Потоки с заданными границами

Следовательно, построение плоского потенциального потока методом конформного отображения сводится к нахождению аналитической функции, с помощью которой область течения с известным комплексным потенциалом отображается на область с заданными границами. Способы определения отображающих функций являются чисто математической проблемой и выходят за рамки курса гидромеханики, поэтому в приводимых ниже примерах использованы отображающие функции, известные из математики. [c.238]

В дальнейшем выбор углов Р и а (рис. 7.1, а) основан на использовании следующих данных. Определение угла р/2 связано с заданием границы начального участка струи. Граница начального участка определяется тем, что до значения /г = /гн скорость на оси струи Vo равна скорости в выходном сечении сопла Оо, а при /г>/1н скорость Уос изменяется, уменьшаясь с увеличением Н. Скорости течения в выходном сечении сопла условно принимаем одинаковыми для всего сечения. Влияние неравномерности распределения скоростей в выходном сечении сопла и степени турбулентности потока на характеристики струи учитывается вводимым далее коэффициентом структуры струи а. На рис. 7.2, а приведены обобщенные характеристики изменения Уос/уо= = ф(2а/г/с о) для струи круглого сечения [3]. Здесь о — диаметр сопла. Характеристика построена на основании обработки опытных данных, полученных рядом экспериментаторов точки характеристики, обозначенные цифрами /, 2, 3, 4, 5, отражают соответственно данные работ [66, 118, 113, 43, 40]. Для точек характеристики, отвечающих различным первичным опытным данным, указываются следующие значения коэффициента а в двух случаях а = 0,066, в одном —а = 0,07 и в двух случаях а=0,076. Этим коэффициентам а отвечают соответственно следующие отношения максимальной и средней по сечению скоростей в выходном сечении сопла Уо,тах/Уо=1 1.1 и 1,25. В сред- [c.60]

Например, для двухслойного потока с заданными глубинами потока на границах (рис. 2.10,0) [c.107]

Метод наложения потенциальных потоков, описанный в п. 7.1—7.5, имеет ограниченные возможности, так как заранее неизвестно, какие потоки надо сложить, чтобы получить требуемое течение, и, наоборот, неизвестно, какое течение получится, если сложить наперед выбранные потоки. В связи с этим задачу определения поля течения в заданных границах сложной конфигурации таким путем решить практически невозможно. Правда, используя суммирование непрерывно распределенных особенностей (источников, вихрей или диполей), можно свести задачу к интегральному уравнению. Это развитие метода наложения кратко изложено в п. 7.10. [c.236]

При обтекании тела практически безграничным потоком (внешняя задача) пограничный слой образуется, начиная от передней кромки (носика) тела. На рис. 8.17 штриховой линией показана условная граница пограничного слоя, т. е. такое расстояние от твердой поверхности, на котором скорость течения в пограничном слое отличается от скорости внешнего (потенциального) потока на заданную малую величину (например, на 1 % 0,5 %). В пределах пограничного слоя скорости изменяются очень резко, поскольку толщина б пограничного слоя в данном сечении невелика по сравнению с расстоянием х от точки его образования (см. рис. 8.17 и 8.19). Вниз по течению толщина пограничного слоя возрастает, однако, как показывает опыт, малость отношения Ых сохраняется на всей длине обтекаемого тела [это справедливо, если не возникает отрывов (см. ниже)]. [c.326]

Если границей является свободная поверхность с заданным р, имеем =P/ j aj(p—р/). Выбор и определение коэффициентов, знаков и индексов в этой формуле аналогичны (6.59). Для устойчивости счета по изложенной разностной схеме шаг т должен выбираться из условия, чтобы все волны, возникающие в результате взаимодействия потоков, внутри каждой ячейки достигали ее правой границы при л =л о + т. [c.174]

Введение понятия пограничный слой позволяет разделить весь поток на две области течения пограничный слой и внещний поток каждую из этих областей можно рассчитывать отдельно. Однако деление потока на две области не означает, что они являются изолированными и не связанными друг с другом. Граница между ними может быть проведена лишь условно, при этом в расчетах ее обычно назначают из условия, когда скорость на внешней границе пограничного слоя отличается от скорости внешнего невозмущенного потока на заданную малую величину (например, на 1 % или на 0,5%). [c.229]

Чтобы применить аналогию типа А для определения потенциала скорости (и непосредственно скорости) в любом заданном потоке с циркуляцией скорости, необходимо обеспечить однозначность потенциала скорости в области течения. Для этого область течения превращается в односвязную с помощью разрезов, проводимых (во внешней области течения) из бесконечно удаленной точки к границам обтекаемых тел. При использовании электрического моделирования разрезы целесообразно проводить по эквипотенциальным линиям (в модели — выполнять из проводника с постоянным напряжением) или, еще лучше, по линиям тока (выполнять из изолятора). [c.249]

Течение в пограничном слое может быть как ламинарным, так и турбулентным переход от одного к другому определяется критическим числом Рейнольдса. В силу свойства прилипания жидких или газовых частиц к твердым поверхностям в пристенном пограничном слое скорость на обтекаемой стенке равна нулю (исключая случаи разреженных газов), а при удалении от нее по нормали приближается к скорости потенциального потока невязкой жидкости, обтекающего ту же поверхность. Грани-цей пристенного пограничного слоя служит условная линия, в точках которой скорость отличается от скорости безвихревого потока на заданное малое значение (0,5 %, 1,0 %,. ..). Расстояние 5 от стенки до этой границы называется толщиной пограничного слоя. При малых числах Рейнольдса 5 может быть весьма большой, при больших числах Re отношение Ых (рис. 1.33, 1.34) мало. С учетом этого можно существенно упростить уравнения движения. [c.41]

Точное решение задачи об определении оптимальной формы тела, при обтекании которого потоком газа с большой сверхзвуковой скоростью полный тепловой поток будет минимальным, связано как с вычислительными, так и с принципиальными трудностями. Поэтому в настоящее время широко используется обратный метод, основанный на сравнении тепловых потоков для разных тел заданной формы [1, 2]. Результаты таких расчетов не могут заменить решение вариационной задачи. Поэтому представляется целесообразным рассмотреть вариационную задачу об определении формы тела с минимальным тепловым потоком, используя приближенную формулу Ньютона для нахождения газодинамических параметров на границе пограничного слоя. Такой подход использовался для нахождения формы тела минимального сопротивления в идеальном газе [3-5] и с учетом силы трения [6], а также для определения формы тонкого плоского профиля с минимальным тепловым потоком при заданных аэродинамических характеристиках [7]. [c.520]

Условия равномерного движения открытого потока с трением на неподвижных границах были рассмотрены в гл. 13. Для заданных расхода Q, уклона дна г о и шероховатости границ существует только одна глубина, при которой имеет место равномерное движение. Эта глубина определяется из (13-72) при известном коэффициенте шероховатости Маннинга п для широких русл, в которых R= ho и q= V(,ho, [c.384]

Пластина с заданным тепловым потоком на ее границе [c.115]

В настоящем параграфе мы приведем ряд простых решений для случая установившегося потока тепла в ограниченном и полуограниченном цилиндрах. Путем комбинации решений приведенных выше задач можно получить решения ряда многих других задач. Например, используя решения задач, приведенные в примерах III и IV предыдущего параграфа, можно решить задачу для ограниченного цилиндра с заданным распределением температур на всех его поверхностях приняв й = 0 в решениях задач с граничными условиями, учитывающими теплообмен, можно решить различные задачи, в которых отсутствует тепловой поток через некоторые границы считая, что в примерах IV и V функция /(Z) симметрична относительно V2 можно решить две другие задачи для цилиндра при отсутствии потока через одну из плоских поверхностей наконец, считая, что в примере V / (z) антисимметрична относительно V2 получим решение для цилиндра с нулевой температурой [c.215]

В настоящем разделе будет рассмотрен численный метод решения уравнения переноса излучения с помощью гауссовой квадратуры, а также способ определения.плотности потока результирующего излучения в плоском слое поглощающей, излучающей и анизотропно рассеивающей серой среды с заданным распределением температуры Т х), заключенной между двумя диффузно отражающими и диффузно излучающими непрозрачными серыми границами. Геометрия задачи и система координат такие же, как на фиг. 11.5. Граничные поверхности т = 0 и т = то поддерживаются при постоянных температурах Ti и Гг и имеют соответственно степени черноты ei и eg и отражательные способности pi и р2. Математически рассматриваемая задача описывается уравнением [c.450]

В настоящем разделе будет рассмотрено применение метода разложения по собственным функциям для решения уравнения переноса излучения и нахождения углового распределения интенсивности излучения и плотности потока результирующего излучения в плоском сл ое поглощающей, излучающей, изотропно рассеивающей серой среды с заданным распределением температуры Т (т), заключенной между двумя зеркально отражающими, диффузно излучающими, непрозрачными серыми границами. Граничные поверхности т = О и т = тб имеют постоянные температуры Ту и Гг, степени черноты ei и ег и отражательные способности pf и р соответственно. Геометрия задачи и система координат аналогичны приведенным на фиг. 11.5. Математически рассматриваемая задача описывается уравнением [c.454]

Для некоторых зависимых переменных заданные граничные условия могут привести к ситуации, когда и ф, и ф + с, где с — произвольная константа, являются приемлемыми решениями. Это справедливо, например, для задачи о стационарной теплопроводности при заданных плотностях тепловых потоков на всех границах. Аналогичная ситуация встречается в задачах о течении в каналах с заданными плотностями тепловых потоков на стенках. В подобных случаях абсолютные значения переменной ф не важны, имеют смысл только разности между значениями ф в различных точках, которые не меняются при добавлении к полю ф произвольной константы. Подобные переменные называются относительными зависимыми переменными. [c.98]

Заключительное стационарное распределение температуры демонстрирует ожидаемый эффект от заданных различных граничных условий. Самая высокая температура находится на границе с заданной плотностью теплового потока, в то время как самая низкая — около внешней границы, соприкасающейся с холодной внешней средой. [c.159]

Из уравнений (2-194) и (2-195) видно, что для того, чтобы задача была определенной, необходимо задание на границах или температур поверхностей, или величин результирующего теплообмена. Возможны также и другие постановки задачи с заданием яа поверхности лучистых потоков других видов, однако они представляют меньший интерес и поэтому ниже не рассматриваются. [c.251]

Обтекание отдельных препятствий. Наиболее просто задача обтекания препятствия решается при равномерном в бесконечности потоке. Как отмечалось в п. 42, решение такой задачи заключается в отыскании функции, отображающей заданную границу на круг, а затем в подстановке этой функции в комплексный потенциал для потока, обтекающего круг. Для круга радиусом а с циркуляцией к это имеет такой вид [c.169]

Количественно условия однозначности выражаются рядом постоянных значений кинематических и динамических параметров на границах потока, а в начальный момент времени — для всех точек потока. Эти постоянные параметры вместе с заданными геометрическими размерами и физическими константами являются постоянными параметрами задачи. Таким образом, для решения конкретной задачи течения жидкости имеются система дифференциальных уравнений и совокупность значений постоянных параметров, т. е. искомые величины являются функциями независимых переменных и постоянных параметров. Как независимые переменные, так и постоянные параметры представляют факторы, определяющие процесс. В формировании процесса эти факторы проявляются не каждый индивидуально, а в сложных сочетаниях один с другим. Следовательно, при решении задачи целесообразно рассматривать не множество независимых переменных и постоянных параметров, а их безразмерные комплексы, в структуре которых отражено взаимодействие различных влияний. [c.57]

При обтекании тела средой слой с заданным перепадом температур располагается вблизи границы тела, и толщина этого слоя (б) оказывается тем меньшей, чем больше удельный поток среды относительно поверхности тела (шд) (рис. 11). [c.47]

Классификация задач безвихревого течения. Хронологически первой граничной задачей потенциальной теории была проблема вычисления гармонического потенциала во всей зоне при заданных величинах потенциала на границе. Доказательство существования такого потенциала и выражение его для данных условий известны как проблема Дирихле. Примеры этому общеизвестны в электростатике, где наружное поле отыскивается по потенциалу на поверхности проводника. В потоке жидкости примером является установление потенциала, соответствующего определенным свободным линиям тока. Так как, согласно п. 28, функция тока для двухмерного течения удовлетворяет всем требованиям потенциала, линия тока может рассматриваться для аналитических целей как линия потенциала, и, следовательно, любой двухмерный поток с заданными границами может рассматриваться как проблема Дирихле. [c.77]

Таким образом, постепенный переход в потоке с заданным уклоном от глубин меньше крнтнчески.х к глубинам больше критических в форме ллавпон кривой свободной поверхности физически невозможен. Единственно возможной фор.мой движения на границе перехода бурного потока в спокойный является гидравлический прыжок. [c.221]

Для расчета описанного течения предположим сначала, что кромка обтекается безотрывно, и получим распределение Kopo Tir в невязком потоке с заданными величиной и направлением скорости на входе (пунктир на рис. 137, б). Зададимся затем предположительно какой-нибудь скоростью Wp датах, определим точку и построим (с помощью метода 20) струйное обтекание заданной кро.чки с заданной величиной скорости Wp (штрих-пунктир на рис. 137, а). Граница струи будет, вообще говоря, проходить выше профиля, по крайней мере в окрестности критической точки, так как Wp < датах-Предположим затем, что зона отрыва настолько мала, что распределение скорости на остальном профиле не изменяется. Из этого условия найдем сечение / 2- котором струя с да = да г = onst должна быть закончена, а ее расстояние от профиля должно быть равно толщине вытеснения S пограничного слоя в предельном состоянии отрыва. В этом состоянии, если принять линейный профиль [c.411]

Масштаб электрических сопротивлений я выбирается так, чтобы получаемые из выражения (2.4,14) значения Я хорошо укладывались в номиналы электрических сопротивлений, имеющихся в электроинтеграторе. Для стационарного потока, собрав рассчитанную сетку сопротивлений на интеграторе, следует далее вести моделирование таким же путем, как и на сплошной модели. В частности, когда на основных границах потока задаются условия первого или третьего рода, то предварительно надо выбрать минимальный и максимальный напоры Ямин и Ямакс, определить значения относительных потенциалов О на границах потока с заданными напорами Я по формуле (2.4.11). После набора и подключения модели на интеграторе замеряются значения относительных потенциалов 11 в узловых точках, от которых согласно (2.4.1 ) переходят к соответствующим напорам. [c.159]

В случае внешней задачи (обтекание тела практически безграничным потоком) пограничный слой образуется, начиная от передней кромки (носика) обтекае.мого тела. На рис. 176 штриховой линией показана условная граница пограничного слоя, т. е. такое расстояние от твердой поверхности, на котором скорость течения в пограничном слое отличается от скорости внешнего потока на заданную малую величину (например, на 1% 0,5%). В пределах пограничного слоя скорости изг-деняются очень резко, поскольку толщина пограничного слоя б в данном сечении невелика по сравнению с расстоянием х от точки его образования (см. рис. 176). Вниз [c.357]

В заданных конкретных условиях для каждой жидкости существует предельное значение критерия Kw, выше которого влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде становится пренебрежимо малым. Однако в общем случае эта граница не может быть точно определена только с помощью критерия Kw [182]. Дело в том, что при кипении жидкости с заданными физическими свойствами количество теплоты, вынесенное из пристенной области за счет процесса парообразования, пропорционально ql rp"), а интенсивность турбулентного обмена в однофазной среде определяется значением числа Рейнольдса Re = twi/v, а не одной только скоростью W [182]. Например, при фиксированных значениях плотности теплового потока я скорости циркуляции интенсивность переноса теплоты при турбулентном течении однофазной среды с увеличением диаметра трубы уменьшается. Следовательно, этот механизм переноса перестает влиять на теплоотдачу к кипящей жидкости в трубе большего диаметра при меньшем значении q и, следовательно, Кш- При механизмов переноса теплоты с увеличением вязкости жидкости также смещается в сторону меньших значений критерия К -При кипении в трубах коэффициент теплоотдачи зависит также от иаросодержания потока. Эта зависимость обусловлена возрастанием истинной скорости жидкой фазы w и изменением структуры потока по мере накопления в нем пара при неизменном массовом расходе парожидкостной смеси. [c.228]

Для стеклообразных материалов характерна экспоненциальная зависимость вязкости от температуры, в результате четкая граница между жидкой и твердой фазой отсутствует. Условная толщина и скорость течения расплавленной пленки определяются, помимо вязкости, величиной сдвигающих напряжений (поверхностным трением и градиентом давления). Как показано в гл. 3, при действии теплового потока на вещество с заданной температурой плавления сначала устанавливается температура поверхности и лишь спустя некоторое время квазистацио-нарный режим разрушения. [c.221]

Математическая модель процесса взаимодействия капельного потока с воздушной средой приземного слоя атмосферы, приведенная в гл. 2, не учитывает спектр капель в факелах разбрызгивания. Тепловые и аэродинамические характеристики учитывались экспериментально определяемыми объемными коэффициентами тепло- и массоотдачи. Создание математической модели факела разбрызгивания значительно расширяет возможности математического моделирования изучаемого процесса. С помощью уравнения движения одиночной капли в поле сил тяжести и заданной функции распределения капель по размерам были рассчитаны локальные скорости капель как функция времени [12]. По траекториям капель и дальности их полета определялась локальная плотность орошения. Результаты расчетов показали, что протяженность области выноса капель Хтгх существенно зависит от скорости ветра при w = = 2 м/с ЛГтах = 20,5 М если Ш = 18 м/с, то Хтах = 2380 м и при этой скорости ветра 95% осадков выпадает на расстоянии 231 м. Непосредственные наблюдения за выпадением капель на небольших брызгальных бассейнах и брызгальных каналах [27, 39] показали, что на расстоянии 2—6 м от границы бассейна обнаружены ледовые образования, имеющие вид торосов высотой 0,7 м ледяная корка и изморозь покрывали участок [c.125]

Представим себе участок структуры у поверхности цилиндра, для которого интеркристаллическая сетка и зерна имеют большие различия в величине р. Пусть магнитное поле будет концентрировано, например, в веществе прослойки. Представим себе, Д1лее, сечение интеркристаллической прослойки в большом увеличении. К магнитному потоку, заключенному между границами зерен и проходящему через заданную площадку, могут быть применены законы индукции и скин-эффекта, из которых следует, что в интеркристаллическом веществе должно иметь место вытеснение микроиндукци-онных токов к границам зерен, что равносильно наличию внутреннего или и Н т е рк р и с т а л л и ч е с к о г о скин-эффекта . [c.208]

Гидродинамическое направление аналитически изучает поведение простых периодических волн на поверхности жидкости, лишенной трения. Это самый старый и разработанный раздел учения о волнообразовании. Наиболее просто причины возникновения В0.ПН могут быть объяснены при рассмотрении течения двух невязких жидкостей различной плотности, движущихся с заданными скоростями (метод Кельвина—Гельмгольца). Это теоретическое решение позволяет показать, что поток газа, движущийся вдоль волновой поверхности раздела фаз, приводит к возникновению разрежения над гребнями волн и повышению давления во впадинах, т. е. способствует развитию волнообразования. Следующая степень приближения, предложенная Майлзом [198], состоит в том, что для невязких сред учитывается существование профиля скоростей вблизи поверхности раздела фаз. Несмотря на идеализацию процесса волнообразования, это направление позволяет установить основные качественные соотношения между различными параметрами волновой системы, а поэтому продолжает успешно развиваться. Вместе с тем при использовании соотношений, справедливых для жидкости, лишенной трения, необходимо учитывать, что наличие сил вязкости в слое, близком к границе раздела, приводит к возникновению ряда дополнительных эффектов, которые не могут быть учтены в рамках метода Кельвина—Гельмгольца—Майлза. Например, в вязких средах возможно появление отрывного течения с повышением давления с наветренной стороны пучности волны и понижением с подветренной стороны [58, 78]. Отдельные вопросы волнообразования в вязких средах были проанализированы Брук-Бенджемином [160]. Однако в целом теория такого течения практически не разработана. [c.182]

Если указанного максимума не обнаруживается, то поток устойчив и отрыв возникнуть не может. Для проверки устойчивости потока и определения границы струйной зоны в каждом приближении следует, увеличивая несколько раз величины по сравнению с определенными в предположении сплошного течения, находить из уравнения расхода величину /г , соответствующую заданному расходу О, и величину скорости на границе струйной зоны. Если по мере увеличения скорость бущет падать, то течение неустойчиво, и. можно найти границу этой зоны из условия минимума [c.319]

В инженерной практике число процессов, в которых возникает поток вещества через границу некоторой установки (но не системы ), значительно превышает число беспотоковых процессов. По определению системы (разд. 1.1), границы ее непроницаемы для вещества, так что мы не можем применять результаты, полученные для беспотоковых процессов (например, анализ системы), к процессам, сопровождаемым потоками вещества. Такие процессы являются предметом контрольно-объемного анализа, в котором сначала определяется контрольная поверхность, окружающая данное устройство или установку. Как энергия, так и вещество могут входить в контрольный объем (или покидать его), ограниченный контрольной поверхностью, и прежде чем мы познакомимся со способами проведения контрольно-объемного анализа, преобразуем задачу о контрольном объеме в задачу системную. С этой целью рассмотрим определенный интервал времени и зададим границу системы, внутри которой содержится как контрольный объем (включающий данное устройство или установку), так и количество жидкости у входа в контрольный объем, поступающее в него в течение указанного интервала времени. В конце этого интервала граница системы должна переместиться таким образом, чтобы внутри ее содержалось исходное количество вещества. Однако теперь внутри этой границы помимо контрольного объема будет содержаться вещество, покинувшее этот объем в течение заданного промежутка времени. [c.87]

Очень важно согласовать заданные плотности тепловых потоков с соответствующим dTldz. Общее поступление тепла в область через границы должно в точности равняться интегралу по всей области от источникового члена. Иначе не будет достигнуто стационарного решения. [c.194]

Это уравнение снова является сингулярным скалярным интегральным уравнением рассмотрейного в 3.4 типа, связывающим все граничные значения потенциала р х) и потока и х) с заданным распределением внутренних источников (х). Все интегралы имеют особенности при х = однако, как будет показано в дальнейшем, интегралы, содержащие функцию G, имеющую логарифмическую особенность, могут быть вычислены (аналитически или численно) без дополнительных трудностей. Двумерные интегралы по границе, содержащие функцию F, напротив, имеют сильную особенность порядка 1/г и должны вычисляться по формуле " [c.68]

Все основные особенности этого алгоритма мы продемонстрируем на примере решения общей одномерной задачи при помощи ПМГЭ. Рассмотрим плоскость х, t на рис. 9.3 и однородную одномерную область, простирающуюся от л = О до л = I (L = I), с заданным вдоль нее начальным распределениемпотенциала/(л , 0). Другими границами в нашей задаче являются прямые, параллельные оси времени, вдоль которых мы можем считать заданными, например, постоянные значения потенциала Pi и р - При этом мы немедленно придем к выводу, что в результате оба граничных потока Ml и Ui будут неизвестными функциями времени. По аналогии с уравнением (2.24) соотношение (9.11) ПМГЭ будет теперь иметь вид (заметим, что в одномерном случае и = v) [c.255]

Уравнение переноса и уравнение энергии описывают явления лучистого теплообмена в объеме. Чтобы задача математического описания явлений была вполне олределенной, к этим уравнениям должны быть присоединены условия, определяющие влияние внешней среды на систему. Наиболее просто было бы записать эти условия, задав поля яркостей на границах системы для входящего в нее излучения. Такое решение легко выполнить, когда излучающая система ограничена абсолютно черными стенками с заданной температурой. Когда стенки не абсолютно черные, то, даже при заданной температуре их, излучение внутрь объема зависит от излучения самого объема на стенки. В связи с этим к основным уравнениям излучения должны быть добавлены уравнения, ус- тайавливающие связь между лучистыми потоками различных видов на границах излучающей системы. Чаще всего задают температуры ограничивающей поверхности или величины результирующего теплообмена. В первом случае следует пользоваться уравнением (2-195), а во втором—уравнением (2-194). [c.304]

Ниже дана схема решения задачи о нахождении распределения температур и лучистых потоков на границах в сером слое с заданным распределением тепловыделений при сферической индикатриссе рассеяния среды и серых ограничивающих поверхностях с заданными температурами. Решение задачи складывается из следующих операций [c.329]

Из-за торможения потока в пределах пограничного слоя линии тока вне его вследствие неразрывности потока более отдалены от тела, чем в полностью невязком потоке. Расстояние, на которое смещаются линии тока, называется толщиной смещения б]. Как будет показано, эта толщина может быть определена более точно, чем б, и расчет безвихревого потока вне пограничного слоя, Бьшолненный с ее помощью, характеризуется большей точностью. Таким образом, хотя в первом приближении поток вне пограничного слоя может быть рассчитан как потенциальный поток в заданных твердых границах, однако лучшее приближение дает рас- [c.286]

Бесконечный поток является переалышм. Однако часто переносят границы течения на бесконечность, поскольку бывает трудно прннять определенную границу, надежно отражающую действительное положение. Эти трудности возникают при установлении границ течения, находящихся на больших расстояниях от области исследуемого потока. С ними приходится сталкиваться при расчете характеристик течения внутри тонкого пограничного слоя, которые вряд ли можно строго оценить, если принять определенную внешнюю его границу, как правило, не совпадающую с действительной границей, вдоль которой скорость и давление имеют определенные заданные значения. [c.21]

Смотреть страницы где упоминается термин Потоки с заданными границами : [c.169] [c.47] [c.349] [c.303] [c.681] [c.384] [c.500]

Смотреть главы в:

Механика жидкости -> Потоки с заданными границами

ПОИСК

Задали

Задами

Пластина с заданным тепловым потоком на ее границе

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...