Поток бурный

Если t/ik —поток спокойный. Если 1>1к, то h[c.77]

Различают три состояния безнапорных потоков бурное, спокойное и критическое. [c.123]

Но турбины гидравлические имели тот же существенный недостаток, что и водяные колеса,— неотделимость от водных потоков. Бурно развивавшейся промышленности требовались машины, работающие в любом месте, способные приводить в быстрое вращение мощные генераторы. Ученые и изобретатели приступили к попыткам создания турбин паровых. [c.140]

Если Fr>], то поток бурный, если /><1, то поток спокойный. [c.179]

Использование в оптическом эксперименте лазерных источников света привело к открытию ряда явлений, не совместимых с принципом линейности. Практически одновременно с созданием первых лазеров были обнаружены такие нелинейные оптические явления, как генерация гармоник, сложение и вычитание частот световых потоков, вынужденное комбинационное рассеяние света, двухфотонное поглощение. Было ясно также, что сам лазер — это оптическая система, в которой важную роль играет эффект насыщения усиления света активной средой. Все это стимулировало бурное развитие теоретических и экспериментальных исследований нелинейного взаимодействия света с веществом, разработку методов практического использования нелинейных оптических явлений в науке и технике и привело, в частности, к возникновению нелинейной оптики. [c.298]

СПОКОЙНЫЕ И БУРНЫЕ ПОТОКИ. [c.156]

Наоборот, при г>1кр нормальная глубина потока меньше критической и поток в бурном состоянии. [c.160]

Поток переходит из бурного состояния при равномерном движении в спокойное состояние на участке кривой подпора скачкообразно через гидравлический прыжок (рис. 17-5). [c.172]

Скачкообразное изменение формы свободной поверхности потока при его переходе из бурного состояния в спокойное называют гидравлическим прыжком. [c.219]

В практике гидротехнического строительства часто приходится решать вопросы сопряжения бурного потока со спокойным, например при переливе воды через плотину, при истечении из-под щита, при изменении уклона дна канала с />/, р на уклон г<Гкр. [c.221]

При дальнейшем изучении гидравлического прыжка будем считать началом прыжка такое сечение перед прыжком, в котором при бурном состоянии потока еще сохраняется [c.222]

Анализируя прыжок как форму движения, вызываемую переходом бурного потока в спокойный, мы указывали, что этот переход сопряжен с затратой механической энергии потока. [c.229]

Переход потока из бурного в спокойное состояние может произойти только в фор мо гидравлического [c.236]

Для случая, показанного на рис. 24-37 (бурный поток вдоль порога), применима форму.да [c.257]

В этих случаях переход от бурного состояния при Ас в спокойное состояние с Ад может произойти только через гидравлический прыжок. Вид прыжка будет зависеть от кинетич-ности потока в нижнем бьефе, [c.260]

На рис. 21.2 представлен график удельной энергии сечения применительно к руслу с нулевым уклоном дна (/ = 0). При этом, если плоскость сравнения совместить с плоскостью дна, удельная энергия потока Е и удельная энергия сечения Э совпадают. Перед гидравлическим прыжком состояние потока бурное, чему соответствует нижняя ветвь кривой Э f (А). Спокойное состояние характеризуется верхней ветвью этой кривой. Потери удельной энергии Лгр в гидравлическом прыжке обозначены ДЭпр. [c.96]

На фиг. 95, а представлена общая схема образования прыжка при сопряжении двух потоков — бурного и спокойного. Условия образования лрыжка требуют, чтобы было удовлетворен о следующее [c.508]

Если боковые стенки канала имеют криволинейное очертание (рис. XXVII.58, в) и состояние потока бурное (сверхкритическое), то волны возникают из-за кривизны как внешней, так и внутренней стенок. Эти волны встречаются в некоторой точке О. Если до точки О линии [c.591]

Наиболее, важной особенностью эффекта Керра, обусловившей широкое его применение, является весьма малая инерционность. Это свойство ячейки Керра проверялось в остроумных опытах (схема опытов изображена на рис. 3.11), а в последующем детально исследовалось в большом количеспве экспериментов. Источник света (конденсированная искра) и конденсатор Керра получают напряжение от одного источника тока. Как только произошел пробой газа между электродами (искра) и возник связанный с этим пробоем импульс света, начинает постепенно исчезать эффект Керра, что вызвано релаксацией дипольных моментов. молекул. Системой зеркал можно удлинить путь от источника света до ячейки Керра. Опыты показали, что, пока свет проходит расстояние 400 см, все следы двойного лучепреломления успевают исчезнуть. Отсюда была найдена инерционность процесса, характеризуемая средним временем х 10 с. В последующих прецизионных опытах было учтено время пробоя газа и была установлена еще меньшая инерционность эффекта (г Г 10 с). Таким образом, открылась возможность создания практически безынерционного оптического затвора и тем самым были заложены основы физики очень быстрых процессов ( нано-секундная техника 1 не = 10 с).. За последнее время эта техника приобрела особое значение в связи с возможностью получения очень больших мощностей светового потока в лазерах. Действительно, если возбудить в твердотельном лазере импульс света с энергией 10 Дж и продолжительностью 10" с, то мощность такого импульса составит 10 кВт. Если же с помощью какого-либо быстродействующего устройства (например, ячейки Керра) заставить высветиться эту систему за время порядка 10 с, то мощность импульса составит уже 1 ГВт. Такие гигантские импульс обладают некоторыми совершенно новыми физическими свойствами. Использование подобных сверхмощных световых потоков играет большую роль в области бурно развивающейся нелинейной оптики, а также при решении различных технических задач. [c.123]

Прежде всего отметим, что вступление потока на участок с г = 0 пли г<0 в критическом состоянии физически невозможно, так как при этом состоянии удельная энергия потока находится в минимуме и пет источника энергии для иреодолепия предстоящих впереди сопротивлений. Поэтому ясно, что поток может вступать па горизонтальный или с обратным уклоном участок только в спокойном или бурном состоянии. Рассмотрим эти два физически возможных варианта. [c.173]

II. Поток в бурном состоянии (А<А р). В этом случае выделение мех,аннче-скон энергии для преодоления гидравлических сопротивлений возможно только ири росте глубин вдоль потока. Поэтому формой свободной поверхности потока, вступившего на участок с 1 = 0 или 1<0 в бурном состо.чнии, будет кривая подпора. [c.173]

Устачовлено, что указанное резкое изменение формы свободной поверхности потока наблюдается, когда бурный поток переходит в силу тех пли ных причин в спокойное состояние. [c.219]

Возрастая у преграды, эта волна будет распространяться вверх по течению с убываю1дей скоростью и высотой. В СПОК011НОМ потоке (Г1, <1) волна будет постепенно затухать н сойдет на нет, когда через преграду будет проходить расход, равный расходу прегражденного потока—перед шитом образуется кривая подпора типа а. В бурном потоке (П, >1) эта волна остановится и примет форму прыжка. Поэтому прыжок можно рассматривать как остановившуюся волну перемеще-— ни я. [c.219]

В чем сущность явления, принимающего форму гидравлического прыжка Почему переход от бурного потока к спокойному совершается в форме прыжка Попытаемся подойти к ответу на эти важные вопросы, анализируя сущность явления с энергетической точки зрения. Прежде всего установим, мыслимо ли беспрыжковое сопряжение бурного потока со [c.220]

Таким образом, постепенный переход в потоке с заданным уклоном от глубин меньше крнтнчески.х к глубинам больше критических в форме ллавпон кривой свободной поверхности физически невозможен. Единственно возможной фор.мой движения на границе перехода бурного потока в спокойный является гидравлический прыжок. [c.221]

То, что переход от бурного потока к спо-ко1 1ному происходит внезапно, в форме прыжка, дает возможность значительно сокра"Ить длину переходного участка, па котором совершалось бы преобразование бурного потока в споко11ны 1, и тем самым уменьшить размеры сооружений или специальных креплений русла. Так гидротехника положительно использует такое явление природы, как гидравлический прыжок. Отсюда понятен тот интерес к прыжку, который проявлялся и проявляется со стороны ученых и самых широких кругов пнжеиеров-гидротехников. В завнси.мо-сти от того, в каких условиях возникает прыжок, он принимает различные виды. Будем различать следующие виды прыжка [c.221]

До сих пор мы рассматривали прыжок, возникающий в руслах призматической формы постоянного сечения. В гн,лротехппческой практике приходится встречаться с сопрялсениом бурного потока со спокойным в руслах переменного сечения, например в быстротоках с расширяющейся выходной частью или в постепенно сужающихся лотках. [c.233]

Прел<де чем приступить к выводу уравнения прыжка, укалсем, что прыжок в расширяюще.чся русле бу-,лет устойчив в изложенном выше понятии только в том случае, если глубина перед прыжко.м будет одинакова по всей ширине расширяющегося русла. Лабораторные исследования растекания бурного потока показывают, что прыжок. может зани.мать нормальное к оси потока положение только в руслах, угол расходимости которых При 0 7 прылгок принимает [c.233]

Если при заданном расходе поток находится на участке капала с уклоном дна />й р в бурном состоянии, а на участке с Кскр — в покойном, то рассматриваемый поток должен будет перейти из бурного состояния в спокойное. Этот переход, как нам известно,. может произойти только в форме тидравли-ческоро прыжка. При этом возможен один из следующих трех случаев. [c.235]

При этом режим в первом канале не будет нарушен и его глубина ко сохранится на всем верховом участке. Поток вступит на низовой участок в бурном состоянии. Так как уклон второю участка го2<Фь то скорость потока начнет уменьшаться, а глубина возрастать. В связи с этим удельная энергия потока будет у.меяьшаться вниз по течению,. а свободная поверхность примет форму кривой по,дпора типа Сь Глубина будет увеличиваться Еипз по течению до тех пор, пока не станет равной /гфг, сопряженной с глубиной Ао2. в этом сечении закончится кривая подпора и образуется прыжок, у которого вторая сопряженная глубина к" = 1цч. [c.235]

Если в отводящем русле за плотиной бытовое состояние потока такл<е бурное, то сопряжение переливающейся струи с потоком нижнего бьефа произойдет плавно в виде непрерывной кривой подпора или сиада от глубины Ас до бытовой глубины /г,1 в иил<не и бьефе. [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...