Начальное направление

Чтобы построить кривую по заданному ее графику уравнения а=/ (s) в естественных координатах, проводим в намеченной начальной точке Л начальные направления касательной to и нормали по строящейся кривой А В. [c.319]

Пусть подвижная система координат x Ey z (рис. 116) движется поступательно. В таком случае оси Ex, Еу и Ег будут оставаться параллельными своему начальному направлению. Для простоты выкладок пусть эти оси направлены параллельно осям основной системы координат. Тогда во все время движения будем иметь Ех Ох Еу Оу Ez WOz. [c.190]

Задача № 72. Ширина А В реки (рис. 119,а) равна 900 м, и берега ее параллельны. Моторная лодка, выйдя из пункта В, держала курс перпендикулярно берегам и достигла противоположного берега через 5 мин, но не в пункте А, находящемся против S, а в пункте С, лежащем на 300 м ниже по течению. Во втором рейсе та же моторная лодка, выйдя из того же пункта В, взяла курс под углом о к ВА (начальное направление на пункт D, лежащий на 300 м выше пункта А по течению) и сохраняла свое направление (угол 6), но подошла к правому берегу в пункте Е, лежащем ниже А. [c.193]

Поступательным движением называют такое движение твердого тела, при котором всякая прямая, взятая в теле, остается параллельной своему начальному направлению. [c.49]

Так как начальное направление скорости электрона соответствует углу ф = 0, то угол ф, определяемый последним равенством, есть угол между начальным и конечным направлениями скорости электрона. Этот угол называют углом расстояния, а расстояние h — прицельным расстоянием электрона. [c.160]

Движение тела, при котором соединяющая две любые точки этого тела прямая перемещается, оставаясь параллельной своему начальному направлению. [c.66]

Указание. При сравнении надо исходить из одного и того же начального направления вектора, обусловленного элементарным участком у полюса волны. В методе же лунок начальным направлением считают направление вектора, обусловленного действием меридиональной полоски. Нужно ввести соответствующую поправку, разбив полоску на зоны, аналогичные меридиональным. [c.875]

Начальное направление оси гироскопа возьмем перпендикулярным к вектору Q и будем считать, что ось гироскопа мало отклоняется от этого положения, т. е. 0 = я/2 + б, где б — малая величина тогда sin 0 — os б 1 и, полагая ф > 2, получаем [c.609]

При малом начальном возмущении со<°) и при достаточно большой угловой скорости собственного вращения ось гироскопа должна в среднем сохранять начальное направление неизменным в пространстве, совершая около этого направления мелкие высокочастотные дрожания (см. 153). [c.622]

Если подействуем на ось быстро вращающегося гироскопа (рис. 395) мгновенной силой (т, е. сообщим ей удар), то точка А сместится за весьма малый промежуток времени действия этой силы на очень малую величину VA t и ось гироскопа практически почти не изменит своего начального направления, т. е. по отношению к ударам ось гироскопа нечувствительна. В этом проявляется свойство устойчивости оси быстро вращающегося гироскопа. [c.715]

Определим критическую нагрузку, при которой возможна потеря устойчивости с выходом осевой линии кольца из плоскости для случая, когда вектор q2 при потере устойчивости остается неизменным по направлению (параллельным своему начальному направлению). Из трех уравнений системы (3.59) исключаем Qo3 и Моь что приводит к уравнению [c.108]

Определить критическую нагрузку q (рис. 3.14,6) для случая, когда вектор q при потере устойчивости остается параллельным своему начальному направлению (с учетом начального напряженного состояния). Рассмотреть два случая потери устойчивости кольца )) в плоскости чертежа 2) относительно плоскости. [c.126]

Допустим, что воздушная струя имеет осевую линию, образованную в итоге сложения двух движений наружного воздуха со скоростью Уо, параллельной координатной оси Оу (горизонтальной) и движения осевых частиц струи, выходящей под углом а к вертикальной оси координат (оси Ох). Осевая линия струи, отклоняясь от начального направления, пересекает ось Ол в точке N (рис. IX. 12). [c.139]

Лопаточный диффузор 3 состоит из системы неподвижных лопастей (рис. 151 и 152), образующих по окружности отводящие каналы, начальное направление которых совпадает с направлением абсолютной скорости выхода потока из рабочего колеса. Поток, двигаясь вдоль лопастей диффузора, плавно поступает в корпус насоса одновременно часть кинетической энергии преобразуется в энергию давления. Число лопастей на- [c.244]

Когда свободная струя воды, имеющая некоторую скорость ш, натекает на неподвижную преграду, то она отклоняется этой преградой (изменяется траектория движения) и воздействует на преграду, развивая некоторую силу Р. Если преграда неподвижна, то она в свою очередь воздействует на частицы струи с силой Р, отклоняет их от перво-, начального направления движения и соответственно уменьшает слагающую их скорости в этом направлении. [c.86]

Мы условились начальное направление фиктивного кинетического момента ОАГ брать по оси Ог. Таким образом, начальное отклонение рд не превосходит . Поэтому имеем [c.165]

Если давление на внешнее кольцо сохраняется и ось фигуры волчка при дальнейшем вращении внутреннего кольца приближается к вертикали, то сопротивляемость внешнего кольца непрерывно уменьшается. Теперь внешнее кольцо без труда может быть приведено в быстрое вращение, но только в направлении, соответствующем направлению первоначально произведенного давления. При попытке вызвать вращение внешнего кольца в противоположном направлении маховичок переворачивается его ось фигуры стремится внезапно принять противоположное направление, причем внутреннее кольцо, очевидно, поворачивается на 180°. Хотя теперь мы можем беспрепятственно вызвать вращение внешнего кольца в новом (противоположном начальному) направлении, но попытка вынудить вращение этого кольца в первоначальном направлении снова вызовет переворачивание оси волчка. [c.199]

Более трудным делом является боковое управление несмотря на наличие водяных течений, торпеда должна сохранять начальное направление, полученное при выстреле. Для этого необходим прибор, способный независимо ориентироваться в пространстве. Этой способностью обладает гироскоп. В момент выстрела маховичок прибора Обри приводится в быстрое вращение. Благодаря этому внешнее кольцо оказывается фиксированным в пространстве, как это имело место в опы- [c.202]

Однако действие этой компоненты W сопротивления воздуха не исчерпывается тем, что она дает момент М, влияющий на момент импульса снаряда (согласно закону момента импульса или закону площадей) эта сила оказывает и непосредственное влияние на форму траектории снаряда (в соответствии с законом импульса или законом движения центра тяжести). Отсюда (принимая во внимание направление силы W) мы делаем следующее заключение правое вращение снаряда приводит к отклонению его траектории вправо (так называемая деривация), а левое вращение — к отклонению траектории влево. Назовем вертикальной проекцией проекцию траектории на вертикальную плоскость, проходящую через начальное направление полета снаряда, а горизонтальной проекцией траектории — проекцию на горизонтальную плоскость. [c.210]

Возвращаясь снова к телеологической стороне этого принципа и принципа наименьшего действия Гамильтона, заметим, что наименьшее действие при известных обстоятельствах может оказаться и наибольшим действием . Дело в том, что требование ... = О соответствует собственно не минимуму а, вообще говоря, лишь экстремуму. Проще всего это можно показать на примере геодезических линий, на поверхности шара, которые являются дугами больших кругов. Если начальная точка О и конечная точка Р траектории находятся в одном и том же полушарии, то дуга большого круга, непосредственно соединяющая эти две точки, будет, правда, короче всех круговых дуг, получающихся от пересечения сферы с плоскостями, проходящими через О и Р, но не через центр шара однако и дополнительная дуга большого круга, которая при противоположном начальном направлении движения проходит от точки О через все второе полушарие к точке Р, представляет собой геодезическую линию, причем эта линия длиннее всех остальных круговых дуг, проходящих от О к Р через второе полушарие. Отсюда [c.276]

Ar ont (ПродДуг ) - построение дуги как продолжения предшествующей линии или дуги. При этом начальной точкой дуги и ее начальным направлением станут соответственно конечная точка и конечное направление последней созданной дуги или отрезка. Такой способ особенно удобен для построения дуги, касательной к заданному отрезку. [c.220]

Спарник АВ (рис. 131) при вращении кривошипов ОИ -и О2В (OiA O B) такж движется поступательно (любая проведенная в нем прямая остается параллельной ее начальному направлению). Точки спарника движутся при этом по окружностям. [c.118]

Так как са—величина малая, то радиус кривизны траектории очень велик, т. е. отклонение от начального направления Oq происходит достаточно медленно. Если для небольших перемещений считать <р= onst, то и р= onst, т. е. траекторией точки будет окружность радиуса р. [c.448]

Теорема . Не изменяя движения тела и сохраняя его мгновенную угловую скоростыл, можно перенести мгновенную ось вращения параллельно ее начальному направлению в произвольное положение в теле, сообщив при этом телу дополнительную переносную мгновенную поступательную скорость. [c.171]

Не изменяя механического состояния абсолютно твердого тела, вектор силы можно переносить параллельно его начальному направлению в произвольную точку тела центр приведения), прилагая при этом К телу пару сил (присоединенную пару). Момент присоединенной пары равен моменту си.т относшпельно центра приведения. [c.287]

Рассмотрим случай, когда вектор q при потере устойчивости остается параллельным своему начальному направлению (рис. 3.7). Для определения критической нагрузки q необходимо получить выражение для пр.иращений компонент вектора Aq. В Приложении [см. соотношение (П. 159)] было получено выражение для приращения вектора а, неизменного по направлению и модулю, в случае изменения положения связанных осей при малых углах поворота. Из соотношения (П.159) следует [c.106]

Ось наружной рамки гиростабилизатора, представленного на рис. РВ.1, направлена параллельно нормальной оси самолета. Начальное направление оси ротора гироскопа относительно самолета устанавливается с помощью арретирующего устройства 4. [c.284]

Начальное направление распрострапения трещины совпадает с направлением, вдоль которого нормальные растягивающие напряжения достигают макси.мально возможной интенсивности [c.483]

Приведение задачи о рассеянии к лабораторной системе координат. В предыдущем параграфе мы рассматривали рассеяние частиц в поле неподвижного заряда, т. е. изучали движение одной точки. На практике, однако, в этом процессе всегда участвуют два взаимодействуюш,их тела, например в опыте Резерфорда мы имеем а-частицу и атомное ядро. При. этом вторая частица не является неподвижной, а перемещается в результате взаимодействия с первой. Но мы знаем, что задачу о движении двух тел, находящихся под действием центральной силы взаимного притяжения или отталкивания, можно свести к задаче о движении одного тела. Поэтому может показаться, что единственная поправка, которую нам надлежит сделать, состоит в замене массы т на приведенную массу ц. Однако в действительности вопрос этот не так прост. Дело в том, что измеряемый в лабораторных условиях угол рассеяния (мы обозначим его через ) есть угол между конечным и начальным направлениями движения частицы ). В то же время угол 0, вычисляемый по формулам соответствующей задачи для одного тела, есть угол между конечным и начальным направлением [c.101]

На рис. 36 это векторное соотношение изображено для момента времени после того, как yoi e имело место рассеяние в этот момент скорости v и v[ образуют углы О и 0 с вектором R, идущим вдоль начального направления. С помощью этого чертежа находим [c.103]

Отметим некоторые свойства быстро вращающегося гироскопа. Пусть гироскоп закреплен так, что его центр тяжести совпадает с неподвижной точкой О. Такой гироскоп называют уравновешенным. Пусть он вращается вокруг оси симметрии с угловой скоростью Так как в данном случае ось симметрии является главной центральной осью инерции, то кинетический момент Ко гироскопа направлен по оси симметрии, причем Ко = oJi. Последнее равенство является не приближенным, а точным. Если момент внешних сил относительно центра тяжести равен нулю, то вектор Ко постоянен, и ось гироскопа сохраняет свое начальное направление в неподвижной системе координат. [c.210]

Действительная траектория материальной точки полностью определена, если даны начальное положение и начальное направление. Это вытекает из механических оснований, но это можно было бы также доказать, исходя из найденного геометрического свойства действительных траекторий. Если же дано только начальное положение А, то начальное направление на элементе поверхности, соответствующем точке А, можно выбрать произвольно. Такилг образом, из определенного места выходит бесконечно большое число действительных траекторий. [c.555]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...