Бернулли интеграл

Более подробное рассмотрение данного вопроса показывает, что уравнение Бернулли (интеграл Бернулли) в виде (3-60) оказывается справедливым (при соблюдении отмеченных выше условий) [c.98]

Это уравнение Бернулли, интеграл которого [c.417]

Бернулли интеграл см. Интеграл Бернулли [c.289]

Интеграл Бернулли имеет вид [c.143]

Интеграл Бернулли в этом случае можно записать в виде [c.254]

Особенно простой вид имеют уравнения, описывающие движение жидкости, если к условиям существования интеграла Бернулли — Эйлера добавить еще условие несжимаемости жидкости. Действительно, в этом случае интеграл (162.31) будет иметь вид [c.256]

Предположим, что движение установившееся и массовые силы отсутствуют. Тогда справедлив интеграл Бернулли — Эйлера, который в рассматриваемом случае имеет вид [c.265]

Бернулли — Эйлера интеграл 255, 258 [c.341]

Всякое одномерное движение (движение, зависящее всего от одной пространственной координаты) непременно потенциально, так как всякую функцию v x, t) можно представить в виде производной v x,t) = d(f x,t)/dx. Поэтому мы можем воспользоваться в качестве первого интеграла уравнения Эйлера уравнением Бернулли (9,3) [c.551]

Для потенциального движения вместо уравнений Эйлера можно написать сразу их первый интеграл, т. е. уравнение Бернулли [c.607]

Уравнение Бернулли иногда используется в несколько ином виде. Для этого интеграл разбивается на две части [c.28]

Для того чтобы пользоваться уравнением Бернулли для сжимаемого газа, нужно заранее знать термодинамический процесс изменения состояния газа, так как без этого неизвестна зависимость плотности газа от давления и нельзя взять интеграл [c.29]

Следует отметить, что подводимое к газу тепло непосредственно не отражено в уравнении Бернулли. Однако оно учитывается при вычислении интеграла, так как влияет на вид функции р — р), т. е. на характер процесса, ио которому изменяется состояние газа. [c.30]

Напомним еще раз, что в отличие от интеграла Лагранжа интеграл Бернулли справедлив только вдоль линии тока, т. е. значение константы в правой части (91) для разных линий тока неодинаково. Лишь в случае установившегося потенциального течения интеграл Бернулли переходит в интеграл Лагранжа и делается пригодным для любой точки пространства. [c.95]

Как следует из соотношения (20), давление поперек пограничного слоя остается постоянным. Поэтому продольные градиенты давления в пограничном слое и во внешнем потоке совпадают. Дифференцируя по х интеграл Бернулли ( 4 гл. I), который связывает значения давления и скорости при течении идеального газа, получим [c.289]

Измерительная диафрагма 288 Инкрустация труб 275 Интеграл Бернулли 100 [c.321]

Не учитывая несущественную постоянную С, получим интеграл Бернулли в виде [c.103]

Уравнения (5.56) и (5.57) можно применять при тех же ограничительных условиях, что и интеграл Бернулли, из которого они получены. С практической точки зрения имеет смысл использовать их лишь в случаях, когда существенно проявляется сжимаемость газа, что имеет место при скоростях, соизмеримых со скоростью звука. Для описания движения газа с малыми скоростями можно пользоваться уравнением Бернулли для несжимаемой жидкости. [c.104]

Для случая, когда массовой силой является только сила тяжести (Ф = gz), интеграл Бернулли для несжимаемой жидкости [c.111]

Опуская несущественную постоянную С, интеграл Бернулли получим в виде [c.111]

Внося это выражение в интеграл (5-53) и вновь учитывая малое влияние массовых сил, получаем уравнение Бернулли для адиабатного движения идеального совершенного газа [c.112]

Ясно, что уравнения (5-56) и (5-57) могут применяться при тех же ограничительных условиях, что и интеграл Бернулли, из которого они получены. [c.112]

Здесь h — теплосодержание V — модуль скорости Н — полная энтальпия. Соотношение (1.57) есть обобщение интеграла Бернулли на случай установившегося течения газа с произвольными физико-химическими превращениями (равновесными или неравновесными). В соответствии с равенством (1.57) полная энтальпия постоянна вдоль линии тока, но на каждой линии тока эта константа может быть различной. В случае адиабатического процесса (Q = 0) уравнение энергии из системы (1.56) можно записать в виде [c.30]

Изображение оригинала 194, 199 Интеграл Бернулли 30 [c.311]

Какой закон физики лежит в основе уравнения (интеграла) Бернулли [c.75]

Если движение установившееся, то интеграл Коши—Лагранжа превращается в интеграл Бернулли [c.185]

Баротропность жидкости 94 Бернулли интеграл 94, 95, 289 [c.594]

Барботаж 256, 257, 259, 265 Баротрония 63, 107, 145, 277 Бернулли интеграл 277, 288 Блазиуса закон 19G, 250 [c.352]

Бабине формула 87 Бароклинность 60 Баротропность 60 Бернулли интеграл 70, 111 Бернулли — Эйлера интеграл 117 Бно— Савара закон 189 Блазиуса — Чаплыгина формулы 253, 254 [c.578]

Более подробное рассмотрение данного вопроса показывает, что уравнение Бернулли (интеграл Бернулли) оказывается справедливым как безвихревого (потенциального) установившегося движения, так и для вихревого установившегося движения идеальной жидкости, при условии, однакй, что на жидкость действуют объемные силы, имеющие потенциал (в част-EO TH, сила тяжести, которую мы имели в виду, выще). При рассмотрении установившегося вихревого движения идеальной жидкости под скоростью и, входящей в уравнение Бернулли, следует понимать (так же как и в случае безвихревого движения) скорость, относящуюся к действительному векторному полю, отражающему рассматриваемое движение жидкости (к разложению движения на три его вида, поясненных в 3-4, здесь обращаться не следует). [c.78]

Таким образом, величины 5 и А созфаняются в частице. В стационарном случае 88/81 = дк/дЬ = 0, и величины 5 и А неизменны вдоль линий тока. Равенство (1.8) переходит в интеграл Бернулли [c.10]

Применим - теорему Бернулли к рассмотрению работы прибора, который служит для измерения скорости полета самолетов. Этот прибор состоит из трубки, открытый конец которой направлен против потока, а другой конец соединен с одним из отверстий манометра (рис. 16.1). Трубка вставлена в кожух, в котором на расстоянии 3,5 диаметров кожуха расположены отверстия. Кожух соединен с другим отверстием манометра. Трубка обычно имеет диаметр, равный 0,3 диаметра кожуха. Выберем систему координат, жестко связанную с прибором, и применим интеграл Бернулли для струйки тока потока обтекающего прибор, которая проходит через точки Л и В. В точке А поток останавливается (и = 0) —критическая точка потока. В ней происходит разделение струй. В точке В возмущение, вызванное прибором, не сказывается и скорость в ней равна скорости vq набегающего на прибор потока. При скоростях, меньших 60 м/с, воздух можно рассматривать как несжимаемую жидкость, Считая, кроме того, что массовые силы отсутствуют, применим интеграл Бернулли для линии тока, ироходя- [c.256]

Если массовой силой является только сила тяжести (Ф == gz), интеграл Бернулли для несжимаемой жидкости (р = onst, = = р/р) можно представить в виде [c.102]

Связь = —Р в означает, что на внешней стороне пограничного слоя имеет место интеграл Бернулли. Условию прилипа-ния (г/ = О, м = 0) функция (8.56) удовлетворяет. После простых вычислений коэффициенты могут быть найдены в виде [36 [c.285]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.254 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.94 , c.95 , c.289 ]

Динамика многофазных сред. Ч.1 (1987) -- [ c.378 ]

Динамика многофазных сред. Ч.2 (1987) -- [ c.277 , c.288 ]

Численные методы газовой динамики (1987) -- [ c.34 ]

Лекции по гидроаэромеханике (1978) -- [ c.0 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.70 , c.111 ]

Динамика многофазных сред Часть2 (1987) -- [ c.277 , c.288 ]

Общая теория вихрей (1998) -- [ c.23 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...