Метод Кельвина

Решение этого уравнения можно выполнить по методу Кельвина. Для этого напишем уравнение радиуса кривизны кривой в следующ,ем виде [c.205]

Установив необходимый для эффективной работы машины закон ускорений механизма катящегося рычага, последовательно приближая заданную и получающуюся диаграммы ускорений, можно, пользуясь диаграммой углов поворота, построить подвижную центроиду, обеспечивающую предусмотренный режим работы машины. Учитывая динамический угол откоса материала, масса которого переменна, применяя интерполяционный полином Лагранжа при составлении дифференциального уравнения движения и метод Кельвина для решения этого уравнения, представляется возможным решить основные задачи динамики рассматриваемой системы, параметры которой непрерывно изменяются. [c.208]

Устойчивость других конфигураций. Метод Кельвина применялся ко многим другим конфигурациям с поверхностями разрыва [c.328]

Для определения поля перемещений, вызванного массовыми силами, и, в частности, сосредоточенными силами, можно применить либо метод Папковича — Нейбера, либо метод Галеркина. Получение окончательных формул здесь является более простым, чем по методу Кельвина. В методе Папковича — Нейбера вектор перемещения выражается через потенциальную функцию ф и векторную функцию г[) [c.208]

Несколько отлично применение метода Кельвина в случае, когда тепловые измерения заменяются теоретическими подсчетами [10, 11]. Предположим, что из параметров кристаллической решетки парамагнитной соли и из взаимодействия атомов в кристалле можно, с одной стороны, вычислить соотношение между термометрическим параметром и температурой и, с другой стороны, соотношение между температурой и теплоемкостью или энтропией. Это дает нам теоретическое соотношение между термометрическим параметром и энтропией, которое может быть проверено экспериментально и должно согласоваться с соотношением, полученным, как это было описано выше, из опытов с адиабатическим размагничиванием. Этим способом могут быть достигнуты удовлетворительные результаты только в области температур, где теория дает надежные соотношения, что обычно имеет место в том случае, когда температура не слишком низка. В температурной области, где проявляются эффекты гистерезиса и релаксации, этот метод применить не удается. [c.265]

Следующую теорему мол<но получить, используя метод Кельвина нахождения с помощью инверсии потенциалов притягивающихся тел. [c.45]

Метод дифракции медленных электронов 1364-366 Метод Кельвина 1361, 362 [c.420]

Методы Кельвина и Андерсона [c.243]

Фиг. 4,13. Схематическое изображение установки Андерсона [104] для измерения контактной разности потенциалов методом Кельвина.

Метод Кельвина дает возможность охарактеризовать в общих чертах систему волн, остающихся далеко за движущимся кораблем. В основе этого метода лежит замена действия корабля на воду действием сосредоточенных ударных давлений, перемещающихся вдоль поверхности жидкости по пути корабля. [c.596]

Существует много методов экспериментального определения температур [И]. Рассмотрим лишь те, которые используют при сварке. Один из простейших методов состоит в использовании индикаторов температуры, например, термокрасок или термокарандашей. Некоторые термокраски меняют цвет непрерывно (в диапазоне 400...700 К) и позволяют наблюдать положение изотермических линий. Другие краски резко меняют свой цвет при определенной температуре и сохраняют его в дальнейшем. Существуют краски для диапазона температур 300... 1800 К с од-H0-, двух-, трех- и четырехкратным изменением цвета при различных температурах. Термокарандаши изготовляют для диапазона 340...950 К с градацией в 50...80 К. Нанося различными термокарандашами риски, как мелом, можно быстро определить распределение температур по изменению цвета, например зеленого в коричневый, голубого в бежевый и т. д. С их помощью можно определить размеры зоны, нагретой до определенной температуры, момент времени, при котором достигается заданная температура. Этот метод удобен также для определения температуры подогрева перед сваркой. Точность измерения составляет несколько кельвин. Подробные сведения о цветовых индикаторах температуры, основанных на различных химических и физических явлениях, можно найти в работе [1]. [c.203]

Теоретический метод. Этот метод, который можно рассматривать как приложение формулы Кельвина, состоит в замене калориметрических измерений теоретическим рассмотрением. [c.442]

В виде оформленной научной системы, исходящей из работ Карно и закона сохранения и превращения энергии, термодинамика появилась в 50-х годах XIX в, в трудах Клаузиуса и Томсона (Кельвина), давших современные формулировки второго начала и введших важнейшие понятия энтропии и абсолютной температуры. Основным методом исследования в термодинамике XIX в. был метод круговых процессов. [c.10]

При освещении изолир. поверхности полупроводника вследствие разделения пар полем приэлектродного барьера и изменения заряда на поверхностных ловушках происходит изменение потенциала поверхности. Потенциал освещённой поверхности наз. плавающим, а его изменение—поверхностной эдс. Последняя может быть измерена конденсаторным методом с использованием либо вибрирующего электрода (метод Кельвина), либо прерывистого освещения, Измеряемое при этом изменение контактной разности потенциалов между поверхностью полупроводника и металлич. электродом включает кроме поверхностной эдс (основной вклад) также и эдс Дембера, возникающую в приповерхностной области, [c.342]

Гидродинамическое направление аналитически изучает поведение простых периодических волн на поверхности жидкости, лишенной трения. Это самый старый и разработанный раздел учения о волнообразовании. Наиболее просто причины возникновения В0.ПН могут быть объяснены при рассмотрении течения двух невязких жидкостей различной плотности, движущихся с заданными скоростями (метод Кельвина—Гельмгольца). Это теоретическое решение позволяет показать, что поток газа, движущийся вдоль волновой поверхности раздела фаз, приводит к возникновению разрежения над гребнями волн и повышению давления во впадинах, т. е. способствует развитию волнообразования. Следующая степень приближения, предложенная Майлзом [198], состоит в том, что для невязких сред учитывается существование профиля скоростей вблизи поверхности раздела фаз. Несмотря на идеализацию процесса волнообразования, это направление позволяет установить основные качественные соотношения между различными параметрами волновой системы, а поэтому продолжает успешно развиваться. Вместе с тем при использовании соотношений, справедливых для жидкости, лишенной трения, необходимо учитывать, что наличие сил вязкости в слое, близком к границе раздела, приводит к возникновению ряда дополнительных эффектов, которые не могут быть учтены в рамках метода Кельвина—Гельмгольца—Майлза. Например, в вязких средах возможно появление отрывного течения с повышением давления с наветренной стороны пучности волны и понижением с подветренной стороны [58, 78]. Отдельные вопросы волнообразования в вязких средах были проанализированы Брук-Бенджемином [160]. Однако в целом теория такого течения практически не разработана. [c.182]

Имеется много методов определения КРП, однако наиболее приемлемым является конденсаторный метод Кельвина. После его усо вершенство вания Зисманом он широко применялся в исследованиях физико-химических процессов, протекающих на поверхности металлов. [c.77]

В гораздо более точных опытах, в которых использовался метод Кельвина с двумя проволоками, Сэйр получил результаты для углеродистой стали и алюминиевого сплава, изображенные на рис. 2.60. Можно видеть, что касательный модуль на самом деле линейно убывает с возрастанием напряжения в испытаниях на простое растяжение. [c.181]

Волны, которые возникают на поверхностн пок(М1цейся воды благодаря местному возмущению, могут быть до некоторой степени исследованы применением метода Кельвина ( 241). [c.577]

Приближенное значение для будет соответственно с агим составлено из двух членов типа (9) 241, так чго мы получим две наложенные друг на друга системы волн. Для х<и 1 метод Кельвина показывает, что возмущение оказывается незначительным ). [c.578]

Реп1ение уравнений равновесия в форме, данной Кельвином. В этом параграфе будет выведена общая форма частного решения векторного уравнения упругого равновесия. С этой целью разложим вектор перемещения по методу Кельвина ). Выразим перемещение через скалярный потенциал (р и векторный потенциал / по формуле [c.152]

Такое же отклонение было найдено Блпни [23], который применял для определения абсолютной температуры прямой метод Кельвина и пользовался для нагрева 7-излучением. [c.269]

Измерение КРП обычно осуществляют методом вибрирующего конденсатора (метод Кельвина). Отсчетный электрод в этом методе колеблется с определенной частотой, в результате емкость между исследуемым и отсчетным электродами периодически изменяется и по измерительной цепи протекает заряд, величина которого пропор-UHoHajibHa КРП. Если КРП скомпенсировать внешним источником постоянного напряжения, перетекание заряда между отсчетным и исследуемым электродами прекратится. [c.111]

Метод Кельвина I 361, 362 Метод Корринги — Кона — Ростокера (ККР) (метод гриновских функций) I 207 —209 [c.401]

Уав = Уо Уе и для определения Уав достаточно одного эксперимента. В этой группе наиболее важными являются метод Кельвина и метод статического конденсатора (для которых 1/() = 0). Другими методами являются магнетронный метод Оутли, метод насыщенного диода и метод пробоя. Во второй группе методов проводник А сначала сравнивается с третьим проводником С, для чего к А и С прикладывается такой потенциал Уи чтобы измеряемая величина (обычно сила тока) стала равной [c.207]

В их опытах вольфрамовый образец представлял собой диск,, вырезанный из полученного методом зонной плавки кристалла 1 , так что его поверхность была ориентирована в пределах 0,5 относительно выбранной плоскости (контролировалось с помощью лауэграммы) и затем шлифовалась искровым методом. В дальнейшем поверхность диска полировалась сначала механически (на заключительном этапе применялась алмазная паста), а затем электрическим способом. При измерениях был использован метод Кельвина ( 2, п. 4). В качестве опорной поверхности применялась подвергнутая старению поликристалличе-ская вольфрамовая фольга, для которой средняя работа,выхода, на основании данных Хопкинса и Ривьере [66], принималась равной 4,55 эВ. После дегазации опорной поверхности и кристалла при температуре 2500 К в течение 100 ч и дополнительного прогрева при 3000 К в течение 3 ч было получено следующее значение КРП 0,50 0,02 В, что дает для ф (ПО) значение 5,05 0,02 эВ. Учитывая возможность загрязнения поверхности углеродом, диффундирующим из объема металла, авторы повторили измерения после предварительной обработки кислородом при низком давлении. Эта обработка состояла в прогреве опорной поверхности и кристалла при 2500 К в течение 24 ч в атмосфере чистого кислорода при давлении 10 тор. [c.234]

Два других недавних эксперимента с ниобием проводились на поликристаллических лентах. Для измерения КРП между подвергнутыми старению вольфрамовой и ниобиевой лентами Хопкинс и Росс [85] использовали метод Кельвина и метод электронного пучка Андерсона ( 2, п. 4). Метод Кельвина дал, естественно, значение средней работы выхода, а что за величина измерялась по методу Андерсона — не совсем ясно. Андерсон [86] сам поставил эксперимент, в котором оба метода применялись для одних и тех же поверхностей в одной и той же трубке, и показал, что во всяком случае для использованных им двух поверхностей оба метода дают одно и то же значение КРП с точностью 0,01 В. Хопкинс и Росс проделали тот же самый эксперимент с вольфрамовой и ниобиевой лентами и также обнаружили, что с точностью 0,01 эВ КРП совпадают. На основании этих результатов можно предположить, что фактически метод Андерсона дает значение величины ф, хотя поля пятен и оказывают какое-то влияние на электроны, приближающиеся к поверхности. Среднее значение КРП, найденное Хопкинсом и [c.242]

В дополнение к показанным выше кривым, построенным по теории Джанкера, были также построены кривые Фаулера и Ричардсона, с пересчетом каждый раз коллекторного тока на ток при нулевом поле. Все эти результаты сведены в табл. 4.13 вместе с результатами измерения ф по методу Кельвина для напыленной в вакууме молибденовой пленки, полученными Ривьере [67]. [c.245]

Многие авторы применяли метод Кельвина ( 2, п. 4) для измерения КРП между напыленными в вакууме пленками благородных металлов и различными опорными поверхностями. Недавно Хопкинс и Ривьере собрали вместе все надежные измерения КРП, в том числе и для благородных металлов, и пересчитали их к одной и той же опорной поверхности — поликристаллической вольфрамовой фольге. Поэтому приводимые здесь значения не обязательно взяты из оригинальных работ, а могли [c.253]

Метод Кельвина может быть использован в различных модификациях. Одна из установок Андерсона [104] показана на фиг. 4,13, а одна из установок Ривьере [105] — на фиг. 4.14. Перемещение электродов для напыления (на одном из них или на обоих) исследуемого материала в этих двух установках производилось различными способами кроме того, у Ривьере осуществлялась непрерывная вибрация электродов. В установке Андерсона перемещение электродов осуществлялось вручную. Хопкинс [106] использовал еще один вариант установки, также с непрерывной вибрацией. Табл. 4.17 содержит результаты измерений методом Кельвина наряду с результатами, полученными другими методами. Расхождение значений для золота будет обсуждаться ниже. [c.253]

Электронный пучок Метод Кельвина Метод пробоя Напыление 273 К, измерения 293 К Плен1 а на стекле Пленка на кварце [c.261]

Через несколько лет Диллон и Фарнсворс [131] и Аллен и Фаулер [132] опять заинтересовались работой выхода германия, причем их статьи были опубликованы почти одновременно. Измерения этих двух групп ученых сходны между собой в том отношении, что впервые в такого рода исследованиях использовался монокристалл германия, и в том, что обе группы применили для нахождения КРП метод Кельвина. Однако эти эксперименты преследовали различные цели Диллон и Фарнсворс хотели определить абсолютное значение работы выхода, а Аллен и Фаулер интересовались только разницей работы выхода для различных граней монокристалла германия. К сожалению, нельзя считать, что очень тщательные измерения Диллона и Фарнсворса дали абсолютное значение работы выхода для различных граней монокристалла германия, поскольку авторы сделали одно неправильное фундаментальное предположение. В их [c.273]

В качестве опорной поверхности плоскость (ПО) никеля, они измеряли КРП между парами кристаллических плоскостей методом Кельвина. Если бы была известна работа выхода никеля для плоскости (110), то их значения КРП давали бы абсолютное значение работы выхода для отдельных граней кристалла германия, однако она, к сожалению, до сих пор неизвестна. Их результаты приводятся в табл. 4.26, в которой даны также некоторые результаты Диллона и Фарнсворса. Поскольку у последних каждый кристалл имел разное сопротивление, то сравнение возможно только качественное тем не менее между двумя наборами чисел нет никакого соответствия. [c.275]

Аллен [134] правильно использовал метод Кельвина для измерения работы выхода граней кристалла кремния, поскольку в качестве опорной поверхности он взял грань (113) монокристаллической вольфрамовой ленты, для которой значение ф находилось в той же самой трубке перед каждым измерением по методу Кельвина. Единственная ошибка в подстановке ф в выражение для КРП обусловлена ничтожным возрастанием работы выхода грани вольфрама (113) при изменении температуры от О до 300 К. Процедура очищения поверхности кремния, состоящая из травления в смеси кислот HF—HNOa, последующей промывки и нагревания в вакууме до 1550 К, была разработана посредством наблюдения картины холодной эмиссии из кремниевого острия для различных вариантов предварительной обработки образца. Утверждение автора о том, что картина воспроизводилась в том же виде для образцов, вырезанных из различных кристаллов, для которых коэффициент прилипания при 18 [c.275]

Аллен и Гобели [139] предложили остроумный способ измерения ф и куг во всем диапазоне концентраций примесей от вырожденной проводимости р-типа до вырожденной проводимости п-типа, состоящий в помещении в вакуум длинных образцов каждого типа проводимости, сопротивление которых по длине меняется непрерывным образом от собственного до вырожденного, с последующим многократным раскалыванием кристалла. Каждый раскол образует грани с различным уровнем примесей. На фиг. 4.24 показано устройство для закрепления и раскола кристалла. Деталь С служит для освобождения закрепленного кристалла А, подачи его на требуемое расстояние вперед, закрепления кристалла, нанесения на верхней поверхности царапины и раскола кристалла. Измерения производятся методом Кельвина. Сначала измеряется КРП между молибденовым зондом О и [c.280]

И предположим, что [ (х) меняется гораздо быстрее, чем в случае периодического изменения. Метод Кельвина использует тот факт, что в процессе взаимодействия различные элементы интеграла большей частью взаимно уничтожают друг друга, за исключением окрестности такой точки х (если она существует), для которой функция /(х) стационарна. Детали метода стационарной фазы изложены Джеффрисом и Джеффрисом [291] и Стокером [15]. [c.27]

В данном контексте хИ — фиксированный параметр и х зависит только от X. Интеграл (11.20) можно теперь изучать методом стационарной фазы в самом деле, именно для этой задачи Кельвин разработал указанный метод. Кельвин показал, что для больших t основной вклад в хштеграл дает окрестность стационарных точек к = к, таких, что] [c.357]

Методы определения температуры, оспованпыс на применении второго закона термодинамики. В н. 10 было показано, что любое соотношение между Т и другими параметрами состояния, выведенное на основе второго закона термодинамики, является таким же фундаментальным определением абсолютной температуры, как и само определение Кельвина. Таким соотношением является, например, равенство (9.9). [c.442]

Если М измеряется как функция Н на ряде кривых постоянной энтропии, то можно вычислить di HdS)n как функцию Н и S. Согласно (9.9), интегрирование этой величины вдоль изоэнтроны дает разность значений температуры для любых двух точек данной изоэнтропы. Наиболее очевидное применение этого метода, предложенное Джиоком [50, 51], заключается D том, чтобы распространить интегрирование на всю область размагничивания от начального ноля до ноля, равного нулю. Это сразу же дает разность между начальной и конечной температурами. К сожалению, такая операция непригодна ири более низких температурах, поскольку небольшая относи-т( льная погрешность в начальной температуре может привести к неудовлетворительной точности конечной температуры. Это возражение не относится к методу, основанному на определении Кельвина, ири котором находятся не разности, а отношения температур [см. (10.1)]. Другим источником погрешностей служит большое число графических дифференцирований и интегрирований, которые необходимо выполнить при расчетах. [c.442]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...