Поле стационарное

Говорят, что силовое поле стационарно, если рассматриваемые силы не зависят явно от времени. В противном случае силовое поле называется нестационарным. [c.57]

Рассмотрим теперь консервативную систему, т. е. систему, в которой все силы потенциальны, а поле стационарно. Для такой системы (см. 4 гл. И) [c.75]

Если поле стационарно, т. е. если ГГ не зависит явно от времени, то система консервативна. При движении консервативной системы ее полная энергия Е, подсчитанная относительно декартовой системы координат, не изменяется. Этим же свойством обладает полная энергия консервативной системы Е, подсчитанная относительно любой иной системы координат Qi,. .., q , если преобразование новых координат q в декартовы стационарно, т. е. не зависит явно от времени. В этом случае Т = Т = [c.259]

Поверхность эквипотенциальная 95 Поле стационарное 89 Порог 1 1 [c.247]

Запишем уравнения магнитной газовой динамики для единичной струйки газа, пренебрегая вязкостью и теплопроводностью жидкости. Будем считать движение жидкости установившимся, магнитное поле — стационарным, а вектор [Е X В], определяющий работу электромагнитной силы (см. (94)),— направленным параллельно вектору скорости W. В этом случае поток вектора [Е X В] направлен по нормали к поперечному сечению струйки. [c.224]

Температурное поле изменяется по направлению одной, двух или трех координат. В соответствии с этим различают одномерные, двумерные и трехмерные поля. Стационарное одномерное температурное поле можно описать уравнением [c.246]

Размер облучаемого контрольного поля стационарных дефектоскопов при визуальном контроле равен 100 X X 200 и 200 X 350 мм, соответственно расстояние между объектом и глазом контролера (оператора) 250 и 500 мм. Отношение максимальной облученности к минимальной в пределах размера облучаемого контрольного поля должно быть не более 2. [c.163]

Известно, что электростатическое поле, постоянное магнитное поле, стационарное электрическое поле тока в проводящей среде, стационарное тепловое поле (без источников тепла), поле функций тока при движении невихревых потоков идеальной жидкости и многие другие поля описываются уравнением Лапласа, имеющим следующий вид [c.90]

Если -g- = Q, температурное поле стационарно и удовлетворяет уравнению Лапласа. [c.251]

Предположим, что мы имеем дело с телом твердым в собственном узком смысле слова пусть в нем создано неравномерное температурное поле, стационарное или нестационарное, Рассмотрим явление передачи тепла внутри тела в окрестностях точки М для какого-либо момента времени т. Предположим, что температура в Ж в этот момент времени равна и выделим элемент dF изотермической поверхности F, проходящей через М, и поставим себе задачу выразить численно количество тепловой энергии 3Q, передаваемой за элемент времени 8т от элемента dF к элементам бесконечно [c.155]

Смещение температурного поля стационарного теплового режима при инфильтрации получим из уравнений (17.19) и (17.16) [c.196]

Геометрическое место точек, имеющих одинаковую температуру, образует изотермическую поверхность. Форма и положение такой поверхности в пространстве меняются во времени, если поле нестационарное, и остаются неизменными, если поле стационарное. Кривые, образующиеся в результате пересечения изотермической поверхности и плоскости, называются изотермами. Поскольку в одной и той же точке не может быть одновременно двух значений температуры, изотермические поверхности, так же как и изотермы, никогда не пересекаются — они либо заканчиваются на поверхности тела, либо замыкаются сами на себя. [c.166]

Такое поле называется нестационарным тензорным полем. Стационарное тензорное поле одинаково в рассматриваемой точке с координатами Xj в любой момент времени [c.252]

Ввиду сложности физических явлений в центре ядра обратного осевого вихря [5] с учетом гипотезы [6] принято, что вихревое ядро с конечными размерами действует в поле стационарного течения с циркуляцией как инородное тело, которое можно заменить твердым телом такой же формы, т. е. установкой (см. рис. 1) направляющего конуса. [c.106]

Если поле стационарно, то в нуль обратится только частная производная от этих функций по времени, полная производная в общем случае будет отличной от нуля в свя- зи с наличием конвективных членов. [c.109]

Представления (3.179), (3.180) описывают плоское упругое поле, стационарное в системе координат = л — Vt, -ц == у, движущейся в направлении неподвижной положительной оси х со скоростью V, меньшей с . Это поле, как и в статическом случае, расщепляется на два независимых поля, дающих соответственно плоскую деформацию (функции ф1 и фг) и сложный сдвиг [c.119]

Коэффициенты интенсивности напряжений Кь Кп, Кщ в общем случае зависят от времени, граничных условий, конфигурации тела и трещины, скорости и ускорения роста трещины и т. п. эта зависимость определяется из решения задачи в целом. Если упругое поле стационарно в целом, то эти коэффициенты, очевидно, не будут зависеть от времени и от скорости трещины. [c.120]

Обратимся ко второму интегралу по объему (площади) в системе ИУ (III.24) Будем считать, что температурное поле стационарное, и преобразуем этот интеграл с учетом выражений (III.6) [c.65]

Магнетик в магнитном поле стационарных токов. Внешнее магнитное поле здесь также создается внешними зарядами е , однако разница с предыдущим примером состоит в том, что общая величина зарядов очень велика, и, несмотря на их небольшую скорость, нельзя пренебрегать их магнитным полем. Обычно е заряды электронов проводимости в металлах и т. п. Их электрическое (статическое) поле компенсируется полем ядер, поскольку проводник с током в целом электрически нейтрален. [c.14]

Уравнение семейства поверхностей уровня скалярной функции ср (лг, у, г <) в данный момент времени, если поле не стационарно, и в любой момент, если поле стационарно, будет [c.40]

Чтобы лучше разобраться в многообразии векторов, заданных в точках пространства, поступим так. В данный момент времени, если поле не стационарно, нли в любой, если поле стационарно, проведем через выбранную точку М (рис. 2) соответствующий ей вектор поля а, отложим вдоль положительного направления этого вектора малый отрезок МЛ1, затем в тот же момент времени, если поле не стационарно, проведем через точку /И соответствующий ей вектор а, точно так же отметим вектор а" в точке М", расположенной на направлении вектора а, и т. я. Если взять точки /И, М, М"... достаточно близкими друг к другу, то указанным путем можно прочертить в пространстве линию, обладающую тем свойством, что в каждой ее точке вектор поля направлен по касательной к ней. Такая линия называется векторной линией поля (вспомнить например, силовые линии электрического или магнитного поля, вдоль которых направлен вектор напряжения поля). [c.42]

Рис. 64. Замена нестационарного электрического поля стационарными полями на шаге

Процессы распространения тепла происходят только в том случае, если температура в различных точках тел неодинакова. При этом в общем случае распространение тепла сопровождается изменением температуры в пространстве и времени. Совокупность значений температуры в данный момент времени для всех точек рассматриваемого пространства называется температурным по л е м. Различают с т а ц и о н а р н о е и нестационарное температурные поля. Стационарное температурное поле наблюдается, когда температура в различных точках пространства не изменяется во времени. Бели температура изменяется во времени, температурное поле называется нестационарным. [c.153]

Например, если бы частица всё время находилась в точке А, но поле все же менялось, то А , = О, но А О и АУ = АУ . Если же если поле стационарно, т.е. не меняется от точки к точке, то АУ фО, но АУ ,, =0 и АУ = АУ . В общем случае АУ = АУ +АУ . [c.146]

Уравнения (3.2.3) и (3.2.4) описывают нестационарные температурные поля. Стационарному температурному полю отвечает уравнение Лапласа [c.56]

Предположим, что диффузия происходит в поле стационарной турбулентности. Тогда величины а и не зависят от i, следовательно, могут зависеть лишь от 2. Введя новые неизвестные Р = р1 Р2 (плотность вероятности для координаты диффундирующей частицы) и д= р1 — Рг) (плотность потока диффундирующих частиц), получим [c.607]

Если температурное поле стационарно, то второй интеграл в выражении (38) обращается в нуль и мы получим [c.733]

Если предположить далее, что потенциальное поле стационарно, то dVjdt = 0 и [c.143]

Система, у которой все силы потенциальны, а потенциальное поле стационарно, была названа вышг консервативной. На точки консервативной системы непотенциальные силы не действуют, М =0 и поэтому [c.143]

Во всех предыдущих параграфах данной главы мы рассматривали движение системы в потенциальном поле, но не требовали, чтобы поле это было стационарным. Именно поэтому мы предполагали, что лагранжиан, гамильтониан и иные функции, встречавшиеся нам по ходу изложения, могут зависеть явно от времени. В этом смысле изложенный выше материал охватывал движения в нестационарных потенциальных полях и, в частности, движение в потенциальном поле системы, имеющей механические реономпые связи. Для случая, когда система натуральна, связи склерономны и поле стационарно, т. е. когда потенциальная функция не зависит явно от времени, выше было установлено лишь то, что гамильтониан совпадает с полной энергией системы. Отправляясь от этого факта, мы ввели понятие обобщенно консервативной системы как такой гамильтоновой системы, в которой гамильтониан не зависит явно от времени, а сам гамиль- [c.325]

Явление диссипации энергии продольных волн в бесстолкно-вительной плазме называется затуханием Ландау. Как видно из (7.87), диссипация вызывается электронами, скорость которых в направлении распространения электрической волны совпадает с фазовой скоростью волны Ьк=(л к. Относительно этих электронов поле стационарно и производит над ними работу, которая при усреднении по времени не обращается в нуль. [c.134]

Анализируем эти эффекты в двух предельных случаях 1) фронт треиданы неподвижен. внешние циклические нагрузки постоянной амши-туды изменяются с большой частотой 2) фронт трещины распространяется с неко горой постояннрй скоростью, при этом упругое поле стационарно в малой окрестности фронта трещины в подвижной системе координат, связанной с фронтом трещины. [c.92]

В случае диспергирующей среды свяй> между и Е(г, t) не имеет указанного выше простого вида, а носит нелокальный характер значение плотности тока в данной точке г в момент времени г определяется не одним лишь значением (г. О, а значениями Е во всех точках проводника во все предшествующие I моменты времени и описывается интегральным соотношением. Если проводящая среда линейна (её свойства не зависят от напряжённости электрич. поля), стационарна (свойства не зависят явно от времени) и пространственно однородна, то существует простая связь между пространственно-временньми фурье-образа-ми ф-ций Е(г, О и (г, (у. [c.589]

Из рассмотренных примеров можно установить, что если температурное поле стационарно и считается заданным, то единственным новым критерием подобия при моделировании явлений термомеханики, в сравнении с условиями подобия при отсутствии нагрева, будет определяющий критерий аТ == idem. [c.214]

Пусть тепловое поле стационарно, осесимметрично и не зависит т координаты z заданы температуры 0(a) и 0(6) внутренней и аружной поверхностей трубы. [c.9]

В случае дрейфового механизма голографической записи во внешнем постоянном поле стационарная голограмма при выполнении условия квазинейтральности оказывается несмещенного типа. Знак решетки не зависит от типа доминирующих фотовозбужденных носителей (дырок или электронов). В любом случае наблюдается компенсация или вытеснение поля из ярко освещенных полос интерференционной картины. [c.59]

В шестой главе на основе представления общего решения уравнений теории упругости в перемещениях в форме П. Ф. Пап-ковича исследуются осесимметричные задачи термоупругости для цилиндра и полой сферы при заданных температурных полях (стационарных или нестационарных). Функциональный произвол в представлении общего решения здесь используется так, чтобы наиболее просто удовлетворить граничным условиям. [c.9]

В силу больщой важности этого уравнения целесообразно рассмотреть дополнительные соображения, относящиеся к выводу этого уравнения и позволяющие лучше понять область его приложимости. Начнем с простейшего случая диффузии в поле стационарной однородной турбулентности. В этом случае тензор [c.544]

Классическая механика (1980) -- [ c.57 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.273 ]

Основные законы механики (1985) -- [ c.89 ]

Механика сплошных сред (2000) -- [ c.25 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.56 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.250 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.420 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...