Распространение излучении

При распространении излучения в среде количество световой энергии вдоль луча от точки к точке может изменяться за счет процессов ослабления и испускания излучения. Изменение спектральной интенсивности излучения описывается уравнением переноса излучения [160] [c.141]

В случае малой оптической толшины среды в направлении распространения излучения и при условии малости поглощения и собственного излучения среды будет справедливо приближение прозрачного газа [125]. Интенсивность падающего излучения в этом приближении остается практически неизменной при его распространении. [c.143]

Другим подходом к решению задачи [1—4] может быть использование методов расчета полей излучения в защитах с неоднородностями, основанных на макроскопических константах закономерностей распространения излучений в средах. [c.139]

Оценка распространения излучений через ослабленные места в защите [c.327]

Быстрый рост интенсивности первой стоксовой компоненты обусловлен тем, что в эту компоненту переходит значительная часть (примерно до 70 %) интенсивности возбуждающего излучения. Поэтому первая стоксова компонента сама начинает играть роль падающего излучения и возбуждает вторую стоксову компоненту I s- По мере распространения излучения в активной среде интенсивность второй компоненты также быстро возрастает и она в свою очередь возбуждает третью стоксову компоненту и т. д. (см. рис. 36.8, а). Таким образом, происходит постоянная перекачка энергии падающего излучения в более высокие стоксовы компоненты. Интенсивность исходного излучения / при этом соответственно падает. [c.314]

Остается выполнить интегрирование по всем направлениям распространения излучения, после чего получаем [c.267]

Преломление — изменение направления распространения излучения вследствие изменения скорости его распространения в оптически неоднородной среде или при переходе из одной среды в другу]о. [c.151]

Плотность потока частиц или фотонов — это число частиц, падающих на сферу с единичной площадью поперечного сечения в единицу времени ). В частном случае вместо сферы имеют в виду плоскость, расположенную перпендикулярно распространению излучения. [c.149]

Для удобства сопоставления различных веш,еств, оптически однородных в направлении распространения излучения, коэффициент внутреннего пропускания приводят обычно к единичной толщине поглощающего слоя. Расчетная формула для такого приведения имеет вид [c.768]

Распространение излучения в поглощающей среде. Рассмотрим процесс прохождения излучения со спектральной плотностью энергетической яркости через плоский слой среды с толщиной dS. Собственным излучением слоя и рассеянием пренебрегаем. Экспериментально установлено, что величина bx S) на выходе из слоя и bi(0) на входе и него связаны следующим образом [c.293]

Теплообмен и з л у ч ен и ем—это процесс, который происходит следующим образом внутренняя энергия вещества превращается Б энергию излучения (энергия фотонов или электромагнитных волн, излучаемых телом или средой), далее происходит распространение излучения в пространстве (процесс переноса излучения), далее энергия излучения поглощается веществом, которое оказалось на пути фотонов или электромагнитных волн. [c.171]

Рис. 4.4.1. Элементарный цилиндр с образующей, параллельной направлению распространения излучения

Проинтегрируем уравнение переноса излучения (4.4.10) по всем частотам V от 0 до оо и всевозможным направлениям вектора направления распространения излучения О. В результате получим уравнение энергии для полного излучения [c.168]

Излучение обладает как волновыми, так и корпускулярными свойствами, которые не проявляются одновременно. Волновыми свойствами объясняется процесс распространения излучения в пространстве, корпускулярными — явления испускания, поглощения и отражения. Эти свойства описываются уравнениями электродинамики и квантовой механики. Излучение характеризуется длиной волны или частотой V. Большая часть твердых и жидких тел (за исключением полированных металлов) излучает энергию во всем диапазоне длин волн. С энергетической точки зрения наиболее важная роль в лучистом теплообмене при умеренных температурах принадлежит инфракрасному излучению. Оно имеет одинаковую природу с другими видами излучения и соответствует диапазону длин волн 0,8 10 < < [c.126]

Энергетическая яркость (лучистость). Эта величина представляет собой энергетическую силу света, приходящегося на единицу площади проекции поверхности источника на направление, перпендикулярное направлению распространения излучения. Согласно этому определению [c.286]

Для получения когерентных волн созданы специальные оптические квантовые генераторы. В этих генераторах электромагнитные волны, зарождающиеся в различных местах, удаленных друг от друга на большие расстояния, когерентны между собой. Оптические квантовые генераторы обычно называют лазерами. Важным свойством лазеров является не только получение когерентного излучения, но и способность к большой концентрации световой энергии во времени и в пространстве, а также по направлению ее распространения. Излучение получается с высокой степенью монохроматичности. [c.74]

Распространение излучения в среде [c.32]

Изменение скорости распространения излучения в данной среде описывается формулой [c.36]

Поскольку скорость электромагнитных волн в вакууме известна, то, зная величину п , по (1-45) нетрудно определить искомую скорость распространения излучения в данной среде. [c.36]

Зная п , и можно в соответствии с (1-45) и (1-51) определить реальную скорость распространения излучения [c.38]

Проведенные для рассмотренной задачи экспериментальные исследования во всех случаях хорошо согласуются с результатами расчетов. Составляющую /ал. пат. можно вычислить на основе информации о дифференциальных характеристиках альбедо. Компоненту /ал. naTg учитывают использованием в расчетах / aTg характеристик распространения излучений для бес- [c.154]

Помимо усиления активной средой, существует ряд факторов, которые уменьшают амплитуду волны внутри резонатора. Коэффициенты отражения зеркал резонатора не равны единице. Более того, для вывода излучения из резонатора по крайней мере одно из зеркал делается частично прозрачным. Кроме того, при распространении излучения вдоль оси резонатора будут и другие потери энергии потока излучения, вызванные его дифракцией, рассеянием в среде, заполняющей резонатор и т. д. Все эти потери энергии можно учесть, введя для зеркал некоторый эффективный коэффициент отражения Гэфф> который меньше значения истинного коэффициента отражения зеркал г. [c.780]

Генерация кратных гармоник впервые наблюдалась в 1961 г. (Франкен с сотр.) при распространении излучения рубинового лазера в кристаллическом кварце, дигидрофосфате калия и триглицин-сульфате. Схема эксперимента, показанная на рис. 41.6, в принципиальном отношении очень проста. На плоскопараллельный слой / слева падает коллимированный или сходящийся пучок лазерного излучения. Из пластинки выходит излучение второй гар [c.837]

Метод интерференции микроволн. Развтие техники сверхвысоких частот в военные и послевоенные годы пoзвoлиJЮ значительно расширить возможности эксперимента и сделать резкий рывок в увеличении точности измерений скорости распространения электромагнитных волн. Именно в СВЧ-диапазоне (длины волн порядка i см) возможны очень точные и, главное, независимые измерения частоты излучения v и его длины волны А. Скорость распространения излучения =Xv, таким образом, также определяется с высокой точностью. [c.125]

К. Фрум (США) [70] опубликовал результаты своих измерений скорости распространения излучения с длиной волны А = 4,2 мм и частотой 72,006 ГГц с=(299792,5 +Од) км/с. Это значение с долгое время считалось наиболее точным. Возможности дальнейшего уве.11ичения точности возникали при проведении измерений в области больших частот (меньших длин волн) и были реализованы после создания лазеров. [c.125]

Дисперсия — явление изменения скорости распространения излучения в зависимости от его частоты, в результате которого момспо получить paзJюжeниe сложного излучения на составляющие его монохроматические излучения. [c.151]

Выведем уравнение переноса излучения, описывающее изменение спектральной плотности энергетической яркости во времени и в пространстве. Рассмотрим процесс распространения излучения частоты v в единичном интервале частот и некотором направлении ii. Для этого выделим в среде элементарный цилиндр с площадью основания, равной d5, и образующей длиной d/ образующая цилиндра паралтель-на вектору й (рис. 4.4.1). Изменение спектральной плотности энергетической яркости излучения при переходе от основа- [c.160]

При проведении статистической имитации на ЭВМ моделируется случайный эксперимент, по его результатам находится оценка математического ожидания Е А), а затем из формулы (6.25) определяется приближенное значение ф, . Соответствующий алгоритм включает в качестве повторяющегося единичного акта генерацию координат случайной точки на поверхности 5, и значений углов 0 и г[), а также проверку для получившегося направления распространения излучения факта попадания луча на поверхность Sj. Эта проверка похожа на проводимый при расчетах по ( рмулам (6.11), (6.13) анализ наличия затененности у элементарных площадок. После проведения М актов испускания излучения оценка математического ожидания Е рассчитывается по формуле [c.190]

Электрон, движущийся под действием поля, ионизирует газовые молекулы, когда скорость его движения выше 1000 км1сек. При этой скорости движения, сталкиваясь с нейтральной молекулой, он рас-. щепляет ее на положительный и отрицательный ион, либо соединяясь с молекулой, образует только-отрицательный ион. В некоторых случаях электрон, разогнанный полем, не обладая достаточной живой силой, не ионизирует, а только возбуждает молекулу, и она отдает свою, избыточную энергию в виде излучения, т. е. испускает фотон. Фотон поглощается какой-либо другой молекулой, которая, в свою очередь, может ионизироваться. Внутренняя фотонная ионизация газа благодаря большой скорости распространения излучения приводит к особенно быстрому развитию каналов повышенной электропроводности в разрядном про1межутке газа. [c.30]

Дело обстоит гораздо слоЖ1нее, когда излучение распространяется в материальной среде. С точки зрения электронной теории взаимодействие излучения и вещества заключается в воздействии электромагнитной волны на электрические заряды, входящие в состав атомов вещества. Это воздействие сводится к возбуждению колебаний электронов в такт с колебаниями проходящей через среду электромагнитной волны, в результате чего возбужденные колебания зарядов приводят к испусканию вторич нт.ьх электромагнитных волн. Для отдельного изолированного атома излучение вторичных волн той же частоты, что и падающая волна, описывается косинусоидальной диаграммой испускания по различным направлениям [Л. 15]. Вторичные волны, испускаемые соседними атомами, оказываются когерентными и интерферируют друг с другом. В результате такой интерференции излучение среды в стороны почти полностью нивелируется, а взаимная интерференция иер-вичной и вторичных волн, приводит к возникновению результирующей волны, которая распростраияется в первоначальном направлении, но с фазовой скоростью, мень-щей, чем скорость излучения в вакууме. Таким образом, следствием взаимодействия излучения е атомами и молекулами вещества является прежде всего уменьшение скорости распространения излучения в реальной среде по сравнению с вакуумом. Если при этом скорость распространения излучения в среде. меняется с частотой, то будет происходить так называемая дисперсия электромагнитных волн в данной среде. [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...