов оптической пирометрии основано на измерении интенсивности излучения или поглощения исследуемого тела в ультрафиолетовой, видимой или инфракрасной областях спектра. Интенсивность излучения или поглощения связывается обычно с температурой при помощи законов теплового [c.146]

На опыте обычно определение длительности основывается па измерении интенсивности флуоресценции /фл. В момент времени t интенсивность флуоресценции с частотой V2I равна [c.260]

Выбор способа освещения щели спектрографа в значительной степени определяется целями и особенностями выполняемой работы. Для количественного спектрального анализа требуется равномерное освещение щели. Если проводится изучение пространственной структуры источника света (например, распределения температуры, концентрации электронов по различным зонам облака светящейся плазмы), щель нужно осветить так, чтобы распределение освещенности по ее высоте совпадало с распределением яркости в источнике света. При любом способе освещения щели правильные результаты измерений интенсивностей спектральных линий могут быть получены лишь в том случае, если освещенности в сопряженных точках щели и ее изображения пропорциональны. В частности, равномерной освещенности щели должно отвечать равномерное распределение освещенности по высоте изображения, т. е. вдоль изображения спектральной линии. [c.20]

Для последующих измерений интенсивностей на фотопластинку прежде всего должны быть нанесены марки почернений, т. е. сфотографирован спектр одного из образцов через ступенчатый ослабитель. Время экспозиции выбирают на 10—15% большим найденного ранее для образцов. [c.46]

Упражнение 3. Изотопный анализ лития. Определите процентное содержание изотопов Ы и Ьх в пробе лития по относительным интенсивностям компонент изотопов в линии 670,78 нм, измеряемым методом фотографической фотометрии (см. главу 1 4). Для анализа используйте две крайних компоненты линии. Интенсивности этих компонент сильно отличаются друг от друга. Поэтому, чтобы получить их одновременно в области нормальных почернений, рекомендуется фотографировать интерференционную картину через ступенчатый ослабитель, устанавливаемый на щели спектрографа. При этом сильную компоненту изотопа проектируют на ступеньку с минимальным пропусканием, а слабую компоненту Ы — на соседнюю ступеньку с максимальным пропусканием. Для нанесения марок почернений спектр полого катода фотографируют через ступенчатый ослабитель в отсутствие интерферометра (см. упр. 2). При фотометрическом определении интенсивности слабой компоненты необходимо учитывать фон,, интенсивность которого следует вычитать из измеренной интенсивности компоненты. [c.86]

Следовательно, для определения концентраций с, Сч и Сз необходимо с помощью измеренных интенсивностей линий смеси и см, Ь см, Ь см И табличных интенсивностей тех же линий индивидуальных веществ 1, /2, /3 вычислить вначале величины т, п, I, а затем подставить их в соотношения (3.82). [c.140]

Используя измеренные интенсивности линий смеси и интенсивности тех же линий индивидуальных веществ (табличные значения), определите их объемные концентрации. [c.145]

При измерениях интенсивностей и ширин ИК-полос поглощения необходимо учитывать искажающее влияние спектрального прибора, связанное с конечной шириной щели. Дифракцией на диафрагмах оптических деталей, неточностями юстировки, аберрациями и др. Влияние прибора на форму полосы поглощения описывается интегральным уравнением [c.163]

Кроме ошибок, связанных с измерением интенсивностей падающего и проходящего пучков света, следует учитывать и другие-источники погрешностей. [c.191]

Весьма существенным при спектрофотометрических измерениях является учет зависимости ошибки определения оптической плотности (или пропускания) от величины пропускания. Если точность определения оптической плотности связана только с погрешностями измерений интенсивностей падающего /о и проходящего [c.191]

Надежность приведенных кривых определяется главным образом точностью имеющихся вероятностей переходов для молекулы СЫ. Однако при измерении температуры с помощью этих кривых гораздо большие погрешности вносятся за счет неточного измерения интенсивностей полос. По кривым можно оценить, на- [c.248]

Метод ослабления основан на измерении интенсивности луча света при прохождении его через дисперсную среду. Дисперсная среда ослабляет интенсивность света в соответствии с законом Бера в раз, т. е. [c.244]

Другой метод определения толщины пленки может быть реализован путем измерения интенсивности р-излучения, прошедшего [c.254]

Яркостная (спектральная) пирометрия основана на измерении интенсивности (яркости) излучения тел при фиксированной длине волны. Если для длины волны X интенсивность излучения тела и интенсивность излучения АЧТ равны, то температура АЧТ будет равна яркостной температуре Тя излучающего тела. С термодинамической темиературой Т связана соотношением [c.191]

Определив из эксперимента спектр значений di и подобрав совокупность Ни, Нц, Hsi), отвечающую найденному спектру d можно найти параметр элементарной ячейки а и тип решетки Бравэ. Это означает, что определенная информация о структуре кристалла может быть получена даже без измерений интенсивности рассеяния, а по одним лишь положениям дифракционных максимумов. [c.186]

Начальная толщина слоя, где должны происходить термические процессы образования корочки, принята рав- ной 2,5 мм, поэтому показания тепломера, расположенного на поверхности, используются для определения результирующего теплопритока, а углубленного на 2,5 мм — для измерения интенсивности отвода теплоты к глубинным слоям. [c.164]

Радиационный метод основан на измерении интенсивности обратного рассеяния р-излучения в зависимости от толщины покрытия применим, когда атомные номера основного металла и покрытия отличаются не менее чем на 2. Относительная погрешность метода 5 %. [c.54]

Обеспечение высокой воспроизводимости указанных параметров осложняется с ростом динамического диапазона измерения интенсивности излучения в процессе сканирования, т. е. возрастают требования к быстродействию детекторов, отсутствию медленных процессов, зависящих от дозы облучения. [c.468]

Формулу (15) можно использовать и для определения -. 1 по измерению интенсивности линии при разных длинах светящегося столба. В самом деле, пусть для данной спектральной линии измеряются интенсивности Ii и для двух длин светящегося столба /j и /2 прочих одинаковых условиях). [c.417]

Наличие, как правило, у оптических функций возбуждения одного максимума и их плавный ход объяснялись тем, что в условиях проведенных опытов отсутствовали каскадные переходы. В самом деле, возбуждение какого-либо более высокого уровня (7 > А) и спонтанный переход с него на /г-й уровень должны были бы повести к возрастанию интенсивности линии 7 , -, для которой k-Vi уровень является исходным. В результате, на кривой, изображающей оптическую функцию возбуждения линии должен был бы появиться добавочный максимум или, по крайней мере, излом. Из отсут- ствия таких вторичных максимумов был сделан вывод, что вид оптической функции возбуждения спектральной линии непосредственно воспроизводит вид функции возбуждения энергетического уровня атома, являющегося исходным при излучении данной спектральной линии. Другими словами, считалось, что по измерениям интенсивностей спектральной линии, возбуждаемой пучком электронов, можно непосредственно определить относительные значения [c.444]

Выполненными в [128] измерениями пропускания инфракрасных дисперсных фильтров (также относящихся к концентрированным дисперсным системам) не установлены отклонения от закона Бугера для этих систем. Измерения интенсивности рассеянного концентрированной системой света, порожденного узким падающим пучком, показали, что для некоторых направлений рассеяния (угол рассеяния порядка нескольких градусов) наблюдаются отклонения от закона Бугера [159]. По-видимому, в результате рассе 1ния происходит пространственное перераспределение энергии, которое становится заметным при рассеянии узких пучков. В то же время для полусферического рассеянного излучения в концентрированных дисперсных средах не происходит нарушения закона Бугера. [c.140]

С помощью тщательно проведенных опытов (Аббо, Кабанна, Стрэтт, Вуд и др.) удалось убедительно доказать существование молекулярного рассеяния света в чистом воздухе и других газах и тем самым подтвердить, что цвет неба целиком может быть объяснен только молекулярным рассеянием света в чистой атмосфере. Измерение интенсивности рассеянного в атмосфере света позволило определить с помощью формулы Рэлея число молекул в единице объема (Л/j), а следовательно, и число Авогадро (Л л). Подобные измерения дали jVa = 6,05 10 , что является количественным подтверждением формулы Рэлея для газов. [c.314]

Для простоты и наглядности рассуждений будем считать, что разность между o)i и (02 (а также между со2 и м3) значительно превышает ширину аппаратной функции йм. Тогда измерение интенсивности света на одной частоте не приведет к искажению измерений на другой частоте и мы зарегистрируем три максимума. Пусть приемник света в исследуемом интервале частот малоселективен, а поглощение радиации в самом приборе неселективно. Тогда отношение квадратов амплитуд (или отношение площадей под тремя пиками на спектрограмме) будет равно отношению . Если преодолеть трудности с калибровкой прибора, всегда сопутствующие абсолютным измерениям , то сумма указанных площадей определит среднее значение исследуемой функции. [c.69]

Вопрос о связи между испускательной и поглощательной способностями различных тел подлежит детальному выяснению. Весьма простые опыты показывают, что чем больше энергии поглощает тело, тем больше оно излучает. Для демонстрации этой особенности теплового излучения измеряют поток световой энергии от двух стенок полого металлического i yoa, заполненного теплой водой (рис. 8.2). Одна из стенок, снаружи блестящая — она много света огражает и мало поглощает. Друг ая С1 енка зачернена. Ее коэффициент поглощения велик. Фотоприемник (термостолбик), соединенный с чувствительным гальванометром, поочередно подносится к двум этим стенкам куба, и отброс гальванометра, регистрируемый при измерении интенсивности излучения зачерненной стенки, во много раз больше, чем при измерении светового потока от блестящей стенки. [c.403]

Ионизационная камера обычно работает в режиме тока насыщения, где нет газового усиления. В этом случае число пар ионов, возникающих под действием попадающей в ионизационную камеру заряженной частицы, относительно невелико и регистрация отдельных. частиц с помощью ионизационной камеры при отсутствии газбвого усиления связана с большими трудностями. В режиме газового усиления ионизационная камера может работать в качестве счетчика отдельных заряженных частиц. Поэтому ионизационные камеры обычно подразделяются на два вида счетно-ионизационные камеры, предназначенные для регистрации прохождения через камеру одной какой-либо заряженной частицы, и интегрирующие ионизационные камеры, применяемые для измерения интенсивности потока частиц. В зависимости от условий задачи ионизационные камеры по форме электродов имеют вид плоского, сферического или цилиндрического конденсатора. Размеры их могут быть весьма различными — от долей кубических миллиметров до сотен литров, в зависимости от их назначения. [c.39]

Измерения интенсивности света, рассеянного атмосферой, проведенные в безоблачные дни в горных условиях, когда допустимо считать атмосферу свободной от случайных запылений, дали для числа Авогадро цифру, удовлетворительно согласующуюся с общепризнанным значением по исправленным данным, полученным между 1938 и 1951 гг., эти измерения дают для числа Авогадро значение (61,0 0,8) 10 моль в прекрасном согласии с принятым значением (60,2 0,3) 10 моль ). Хорошие результаты получены также из опытов по рассеянию света в газах в лабораторных условиях (Кабанн и его сотрудники по их последним данным Na = (61,0 0,8)моль-1). [c.587]

Опыт заключался в измерении интенсивности космических лучей после прохождения их через свинец различной толщины d. Прошедшие частицы регистрировались при помощи вертпкально расположенного телескопа, состоящего из трех счетчиков С, включенных в схему тройных совпадений СС, которая регистрировала частицы, идущие только строго вертикально. [c.108]

Измерение интенсивности звука с помощью диска Рэлея связано с большими трудностями, так как он настолько чувствителен, что на него влияют, например, постоянные воздушные потоки, 065 словленныо температурной неоднород шст.ыо воздуха II т. п. [c.228]

Выражение (5.19) позволяет независимо рассчитывать значения У (г,) для любой зоны источника. Экспериментально измеренные интенсивности 1 (ук) умножают на соответствующие коэффициенты bill для каждого из значений i. Затем столбцы чисел с полученными величинами bik I (уь) складывают. Для получения значений У (г,-) в той же шкале, что и интенсивности I (уи), результаты делят на радиус источника R. Значения коэффициентов bik в случае, когда плазма разделена на 10 зон, приведены в табл. 1. [c.237]

Экспериментальная установка. Измерение температуры дуги по молекулярным полосам СМ может быть выполнено на любом спектральном приборе большой или средней дисперсии. Следует работать при величинах спектральной ширины щели в пределах 4—16 см , для которых построены приведенные на рис. 90 и 91 кривые. При такой ширине щели вращательные линии полос, на-кладываясь друг на друга, образуют сплошной фон. Ошибки в измерениях интенсивностей и в построении контуров, необходимых для определения температуры по площадям (по кривым 1) и по спаду интенсивности в полосе (по кривым <3), в этом случае оказываются наименьшими. [c.249]

Если заданы плотности и коэффициенты ослабления всех сред, через которые проходит излучение, то из уравнений (12.24) и (12.25) определяется величина ф. Однако такой способ определения концентрации фаз в потоке по результатам прямых измерений ослабления излучения не всегда возможен. Например, в справочной литературе могут отсутствовать сведения о коэффициентах ослабления для заданной энергии излучения или в опытах используется не моноэнергетический источник излучения. В таких случаях концентрацию фаз в потоке можно определить по результатам относительных измерений, не привлекая данные по плотности, и коэффициенту ослабления веществ. Для этого при /о= =сопз1 производят последовательные измерения интенсивности излучения, прошедшего через опытный участок, заполненный только первой фазой /ь только второй фазой /2 и исследуемой средой /дф. По результатам измерений концентрацию определяют из уравнения [c.246]

При измерении интенсивности массообмена с поверхности продукта в контактных аппаратах возникают также специфические осложнения, для которых нет аналогов в процессах теплообмена, поскольку зависимосш / = рАр и Ат = Р строго описывают массообмен лишь при испарении чистой жидкости (воды) со свободной ее поверхности. Поверхность продукта Рп не всегда покрыта пленкой чистой воды и в испарении участвует лишь некоторая ее часть. Кроме того, в процессе обработки продукта поверхность испарения может перемещаться в глубину, что создает дополнительное гидравлическое сопротивление. Наконец, испарение происходит не из чистой воды, а из раствора, что по закону Рауля также сказывается на интенсивности массообмена. Эти обстоятельства учитывают с помощью коэффициента сопротивления испарению р = Рв/Рп. либо коэ ициента испарительной способности Ви = Рв/Рп, т. е. в качестве основного принимают второй или первый источник погрешности. Расчет / ведут по формулам / = = рвАуор" либо / = р,.енА/ , иначе говоря, р — величина, обратная Ви. Видимо, третий источник погрешности нельзя учитывать коэффициентом при А о, как это принимается в [64, 75], поскольку изменяется сама движущая сила А/) = рп — Рг Ф Рв — рг- Естественно предположить, что разработка метода прямого определения / при испарении с поверхности разных продуктов в условиях, близких к производственным, поможет выбрать рациональный способ учета всех этих погрешностей и измерения соответствующих коэффициентов. [c.17]

МОЩЬЮ трудно произвести сколько-нибудь точное измереьие интенсивности пучков. Если же фотографический метод регистрации заменить электрическим, например, поставить вместо фотопластинки цилиндр Фарадея, то точность измерения масс уменьшится, но зато появится возможность точного измерения интенсивности. Приборы такого типа называются масс-спектрометрами. Масс-спектромегры измеряют не энергию связи, а количество ионов с данным массовым числом, т. е. изотопный состав элеменгов. Определение изотопного состава требуется во многих областях науки и техники (см. гл. XIII). [c.40]

Ионизационная камера является одним из старейших методов регистрации ядерных частиц. Сейчас ионизационные камеры непрерывного действия широко применяются для дозиметрии ядерных излучений (см. гл. XIII, 1), для измерения интенсивности пучков Y-квантов из электронных ускорителей и для некоторых других измерений. Импульсные камеры в ядерной физике почти вытеснены другими, более совершенными типами детекторов. [c.495]

Существуют две разновидности метода — турбидиметрия, основанная на измерении интенсивности света, прошедшего среду (а = 0), и собственно нефеломет )ия, в основе которой лежит регистрация интенсивности рассеянного излучения (а = 90°), Основное уравнение турбидиметрии записывается в виде [c.112]

Приборами, работа которых основана на измерении ослабления интенсивности потока излучения, прошедшего через измеряемый материал, толщину материала можно определить 1) прямым измерением интенсивности потока излучения (абсолютный метод) 2) сравнением интенсивности двух потоков излучения с измерением разности или отношения интенсивностей 3) автома-тическнм непрерывным уравнением двух потоков излучения (метод компенсации). [c.389]

По мере прогрева основной массы жидкости скорость конденсации уменьшается и паровые пузыри вырастают до размеров, при которых становится возможным их отрыв от стенки. В этом случае конденсация пузырей происходит в переохлажденном ядре. потока и чем меньше недогрев, тем больше становится толщина двухфазного пристенного слоя. При некотором значений А нед паровые пузыри движутся в переохлажденном ядре потока по всему-сечению канала. Об этом свидетельствуют непосредственные измерения среднего истинного объемного ларосодержання ср в потоке недогретой жидкости, а также измерения интенсивности теплообмена и гидродинамического сопротивления. Высокие значения ф при л <0 (см. рис. 1.9) е могли бы устанавливаться в потоке, если бы область двухфазного течения ограничивалась тонким пристенным слоем. [c.255]

Вывод о пропорциональности интенсивностей составляющих узкого сериального дублета статистическим весам расщепленного уровня был обобщен Доргело и Бюргером 42] случай перехода между простым и расщепленным уровнями, относящимися к любой мультиплетности. При этом, если расщепленным -является верхний уровень, правило оправдывается лишь при выполнимости закона Больцмана (при статистическом равновесии). Указанное обобщение подтверждается измерениями интенсивностей составляющих главных и вторых побочных серий SP и PS. Как мы указывали ( 39), линии главной и 2-й побочной серий для всех мультиплетностей, начиная с трех, образуют группы по три линии, которые отличаются друг от друга интервалами и относительными интенсивностями. Теперь мы можем вычислить эти интенсивности. Для Р-терма (L= 1), характеризуемого суммарным спиновым квантовым числом S, квантовое число J принимает три следующих значения = 1 J2 = S] = S— 1. Соответственно интенсивности трех составляющих мультиплета PS должны относиться как Д 12 - S ё2 - ёъ- [c.409]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...